Сила внешнего на плоские поверхности

Применительно к МСП типа плит и патронов общим случаем закрепления заготовки является установка ее на плоской поверхности без упоров (рис. 1). При действии на заготовку сил магнитного притяжения Q и внешней Р нарушение равновесия может выразиться в опрокидывании ее относительно осей ОХ или 0Y, в сдвиге в плоскости XOY, а также [c.516]

С целью снижения асимметрии полуфабриката при плоской осадке к верхней вставке 1 заготовительного перехода прикреплено кольцо 2, которое может свободно смешаться в горизонтальной плоскости. Если при осадке исходной заготовки на нижней вставке 3 проявляется асимметрия течения металла, то внешняя образующая деформируемого полуфабриката коснется внутренней образующей кольца 2 в одной точке (по линии) и вызовет соответствующее смещение кольца. Движение кольца 2 будет продолжаться до тех пор, пока диаметрально противоположная часть заготовки также не коснется внутренней образующей кольца. Последующие смещения кольца будут определяться условиями перемещения объемов металла заготовки и равновесием горизонтальных составляющих сил, действующих на внутреннюю поверхность кольца. Угол наклона конической образующей равен 10 — 20 . После завершения осадки при обратном ходе ползуна пресса полуфабрикат удаляется из кольца 2 выталкивателем 4. [c.40]

Следовательно, напряжения, определяемые равенствами (9.23), будут также квадратично зависящими от Хд. Отсюда вытекает, что плоское напряженное состояние осуществляется при внешних силах/х и it на боковой поверхности рассматриваемого тела, распределенных по такому же закону симметрично относительно среднего поперечного сечения. [c.228]

Очевидно, Pi, Pz, Pa есть силы давлений в соответствующих сечениях, а — результирующая сила, действующая со стороны боковой поверхности трубы на рассматриваемый объем жидкости. Направления сил Pi, и Рз известны, так как соответствующие им сечения плоские, а силы направлены противоположно внешним нормалям. Ясно также, что сила Р= —R является искомой, поскольку она выражает силовое воздействие жидкости на боковую поверхность трубы. Примем, что скорости в живых сечениях S , и Sj распределены равномерно и равны соответствующим средним скоростям Uj. Тогда уравнение количества движения можно переписать в виде [c.183]

Гидродинамические условия развития процесса. При продольном течении жидкости вдоль плоской поверхности происходит образование динамического пограничного слоя, в пределах которого вследствие сил вязкого трения скорость изменяется от значения скорости невозмущенного потока Wg на внешней границе слоя до нуля на самой поверхности пластины. По мере движения потока вдоль поверхности толщина пограничного слоя постепенно воз- [c.69]

После деформации брус приобретает вид, показанный на рис. 11.4, б. Продольные прямые линии на боковой поверхности искривляются и превращаются в винтовые. Боковая поверхность сохраняет форму круглой цилиндрической поверхности, высота цилиндра не изменяется, поперечные линии и торцы остаются плоскими и поворачиваются относительно оси цилиндра. Относительный поворот поперечных линий пропорционален расстоянию между ними. Радиальные линии на торцах поворачиваются и остаются прямыми. Описанная картина деформации сохраняется при любом отношении высоты и диаметра цилиндра. При другом законе распределения внешних поверхностных сил, приложенных к торцам и создающих такой же по величине, как и в первом случае, внешний момент Э)1, получается несколько иным и характер деформации бруса (рис. 11.4, а). Однако это отличие ощутимо лишь в окрестности торцов, что полностью согласуется с принципом Сен-Венана. [c.16]

Предположим, что плоская модель с одним отверстием нагружается так, как это показано на фиг. 8.17. Пусть F — равнодействующая внешних сил, действующих на поверхность внутреннего отверстия Е-т и v , — упругие постоянные материала модели сг , 0 , Хху — компоненты напряжений в какой-либо точке модели. В ненагруженной модели делается разрез, соединяющий наружный и внутренний контуры. Затем прилагается сила F и измеряется взаимное перемещение h краев разреза в направлении, перпендикулярном направлению F. В смещенном положении края склеиваются. Такое искажение иногда называется дислокацией. Компоненты напряжений в какой-либо точке плоской модели, подвергнутой только дислокации, обозначим через [c.230]

