Сила внешняя скорости

Если принять, что сила сопротивления пропорциональна скорости движения (что приемлемо при небольших скоростях), то при составлении уравнения колебании в число внешних сил необходимо включить силу сопротивления Ь <1з/с1/, где Ь — коэффициент пропорциональности между силой и скоростью. Тогда вместо уравнения (XI.22) получим [c.301]

Выделим в стационарном потоке участок трубки тока, ограниченный сечениями / и 2 (рис. 299). Обозначим для этих сечений через Si и площади, и Uj — скорости, и р. — давления жидкости и, наконец, через и — высоты, на которых находятся центры сечений. К элементу жидкости, заключенному между сечениями, мы могли бы применить второй закон Ньютона. Но, поскольку силы трения отсутствуют, вместо законов Ньютона можно сразу применить закон сохранения энергии. Изменение энергии рассматриваемого элемента жидкости должно быть равно работе внешних сил. Внешними силами для рассматриваемого элемента являются, во-первых, сила тяжести и, во-вторых, силы давления, действующие на объем через [c.523]

В соответствии с элементарной аналогией поступательного и вращательного движений перемещению, скорости, силе (внешней и случайной), массе и коэффициенту трения соответствуют углы [c.85]

В данном случае, наряду с пристенным пограничным слоем, образуется пограничный слой другого типа — гидродинамический (или аэродинамический) след ГС. Это область за обтекаемым телом, где еще заметно сохраняется неравномерное распределение скоростей, вызванное тормозящим влиянием твердой поверхности. По мере удаления от тела вниз по течению благодаря действию сил вязкости скорости выравниваются и границы между гидродинамическим следом и внешним потоком расширяются. [c.326]

Она имеет ту же структуру, что и система (18.12.5), но в ней фигурируют только внешние силы и скорости точек их приложения. Осталось определить функционал Р первой степени относительно скоростей пластического течения pt. Применяя ту же идею, которая была использована при определении параметра qi формулой (18.12.2), заметим, что частные производные dQ/BQi представляют собою однородные функции нулевой степени относительно Qi, поэтому между ними существует тождественное соотношение [c.645]

На рис. 6, б изображен обратимый процесс -2 расширения. Пл. I 1222 под процессом расширения — удельная работа /<,бр, совершаемая рабочим телом, и одновременно это работа сил внешней среды, сопротивляющихся расширению рабочего тела. Это соответствует условию бесконечно медленного протекания обратимого процесса при равенстве сил, действующих на внутреннюю и наружную поверхности поршня. Работа, совершаемая рабочим телом, при этом полностью передается внешней среде. Если внешние силы меньше внутренних сил на конечное значение, то процесс пойдет с конечной скоростью и окажется необратимым. Пусть изменение внешних сил условно изображается кривой 1-3, лежащей под кривой -2. Тогда пл. 14133 должна графически представлять работу, фактически переданную во внешнюю среду, т. е. удельную работу необратимого процесса Из рис. 6, б видно, что/обр )>/необ- Полученное неравенство отражает основное свойство обратимых процессов расширения работа обратимых процессов, передаваемая вовне, всегда больше, чем работа при необратимом протекании процесса. [c.42]

Влияние решетки на электрон, движущийся в ней под действием внешней силы F, формально можно свести к действию силы сопротивления f . испытываемой электроном, подобно шарику, дви-жуш,емуся в вязкой среде (рис. 7.2). Эта сила пропорциональна скорости движения электрона Уд и его эффективной массе и направлена противоположно Уд [c.181]

Согласно первому закону для всякой системы при отсутствии внешних сил составляющая количества движения системы вдоль любого неподвижного направления остается постоянной. Из 30 следует, что в таком случае центр масс движется по прямой с постоянной скоростью. Если же к точкам системы приложены внешние силы, то скорость изменения (производная по времени) количества движения системы вдоль любого (неизменного) направления равна составляющей от результирующей всех приложенных сил в том же направлении. [c.92]

