Волны действия

Общие законы волнового движения относятся в одинаковой степени как к продольным, так и к поперечным волнам. Поэтому очень многие явления имеют место для тех и других волн. В одном отнощении, однако, поперечные волны отличаются важной особенностью. Продольные колебания симметричны относительно линии распространения, т. е. действие их на любой воспринимающий прибор не изменяется, если сам прибор будет поворачиваться вокруг направления распространения. При поперечных же волнах действия волн на прибор различны и зависят от того, в какой плоскости, проходящей через линию распространения, происходит поперечное колебание. На рис. 2.7 показаны некоторые из возможных направлений колебаний для поперечной волны, идущей от чертежа к наблюдателю. [c.42]

Пользуясь спиралью Корню, можно количественно решать задачи, подобные упомянутым выше, т. е. задачи о дифракции на препятствиях, ограниченных прямолинейными краями. Амплитуда колебания, обусловленная какой-либо частью фронта световой волны, выражается вектором, замыкающим участок спирали, соответствующий данной части фронта волны. Действие всего фронта волны, т. е. фронта, не закрытого никакими препятствиями, изобразится вектором Р Р , соединяющим концы спирали. [c.167]

Так как свет есть электромагнитная поперечная волна, то, падая на поверхность проводника (зеркального или поглощающего тела), он должен производить следующие действия электрический вектор, лежащий в плоскости освещенной поверхности, вызывает ток в направлении этого вектора магнитное поле световой волны действует на возникший ток по закону Ампера так, что направление действующей силы совпадает с направлением распространения света. Таким образом, пондеромоторное взаимодействие между светом и отражающим или поглощающим его телом приводит к возникновению давления на тело. Сила давления зависит от интенсив- [c.660]

Изменение возмущающей силы со временем часто совершается по синусоидальному закону. Примером может служить возмущающая сила в виде давления звуковой волны, действующей на систему, так как Q,- будет иметь тогда ту же частоту, что и звуковая волна. Другой пример дает нам многоатомная молекула, на которую падает пучок монохроматического света. В этом случае на каждый атом молекулы будет действовать возмущающая электрическая сила, изменяющаяся по синусоидальному закону с частотой падающего света. Во всех таких случаях сила Qj может быть записана в виде [c.369]

Внутрь трубы в этом случае вставляют капсюлю 6 (рис. 190, г) из хлорвинилового пластика, в которой находится взрывчатое вещество 7. Взрыв производится посредством детонирующего шнура 8, взрывная волна действует на стенку трубы через слой воды. Капсюля при этой операции полностью испаряется. [c.241]

Источником звука является колеблющееся тело, например сгущение и разрежение воздуха, вызываемое взрывом или ударом молота о наковальню, колебание струны при прикасании к ней и т. д. Эти колебания образуют звуковую волну, действующую на слуховой орган человека они измеряются герцами. Герц — это единица измерения частоты колебаний, которая соответствует од- [c.126]

Как и в рассмотренном простом тупиковом трубопроводе (см. рис. 1.42, а), возмущающее давление, возникшее у начала отвода, распространяясь по нему, развивает вследствие деформации жидкости, а также стенок трубы и цилиндра движение жидкости, волна которой, отразившись от поршня цилиндра, создаст в нем повышение давления сверх возмущающего. Это дополнительное давление затем распространяется к начальному участку трубопровода в виде обратной ударной волны, действие которой, однако, будет смягчено наличием в цилиндре значительного, по сравнению с объемом трубопровода, объема упругой жидкости. Влияние этого объема на величину ударного давления равноценно увеличению периода трубопровода т. [c.99]

Если температура воздушной среды совершает колебания, то в ограждении образуется встречная волна, действие которой должно суммироваться с действием прямой волны (см. ниже). [c.150]

В частности, подобные требования предъявляются к гидроустройствам, предназначенным для парирования порывов ветра, действующих в воздухе на самолет, или порывов волны, действующих на морские суда. [c.41]