Уплотняющего контактного давления в случае плоской прокладки можно достигнуть затяжкой болтов или иными средствами. Величина внешней уплотняющей силы (усилие затяжки болтов) Рд. обусловливающая герметичность уплотнения,, выражается алгебраической суммой внешних и внутренних сил Р[, действующих на уплотняющие поверхности (фиг. 383, а) [c.540]

В тех случаях,. когда жидкость не содержит растворенных газов, кипение жидкости начинается при несколько, большей температуре, чем та, которая соответствует равенству давления насыщенных паров и внешнего давления,, т. е. ж.идкость К моменту начала кипения оказывается перегретой. Явление перегрева Кипящей жидкости имеет-следующее объяснение. Внутри образовавшегося в жидкости парового пузырька давление насыщенного пара из-за действ.ия на поверхности пузырька сил поверхностного натяжения будет меньше давления насыщенного пара над плоской поверхностью при той же тем.пературе. [c.127]

Когда температура жидкости достигает температуры кипения и давление насыщенного пара над поверхностью жидкости в сосуде (которая из-за сравнительно больших размеров сосуда не отличается сколько-нибудь заметно от плоской) становится равным внешнему давлению, давление насыщенного пара внутри паровых пузырьков в жидкости всегда меньшее, чем давление насыщенного пара над плоской поверхностью, будет ниже внешнего давления, и поэтому такой паровой пузырек, если он каким-либо образом и возник внутри жидкости, будет раздавлен превосходящим внешним давлением. Для того чтобы паровой пузырек в жидкости мог образоваться и существовать, необходимо, чтобы давление насыщенного пара внутри пузырька стало равным общему давлению на пузырек, которое складывается 1) из внешнего давления р на жидкость 2) капиллярного давления р , обусловленного действием сил поверхностного натяжения на границе парового пузырька с жидкостью и равного, как было показано в 4-8, в случае сферического пузырька 2а/р [c.128]

Вывод уравнений (пограничного слоя покажем на примере установившегося движения сжимаемой жидкости вдоль плоской поверхности. Предположим, что внешние силы отсутствуют. Тогда уравнения ((1-25) принимают следующий вид [c.40]

Такова комплексная формулировка граничных условий плоской задачи, если на поверхности тела заданы перемещения. Если же на этой поверхности даны внешние силы, то на основании вышеизложенного и (11.2) можно написать [c.324]

В линеаризованной аэродинамике сложная область занятая возмущенным движением газа, с границами, совпадающими с поверхностью тонкого крыла, заменяется внешностью плоской пластинки, к которой по предположению близка поверхность тонкого крыла. Граничные условия обтекания на поверхности обтекаемого крыла с удержанием только малых первого порядка переносятся соответственно на разные стороны плоской пластинки. После этого рассматривается движение жидкости или газа в бесконечном пространстве, а граничная плоская пластинка представляется как поверхность разрыва давления и скорости разрыв давлений уравновешивается при этом внешними распределенными силами, действующими на жидкость или газ со стороны крыла. В приближенной постановке эти силы действуют на жидкость или газ со стороны пластинки. При рассмотрении движения бесконечной жидкости с разрывом скоростей на поверхности разрыва, соответствующей крылу, необходимо вводить внешние распределенные силы. [c.349]

Явление перегрева кипящей жидкости имеет следующее объяснение. Внутри образовавшегося в жидкости парового пузырька давление насыщенного пара из-за действия сил поверхностного натяжения на вогнутой поверхности жидкости меньше давления насыщенного пара над плоской поверхностью при той же температуре. Наоборот, давление насыщенного пара над выпуклой поверхностью жидкости, например над каплей, больше, чем над плоской поверхностью. Пусть температура жидкости достигнет температуры кипения, так что давление насыщенного пара над поверхностью жидкости в сосуде (которая из-за сравнительно больших размеров сосуда не отличается сколько-нибудь заметно от плоской) станет равным внешнему давлению. Давление насыщенного пара внутри паровых пузырьков в жидкости, будучи всегда меньше давления насыщенного пара над плоской поверхностью, окажется ниже внешнего давления, и поэтому такой паровой пузырек, если он каким-либо образом и возник внутри жидкости, будет раздавлен превосходящим внешним давлением. [c.83]

