Центр реакции

Точку К назовем центром реакций. Обозначим размеры ползуна основание — а, высоту—Ь. Точка с — длина диагонали — [c.308]

При этих условиях нетрудно уже определить положение центра реакции К как вершины треугольника следующим образом либо [c.308]

Каков бы ни был опорный многоугольник, во всякой точке Р будет действовать некоторая реакция Ф, и если мы допустим идеальное предположение об отсутствии трения, то все эти реакции будут перпендикулярны к плоскости опоры, т. е. будут вертикальны и направлены вверх, так что в своей совокупности они составят систему параллельных и одинаково направленных сил. Какова бы ни была величина отдельных реакций, система их век-торно эквивалентна их результирующей (гл. I, п. 56), приложенной в некоторой точке Q (центре реакций), которая является внут-р ренней (или, по меньшей мере, [c.118]

Существует единственная точка для всех тел, для которой сопряженный тензор симметричен. Эта точка называется центром реакции R. Если Сд — О, то точку R можно считать центром гидродинамических напряжений. Если такой центр существует, то тело, движущееся под действием силы тяжести, достигает установившегося состояния движения, когда оно движется поступательно без вращения. [c.185]

Как будет подробно рассмотрено в разд. 5.5, существует класс тел, для которых вследствие геометрической симметрии Сд = 0. В таких случаях, как это следует из (5.4.17), поступательное и вращательное движения не связаны и центр реакции совпадает с центром гидродинамических напряжений . Последний играет такую же роль, что и центр масс в динамике твердого тела, в том смысле, что гидродинамическая сила зависит только от мгновенной поступательной скорости R, а гидродинамический момент (относительно R) зависит только от мгновенной угловой скорости. Для таких тел закон преобразования Й (5.4.10) сводится к виду [c.204]

Представляют особый интерес геликоидально изотропные тела, которые обсуждаются далее в разд. 5.5 (случай 10). Для этих тел характерно, что тензор К изотропен и что Со и Qq изотропны в центре реакции, т. е. [c.206]

Из дальнейшего расчета следует, что центр реакции расположен в точке с радиусом [c.211]

Но, как обсуждалось в разд. 5.4, тело имеет одну и только одну точку, в которой сопряженный тензор симметричен. Следовательно, в соответствии с (5.5.24) можно заключить, что i и i представляют одну и ту же точку. Если тело имеет две оси геликоидальной симметрии, то они должны, следовательно, пересекаться в центре реакции тела. [c.221]

При движении тела в вязкой жидкости под действием внешней силы на него действует, вообще говоря, гидродинамический момент. В общем случае невозможно выбрать точку приложения силы так, чтобы момент относительно нее был равен нулю, и тем самым предотвратить тело от вращения при его поступательном движении ). Однако для тел, для которых Сд = О, такой точкой будет центр реакции. Действительно, как видно из (5.4.176), на такое тело, движущееся поступательно, при любой его ориентации не будет действовать гидродинамический момент относительно R. Следовательно, если линия действия массовых сил (например, силы тяжести), действующих на частицу, проходит через R, то внешний момент относительно этой точки будет равен нулю и при этом частица не будет стремиться повернуться относительно R. Возможные типы поведения таких частиц существенно проще типов движения любого другого класса частиц. [c.223]

Сначала будет рассмотрен класс установившихся движений без вращения, характеризуюш ихся равенством (Ооо = 0. Нижний индекс оо указывает на установившееся состояние движения, причем все точки частицы движутся с одинаковой скоростью Uoo. В этом случае удобно отсчитывать все величины от начала, совпа-даюш его с центром реакции. При этом соответствуюш,ие уравнения имеют вид [c.229]

В связи с этим особый интерес представляет определение электронной плотности на атоме, являющимся центром реакции, а также установление основных закономерностей ее изменения. Особое значение последнее имеет для ароматических и гетероциклических соединений, поскольку у них электронная плотность на реакционном центре может сильно меняться при введении различных заместителей. [c.147]

Рассмотрим сначала равновесие шара, заменяя наложенные на него связи их реакциями. Шар находится в равновесии под действием следующих сил силы тяжести шара О, приложенной в его геометрическом центре, реакции / стержня и реакции Лд стены (рис. 76, б). [c.99]

Если сечение будет симметричным только относительно одной оси, например оси х, то мы будем иметь Н = 0, L = 0, В = 0. Смещая начало вдоль оси симметрии, мы можем сделать М = 0, но одновременно о вообще не может обратиться в нуль. В случае отсутствия циркуляции новое начало представляет, центр реакции , введенный Томсоном и Тэтом ). [c.232]

Решение. Рассмотрим равновесие шара. Применив принцип освобождаемости, отбросим связи и заменим их реакциями. Реакция N гладкой стены перпендикулярна к стене и проходит через центр шара. Так как шар однородный, то сила тяжести О приложена в его геометрическом центре. Реакция Т направлена вдоль веревки и, согласно теореме о равновесии трех непараллельных сил, ее линия действия также должна проходить через центр шара. [c.22]

