Точки типа

Если требуется построить половину, четверть или три четверти шара, то необходимо сначала вычертить два овала (см. рис. 143, а и в), большие оси которых перпендикулярны осям у н z. Тогда овалы и точки тип пересечения этих овалов определят границы трех четвертей шара (рис. 144). [c.81]

Вторая деталь - станина (рис. 154, б)-ограничена поверхностью усеченной четырехгранной пирамиды. Сбоку станины имеется сквозной вырез трапецеидальной формы, который можно построить на чертеже, используя приемы построения, показанные на рис. 168,6. В этом случае применяют вспомогательные четырехугольники, плоскости которых параллельны основанию пирамиды. Фронтальные проекции горизонтальных плоскостей выреза должны быть продолжены до встречи с каким-либо ребром пирамиды в точках т и п. Горизонтальные проекции тип этих точек находят, применяя линии связи, на горизонтальной проекции ребра. Затем из точек тип проводят горизонтальные линии и, проводя вертикальные линии связи до пересечения с этими линиями, получают точки, определяющие горизонтальную проекцию выреза (рис. 168,6). [c.93]

Также следует найти точки на экваторе сферы, для чего в серии горизонтальных секущих плоскостей надо взять пл. Р в точках тип горизонт, проекция экватора смыкается с видимой частью проекции линии пересечения на пл. Н. [c.209]

Точка Аз кривой (рис.120, б),в которой точки типа Аз и Ai (см. рис.120, а) находятся по разные стороны от неё, но меняется знак кривизны, называется точкой перегиба. [c.118]

Любая прямая, проходящая через особую точку, является касательной, так как удовлетворяет ее определению. Изолированная точка — действительная точка пересечения двух мнимых ветвей. Она может быть расположена вне действительной ветви кривой, однако ее координаты будут удовлетворять уравнению кривой. Особые точки типа , ж, з могут существовать только у трансцендентных кривых. Асимптотическая точка (не путать с несобственной точкой ) — это такая, вокруг которой кривая закручивается бесконечное число раз, подходя к ней на сколь угодно малое расстояние. [c.65]

Под оптимальным решением задачи понимается одна или некоторое множество точек типа Z, принадлежащих множеству Dz, для которых в случае максимизации выполняется условие [c.79]

В точках типа Z достигается абсолютный максимум Н° на множестве Dz. Изменяя направление неравенства в условии (3.63), можно получить определение абсолютного минимума. Часто вместо термина абсолютный используется термин глобальный . Таким образом, абсолютным, или глобальным, максимумом называется значение Яо, больше которого оно не достигается ни в одной точке Dz. [c.79]

Один из корней — действительный, два других — комплексные, причем знаки действительного корня и действительных частей двух других — комплексно-сопряженных корней — разные. Состояние равновесия в этом случае изображается особой точкой типа седло-фокус (рис. 1.7, а и рис. 1.7, б). [c.14]

В граничном случае (б = 1) также получаем семейство интегральных кривых параболического типа, а в начале координат — устойчивую особую точку типа узла. [c.39]

С ростом п фазовая точка стремится к началу координат вдоль фиксированного луча на фазовой плоскости. Фазовые кривые — спирали, закручивающиеся вокруг точки 0. Имеем особую точку типа фокус (рис. 3.9.5). Движение асимптотически успокаивается около [c.220]

Суммируя сказанное, получаем фазовый портрет системы в рассматриваемом случае (рис. 3.9.6). Начало координат представляет собой особую точку типа вырожденный узел . [c.222]

Вблизи точек пересечения большой и малой осей инерции с эллипсоидом картина полодий напоминает окрестность особой точки типа центр (рис. 3 9.1). В малой окрестности средней оси е о имеем картину полодий,характерную для седловой точки (рис. 3.9.8). [c.469]

Точки типа 1, Г называются случайными. Построение линии следует начинать с точек, которые называют особыми или опорными. К таким точкам относят [c.204]

Точка а, через которую проходит правильная интегральная кривая — точка типа седла точки Ь и с — узлы. Узловой особой точкой является также и начало координат 0. Вблизи последнего уравнение (107,8) принимает вид [c.567]

Это —две косинусоиды, пересекающиеся друг с другом на оси Ф в особых точках типа седлообразных точек, имеющих абсциссы [c.494]

Еслн X = X.J, является точкой локального минимума функции П(з ), то точка (а , 0) на фазовой плоскости будет особой точкой типа центр д.ия системы (10). Если же г = — точка локального максимума, то 0) — особая точка тина седло. [c.151]

Ф = 0. Это точки типа седло. Для другого тппа движении при h = (л1 центр масс маятника асимптотически при стремится [c.153]

Электронные состояния двухатомных молекул могут различаться также по свойствам симметрии. В основе этого лежит представление о двух противоположных типах симметрии квантовых систем, различие которых можно охарактеризовать в общем виде знаками плюс и минус, что, в свою очередь, определяется различным поведением волновых функций, описывающих данное состояние при операциях симметрии. Если волновая функция Ч " сохраняет знак при отражении в плоскости, проходящей через ось молекулы, то тип симметрии плюс. [c.242]

