Внешние воздействия. Внутренние силы. Напряженное состояние

Закон сохранения энергии. Обозначим через (/) работу деформации, т. е. работу, производимую внешними воздействиями для достижения данного деформированного состояния среды в момент времени 1, Тогда, 5 () будет работой внутренних сил напряжений за промежуток времени ( о, О Пусть (О — работа деформации за промежуток (t, 1 + ), а (/) и dQ t) — теплота, поглощенная средой за промежуток (/о, О и ( , < + (11), соответственно. [c.35]

Поскольку в данной работе речь идет о неравновесных термодинамических системах, одним из свойств которых является способность к образованию диссипативных структур, напомним, что равновесной называют систему, параметры которой остаются неизменными при изменении внешних условий. Стационарной называют систему, параметры состояния которой остаются неизменными при постоянстве внешних условий. И, наконец, неравновесной систему можно считать, если ее параметры изменяются во времени в результате изменения внешних условий, внешних воздействий. Исходя из этого неравновесная система отличается от равновесной или стационарной наличием в ней внутренних сил или напряжений, кото- [c.27]

Впервые к исследованию напряженного состояния конической трубы проявил интерес Д.Д. Ивлев [1]. Он рассмотрел случай идеально пластического материала и определил предельное пластическое напряженное состояние конической трубы при воздействии нормальных равномерно распределенных сил, действующих на внутренней и внешней поверхностях. Далее [c.129]

Для анализа деформированного и напряженного состояний применяются методы математической физики. Для этого определяется понятие сплошной среды, ее плотности, рассматриваются геометрические величины, описывающие изменения тела, внутренние силы, их связь с внешними воздействиями. Соотношения между внутренними силами и деформациями берутся из эксперимента. Поэтому теория упругости является феноменологической теорией. [c.11]

Под влиянием внешних воздействий элементарные частицы тела перемещаются между ними возникают дополнительные силы взаимодействия, которые противодействуют деформации и уравновешивают внешние силы. Работу внутренних сил в окрестности данной точки на соответствующих перемещениях можно выразить через напряжения и деформации. В общем случае напряженного состояния удельную работу деформации можно рассматривать как сумму удельных работ главных нормальных напряжений на перемещениях 81, 83, 83. [c.58]

Успех теоретического анализа реальных процессов обработки металлов давлением обусловливается правильным представлением о напряженно-деформированном состоянии заготовки, подверженной воздействию системы внешних активных и реактивных сил, а также надлежащим учетом таких факторов, как температурно-скоростной фактор, геометрический фактор и фактор внешнего трения. Учет комплекса этих условий путем постановки соответствующих экспериментов позволяет определить характер деформирования кольцевого полуфабриката в конечных стадиях получения из него наружных и внутренних колец конических роликоподшипников. [c.141]

Таким образом, в материале пружины, находящемся в свободном состоянии, без воздействия на нее внешней силы, имеются внутренние напряжения, по знаку обратные напряжениям, возникающим при работе под нагрузкой. Поэтому придание винтовым пружинам, работающим на растяжение, предварительного натяжения позволяет уменьшить размеры пружины и сократить габариты приспособления. Для удобного закрепления концевые витки пружин, работающих на растяжение, выгибаются в виде колеи. [c.111]

Введение. Напряженное состояние конических труб из идеально-пласти-ческого материала впервые исследовано в монографиях Д. Ивлева [1] и В. Соколовского [2], где рассматриваются предельное и упруго-пластическое состояния этих труб под внутренним и внешним воздействиями нормально распределенных сил. Термонапряженные состояния идеально-пластических пластин рассмотрены в монографиях В. Боли и Дж. Уэйнера [3], а также Г. Паркуса [4], где определены границы пластических зон в длинных упруго-пластических пластинах. [c.387]

Безмоментная теория оболочек представляет собой упрощенный вариант общей теории, в котором пренебрегается влиянием изгибающих и крутящих моментов и поперечных сил на напряженно-деформированное состояние. В некоторых очень немногочисленных случаях безмоментная теория описывает напряженно-деформи-рованное состояние оболочки точно, так как и моменты и силы, указанные выше, равны нулю. Оболочки, находящиеся в таком напряженном состоянии, называются безмоментными (например, полая сферическая оболочка, находящаяся под действием внутреннего или внешнего равномерных давлений). Возможность существования безмоментного напряженного состояния оболочки определяется формой ее срединной пoвepxнo tи, характером силового воздействия, в том числе на контуре, и характером закрепления оболочки на контуре. [c.131]

Однако сложность исследования подобных эффектов заключается в том, что воздействие упругими колебаниями с низкой энергетикой не обуславливает в большинстве случаев прямого силового отклика среды, а наблюдаемые в лабораторных условиях и в условиях in situ явления предполагают существование в природной системе естественных метастабильных состояний, связанных как с ее внутренними свойствами и напряженным состоянием, так и с суперпозицией постоянно действующих внешних сил. [c.234]

