Силы внешние вязкости

В зависимости от исходных предпосылок все приближенные методы можно разделить на три группы. К первой группе относятся методы расчета, в основе которых лежит интегральное уравнение количества движения. Вторую группу составляют методы, исходящие из возможности деления ламинарного нограничного слоя на две части пристеночный подслой (внутреннюю часть) с преобладающим действием сил молекулярной вязкости над силами инерции, и ламинарное ядро (внешнюю часть), где силы молекулярной вязкости малы по сравнению с силами инерции. В третью группу объединяются методы, основанные на интегральных уравнениях количества движения и кинетической энергии. [c.115]

Движущаяся жидкость, как и покоящаяся, подвержена действию внешних массовых сил и сил давления. Однако в движущейся жидкости необходимо учитывать еще и силы трения (вязкость жидкости). [c.26]

Следуя [1], положим, во-первых, что размеры пузырьков значительно меньше минимального расстояния, на котором существенно изменяются кинематические и гидравлические параметры течения, во-вторых, что непосредственное взаимодействие между пузырьками (столкновение, слипание и разрушение) настолько мало, что им можно пренебречь, в-третьих, что во время движения масса газа в пузырьке остается постоянной, а форма — сферической, в-четвертых, в уравнениях движения массой газа внутри пузырьков можно пренебречь по сравнению с присоединенной массой окружающей жидкости, в-пятых, жидкость несжимаема во всем рассматриваемом объеме. Связь между давлением и плотностью в газе внутри пузырька задается уравнением политропы. Кроме того, считаем, что плотность газа внутри каждого пузырька — функция только времени, а объемная концентрация пузырьков в смеси мала. Внешними массовыми силами пренебрегаем. Вязкость жидкости будет учитываться не только в процессах взаимодействия между пузырьками и жидкостью, но и при определении движения самой жидкости. [c.749]

Выше было сказано, что для получения жидкостного трения смазка, разделяющая трущиеся поверхности, должна обладать специальными свойствами. Первым из этих свойств является маслянистость, в силу которой молекулы смазки прочно удерживаются на трущейся поверхности. Эти молекулы благодаря сцеплению с другими молекулами смазки увлекают их за собой и затягивают в зазор между трущимися поверхностями. Внутреннее трение жидкости, возникающее при перемещении ее молекул под действием внешней силы, называется вязкостью. Вязкость является вторым важным свойством всякого смазочного материала. В зависимости от метода ее определения различают вязкость абсолютную (динамическую и кинематическую) и относительную (условную). [c.11]

Наконец, отметим, что эти закономерности получаются и при возбуждении системы (9) знакопеременными силами вида = (возбуждение инкрементом). На рис. 65 обозначен нормированный спектр энергии, полученный при /7 = 0,02 ,,/, = 0,02 и, и наличии в правой части (9) вязких членов у=10 . Хорошо видно, что, за исключением окрестностей волновых чи-чел, на которые действуют внешние силы и вязкость, развиваются полученные выше квазиравновесные спектры. [c.219]

При течении жидкости по трубам ей приходится затрачивать энергию на преодоление сил внешнего и внутреннего трения. В прямых участках труб эти силы сопротивления действуют по всей длине потока и общая потеря энергии на их преодоление прямо пропорциональна длине трубы. Такие сопротивления называются линейными. Их величина (потеря давления) зависит от плотности и вязкости жидкости, а также от диаметра трубы (чем меньше диаметр, тем больше сопротивление), скорости течения (увеличение скорости увеличивает потери) и чистоты внутренней поверхности трубы (чем больше шероховатость стенок, тем больше сопротивление). [c.23]

Поведение металлов и сплавов при воздействии на них внешних сил характеризует их механические свойства прочность, т. е. способность выдерживать большие нагрузки, не разрушаясь твердость — способность противостоять проникновению другого, более твердого тела пластичность — свойство изменять свою форму под воздействием внешних сил ударную вязкость — способность выдерживать ударные нагрузки. [c.24]

Механические свойства. Основные из них — прочность, пластичность, твердость и ударная вязкость. Внешняя нагрузка вызывает в твердом теле напряжение и деформацию. Напряжение — это нагрузка (сила), отнесенная к площади поперечного сечения, МПа [c.8]

Первый член есть обычное давление жидкости, а второй представляет собой действующую на поверхность силу трения, обусловленную вязкостью. Подчеркнем, что п в (15.14) есть единичный вектор нормали, внешней по отношению к поверхности жидкости, т. е. внутренней по отношению к твердой поверхности. [c.75]

С внешней стороны Fia единицу поверхности цилиндра действует сила вязкости dv [c.538]

Отношение полезной внешней работы, т. е. той доли электроэнергии, которая отдается во внешнюю цепь, ко всей энергии, выделяющейся в канале, равной при отсутствии сил вязкости и подвода теплоты извне сумме отводимой вовне энергии электрического тока и джоулевых потерь, называется электрическим к. п. д. генератора [c.611]

