Внешние и внутренние силы системы

Теорема об изменении кинетической энергии системы материальных точек. Изменение кинетической энергии системы материальных точек при ее перемещении равно сумме работ всех внешних и внутренних сил системы на этом перемещении п п [c.305]

По условию задачи, в начальном положении механизма 9 = 0. Следовательно, для вычисления суммы работ внешних и внутренних сил системы на конечном угловом перемещении кривошипов надо взять определенный интеграл от значения ЗА из формулы (11) в пределах от О до 9 [c.328]

Внешние и внутренние силы системы [c.174]

Таким образом, теорема об изменении кинетической энергии выглядит точно так же, как и в случае инерциальной системы отсчета. Отличив заключается только в том, что элементарная работа внешних и внутренних сил системы вычисляется на перемещениях точек их приложения по отношению к центру масс. [c.146]

Здесь бТ — вариация кинетической энергии системы, т. е. приращение кинетической энергии при отклонениях от истинного движения Ь А — сумма работ всех внешних и внутренних сил системы на вариациях 6gi, (iq , [c.37]

Начало возможных перемещений, являясь общим принципом механики, имеет важнейшее значение для теории упругих систем. Применительно к ним этот принцип можно сформулировать следующим образом если система находится в равновесии под действием приложенной нагрузки, то сумма работ внешних и внутренних сил на возможных бесконечно малых перемещениях точек системы равна нулю. т. е. [c.368]

Заметим, что в процессе совершения системой возможного перемещения величина и направление внешних и внутренних сил остаются неизменными. Поэтому при вычислении работ следует брать не половину, а полную величину произведения соответствующих сил и перемещений. [c.368]

Покажем, как определяется возможная работа внешних и внутренних сил, на примере плоской системы. Рассмотрим два состояния какой-либо системы, находящейся в равновесии (рис. 362). В состоянии а система деформируется обобщенной силой (рис. 362, а), в состоянии Ь — силой (рис. 362, б). [c.368]

Иными словами, если упругая система находится в равновесии, то работа внешних и внутренних сил в состоянии а на возможных перемещениях, вызванных другой, вполне произвольной нагрузкой, отмеченной индексом Ь, равна нулю. Выражения (13.32) и (13.33) применимы и для стержня малой кривизны. Аналогичные выражения легко составить и для общего случая нагружения стержня. [c.370]

Напишем выражение возможных работ внешних и внутренних сил для обоих состояний системы, взяв для первого состояния в ка- [c.371]

Когда упругое тело (система) под влиянием какой-либо нагрузки переходит из недеформированного состояния в деформированное уравновешенное состояние, суммарная работа, произведенная в этом процессе внешними и внутренними силами, равна нулю [c.66]

С и с т е м а с идеальными связями. Рассмотрим систему, на которую наложены связи, не изменяющиеся со временем. Разделим все действующие на точки системы внешние и внутренние силы на активные и реакции связей. Тогда уравнение (49) можно представить в виде [c.308]

Все силы, действующие на точки любой механической системы, как свободной, так и несвободной, можно разделить и по другому признаку на внешние и внутренние силы. [c.89]

Рассмотрим движущуюся систему материальных точек Mi, М. , Ml, М , находящихся под действием системы внешних и внутренних сил (рис. 102). Положение центра масс системы С определяется равенством (32,1) [c.117]

При решении задач на равновесие системы тел необходимо учесть, что все внешние и внутренние силы, приложенные к каждому телу в отдельности, уравновешиваются. Следовательно, в случае плоской системы сил можно составить по три уравнения равновесия для каждого из этих тел в отдельности. [c.59]

Эта глава посвящена изучению движений материальной системы в том случае, когда все внешние и внутренние силы, действующие на точки системы, потенциальны, т. е. когда существует функция координат точек системы и, быть может, времени [c.258]

Итак, для определения движения системы п материальных точек, входящих в состав системы, следует решить систему Зя обыкновенных дифференциальных уравнений второго порядка с Зя неизвестными функциями одной независимой переменной t. Для нахождения бя постоянных, интегрирования должны быть заданы 6я начальных условий движения. При этом следует иметь в виду, что внешние и внутренние силы могут зависеть как от времени, так и от положений, скоростей и ускорений точек системы. Решение подобных задач оказывается трудным и громоздким. [c.142]

Силы, действующие на точки материальной системы, часто разделяют на две категории внешние и внутренние силы. [c.255]

Дадим элементарные угловые перемепгения ср кривошипам 0 Ах и О А в положительных направлениях отсчета углов ср и вычислим сумму элементарных работ внешних и внутренних сил системы на [c.325]

Выражения в правой части (14) суть суммы элемонтарпых работ внешних и внутренних сил системы на действительном перемещении. Теорема доказана. [c.451]

Точка J , в которой пересекаются суммарные анодная и катодная кривые многоэлектродной (в данном случае шестиэлектродной) системы, соответствует общей суммарной силе тока (внешнего и внутреннего) / в системе [c.288]

При рассмотрении равновесия сил, приложенных к системе тел, можно мысленно расчленить систему тел на отдельные твердые тела и к силам, действующим на эти тела, применить условия равновесия, полученные для одного тела. В эти условия равновесия войдут как внешние, )ак и внутренние силы системы 1ел. Внутренние силы на основании аксиомы о paeefr ree сил действия и противодействия в каждой точке сочленения двух тел образуют равно- сную систему сил (силы R,i и рис. 45). Поэтому [c.55]

Формула (70) вглражаег чеорему об изменении кинетической )нер ИИ системы в конечной или ин гегральной форме изменение кинетическо11 энергии системы при ее перемещении из одного положе/тм в другое равно сумме работ всех внешних и внутренних сил, действующих иа систему, на соответствующих перемещениях точек системы нри том. же перемещении системы. [c.172]

Рассмотрим теперь механическую систему, состоящую из п материальных точек. Выделим какую-нибудь из точек системы с массой wZfe. Под действием приложенных к ней внешних и внутренних сил и Fi (в которые входят и активные силы, и реакции связей) точка будет двигаться по отношению к инерциальной системе отсчета с некоторым ускорением сг . Введя для этой точки силу инерции —mtflf , получим согласно равенству (85), что [c.345]

Смотреть страницы где упоминается термин Внешние и внутренние силы системы : [c.305] [c.540] [c.383] [c.164] [c.130] [c.224] [c.156] [c.358] [c.550] [c.239] [c.444] [c.172] [c.339] [c.371] [c.302] [c.307] [c.308] [c.355] [c.305] [c.37]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...