Рассмотрим обобщенную плоскую задачу. Пусть тело занимает область Р- внешние силы, приложенные вне трещины (силы, сосредоточенные на поверхностях, линиях или точках, выражаются с помощью обобщенных функций), I - длина трещины. Энергия, высвобождающаяся при вариации (увеличении) длины трещины за счет движения одного ее края, [c.21]

Как внешние на подвижной состав действуют силы, возникающие в контакте колес и рельсов. В случае же заклинивания колесной пары тормозная сила возникает в результате трения колеса о рельс. При высоких давлениях в контакте колеса и рельса быстро возникает высокая температура, достигающая в тонких слоях температуры плавления. Вследствие этого коэффициент трения колеса о рельс резко снижается и тормозная сила скользящего по рельсу колеса может оказаться меньше, чем сила трения тормозных колодок. Это приводит к удлинению тормозного пути. Одновременно происходит износ поверхности катания колеса с образованием плоского места в контакте с рельсом. [c.120]

Это наглядно видно на примере вертикального резервуара (рис. 2.5). Если просверлить в его боковой стенке несколько отверстий на разной высоте, то мы увидим, что вода будет вытекать из них в горизонтальном направлении и дальность струи будет тем больше, чем ниже отверстие. Этот опыт подтверждает также, что вода оказывает именно боковое давление на стенку, перпендикулярное к ее поверхности. Если требуется определить силу давления жидкости на плоскую стенку сосуда, то необходимо иметь в виду, что на уровне свободной поверхности давление на стенку равно внешнему давлению ро(Л = 0), а на дно сосуда давление р = ро + рдН. Так как гидростатическое давление по уравнению (2.11) линейно зависит от глубины, то, чтобы вычислить силу давления на всю стенку, достаточно определить среднее давление рср = Ро + р Я/2 и умножить его на площадь стенки. [c.18]

Простейший пример такого рода можно рассмотреть на основе результатов предыдущего параграфа. Пусть тонкая пластина произвольной формы в плане подвергнута действию равномерно распределенного усилия р, нормального к ее контуру Г (рис. 8.13.2). Если пластина не имеет вырезов, в ней возникает напряженное состояние 0ц = 022 = р, 033 = 012 = 023 = 031 = 0. В плоскости XiX все оси — главные, и на любой площадке, параллельной оси Хз, нормальное напряжение есть р, а касательное равно нулю. Предположим теперь, что в пластине сделано отверстие радиусом а, и найдем распределение напряжений. Прежде чем решать эту задачу, заметим, что схема, изображенная на рис. 8.13.2, может быть применена и к другой задаче. Пусть мы имеем дело не с тонкой пластиной, а с очень длинным цилиндром, фигура на рис. 8.13.2 представляет его поперечное сечение. К боковой поверхности цилиндра приложены нормальные усилия р, равномерно распределенные по всей поверхности. Вдоль оси цилиндра просверлено отверстие по всей длине. По-прежнему, если отверстия нет, то Оц = 022 = р, О12 = О23 = О31 = О, но напряжение Озз О, оно найдется из условия сохранения плоских сечений. Для нахождения Озз нужно оговорить, чему равна сила, приложенная к торцам и растягивающая либо сжимающая цилиндр. В том и другом случае распределение напряжений Оц и 022 будет одним и тем же. Внешняя нагрузка такова, что в теле нельзя указать предпочтительного направления, поэтому распределение напряжений осесимметрично и дается формулами (8.12.7). Для определения констант получаются следующие условия Ог = О при г = я, Qr- р при г ->оо. Отсюда [c.272]