Вращение ротора с постоянной угловой скоростью н е всегда является устойчивым даже при учете сил внешнего и внутреннего трения эта устойчивость всегда обеспечена только при угловых скоростях, меньших, чем первая критическая скорость ротора (первого рода). Внутреннее трение в материале ротора, как правило, мало способствует устойчивости его вращения и даже может явиться причиной появления зон неустойчивости в закритической области. Внешнее трение, в частности трение в масляном клине подшипников скольжения, обычно способствует устойчивости однако наличие неконсервативных сил реакции масляного клина приводит к появлению новых зон неустойчивости, начинающихся вблизи удвоенной первой критической скорости. [c.68]

Подобную пропорциональность силы трения скорости естественно приписать силам внутреннего трения в смазочной прослойке. Наоборот, независимость силы трения от скорости при малых толщинах смазочной прослойки свидетельствует о том, что здесь вступает в действие иной механизм скольжения, подчиняющийся законам уже не внутреннего, а внешнего трения. Этот механизм скольжения характерен для граничной смазки. [c.187]

Третьи и четвертые члены уравнений (I. 1) в условиях равновесия представляют силы сопротивления (внутреннего трения) и упругости, характеризующиеся пропорциональностью их или скоростям или самим деформациям при дифференцировании выражений (I. 4). В общем случае, при = О в составе этих членов содержатся и силы внешнего трения и упругости, пропорциональные абсолютным скоростям и перемещениям. В расчетном смысле последние равноценны силам внутреннего трения и упругости в гибких элементах с заделкой (подвесках, амортизаторах) или демпферах с неподвижным корпусом. За нуль отсчета абсолютных координат обычно берется положение статического равновесия системы. [c.27]

Помимо нелинейных сил внутреннего трения, связанных только с напряженным состоянием материала, в системе могут существовать нелинейные силы внешнего трения, закономерности которых в той или иной мере заведомо могут связываться со скоростью движения. К таким силам относятся, например, силы аэрогидродинамического сопротивления. При малых скоростях их принимают линейными, однако при увеличении скоростей они переходят в квадратичные и даже кубические зависимости от скорости, что связывается с увеличением роли турбулентного движения частиц среды. Даже сухое трение, приближенно принимаемое независимым от скорости, имеет реальные зависимости типа показанных на фиг. 2. 7, с большими начальными величинами трения покоя, переходом через минимум и дальнейшим слабым ростом, связанным со скоростью движения. Все такие виды трения можно характеризовать единообразной степенной зависимостью от скорости (иногда с подчеркиванием их обратного знака скорости) при постоянном или функциональном показателе п [c.95]

Другие силы внешнего сопротивления, возникающие при вращении вала, будут пропорциональны угловой скорости вращения. Однако эти силы вызывают дополнительный крутящий момент, который здесь рассматриваться не будет. [c.122]

В системе осей, вращающихся с валом с угловой скоростью и, относительно которых повороты сечения выражаются углами а, Р, проекции добавочных моментов от сил внешнего и внутреннего трения [c.123]

Однако на практике трудно удовлетворить это условие, так как после изготовления у каждого ротора всегда оказывается некоторая несимметричность в распределении масс относительно оси враш,ения. При враш ении такого ротора на его опоры, кроме статических сил веса и сил внешних нагрузок, определяемых условиями работы, будут действовать также переменные периодические силы. Величина этих динамических усилий зависит от неуравновешенности и для жесткого ротора пропорциональна квадрату его угловой скорости [c.192]

Сила внешнего трения, как правило, является нелинейной функцией скорости скольжения, давления на поверхности трения и т. д.[1]. Первоначальный анализ механических систем с трением, описываемых дифференциальными уравнениями, целесообразно проводить на АВМ. Последнее дает возможность при незначительных затратах времени выявить влияние различных параметров системы, а также характера нелинейностей на поведение системы. [c.177]

Ниже приводится методика моделирования работы демпфера Ланчестера с квазиупругой связью (рис. 1) и учетом малого (вязкого) трения в месте посадки маховика 2 на вибратор 1. Между рабочими плоскостями вибратора и маховика устанавливаются фрикционные диски 3. Давление на поверхности трения регулируется болтами 4. Целью моделирования является количественная оценка (по коэффициенту передачи амплитуд у, и разности фаз v) движений маховика при использовании трех нелинейных зависимостей силы внешнего трения от скорости. Сравнение результатов моделирования на АВМ с результатами физического эксперимента [2] дает возможность оценить степень приближения той или иной зависимости к реальной. [c.177]

