Силы параллельные

Строим в произвольном масштабе повернутый план скоростей (рис. 15.5, б) и прикладываем в точках сие силы и F . Через точку Ь проводим линию действия уравновешивающей силы, параллельную q—q. Составляем далее уравнение моментов всех сил относительно полюса р плана скоростей. Имеем [c.333]

Составляющие силы, параллельные осям х, у, z [c.32]

В силу параллельности плоскости симметрии S фронтальной плоскости проекций видимая и невидимая ветви фронтальной проекции I2 линии пересечения / накладываются друг на друга. Поэтому на чертеже I2 изображается линией видимого контура. [c.127]

Проекция главного момента на ось Oz равна нулю, так как каждая сила параллельна этой оси. [c.87]

Ограничимся рассмотрением диска постоянной толщины, нагруженного силами, параллельными его срединной плоскости и равномерно распределенными по его толщине. Рассмотрим также нагрев диска при линейном законе изменения температуры вдоль радиуса. [c.460]

Равновесие плоской системы параллельных сил. В случае, когда все действующие на тело сиЛы параллельны друг другу, можно направить ось Ох перпендикулярно си- [c.47]

Рассмотрим изображенную на рис. 73, а ферму, образованную из одинаковы равнобедренных прямоугольных треугольников действующие на ферму силы параллельны оси X и численно равны / i=F2=f3=F=20 кН. [c.62]

Случай параллельных сил. В случае, когда все действующие на тело силы параллельны друг другу, можно выбрать координатные оси так, что ось z будет параллельна силам (рис. 96). Тогда проекции каждой из сил на оси х и I/ и их моменты относительно оси 2 будут равны нулю и система (51) даст три условия равновесия [c.80]

РЕШЕНИЕ. Для определения направления проекций перпендикуляра / и Г, как и в предыдущем примере, проводим через точку А (А, А") горизонталь h (h, h"), принадлежащую плоскости а. Зная направление й, строим горизонтальную проекцию перпендикуляра l (l lh ). Для определения направления фронтальной проекции перпендикуляра через точку А (А, А") проводим фрон-таль f (f, f") плоскости Q. В силу параллельности f фронтальной плоскости проекции прямой угол между I и f проецируется на ТГ2 без искажения, поэтому проводим I" Lf. [c.177]

Примечания , Если две силы Р] и Р. параллельны, то, как известно из элементарного курса физики, уравновешивающая их сила параллельна им и расположена в одной с ними плоскости. Расстояния от линии действия уравновешивающей силы до линий действия сил обратно пропорциональны их модулям, а модуль уравновешивающей Рз равен сумме или разности модулей сил Р, и Р . [c.21]

Так как заданные силы параллельны оси z, то = О н главный момент Мо рассматриваемой системы сил лежит в плоскости хОу, т. е. направлен перпендикулярно к главному вектору R. [c.115]

Если взаимно уравновешивающиеся силы параллельны оси г, то [c.116]

Иногда бывает удобнее знак проекции определять иначе, а именно если направление силы составляет острый угол с положительным направлением данной оси, то проекция силы на эту ось положительна. Если же направление силы составляет острый угол с отрицательным направлением данной оси, то проекция на зту ось отрицательна. Если сила параллельна оси, то проекция силы на эту ось равна модулю силы, взятому со знаком плюс пли минус в зависимости от того, какой угол (О или 180) составляет сила с положительным направлением оси. Если сила перпендикулярна к оси, то проекция силы на эту ось равна нулю. [c.9]

Случай 2-й (рис. 166, б). Линия действия силы / параллельна оси в этом случае Рн = 0, поэтому Рм ОА = 0. [c.163]

Если а=0 (рис. 1.23, в), т. е. сила параллельна оси и направлена в сторону положительного отсчета оси, то os 0=1 и поэтому р2х = р2 os 0 = Fa [c.23]

Уравнения равновесия системы сил, параллельных оси г, имеют вид [c.167]

В случае системы параллельных сил отпадают два уравнения проекций сил на оси, перпендикулярные к силам, и одно уравнение моментов сил относительно оси, параллельной силам. Так, если силы параллельны оси X, то уравнения равновесия имеют вид [c.168]

Применив теорему Резаля и = т 1 , направляем главный момент внешних сил параллельно , т. е. по вертикали вверх. Принимая во внимание формулу (2), находим [c.519]

Если сила параллельна оси или ее линия действия пересекает ось, то момент силы относительно оси равен нулю. [c.89]

Задача 1245 (рис. 661). В теле А с массой сделан паз, образующий угол а с горизонтальными направляющими, по которым тело движется под действием некоторой силы, параллельной этим [c.442]