В дальнейшем ограничимся рассмотрением плоских задач о деформировании цилиндрических тел, в которых требуемое условие на внешние заданные распределенные силы на цилиндрических боковых поверхностях всегда удовлетворяется. [c.485]

Виды нагружения плоскости разъема. В большинстве случаев поверхность разъема узла, собранного на винтах, бывает плоской (реже полуцилиндрической или составленной из нескольких плоскостей). Напряженное состояние, возникающее на поверхности разъема под действием внешней нагрузки, можно представить как сумму напряженных состояний, соответствующих двум частным случаям нагружения соединения. В первом случае внешняя нагрузка действует в плоскости, перпендикулярной плоскости разъема. Во втором она действует в самой этой плоскости. Каждая из этих нагрузок может быть представлена главным вектором и главным моментом М .. Обычно фигура плоскости разъема имеет две взаимно перпендикулярные оси симметрии. Винты (болты, шпильки) также располагаются симметрично относительно этих осей. Сила приложена в пересечении осей симметрии, т. е. в центре тяжести площади разъема. [c.365]

Рассматривается плоская поверхностная струя, выпускаемая над наклонным дном из канала прямоугольного сечения (рис. 2). Внешнее течение может быть направлено вдоль оси выпуска или от берега под некоторым углом к оси выпуска. Сброс осуществляется таким образом, что глубина сбросного канала соответствует глубине водоема в месте выпуска. На некотором расстоянии от источника Xs струя под действием сил плавучести отделяется от дна и растекается по поверхности водоема. Глубина hs, соответствующая точке отделения струи, зависит, как было установлено экспериментально [5], от глубины водоема и начального числа Фруда [c.160]

Структурные схемы волновых передач. В настоящее время существует много разновидностей волновых передач. На рис. 20.9, а показана схема волновой передачи с неподвижньш гибким колесом Г и вращающимся жестким колесом Ж. Частота вращения генератора Н равна Пц частота вращения колеса Ж равна Лж- Генератор изображается со стрелками, показывающими направление сил, деформирующих гибкое звено. На рис. 20,9 б показана схема с неподвижным жестким колесом. На рис. 20,9, й показана схема, в которой ролики генератора нажимают на внешнюю поверхность цилиндра гибкого колеса. На рис. 20.9, г показана схема с плоским гибким колесом, имеющим зубья на торцовой поверхности жесткое колесо неподвижное и имеет зубья на конической поверхности. Двухволновой генератор, нажимая на диск гибкого колеса, изгибает его, вводя в зацепле- [c.239]

Рассмотрим плоскую задачу и замкутый контур С, охватывающий вершину трещины и проходящий по любому пути. Контур может быть незамкнут, но тох да его концы должны лежать на свободной поверхности трещины или же на свободной границе тела. Пусть квазистатическое решение задачи а , е , ы,- в функции X, у, Z, t известно. Сформулируем критерий развития трещины на основе закона сохранения энергии [399]. В связи с приращением длины трещины, скорость работы внешних сил, действующих на контур С, равна скорости возрастания энергии деформации, запасенной в объеме внутри контура С, плюс скорость, с которой энергия поглощается в связи с расширением трещины [c.48]

Гидродинамические условия развития процесса. При продольном течении жидкости вдоль плоской поверхности происходит образование гидродинамического пограничного слоя, в пределах которого вследствие сил вязкого трения скорость изменяется от значения скорости невозмущенного потока Шо на внешней границе слоя до нуля на самой поверхности пластины. По мере движения потока вдоль поверхности толщина пограничного слоя посте-ленно возрастает тормозящее воздействие стенки распространяется на все более далекие слои жидкости. На небольших расстояниях от передней кромки пластины пограничный слой весьма тонкий и течение жидкости в нем носит струйный ламинарный характер. Далее, на некотором расстоянии дгкр в пограничном слое начинают возникать вихри и течение принимает турбулентный характер. Вихри обеспечивают интенсивное перемешивание жидкости в пограничном слое, однако в непосредственной близости от поверхности они затухают, и здесь сохраняется очень тонкий вязкий подслой. Описанная картина развития процесса показана на рис. 3-1. [c.64]