В данном случае, наряду с пристенным пограничным слоем, образуется пограничный слой другого типа — гидродинамический (или аэродинамический) след ГС. Это область за обтекаемым телом, где еще заметно сохраняется неравномерное распределение скоростей, вызванное тормозящим влиянием твердой поверхности. По мере удаления от тела вниз по течению благодаря действию сил вязкости скорости выравниваются и границы между гидродинамическим следом и внешним потоком расширяются. [c.326]

Для поддержания движения слоев с разностью скоростей Аи необходимо приложить внешнюю силу, преодолевающую силу сопротивления, которая называется силой вязкости или силой внутреннего трения. [c.9]

По мере удаления от тела вниз по течению, благодаря действию сил вязкости происходит выравнивание скоростей, и границы между гидродинамическим следом и внешним потоком расширяются. [c.358]

Под внешними потоком подразумевают область потока жидкости, в которой влияние сил вязкости ничтожно мало по сравнению с силами инерции, в то время как в пограничном слое силы вязкости и инерции соизмеримы. [c.175]

Вторая характерная толщина пограничного слоя определяется при выяснении динамического влияния вязкости на обтекание тел. Если тело обтекается потоком идеальной жидкости, то результирующая внешних сил, приложенных к телу, будет направ- [c.297]

Число Re имеет такую же форму, как обычное число Re, однако в физическом смысле чисел Re и Re имеется большое различие. Обычное число Re получается из динамических соображений как отношение инерционной силы к силе вязкости, а число Re получается из кинематических соображений, учитывающих, как движение жидкости влияет на магнитное поле. Число Re определяется как отношение индуцированного тока к тому току, который необходим для создания внешнего магнитного поля заданной напряженности, или как отношение напряженности индуцированного магнитного поля к напряженности приложенного извне магнитного поля. [c.402]

Разновидностью ротационных вискозиметров являются вискозиметры торсионные (рис. 86). В них внутренний цилиндр А подвешивается на торсионе (упругая нить стальная проволока) В и помещается в другой вращающийся цилиндр с, заполняемый исследуемой жидкостью. Движение жидкости вызывает закручивание внутреннего цилиндра и торсиона на некоторый угол, при котором момент возникающих упругих сил уравновешивается моментом сил внутреннего трения вращающейся жидкости. Вязкость жидкости определяют здесь по числу оборотов (угловой скорости вращения) внешнего цилиндра п и углу закручивания торсиона ф. [c.124]

Во внешнем потоке 2 (см. рис. 7.1) градиент скорости dW ldy в реальных условиях не равен нулю, но мал по сравнению с градиентом скорости dw ldy в пограничном слое 1 и поэтому касательные напряжения (1.15) также малы, и силами трения можно пренебречь. Здесь течение можно считать потенциальным (без вязкости) и для расчета такого течения пользоваться вместо сложных уравнений Навье — Стокса (2.29), (2.30) и (2.31) более прост>ши уравнениями Эйлера (2.32). [c.104]

Рассмотрим процесс теплоотдачи при конденсации сухого насыш,енного пара по вертикальной стенке (рис. 12.1) при следующих, упрощающих реальную физическую обстановку, предположениях течение пленки ламинарное силы инерции пренебрежимо малы по сравнению с силами вязкости и тяжести конвективный перенос теплоты в пленке конденсата и теплопроводность вдоль пленки пренебрежимо -малы по сравнению с теплопроводностью поперек пленки влиянием трения между поверхностью пленки конденсата и пара пренебрегаем температура на внешней границе пленки конденсата равна температуре пара плотность конденсата и его физические константы X, р.) не зависят от температуры градиент давления зависит от изменения гидростатического давления пара вдоль оси х, так как оно мало, то dp/dx==0. [c.252]

Создавая условия, обеспечивающие минимальную степень пластических деформаций при известной способности штампуемого материала к упрочнению и заданной относительной глубине днища, можно получить минимальные упругие деформации днища. Такими условиями можно считать создание режима внешнего трения, близкого к гидродинамическому, под прижимом и на вытяжном ребре матрицы при подборе смазок оптимальной вязкости и одновременно интенсификация сил внешнего трения на пуансоне. [c.132]

Сверхдопустимое утонение 1. Подбор смазок оптимальной вязкости 2. Увеличение сил внешнего трения на пуансоне 3. Увеличение вытяжного радиуса матрицы 4. Выбор оптимального зазора между пуансоном и матрицей (для жестких штампов) 5. Регулировка и выбор оптимального усилия прижима заготовки [c.158]