Рассмотрим в общем виде возможные ошибки в определении скорости и поглощения звука, которые вносятся дифракционными искажениями плоской волны, действующей на пьезоэлектрический датчик давления. [c.280]

Сущность механической трансформации звукового давления может быть пояснена на следующем простейшем примере. Пусть ультразвуковое давление р принимается некоторой пластинкой с поверхностью 5. Сила, с которой плоская ультразвуковая волна действует на поверхность 5 при нормальном падении на нее, равна произведению р8. Если пластинка <5 опирается на миниатюрный чувствительный элемент с поперечным сечением 5, то вся сила р8 распределится по поверхности 5 и давление на чувствительном элементе будет во столько раз больше звукового давления, во сколько раз поверхность больше поверхности 5. [c.350]

Звуковая волна, действующая с силой F на приемник 4 в направлении, перпендикулярном плоскости фермы, поворачивает подвижную часть радиометра. Взаимодействие между полем магнита и током I соответствующего направления и величины, пропускаемым через рамку 5, создает момент, возвращающий подвижную часть в исходное положение, т. е. компенсирующий момент силы F. Нормальное (нулевое) положение подвижной части точно восстанавливается при помощи светового указателя, отраженного на удаленную шкалу от зеркала 7. [c.357]

Пусть теперь на среду, в которой распространяется волна, действует распределенная сила С(я , ) = 0 х) ехр УшЬ . Тогда, очевидно [c.184]

Колебания звучащего тела передаются окружающему его воздуху, образуя в нем звуковую волну, действующую на слуховой орган человека. [c.180]

ДР 1/г Ударная волна, действующая на стенку [c.398]

В звуковой волне процессы сжатия и расширения происходят настолько быстро, что теплообмен между той частью газа, через которую проходит звуковая волна, и другими частями газа и окружающей средой практически не успевает происходить, и поэтому изменение состояния газа при прохождении через него звуковой волны осуществляется без подвода или отвода тепла, т. е. адиабатически . А так как вследствие малости изменений состояния газа при прохождении через него звуковой волны действие внутреннего трения также оказывается исчезающе малым, то звуковые волны нужно рассматривать как обратимый адиабатический или изоэнтропический процесс независимо от того, по какому закону происходит изменение состояния всего [c.198]

Нарушение процесса образования накипи на стенках парогенераторов и теплообменных аппаратов под действием ультразвука может происходить разными путями. С одной стороны, действие ультразвука направлено к непрерывному нарушению кинетики кристаллизации в пристенном слое — в местах выделения кристаллических ядер на поверхности нагрева или охлаждения с другой стороны, значительная часть ультразвуковых волн действует на поверхность нагрева, возбуждая при этом на границе кристаллических связей знакопеременные изгиб-ные усилия (усталостный излом), под влиянием которых прочность связи внутри накипи, а также между накипью и металлом, на котором она выделилась, нарушается и образуются трещины. Проникающая в них вода в подслое испаряется, а яар механически вспучивает накипь, обусловливая ее отставание. [c.162]

Спектральная чувствительность. Абсолютная и относительная чувствительности приемников, как правило, зависят от длины волны действующего на приемник света. Поэтому приемники света характеризуют еще и спектральной чувствительностью. [c.284]

Спектральная чувствительность фотопластинок. От длины волны действующего света на фотопластинку зависит как величина абсолютной чувствительности, так и фактор контрастности. [c.297]

Разработан метод исследования динамики твердых тел (частиц), расположенных у границы сжимаемой вязкой жидкости, при прохождении акустической волны. Действие жидкости на тело (частицу) определяется средними по времени силами, представляющими постоянные во времени слагаемые гидродинамических сил. В связи с этим используется разработанный ранее метод вычисления давления в сжимаемой вязкой жидкости с сохранением слагаемых, квадратичных по параметрам волнового поля. Метод основан на использовании упрощенной (применительно к волновым движениям жидкости) системы исходных нелинейных уравнений гидромеханики. Оказалось возможным при вычислении напряжений в жидкости сохранить величины второго порядка, не решая систему нелинейных уравнений. Напряжения удается выразить через величины, определяемые с помощью линеаризованных уравнений сжимаемой вязкой жидкости. Для этого используются представления решений линеаризованных уравнений через скалярный и векторный потенциалы. На основе этого метода сформулирована задача для цилиндра у плоской стенки при падении волны перпендикулярно стенке, и рассмотрен конкретный пример. [c.342]