Гипотеза о независимости силы внешнего трения от скорости [c.183]

Динамической вязкостью iq называется сила сопротивления двух слоев жидкого смазочного материала площадью 1 см , находящихся на расстоянии 1 см друг от друга и перемещающихся один относительно другого под действием внешней силы со скоростью 1 см/с. Единица динамической вязкости — Па-с, [c.39]

Пластина совершает гармонические колебания в собственной плоскости в направлении действия поля внешних сил со скоростью Uf (t) [45]. Для определения влияния этих колебаний на интенсивность теплоотдачи и касательные напряжения на стенке рассматривается исходная система уравнений, аналогичная уравнениям (334) и (341), с теми же допущениями. [c.151]

Каждый элемент массы изображают ветвью, соединяющей узел, соответствующий массе тела с базовым узлом каждый элемент упругости — ветвью, соединяющей узлы тел, связанных упругой связью каждый элемент трения — ветвью, соединяющей узлы трущихся тел. Внешние воздействия моделируются источниками сил и скоростей. [c.95]

Из условия (7.6.7) следует, что потеря устойчивости может произойти лишь при скорости, превышающей собственную частоту ротора О, и что силы внешнего трения отодвигают границу устойчивости в сторону высших скоростей. Из условия (7.6.7) также следует, что в линейной задаче внешние воздействия в виде сил тяжести и неуравновешенности не оказывают влияния на устойчивость. [c.505]

Вывод кинетического уравнения. Рассмотрим движение совокупности большого числа частиц в потоке жидкости или газа. Изменение скорости движения каждой из частиц происходит под действием трех типов сил внешних массовых сил, силы взаимодействия между частицей и несущим потоком, а также в результате взаимных столкновений. Каждая движущаяся частица вызывает возмущения в движении несущего потока, меняя при этом условия взаимодействия других частиц с этим потоком. Поэтому условия движения отдельной частицы будут зависеть, вообще говоря, от движения всех других частиц. [c.437]

Для того чтобы эта работа достигла максимума, прежде всего, как и в случае системы с одной степенью свободы, должно быть os <р = 1, т. е. угол сдвига фаз ср должен быть равен нулю, что действительно имеет место при резонансе. Далее, необходимо, чтобы произведение алшлитуд силы и скорости также достигло максимума, В системе с одной степенью свободы это условие выполняется автоматически , так как при заданной внешней силе амплитуда скорости достигает максимума также при резонансе. Но в сплошной системе амплитуды смещений и скоростей в разных точках системы, вообще говоря, различны. Если на систему дейспнует гармоническая внешняя сила заданной амплитуды, то произведение амплитуд внецшей силы и скорости достигает максимума там, где максимальна амплитуда скорости, т. е. в пучности скоростей. Следовательно, наиболее сильный резонанс будет наблюдаться в том случае, когда заданная внешняя сила приложена в том месте, где при колебаниях образуется пучность скорости. Если же заданная внешняя сила приложена в узле скоростей, где амплитуда скорости равна нулю, то, как уже указывалось в 148, работа внешней силы также будет равна нулю, И резонанс наблюдаться не будет. [c.688]

Примером изобарического течения может быть, в частности, сверхзвуковое течение у твердой стенки. Пограничный слой вблизи такой стенки образуется в результате непрерывного торможения потока силами внешнего воздействия (трения). В итоге величина скорости течения в нем уменьшается при р = onst от сверхзвукового до небольшого дозвукового значения. [c.217]