Электроны и ионы связаны между собой электрическими силами взаимодействия, причем связь эта очень сильна. Малейшее разделение злектронного и ионного газов приводит к возникновению мощных электрических полей, которые препятствуют дальнейшему разделению. Поэтому каждая частица плазмы остается электрически нейтральной. Плотность электронов Пе всегда совпадает с плотностью положительных зарядов 2щ 2 — заряд ионов, Пежщ — числа электронов и ионов в 1 см ). В скачке уплотнения электронный газ ведет себя не независимо, а сжимается точно так же, как ионный. Можно сказать, что электроны жестко привязаны к ионам электрическими силами. Эти силы являются внешними по отношению к электронному газу и не производят диссипации. Поскольку диссипация энергии за счет действия сил электронной вязкости ничтожно мала, в скачке уплотнения происходит адиабатическое сжатие и нагревание электронного газа. [c.399]

С точки зрения динамики (см. уравнение 4.5) при отсутствии внешних сил F вязкостью можно пренебречь, если силы давления —grad р значительно превосходят силы вязкости xAv. Этот случай соответствует ускоренному движению жидкости, как, например, при течении идеальной жидкости по горизонтальной трубе переменного сечения (см. Лекцию 3). [c.66]

Под механическими свойствами понимают характеристики, определяющие поведение металла (или другого материала) под действием приложенных внешних механических сил. К механическим свойствам обычно относят сопротивление металла (сплава) деформации (прочность) и соиротивление разрушению (пластичность, вязкость, а также сиособность металла не разрушаться при наличии треш,ин). [c.60]

В космических полетах при отсутствии внешней среды не имеют места силы трения, являющиеся движущими силами наземного транспорта, отсутствуют и силы вязкости, в ]5езультате которых возникают аэродинамические силы, определяющие двил енне воздушного транспорта. Силами, не зависящими от трения и вязкости среды, являются реактивные силы. Они определяются скоростью [c.165]

У многих материалов (полимеры, бетон, металлы при повышенной температуре) в эксплуатационных условиях закон связи а(е) существенно зависит от времени. Изменение напряжений и деформаций во времени при постоянных внешних нагрузках называют ползучестью (явление ползучести можно обнаружить при растяжении материалов даже в условиях нормальной температуры). Так, при растяжении образца для снятия показаний тензометров приходится, как правило, приостанавливать процесс нагружения либо по силам, либо по деформациям. Такая остановка в упругой области практически не приводит к изменению показаний во времени. Если остановка происходит в пластической области, то для машин кинематического типа (e = onst) благодаря вязкости материала происходит заметное самопроизвольное падение напряжений (рис. 1.12), т. е. релаксация. При нормальной температуре Та напряжение а асимптотически стремится к [c.37]

Пусть вначале деформация сжатия охватывает слой среды толщиной Ах, а средняя плотность среды в нем возрастает до р. Частицы среды не перемещаются от слоя к слою вместе с распространяющейся деформацией. Вместе с ней от слоя к слою передается лишь уплотнение Лр = р —р. В первом слое этому уплотнению соответствуют масса (1/п = Др5(1Аг и импульс (1ти = Ар5с1л с, где v = = = Ах1А1 — скорость распространения импульса деформации сжатия. Если вязкость в среде пренебрежимо мала, то такой же импульс будет последовательно соответствовать уплотнению во втором слое, в третьем и т. д. Приравняем этот импульс импульсу внешней силы [c.203]

Если за время dt частицы, расположенные в этом сечении, переместились на расстояние udt, то работа силы давления pdS на этом пути будет равна pdSudt. Отнеся эту работу к массе жидкости в объеме dSudt, найдем, что величина /з/р представляет собой работу сил давления, отнесенную к единице массы. Последний член уравнения (5.19 ) представляет собой работу удельной (т. е. отнесенной к единице массы) силы вязкости vV a на элементарном пути ds. Заметим, что этим членом учитывается работа как внутренних, так и внешних вязкостных напряжений. [c.88]

По его толщине в направлении оси у скорость жидкости изменяется от нуля у стенки (опыты показали, что жидкость не скользит по поверхности, а прилипает к ней) до скорости внешнего потока (рис. 7.1). В этой области (/) силами трения пренебрегать нельзя. Даже при очень малой вязкости р, касательные напряжения T = idwjdy (1.15) будут значительными, так как градиент скорости dw/dy велик. [c.103]

Покажем, как находят распределение скорости на внешней кромке пограничного слоя вдоль х. Для этого рассмотрим случай стационарного потенциального течения вдоль обтекаемого тела, когда поток скользит (не прилипает) по его поверхности. В этих условиях градиентом скорости dW ду и членами, выражающими силу вязкости, можно пренебречь. Кроме того, для стационарного процесса давление р и скорость становятся функциями только координаты X и поэтому частные производные др/дх и dW /dx заменяются полными производными ApjAx и AWxlAx. Здесь внешнее течение отождествляется с движением идеальной жидкости при полном отсутствии пограничного слоя [20]. [c.109]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...