Силы внешние трения 144 — Вычислени

Глубины А и А , являющиеся корнями симметричного уравнения (21.3), называются сопряженными. Многочисленные эксперименты показывают, что значения этих глубин для русл с обычной шероховатостью весьма близки к вычисленным по уравнению (21.3) при а = 1. Следовательно, назначение коэффициента а = 1 и принятые при выводе допущения, в частности возможность-неучета сил внешнего трения на границах потока, подтверждаются экспериментально. [c.102]

Используя сформулированный выше способ вычисления сил трения, для пластического ненасыщенного контакта силу внешнего трения можно определить следующим образом [c.100]

Силовое взаимодействие твердых тел оценивается по значению коэффициента внешнего трения. Поделив силу треиия на нормальную нагрузку, определяемую по формуле (26), и учитывая формулу (28), получим выражение для вычисления коэффициента внешнего трения, в котором учтены наиболее важные характеристики узла трения (режим работы, параметры то и р, механические свойства менее жесткого. материала трущейся пары 1, Е, контурные давления Рс, возникающие при нагружении, шероховатость поверхности более жесткого элемента трущейся пары Д, параметры Ь я х). Для наиболее распространенных видов механической обработки [c.30]

Применяемые в подшипниках ско.чь-жения с жесткими вкладышами нагрузки создают напряженное состояние, при котором, как показывает анализ взаимодействия вала с вкладышем, внешнее трение может осуществляться только в условиях ненасыщенного упругого контакта. Для вычисления момента сил трения необходимо знать распределение удельных сил трения по дуге контурной площади касания. При упругом не- [c.169]

В первом варианте (рис. 3.18) болт ставится с зазором и работает на растяжение. Затяжка болтового соединения силой Q создает силу трения, полностью уравновешивающую внешнюю силу F, приходящуюся на один болт, т. е. F=ifQ, где i—число плоскостей трения (для схемы на рис. 3.18, а г = 2) /—коэффициент сцепления. Для гарантии минимальную силу затяжки, вычисленную из последней формулы, увеличивают, умножая ее на коэффициент запаса сцепления =1,3... 1,5, тогда [c.47]

В качестве примера по вычислению прироста энтропии вследствие действия сил трения рассмотрим процесс в приборе Джоуля для определения механического эквивалента теплоты (рис. 2.24). В этом приборе, как известно, вся затрачиваемая внешняя работа Ggh переходит в теплоту трения, вызывая нагревание жидкости от температуры до То . Если этот [c.63]

При вычислении главного момента всех внешних сил, приложенных к твердому телу, относительно оси вращения нужно учитывать, что реакции идеальных (без трения) опор в уравнение <9.22) не войдут, так как линии их действия пересекают ось вращения и, следовательно, их моменты относительно этой оси равны нулю. Если же опоры создают моменты трения, то последние необходимо учитывать. [c.209]

Раньше были получены формулы (78) и (80) для вычисления моментов сил трения покоя, т. е. предельно допустимых моментов, определяющих прочность сопряжения. В соединениях с натягом достижение предельного момента силы трения не допускается. Поэтому момент внешних сил Мс, приложенных к сопряжению с гарантированным натягом, [c.267]

Определять силы внешнего трения в кулачковых пара.х необходимо для вычисления величины их износа и энергетических потерь при работе. Вследствие широкого распространения кулачковых механизмов в технике спе.чтры сил, действующих в кулачковых парах, а также параметры механической и термической обработки нх поверхностей из.меняются в широких пределах. Поэтому в зонах фактического касания микроне-ровностен поверхности кулачковой пары могут наблюдаться практически все разновидности деформаций упругие, упругопластические, пластические, а также деформации, при которых сказывается влияние микроконтактов на процессы деформирования материала в микроконтактах. Учитывая эти обстоятельства, ниже рассмотрим взаимодействие кулачковых пар в условиях, когда будет проявляться один из отмеченных видов деформации материала в зонах фактического касания микронеровностей. [c.124]