Механика Аристотеля содержала в себе основные идеи общего подхода к описанию механического движения материальных тел. Эти идеи полностью сохранили свое значение и в механике Ньютона, одна о теория движения Аристотеля после примерно двухтысячелетнего господства была заменена теорией Ньютона. Аристотель считал, что все движения материальных тел можно разделить на две категории естественные и насильственные . Естественные движения осуществляются сами по себе, без каких-либо воздействий. Ставить вопрос о причине естественных движений бессмысленно. Точнее говоря, на вопрос почему осуществляется некоторое естественное движение - всегда имеется готовый, не требующий размыщлений ответ потому что это движение естественное, происходящее именно так, а не иначе, без каких-либо внешних воздействий. Насильственные движения сами по себе не происходят, а осуществляются под влиянием внешних воздействий, описываемых с помощью понятия силы. На вопрос почему осуществляется некоторое насильственное движение ответ гласит потому что на тело действует сила, под влиянием которой оно движется так, как движется. Естественными Аристотель считал движения легких тел вверх, тяжелых тел вниз и движение небесных тел по небесной сфере. Остальные движения насильственные. Заметим, что если тело покоится в результате невозможности осуществить естественное движение , то этот покой насильственный . Например, если тело покоится на горизонтальном столе, то отсутствие его движения по вертикали является насильственным и обусловливается наличием соответствующей силы, действующей в вертикальном направлении, а отсутствие его движения по горизонтали обусловливается отсутствием силы, действующей в горизонтальном направлении. Это показывает, что закон движения не может быть положен в основу определения силы, хотя силу и можно находить из закона движения. Это замечание полностью относится и к попыткам использования второго закона Ньютона как определения силы. В механике Аристотеля сила обусловливает скорость тела, а понятие об ускорении отсутствует. [c.12]

Из этой формулы следует, что при отсутствии внешних сил предельная скорость ракеты зависит от начальной скорости уо, относительной скорости истечения газов и и относительного запаса топлива MtIMk. Эта скорость не зависит от закона горения, т. е. от закона изменения массы. [c.183]

Разрабатывая молекулярно-механическую теорию трения, проф. Крагельский И. В. предложил рассматривать образующуюся фрикционную связь между двумя трущимися телами как некоторое физическое тело, обладающее определенными свойствами, отличающимися от свойств обоих трущихся тел [179]. Это так называемое третье тело является, некоторого рода, связью, обладающей упруго-вязким характером. На свойства этой связи оказывают влияние состояние поверхности, величина давления между телами, время контактирования, скорость приложения нагрузки и т. п. Вследствие дискретного характера контактирования выступы, имеющиеся на поверхностях трения, сглаживаются или сменяются впадинами, т. е. материал в поверхностном слое при трении непрерывно передеформируется. Рассматривая область передеформирования как третье тело , можно считать, что силы внешнего трения обусловлены силами вязкого сдвига, возникающими в деформативной области обоих тел. В этой области происходят значительные пластические деформации, обусловленные возникновением в контактных точках высоких [c.547]

Вообщ,е говоря, строго равномерное вращение привода не может быть практически достигнуто, так как приводной двигатель реагирует на самые незначительные изменения сил внешнего сопротивления и в соответствии с ними изменяет свою скорость. Однако эти изменения при установившемся режиме практически невелики. [c.181]

Первый основной закон внешнего трения в сущности никогда не формулировался в виде закона главным образом потому, что он настолько легко и просто обнаруживается буквально на каждом шагу, что трудно указать хотя бы приближенно дату его открытия. Закон этот состоит в том, что сила внешнего трения ирп безграничном уменьшении скорости относительного скольжения и приближении ее к нулю вовсе не стремхгтся к нулю, а приближается к некоторому конечному значению. [c.105]

Трение при несовершенной упругости (рис. 3). В 1939 г. было высказано мнение [6], что сила трения твердых тел обусловлена реологическими свойствами последних. В дальнейшем это положение получило развитие в работах отечественных и зарубежных ученых [19]. К наиболее интересным исследованиям в этом направлении относятся работы А. Ю. Ишлинского и И. В. Крагельского [7], В. С. Щедрова [8], Д. М. Толстого [9], Барвела и Рабиновича [10]. С помогцьго уравнения вязко-упругой среды Максвелла—Ишлинского получила теоретическое объяснение обобщенная экспериментальная зависимость силы внешнего трения от постоянной скорости [11] (рис. 3). [c.178]