Фокусировка волны описывается автомодельным решением и в том случае, когда плотность газа перед волной не постоянна, а распределена по степенному закону ро В случае убывания плотности к центру при схождении волны действуют противоположные факторы — рост давления на волне, связанный с ее схождением, и убывание из-за перехода в менее плотную среду. При п = О давление растет, при больших п оно заведомо убывает. Ясно, что при некотором г>-0 эти два фактора могут быть уравновешены и давление на волне будет постоянным. Как оказывается, в этом случае за отраженной волной наступает покой, т. е. достигнутое там состояние (в том числе и Г = со в центре) сохраняется, по крайней мере до прихода сигнала разрежения с поверхности системы (не описываемого автомодельным реше- [c.324]

Согласно волновой теории электрический вектор падающей электромагнитной волны, действуя на электрон, заставляет его совершать гармонические колебания, вследствие чего элек- [c.178]

Способность ориентироваться по звуку, т. е. определять направление, в котором находится источник звука, обусловлена главным образом одновремотым воздействием звуковой волны на оба уха ). Разность фаз, с которой проходящая волна воздействует на оба уха, и является тем физическим фактором, которым различаются волны, приходящие по различным направлениям. Лишь в том случае, когда источник звука находится прямо впереди или позади человека, звуковая волна достигает обоих ушей в одной и той же фазе. При всяком другом положении источника волна будет достигать обоих ушей с разной фазой. Это и дает возможность определять положение источника звука. Интересно отметить, что высота расположения источника звука над землей не имеет значения для сдвига фаз между волнами, действующими на оба уха (при нормальном, вертикальном положении человека). И действительно, человек в гораздо меньшей степени обладает способностью определять угол возвышения источника над горизонтом, чем положение той вертикальной плоскости, в которой лежит источник. Влияние сдвига фаз волны, действующей на оба уха, называется бинауральным эффектом. [c.731]

Скачок давления на фронте ударной волны равен р—ро. Вследствие этого в направлении распространения волны действует сила (р—Ро)5, импульс которой за время равен (р—ро)8А1. По второму закону динамики, импу льс этой силы должен быть равен изменению импульса воздуха, т. е. 0вро5с1х= (р—ро)8А1. Поскольку с1х/с1 =с, то [c.241]

Реальный ОЭП часто действует на значительном удалении от источника излучения. При этом между входным зрачком оптической системы и источником может находиться среда, воздействующая на амплитуду и фазу волны. Действие такой среды на пеЕедачу пространственных частот можно описывать с помощью оптической лередаточной функции слоя пространства. [c.55]

Перед фронтом ударной волны принимаем давление Р, плотность р1, температура Т[ и скорость потока газа г)) за фронтом волны — р-2, р2, Т , 02. Поток газа до и после скачка уплотнения является установившимся. Условие рплошности потока перед скачком и после него для массового расхода газа, отнесенного к единице площади поверхности фронта ударной волны, VlPl = V2p2. Так как перед и за фронтом волны действуют силы давления, импульс сил, действующих на массу, протекающую через единичную поверхность фронта волны в единицу времени, равен р2—р. Соответствующее изменение количества движения рассматриваемой массы [c.121]

ЛАЗЕРНЫЙ ГИРОСКОП (фотонный гироскоп) — квантовый гироскоп, чувствительным элементом к-рого является кольцевой лазер, генерирующий 2 встречные волны. Действие Л. г. основано па зависимости разности собств. частот кольцевого оптического резонатора для встречных волн от скорости его вращения относи- [c.558]