ТЕОРЕМА [взаимности (перемещений перемещение точки А под действием силы, приложенной в точке В, равно перемещению точки В под действием силы, приложенной в точке А работ работа первой силы на перемещении точки ее приложения под действием второй силы равна работе второй силы на перемещение точки ее приложения под действием первой силы ) Гульдена — Панна ( площадь поверхности, полученной вращением дуги плоской кривой (или ломаной линии) вокруг оси, лежащей в ее плоскости, но ее не пересекающей, равна длине этой дуги, умноженной на длину окружности, описанной центром тяжести объем тела вращения, образованного вращением плоской фигуры вокруг оси, лежащей в плоскости этой фигуры и ее не пересекающей, равен произведению площади этой фигуры на длину окружности, описанной центром тяжести площади фигуры ) Гюйгенса точка подвеса физического маятника и центр качания суть точки взаимные Гюйгенса — Штейнера момент инерции тела относительно некоторой оси равен сумме момента инерции тела относительно оси, проходящей через центр масс параллельно данной, и произведения массы тела на квадрат расстояния между ними о движении центра масс ( центр масс системы движется как материальная точка, масса которой равна массе всей системы и к которой приложены все внещние силы, действующие на систему тела с переменной массой центр масс тела с переменной масой движется как точка затвердевшей массы, в которой сосредоточена масса тела в данный момент и к которой приложены главный вектор активных внешних сил и главный вектор реактивных сил ) Жуковского если силу, приложенную к какой-либо точке звена плоского механизма, перенести параллельно самой себе в одноименную точку повернутого плана скоростей, то момент этой силы относительно полюса плана скоростей будет пропорционален ее мощности ] [c.282]

Рассмотрим данную задачу для плоского случая в рамках теории многократного наложения больших деформаций [120]. Укрупненная постановка задачи приведена в п. 4.4.5. Повторим ее здесь еш,е раз. Пусть в нелинейно-упругом теле, находяш,емся в начальном состоянии, под воздействием внешних усилий возникли большие плоские статические деформации и напряжения. Тело перешло в первое промежуточное состояние. Далее в этом теле мысленно намечается замкнутая поверхность, и часть тела, ограниченная этой поверхностью, удаляется, а ее действие на оставшуюся часть заменяется по принципу освобождаемости от связей силами, распределенными по этой поверхности. Далее эти силы, перешедшие в разряд внешних, квазистатически (например, изотермически) уменьшаются до нуля. Это вызывает возникновение больших (по крайней мере, в окрестности граничной поверхности) деформаций и напряжений, которые накладываются на большие уже имеюш,иеся в теле (начальные) деформации и напряжения. Тело перешло в конечное состояние. Естественно, изменилась и форма образованной граничной поверхности (форма контура повре- [c.323]

В простейшем случае, когда шар давит на плитку, теория Герца тесно связана с теорией упругой деформации бесконечно большого тела, на плоскую грань которого действует сосредоточенная сила. Эта теория дана Буссинеском и изложена в 87 предыдущей главы. Правда, теория Буссинеска дает напряжения и деформации лишь в точках тела, удаленных от точки приложения внешней силы, которые как раз в теории твер- дости вообще никакой роли не играют. Но уже при изложении этой теории было указано, как решение, найденное для сосредоточенной силы, можно обобщить на случай нагрузки, равномерно распределенной по заданной площади давления. Для этого необходимо проинтегрировать напряжения по всем бесконечно малым сосредоточенным силам, из которых можно составить равномерно распределенную нагрузку. Решение, полученное таким образом, будет верно так же и для точек тела, расположенных непосредственно под поверхностью давления. [c.223]