ЗАКОН сохранения [количества движения ( при любом взаимодействии между телами, образующими замкнутую систему, скорость движения центра инерции этой системы не изменяется в электромагнитном поле в замкнутом объеме, ограниченном поверхностью, остается неизменным механический импульс и импульс электромагнитного поля ) массы масса (вес) веществ, вступающих в реакцию, равна массе (весу) веществ, образующихся в результате реакции материи в изолированной системе сумма масс и энергий постоянна момента углового если на систему не действуют моменты внешних сил (замкнутая система), то ее полный угловой момент остается постоянным по величине и направлению магнитного потока магнитный поток связан с частицами среды и перемещается вместе с ними массы масса тела не зависит от скорости его движения, а масса изолированной системы тел не изменяется при любых происходящих в ней процессах даркуляции скорости при движении идеальной жидкости баротронной в потенциальном поле массовых сил циркуляция скорости вдоль произвольного контура, проведенного через одни и те же частицы жидкости, не изменяется с течением времени энергии ( энергия не может исчезать бесследно или возникать из ничего механической в замкнутой механической системе сумма механических видов энергии (потенциальной и кинетической, включая энергию вращательного движения) остается неизменной ) и превращения энергии при любых процессах, происходящих в изолированной системе, ее полная энергия не изменяется энергии электромагнитного поля убыль энергии [c.237]

Широкий круг задач Г. д. связан с изучением внешнего обтекания тел газом. Для расчёта обтекавия идеальным газом тонких тел, ннося/цих и поток лишь малые возмущения, разработаны методы, основанные на линеаризации ур-ний движения. Эти методы теряют силу при скоростях, близких к скорости звука (см. Околозвуковое течение), и при больших сверхзвуковых скоростях (см. Гиперавуковое течение). При таких СКО ростях даже при обтекании тонких тел существенны нелинейные эффекты. [c.380]

Рассматривается динамика плоского кривошипно-ползувного механизма при наличии трения в паре кривошип—шатун, имеющий зазор, и внешнего воздействия, приложенного к ведомому звену механизма. Показано, что сила трения в отличие от силы внешнего воздействия не оказывает существенного влияния ни на длительность разомкнутого состояния кинематической цепи, ни на скорость относительного движения элементов кинематической пары при восстановлении контакта, а воздействие изменения величин модулей этих сил идентичное точки зрения уменьшения количества участков движения, сопровождающихся явлениями разрыва кинематической цепи. Табл. 3. Рис. 1. Лит. 4 пазв. [c.273]

Здесь Тш — напряжение трения, действующее на элемент боковой поверхности канала dS SdJt —сумма секундных импульсов сил внешнего воздействия с,, drtii — проекции скорости на направление основного потока и массовый расход подводимой (или отводимой) жидкости с, т —скорость и расход основного потока соответственно. [c.52]

Специфический вид энергии - ультразвук способен резко снижать силы внешнего и внутреннего трения в озвученных металлах и полимерах, делая их сверхпластичными. Ультразвук увеличивает скорость диффузии в озвученных металлах в 10 раз, что создает условия, при которых твердый металл ведет себя как квазижидкое вещество. В свариваемом металле происходят при этом акустические кавитационные явления чередование высоких локальных давлений с разрежением. Это способствует очистке деталей от жировых и других загрязнений, измельчает твердые окисные пленки и интенсивно удаляет их, активирует свариваемые поверхности. В зоне воздействия ультразвуком температура металла увеличивается до 0,7 температуры его плавления, а полимерные материалы начинают плыть . [c.259]

Для единообразия во всен главе используется описание преобразователей с помощью системы уравнений (I) Однако когда заданной функцией на механической стороне является скорость, уравнения преобразователя удобнее записывать через подвижности и проводимости. По теореме Нортона, внешнее воздействие на механической стороне учитывается источником скорости и подвижностью нагрузки а на электрической стороне — источником тока и проводимостью нагрузки У1. Схема МЭП для этого случая показана на рис. 3, а, б с обозначениями F, v — сила и скорость на входе преобразователя [], i — напряжение и ток на выходе преобразователя 1 0, г/(, — собственные подвижность и проводимость преобразователя Vg и /т — источники скорости и тока, характеризующие связь сторон в процессе преобразователя энергии [c.187]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...