Итак, система двух параллельных сил, направленных в одну сторону, имеет равнодействующую, которая по модулю равна сумме модулей данных сил, параллельна им и направлена в ту же сторону. Линия действия равнодействующей проходит через точку, которая делит отрезок АВ на части, обратно пропорциональные данным силам, внутренним образом. [c.205]

Приведение сил. Пусть тело в точке В действует сила Р (рис. 5.1). Состояние равновесия тела не нарушается, если к некоторой точке А приложить две равные и противоположно направленные силы, параллельные силе Р. Опуская перпендикуляр из точки А на линию действия силы Р, видим, что салу, приложенную к точке В тела, можно перенести в любую другую точку А, прибавив - при этом пару с моментом Р1, равным моменту переносимой силы относительно точки А. [c.50]

X, Y, Z Составляющие силы, параллельные осям д , у, z. [c.246]

Если сила параллельна оси или пересекает ось, то момент силы относительно [c.61]

Если две из неизвестных сил параллельны друг другу и точка пересечения их, следовательно, уходит в бесконечность, то для решения задачи удобно воспользоваться третьим видом уравнений равновесия. Пусть суммы моментов плоской системы сил относительно произвольно выбранных точек А к В равняются нулю [c.82]

Момент силы, не равной нулю, относительно оси может равняться нулю только в двух случаях 1) сила параллельна оси, 2) сила пересекает ось. В обоих этих случаях имеет место закон сохранения момента количества движения относительно данной оси. [c.321]

Решение. Применим теорему моментов. К материальной точке (гирьке) приложены две силы вес гирьки, направленный по вертикали вниз, и натяжение нити, направленное по нити в точку О. Первая из этих сил параллельна оси трубки, вторая пересекает эту ось следовательно, моменты обеих приложенных к точке сил относительно оси трубки равны нулю, и согласно (189), [c.324]

На рис. 1.9, а показана расчетная схема станины — брус, жестко защемленный одним KoFiu M и нагруженный силой, параллельной его оси. На рис. 1.9, 6 показано применение метода сеченнн для определения внутренних силовых факторов, возникающих в поперечном сеченнн рассчитываемого бруса. [c.20]

Определить величину движущей силы Я, необходимой для равнсмерного движения вверх по наклонной плоскости тела массой т = 600 кг, если / = 0,18. Рассмотреть два случая сила параллельна наклонной плоскости (рис. 5.1, а) сила направлена горизонтально (рис. 5.1, б). Для каждого из указанных случаев определить относительный выигрыш в силе ( = и к. п. д. [c.61]

Момент силы относительно оси равен nyjuo, если сила параллельна оси. В этом случае равна нулю проекция силы на njm Ko Tb, перпендикулярную оси. [c.28]

Для равнодействующей силы параллельных сил соолвет-ственно имеем [c.89]

В силу параллельности плоскостей а и tti Ф ) =Ф1,ноФ1 =Ф,а Ф = Ф, следовательно, Ф 1 = Ф. Доказанная теорема будет справедлива и в случае, когда геометрическая фигура занимает произвольное положение ошосительно плоскости проекции. [c.49]

Для уста 1овления этой зависимости воспользуемся уравнением работ вида (114.4), которое для сил, параллельных оси у, будет иметь вид [c.308]

Переходим к составлению уравнений моментов сил относительно осей X, у, 2. Предварительно за.метим, что составление этих уравнений в дашюй задаче производится достаточно просто. Действительно, линии действия сил параллельны или пересекают оси координат и, значит, имеют моменты, равные пулю, либо силы лежат в плоскостях, пер-пенди1 улярных к осям п, следовательно, отпадает необходимость в проектировании этих сил па плоскости, перпендикулярные к осям. [c.170]

Предположим, что все параллельные силы повернулись в какую-либо сторону на некоторый угол. Очевидно, что тогда и равнодействующая jRi2 двух первых сил повернется в ту же сторону и на тот же угол, так как равнодействующая параллельных сил параллельна своим составляющим. Точка останется на прежнем месте, так как модули сил F, и F я их точки приложения А и В не изменились, а следовательно, не изменилась и пропорция (11). Не изменится также и модуль равнодействующей, равный, как известно, сумме модулей составляющих сил. Но если величина и точка приложения силы не изменились, а сила повернулась, став парал- [c.105]

Основной курс теоретической механики. Ч.1 (1972) -- [ c.204 ]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.48 , c.105 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.132 ]

Курс теоретической механики (1965) -- [ c.73 ]

Курс теоретической механики Том1 Статика и кинематика Изд6 (1956) -- [ c.72 , c.113 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.41 , c.96 ]

Машиностроение Энциклопедический справочник Раздел 1 Том 1 (1947) -- [ c.18 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...