В изобарном процессе ad нагревание твердого тела изображается отрезком am. В точке т будет наблюдаться процесс плавления твердого тела. Нагревание жидкости изображается линией тп, в конечной точке которой будет происходить процесс нарообразо-ваиия (точка н). Нагревание газа (пара) изображается стрезком процесса nd. Таким образом, процессы нагревания am, тп, nd протекают с веществом, состоящим из одной фазы, а процессы плавления (точка т) и парообразования (точка п) осуществляются с веществом, которое состоит из двух фаз. Точка d соответствует однофазному состоянию вещества, или перегретому пару. При изменении давления положение точек тип будет изменяться, что видно из рис. 11-2. [c.176]

В то же время в точках /1, расположенных под углом 90°, возникают сжимающие напрял<е-ния, примерно равные по абсолютной величине действующим на контуре пластинки растягивающим напряжениям. Очевидно при сжатии пластинки в перпенднкуляр-иом направлении с напряжением а напряжения в точках тип будут равны указанным на рис. 234, б. В случае плоского напряженного состояния, при котором по взаимно перпендикулярным направлениям действуют напряжения а и—ст, как это имеет место при кручении (рис. 233), в рассматриваемых точках тип напряжения будут суммироваться, т. е. напряжения в точках т [c.239]

На фронтальной проекции в пересечении проекций а Ь и а с со следом Р находим фронтальные проекции т и двух общих точек заданных плоскостей. По ним построены горизонтальные проекции W и на горизонтальных проекциях аЬ и ас сторон треугольника. Через точки тип проводим горизонтальную проекцию линии пересечения плоскостей. При взгляде по стрелке S по фронтальной проекции очевидно, что часть треугольника левее линии пересечения MN (т п ) находится над плоскостью Р, т. е. видима, остальная часть — под пдоскостью Р, т. е. невидима (участок тЬсп показан штриховой линией). [c.41]

Периодические движения в консервативной системе отличаются той особенностью, что они никогда не бывают изолированными. Это связано с тем, что если при некотором значении произвольной постоянной в интеграле движения мы имеем замкнутую фазовую траекторию, то в силу непрерывной зависимости решения дифференциальных уравнений от начальных условий и при близких значениях этой постоянной фазовые траектории будут оставаться замкнутыми. Таким образом, замкнутые траектории образуют континуум, заполняя целые области двумерного фазового пространства. При этом возможны два случая в первом случае замкнутые траектории, вложенные одна в другую, стягиваются либо к особой точке типа центра, либо к сепаратрисам седловых особых точек. В случае, когда фазовое пространство представляет собою цилиндрическую поверхность, замкнутые траектории могут охватывать фазовый цилиР1др. [c.29]

С текущим параметром Уравнения (3.12) определяют на плоскости другую граничную кривую. Часть этой кривой, показанной на рис. 3.8, является границей устойчивости особых точек неседлового типа. Картина разбиения плоскости параметров г/о,х на области, различающиеся числом и устойчивостью состояний равновесия системы, показана на рис. 3.8, где кривая (3.10) показана сплошной жирной линией, а кривая (3.11) — сплошной тонкой линией. Область 1 соответствует наличню одной устойчивой особой точки на фазовой плоскости область 2 — одной неустойчивой особой точки типа узла или фокуса области 3 — 6 — трем особым точкам, из которых в области 3 две устойчивы, а третья — седло. В областях 4 и 6 неустойчивы две особые точки, а в области 5 неустойчивы все три особые точки. [c.57]

Если точка Р существует, то г 4 > О и У4 > О и, следовательно, 3ABu Vi>-0, т. е. действительных корней разных знаков характеристическое уравнение иметь не будет. Таким образом, точка Р4 будет особой точкой типа узла или фокуса. Для того чтобы Р4 была устойчивой особой точкой, нужно, чтобы действительные части корней характеристического уравнения были отрицательны, т. е. должно выполняться неравенство [c.203]

Гхли это уравнение имеет р корней внутри единичного круга и q вне него, то неподвижная точка типа Ор- (р - - q — = rt—I). O " —это устойчивая неподвижная точка, [c.248]

Рассмотрим теперь бифуркации, происходящие при изменении со. О сложном характере зависимости со от параметров говорилось выше. Каждому рациональному значению со соответствует некоторая область значений параметров. При переходе от одного рационального значения со к другому происходит бесчисленное множество бифуркаций. Границы области постоянного рационального значения со определяются слияниями седел и узлов синхронизма. При слиянии седла с узлом возникает сложная неподвижная точка типа седло-узел. Фрагмент изменений, происходящих со стохастическим синхронизмом при слиянии седел м узлов и образовании сложных седлоузловых точек, представлены на рис. 7.112. [c.366]

Для каждой из двух этих областей имеем непересекающиеся замкнутые фазовые кривые, охватывающие точки (y i,0), (v 2i0) и расположенные симметрично строго в правой и левой полуплоскостях соответственно. Локально в окрестности каждой из точек (v i,0), (фазовый портрет отвечает особой точке типа "центр" и характеризует устойчивое положение равновесия. [c.279]

В классической геометрии, в частности, в начертательной геометрии, все объекты представлены состоящими из бесчисленного множества точек, материал которых не указан (если вообще может быть разговор о материале точки). Однако например тонкостенный формально пустотелый геометрический обт.ект, куб, тетраэдр, шар можно представить состоянигм внутри из точек типа воздух , деревянное тело — нз точек типа дерево , металлическое — нз точек типа металл , по химиче-С1ю.му ли составу, или по каким-нибудь другим признакам. [c.26]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...