П. с, значит, величины действуют не только на элементы среды, в к-рой возбуждено звуковое поле, но и на граничащие с ней поверхности, а также на тела, находящиеся в среде. Так, напр., на взвешенное в акустич. поле тело, размеры к-рого много меньше длины звуковой волны Л, а плотность равна плотности окружающей среды, в звуковом поле действует сила, заставляющая его колебаться вместе с частицами среды. При огличип плотности тела pj от плотности р окружающей среды возникает движение тела относительно среды, причём если pj > р, то оно отстаёт от частиц среды, а если Pi < р — то опережает их. Движение тела относительно Среды вызывает дополнит, двшкение среды (рассеянную волну), а значит, и дополнит, силу реакции, действующую на тело, Напр., на жёсткую сферу радиуса а при а Л в поле плоской бегущей звуковой Волны действует сила [c.85]

РЭЛЕЯ ДИСК — прибор для абсолютного измерения колебательной скорости частиц в акустич. волнах, распространяющихся в газах и жвщкостях. Р. д. представляет собой тонкую круглую пластинку из лёгкого металла или слюды, подвешенную на длинной тонкой (обычно кварцевой или металлической) нити и снабжённую зеркальцем для измерения его поворота вокруг вертикальной оси. Поворот Р, д, вызывается вращающим моментом М, обусловленным действием средних по времени тидродинамич. сил при обтекании его. потоком (см. Бернулли уравнение). Поскольку величина квадратично зависит от скорости потока, Р. д, чувствителен как к пост, потокам, так и к знакопеременному полю скоростей в акустич. волне. Действие момента Л/ уравновешивается упругостью нити по отношению к закручиванию. [c.404]

Если эта поляризационная волна, действующая как распределенный источник, может перекачивать энергию в некоторую другую моду Ej x, (или из нее), то можно говорить, что диэлектриче- [c.197]

Еслп бы резонатор был практически изолирован в пространство, то, исходя из продноложония о малости ого размеров по сравнению с длиной волны, действие этого потока на большом расстоянии было бы равносильно действию простого точечного источника с производительностью пС и мощность излучения согласно формуле (15) 76 была бы равна [c.330]

Магнитное поле создается подковообразным магнитом 3. Полюсные наконечнийи 2 образуют щель 4, в которой размещена ленточка. В полюсных наконечниках сделан ряд отверстий (окон) 5 для того, чтобы уменьщить разность хода звуковых волн, действующих на ленточку с обеих ее сторон, и в то же время избежать насыщения магнитной цепи. Расстояние между отверстиями вместе с ленто чкой (2а) ие превыщает 1,7 см, т. е. не превышает длины волны, соответствующей частоте 20 кГц. Это обеспечивает свободное огибание звуковых волн во всем диапазон передаваемых частот и линейность акустической чувствительности микрофона в диапазоне до 15 кГц [см. рис. (5.4)]. [c.99]

Формула (13) показьшает нам, что момент сил, вращающих пластинку в стоячей звуковой волне, пропорционален квадрату наибольшей скорости колеблющегося воздуха, синусу двойного угла, образованного направлением колебания с малой осью эллиптического сечения пластинки, и квадрату фокусного расстояния этого сечения. Последнее обстоятельство приводит нас к любопытному заключению, что звуковая волна действует на все софокусные эллиптические пластинки одинаково. [c.711]

Формула Лорентц—Лоренца дает довольно хорошее постоянство удельной рефракции при измененип агрегатного состояния вещества, однако она обнаруживает небольшие колебания при изменении температуры и давления, а также отклонения от аддитивности в растворах. Причина этого состоит в том, что она является первым приближением, основанным на ряде упрощающих предположений, не учитывающих микроструктуры вещества. Иначе говоря, в представлениях Лорентца не учитывается зависимость поля волны, действующей на данную частицу, от свойств последней (радиуса, поляризуемости), которые могут меняться в зависимости от среды и внешних условий. Однако попытки отыскать универсальную функцию Д[х), которая строго и одновременно удовлетворяла бы всем предъявляемым к ней требованиям, до последнего времени не увенчались успехом. [c.678]

Рис. 5.4. К определению разности хода звуковых волн, действующих на переднюю и заднюю стороны диафрагхмы

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...