Уменьшение скорости реакции в отмеченных случаях происходит в результате уменьшения количества адсорбированного на поверхности окислов восстановителя. При наличии в газовой среде продуктов восстановления последние, адсорбируясь на поверхности окислов, блокируют активные центры реакции. В результате скорость [c.64]

Отклонение направления оседания от вертикали означает, что на падающую частицу действует боковая сила, приводящая к ее горизонтальному смещению. Дело еще более осложняется, если центр гидродинамической реакции (включающей и архимедову силу) не совпадает с центром масс частицы. В этом случае помимо трансляционного движения частица получает еще и вращение под действием возникающего момента сил ( кувыркание пули со смещенным центром масс). Для осесимметричных частиц это вращение заканчивается, когда конфигурация системы центр масс — центр реакции приобретает устойчивое положение центр масс впереди центра реакции. При этом стабилизируется и становится прямолинейной и траектория осаждения частицы. [c.73]

Определить реакции и Рд в подшипниках вала от сил инерции грузов, массы которых равны т, = 1,0 кг, /щ =0,5 кг, Шз = 0,25 кг центры масс всех грузов расположены в плоскости, содержащей ось вращения вала АВ. Координаты центров масс [c.92]

Очевидно, что при отсутствии трения реакция = Рц . Во вращательной кинематической паре (рис. 56) линия действия реакции Рд. со стороны звена I на звено k не пройдет через центр О шина звена k, а расположится касательно к кругу трения так, чтобы момент ее относительно центра О шина был противоположен по направлению угловой скорости звена k по отношению к звену /. [c.96]

При отсутствии трения очевидно, что момент М будет равен нулю, а линия действия реакции Pik пройдет через центр О шипа. [c.96]

Если из центра вала О описать радиусом р окружность (рис. 11.22), то полная реакция F" будет направлена по касательной к этой окружности. Круг радиуса р по аналогии с углом и конусом трения называется кругом трения. [c.228]

Рассмотрим, как будут направлены реакции в различных кинематических парах плоских механизмов. Во вращательной паре V класса результирующая сила реакции F проходит через центр шарнира (рис. 13.1). Величина и направление этой реакции неизвестны, так как они зависят от величины и направления заданных сил, приложенных к звеньям пары. В поступательной паре V класса (рис. 13.2) реакция перпендикулярна к оси движения X — X этой пары. Она известна по направлению, но неизвестны ее точка приложения и величина. Наконец, к высшей паре IV класса (рис. 13.3) реакция F приложена в точке С касания звеньев / и 2 и направлена по общей нормали п — /г, проведенной к соприкасающимся профилям звеньев / и 2 в точке С, т. е. для высшей пары IV класса нам известны направление реакции и ее точка приложения. [c.247]

Переходим к рассмотрению вопроса об определении реакций в кинематических парах групп, в состав которых входят высшие пары. Из уравнения (13.1) следует, что статическая определимость этих групп удовлетворяется, если, например, число звеньев п равно п = , число пар V класса равно = 1 и число р4 пар IV класса также равно р4 = 1. Эта группа показана на рис. 13.10, а. Звено 2 входит во вращательную пару В со звеном /ив высшую пару Е со звеном 4, выполненную в виде двух соприкасающихся кривых р — р я q — q. Находим на нормали п — п, проведенной через точку Е, центры кривизны С и D соприкасающихся кривых р — р а q — q а вводим заменяющее звено 3. Тогда имеем группу П класса B D первого вида, аналогичную группе, показанной на рис. 13.6, а. Пусть звено 2 нагружено силой Fa и парой с моментом М3 (рис. 13.10, а). Реакция F31 может быть представлена как сумма двух составляющих [c.256]

В отличие от трансляционного и ротационного тензоров, которые симметричны во всех точках, сопряженный тензор в общем случае не симметричен. Однако, как сейчас будет доказано, каждая частица имеет, независимо от ее формы, единственную присущую ей геометрическую точку, относительно которой сопря-женный тензор симметричен. Будем называть эту точку центром гидродинамической реакции (или более просто центром реакции) и обозначать символом R. [c.201]

Принято характеризовать три фундаментальных тензора при помощи системы декартовых координат, связанной с частицей и определенной следующим образом. Пусть начало координат системы совпадает с серединой соединительного стержня. Обозначим эту точку, которая, как будет доказано впоследствии, является центром реакции пропеллера, через R, Рассмотрим ситуа- [c.207]

Отметим, что Сд — симметричный диадик это является подтверждением того, что центр реакции пропеллера лежит в середине соединительного стержня. Кроме того, главные оси сопряжения бовпадают с естественными осями пропеллера. Отметим также, что алгебраический знак r изменяется при замене 0 на — Э.. Наконец, видно, что все неравенства, приведенные в (5.4.24), удовлетворяются для данного примера. [c.210]