Прхгаятые обозначения (см. также рис. 1) S —илощадь onopHoii поверхности заготовки произвольной формы ОХ FZ—прямоугольная система координат начало (т. О) совпадает с центром инерции плоской фигуры S ось 0Z дерпендикулярна S и направлена в сторону МСП оси ОХ ж 0Y расположены в плоскости МСП и совпадают с осями инерции фигуры S, Zp —координаты полюса трения Р — внешняя сила, действующая на заготовку (например, сила резания) Рх, Ру, Pz—ее составляющие лг—масса детали (учитывается, если mjs 2 0,02/>уд) Руд = Qjs — удельная сила магнитного притяжения / (ж, /)— удельная сила в точке с координатами X, у. Mg,, , М.— состав- [c.517]

Объясните физический смысл понятий абсолютное гидростатическое давление в жидкости, весовое давление, манометрическое и вакууммет-рическое давление, давление насыщенного пара жидкости, давление жидкости в точке поверхности твердого тела, сила давления жидкости, центр тяжести плоской фигуры, центр весового давления жидкости, сила внешнего давления на поверхность твердого тела, плотность жидкости, модуль объемной упругости. [c.6]

Появление выпуклости на калиброванной плоской поверхности вызывается не только неравномерностью нормальных напряжений, возникающих в результате контактного трения. Значительная доля выпуклости получается за счет упругого прогиба штампа. По Я. М. Охри-менко величина упругого прогиба штампа при калибровке (чеканке) устанавливается по известной в теории упругости формуле Бусинекса (см. стр. 95), согласно которой вертикальные перемещения Ш точек на поверхности упругого полупространства (в случае калибровки достаточно толстой штамповой плиткой) под действием внешних сил Р соответствуют [c.130]

Представляется очевидным, что при внезапном приложении силы к центру одной из плоских поверхностей диска, толщина которого сравнима с радиусом, часть энергии должна достигнуть другой стороны со скоростью волны расширения. Имеет ли это место, когда однородная плоская волна падает на пластинку, — менее ясно, и, возможно, здесь играют роль условия на краях пластинки. Бенкрофт [6] утверждает, что для плоских волн надо различать случаи, когда поперечное движение возможно и когда оно ограничено или вследствие приложения внешних сил, или вследствие наличия невозмущенной среды. Если поперечное движение может происходить свободно, действующей упругой постоянной будет Е когда оно невозможно, такой постоянной будет Х-]-2р. [c.66]

Графит - твердое слоистое вещество со сложной структурой (рис. 2). В кристаллической решетке графита атомы углерода располагаются в виде параллельных плоских слоев, которые относительно далеко отстоят друг от друга, при этом атомы углерода в каждой плоскости имеют прочные межатомные связи. Поэтому связь между слоями значительно слабее, чем внутри слоя, и под воздействием внешних сил происходит скольжение — смещение одних слоев относительно других. Кроме того, кислород и водяные пары, проникая внутрь кристаллов, ослабляют связи между плоскостями скольжения граф)1та [15]. Графиту присуща способность адсорбироваться на трущейся поверхности контркольца с образованием прочной пленки, ориентированной в направлении скольжения. Графит инертен к большому количеству агрессивных жидкостей и газов, не растворяется в растворителях органического и неорганического происхождения, не воздействует со многими кислотами (исключая хромовую, азотную и концентрированную серную), стоек В растворах щелочей и солей. [c.7]

Катковые гасители осуществляют отслеживание частоты внешнего воздействия О) и очень чувствительны к изменению амплитудного воздействия Сд на частоте со. Если изменение со и Сд осуществляется одновременно и так, что равенство Е= Со остается в силе, то полное гашение колебаний имеет место при со 6 [со , СО2]. Это справедливо, если, например, силовое воздействие на защищаемый объект осуществляется неуравновешенной массой /Пд (вентилятор, двигатель, быстровращающийся роторный узел). В этом случае Сд =есо2/Пд, где е — неуравновешенность вращающейся массы (расстояние от ее центра тяжести до оси вращения), т. е. есо /Пд = = / .(р - Рр) со . Иногда вместе с изменением со может измениться и значение е. Необходимо компенсировать изменение е, например изменением р. Схема подобного гасителя представлена на рис. 5.7.5, б. Шарик 1 обкатывает конусную поверхность защищаемого объекта 2. Шарик крепится на плоской пружине 3 жесткости Со, имеющей возможность поворачиваться в опоре 4. Жесткость пружины Со такова, что шарик имеет возможность перемещаться вдоль направляющей конусной поверхности. Шарик устанавливается на том радиусе р = рд, при котором е(о2/Пд = /Пг(р - р ) со . [c.866]