Напряжения в теле, находящемся в состоянии покоя или равновесия при постоянной температуре и отсутствии воздействия внешних сил. Часто вызваны формованием или термической обработкой. (2) Внутренние напряжения, не зависящие от внешних сил, появляющиеся после холодной деформации, фазовых превращений, перепадов температуры и т. д, (3) Напряжения, присз ствующие в теле, свободном от воздействия внешних сил или перепадов температур. (4) Напряжения, остающиеся в конструкции или ее элементе после термической или механической обработки. Напряжения, прежде всего, возникают после сварки плавлением, когда свариваемый металл охлаждается от температуры солидуса до комнатной. [c.1029]

Исключением из сформулированного правила является случай, когда тангенциальные закрепления оболочки — жесткие, но непосредственное применение безмоментной теории невозможно потому, что к краю оболочки приложены нормальные силы или моменты. Тогда для а, Ь, с получаются формулы (21.22.5) или (21.22.6), и следовательно, второе соотношение (22.28.1) переходит в равенство Ь = —2. Это значит, что в таких оболочках вдали от краев асимптотика напряженно-деформированного состояния остается оптимальной. Приложение краевых сил ухудшает только асимптотику краевого напряженно-деформированного состояния. Ухудшение получается значительным, что совершенно естественно, так как здесь простой краевой эффект служит передаточным звеном, трансформируя внешние нетангенциальные силы во внутренние тангенциальные воздействия. [c.326]

Вскоре после опубликования работы Навье в 1829 г. было сделано устное сообщение в Парижской Академии наук об исследованиях Пуассона общих уравнений равновесия и движения упругих тел и жидкости. Эти исследования Пуассона были опубликованы в 1831 г. ). В первом параграфе своего большого мемуара Пуассон различает два вида сил 1) силы притяжения, не зависящие от природы тел, пропорциональные произведению их масс и обратно пропорциональные квадрату расстояния между ними, и 2) силы притяжения или отталкивания, зависящие в первую очередь от природы частиц и количества содержащейся в них теплоты интенсивность этих сил весьма сильно убывает с увеличением расстояния между частицами. Весь мемуар Пуассона по существу посвящён вычислению механического эффекта именно. вторых сил и выводу уравнений равновесия упругих тел ( 3), уравнений равновесия жидкости с учётом капиллярного натяжения ( 5) и уравнений движения жидкости j учётом внутреннего трения жидкости ( 7). При выводе соотношений, связывающих проекции соответственных сил, представляющих по современной тер-минологии нормальные и касательные напряжения на трёх взаимно лерпендикулярных элементарных площадках, с производными по координатам от проекций вектора скорости, используются соответственные соотношения для напряжений в упругом теле с помощью следующих рассуждений. Общий промежуток времени t делится на п равных малых промежутков времени t. В первый интервал времени t после воздействия внешних сил жидкость смещается как упругое тело, поэтому распределение напряжений будет связано с распределением смещений так же, как и в упругом теле. Если внешние силы, вызы вавшие смещение, перестают действовать, то частицы жидкости быст ро приходят в такое расположение, при котором давление по всем направлениям становится одинаковым, т, е. касательные напря жения исчезают. За это время перераспределения расположения частиц происходит, таким образом, переход состояния напряжений, отвечающего упругому деформированию, в состояние напряжений давлений, отвечающее состоянию равновесия жидкости. Если же причина сме щения продолжает своё действие и в течение второго интервала времени, то, предполагается, что различные малые смещения будут происходить независимо от предшествующих и что новые смещения [c.17]

Сплавы для элементов памяти систем управления, автоматизации и связи используют в качестве так называемых полупостоянных или переменных магнитов, подвергаемых в процессе эксплуатации большому числу циклов перемагничивания (10 -10 °). Магнитное состояние таких материалов изменяется под воздействием кратковременных изменений тока в управляющих катушках и описывается параметрами полной рабочей петли гистерезиса, соответствующей принятой стандартной максимальной напряженности намагничивающего поля равной 8 или 16 кА/м. Основными магнитными характеристиками таких сплавов при указанном являются заданное в интервале от 1,5 до 5 кА/м значение коэрцитивной силы, высокие значения остаточной индукции и коэффициента прямоугольности, с которым связано малое время перемагничивания порядка микросекунд. Специфика требований, предъявляемых к материалам этого назначения, обусловила выделение их в особую фуппу полутвердых магнитных сплавов. Магнитные свойства всех магнитно-полутвердых сплавов формируются в процессе холодной деформации с высокой степенью обжатия более 80 % и последующего отпуска в интервале 500—700 °С. Сплавы поставляют в холоднодеформированном состоянии. Операции, необходимые для изготовления деталей, проводятся до отпуска, так как после него сплавы теряют пластичность и их твердость увеличивается. Сплавы для элементов памяти можно разделить на две подфуппы а) сплавы на основе систем Ре—Со—Сг и Ре—N1 (для элементов с внешней памятью) б) сплавы на основе системы Ре—Со—N1 (для элементов с внутренней памятью). [c.550]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...