Можно аналогичным образом рассмотреть и другие поучительные примеры конструкций, состоящих из двух или более отстоящих друг от друга круглых дисков. Так, рассмотрим импеллеро-подобное тело круглые диски соединены вдоль центров (вид сбоку на это тело приведен на рис. 5.4.4). Ось перпендикулярна плоскости рисунка и направлена к наблюдателю. Расчет, аналогичный предыдущему, показывает, что К , а следовательно, К имеют такие же значения, которые следуют из соотношений (5.4.31), (5.4.32) и (5.4.33) соответственно. Хотя можно было бы ожидать, что центр реакции лежит в центре тела Р, простой расчет показывает, что это не так, поскольку тензор Ср не симметричен и равен [c.211]

Тела с постоянной плотностью (т. е. однородные тела) наиболее часто встречаются в практике. Для них центры масс и плавучести совпадают, так что = 0. Это значительно упрощает рассмотрение вопроса об ориентации тела. В частности, конечное расположение тела теперь определяется просто из условия параллельности Гдм и g. Однородное некосое тело будет поэтому ориентировано при падении так, чтобы линия, соединяющая его центр гидродинамических напряжений (т. е. центр реакции) и центр масс, была параллельна направлению силы тяжести. Из двух возможных направлений этой линии то направление, для которого [c.232]

Далее, при вращении произвольного некосого тела (т. е. такого, для которого значение сопряженного диадика обращается в нуль в центре реакции) вокруг любой оси, проходящей через его центр реакции, действующая на него полная гидродинамическая сила равна нулю, по крайней мере в неограниченной жидкости. Можно показать, что при этих условиях поле скоростей на больших расстояниях выражается в следующем общем виде [c.400]

Если в результате развития химических превращений горючей смеси скорость выделения тепла превысит скорость отвода тепла в окружающую среду с учетом всех форм энергетического обмена с ней, или скорость зарождения активных центров реакции превысит скорость их гибели, то при определенном значении температуры или концентрации активных продуктов начнется прогрессивное самоускорение реакции до взрывной - воспламенение. [c.48]

ЦЕПНЫЕ РЕАКЦИ И, химические реакции, характеризующиеся тем, что в результате элементарного химич. процесса снова получаются активированные молекулы (см. Кинетика химическая), вследствие чего элементарная химич. реакция повторяется много раз. Примером Ц. р. моясет служить реакция образования хлористого водорода из элементов, которая согласно Нернсту идет сл. образом вследствие теплового движения или в результате поглощения света молекула С1г распадается на атомы, к-рые являются начальными центрами реакции. При столкновении атомов С1 с молекулами П происходит реакция С1-1-Н2 = НС1+Н получающиеся при этом атомы Н реагируют с молекулами С1г согласно ур-ию НН-С12 = НС1+С1. В результате реакции возрождается атом хлора, к-рый реагирует дальше с водородом. В газовой смеси происходит т. о. целый ряд связанных друг с другом элементарных процессов. Каждая Ц. р. может быть разбита на ряд тождественных звеньев, причем потребляющиеся активные центры при завершении звена возрождаются и дают начало возникновению следующего звена. [c.367]

Обычно рассматриваемые в классич. кинетике реакции можно считать частным случаем Ц. р., когда >=1. С повышением i° v растет, и обычные реакции могут становиться цепными. Так, по Габеру длина цепи реакции окисления Hj, приблизительно равная 1 при низких i°, начинает быстро расти по мере приближения к Г воспламенения. При 405° длина цепи этой реакции V равна 3S0. 2) Начальные центры реакции могут получаться при бомбардировке электронами или а-частицами. Совершенно аналогично квантовому выходу фотохимич. реакции в этих случаях м. б. определен выход на один ион или а-частицу. Этим методом исследовано большое количество реакций соединения, раз- [c.368]

Реакция в подшипниках сателлита равна центробежной шкрционной СИЛС сателлита = 36,8 . Вектор приложен в центре масс сателлита и нап аплен вертикально вверх для положения механизма, указанного ii i чертеже. [c.249]

Силы, действующие на поршень показаны на рис. 3.24 и 3.25. Сила давления Fp, действуя со стороны жидкости в цилинд])с прм-гкимает поршень к статору. Реакция статора F направлена но нормали к его поверхности к центру О. Ее составляющая но оси цилиндра уравновешивает силу давления /"р, а боковая составляю-п ая Ft уравновешивается реакцией стенки цилиндра и образует момент Мт.ц относительно оси О. Сумма Л/п, л насосе преодолевается моментом двигателя, а в гидромоторе преодолевает момент сопротивления приводимой машины. [c.313]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...