Рассмотрим конструктивные реализации этого принципа на примере осевых гидродинамических подщипников скольжения (осевых опор). Устройство такой споры ясно из рис. 13.19. Ее образуют два диска - верхний /, вращающийся, с плоской опорной поверхностью, и нижний 2, неподвижный, состоящий из сегментов, сложенных в кольцо. Несущие поверхности этих сегментов наклонены так, что каждый из них образует с плоской поверхностью пяты клин. При вращении пяты I клинообразная форма зазоров между ее опорной поверхностью и наклонными поверхностями сегментов подпятника обеспечивает создание масляных макроклиньев и соответственно подъемной силы. Опорные поверхности сегментов имеют наклон на одном участке, а другие участки поверхности сегментов параллельны опорной поверхности пяты, чтобы воспринимать нагрузку при пуске и останове пяты, т.е. гидродинамический смазочный слой, образованный в клиновом зазоре, не уравновещивает полностью внешнюю нагрузку Р. [c.505]

Рассмотрим действие свободной компактной струи па неподвижную плоскую поверхность, расположенную перпендикулярно к ее оси (фиг. 23-5). При натекании на нее струя изменяет свое направление и в дальнейшем растекается по поверхности. Если поверхность горизонтальна и неограниченна, то растекание происходит симметрично относите-льно оси струи, причем в пределах некоторого Кольца струя растекается весьма тонким слоем. Пренебрегая силами трелия в пределах этого кольца, можно считать, что скорость растекания равна начальной скорости струи ио- За внешней границей кольца происходит резкое увеличение толщины растекающегося слоя. [c.390]

При испытании гладких образцов на консольный изгиб (круговой или плоский) важная информация может быть получена при фик-, сации места излома, которое характеризуется плечом действия изгибающего момента от места приложения силы до излома (принято замерять от середины ширины кольца нагружающего подшипника). Рассеяние месга излома характеризует а) наличие внутренних или внешних пороков металла, в частности пористость литья б) стабильность чистоты обработки поверхности в) смещение места излома служит показателем степени цикличеий перегрузки ( набегание места излома на галтельную выкружку) 38] [c.31]

В конструкциях штамповок следует избегать резких переходов по поперечным сечениям. Желательно, чтобы плоскости поперечных сечений по длине штамповки изменялись не более чем в отношении 1 3. При большем перепаде надо обязательно предусматривать плавные переходы. Несоблюдение этого требования затрудняет течение металла по ручьям штампа или требует введения припусков под последующую механическую обработку. Это не только усложняет изготовление детали, но и приводит к перерезанию волокон при механической обработке, что снижает долговечность детали. На внутренних и внешних углах и кромках штамповки следует предусматривать достаточные радиусы или галтели. В конструкциях штамповок нежелательно кметь тонкие полки, особенно расположенные в плоскости, параллельной плоскости разъема. При штамповке таких деталей требуется очень большая деформирующая сила либо большое число ударов молота, что приводит к быстрому износу штампов и удлинению процесса штамповки. Желательно, чтобы конструкция детали предусматривала плоскость разъема, проходящую по плоской, а не ломаной или криволинейной поверхности. В плоскости разъема должны лежать два наибольших габаритных размера штампуемой детали. Технические требования на поковки общего назначения диаметром (толщиной) до 800 мм из конструкционной углеродистой, низколегированной и легированной стали, получаемые свободной ковкой и горячей штамповкой, регламентированы ГОСТом 8479—70. Заготовки можно получать непосредственно из проката или стальных профилей. Сортовой прокат — круглый, квадратный, шестигранный, прямоугольный, листовой и трубный — целесообразно применять [c.353]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...