Сравнивая эту формулу с обычной формулой, используемой для вычисления момента силы трения, можно отметить, что коэффициент внешнего трения в упорном подшипнике скольжения, работающем в условиях упругого насыщенного контакта, будег вычисляться по (80) гл. 1. Одиако, как следует из (23), (24), контуриае давление [c.195]

Достаточную для инженерных расчетов точность дает способ последовательных приближений. В первом приближении принимают, что силы трения равны нулю, и реакции в кинематических парах определяют так же, как указано выше. Используя полученные значения реакций, в кинематических парах вычисляют моменты сил трения МтА и Мтв в силу трения Рта в поступательной паре С (см. гл. 20). Затем производят расчет в той же последовательности, как и без учета сил трения, но к внешним силам прибавляют силы трения в поступательных парах и моменты сил трения во вращательных, направляемые в сторону, противоположную относительному движению. Новые векторы Fп2, Ртз2, Рпз будут отличаться по значениям модулей и направлениям от векторов р12, Рз2> Р з- Далее полученные в первом приближении новые значения Рти, Ртз2 и Fт з снова подставляют в зависимости для определения сил и моментов сил трения и повторяют все вычисления. В результате получают второе приближение значений реакций. Указанный [c.263]

Вскоре после опубликования работы Навье в 1829 г. было сделано устное сообщение в Парижской Академии наук об исследованиях Пуассона общих уравнений равновесия и движения упругих тел и жидкости. Эти исследования Пуассона были опубликованы в 1831 г. ). В первом параграфе своего большого мемуара Пуассон различает два вида сил 1) силы притяжения, не зависящие от природы тел, пропорциональные произведению их масс и обратно пропорциональные квадрату расстояния между ними, и 2) силы притяжения или отталкивания, зависящие в первую очередь от природы частиц и количества содержащейся в них теплоты интенсивность этих сил весьма сильно убывает с увеличением расстояния между частицами. Весь мемуар Пуассона по существу посвящён вычислению механического эффекта именно. вторых сил и выводу уравнений равновесия упругих тел ( 3), уравнений равновесия жидкости с учётом капиллярного натяжения ( 5) и уравнений движения жидкости j учётом внутреннего трения жидкости ( 7). При выводе соотношений, связывающих проекции соответственных сил, представляющих по современной тер-минологии нормальные и касательные напряжения на трёх взаимно лерпендикулярных элементарных площадках, с производными по координатам от проекций вектора скорости, используются соответственные соотношения для напряжений в упругом теле с помощью следующих рассуждений. Общий промежуток времени t делится на п равных малых промежутков времени t. В первый интервал времени t после воздействия внешних сил жидкость смещается как упругое тело, поэтому распределение напряжений будет связано с распределением смещений так же, как и в упругом теле. Если внешние силы, вызы вавшие смещение, перестают действовать, то частицы жидкости быст ро приходят в такое расположение, при котором давление по всем направлениям становится одинаковым, т, е. касательные напря жения исчезают. За это время перераспределения расположения частиц происходит, таким образом, переход состояния напряжений, отвечающего упругому деформированию, в состояние напряжений давлений, отвечающее состоянию равновесия жидкости. Если же причина сме щения продолжает своё действие и в течение второго интервала времени, то, предполагается, что различные малые смещения будут происходить независимо от предшествующих и что новые смещения [c.17]

Если среди собственных периодов (вычисленных без учета трения) найдутся близкие к периоду внешней силы, то соответствующие составляющие колебания будут ненормально большими, если только сама сила не окажется в предварительном разложении очень малой. Предположим, например, что поперечная сила гармоническою типа и заданного периода действует на какую-нибудь точку натянутой струны. При этом буду возбуждены, вообще говоря, все нормальные виды колебаний, но не с их собственными периодами, а с периодом приложенной к сгруне силы но всякая нормальная компонента, имеющая узел в точке пртоже-ния силы, возбуждена не будет. Интенсивность каждой компоненты зависит, гаким образом, о г двух обстоягельсгв 1) от расположения ее узлов относительно точки, в которой приложена сила, и 2) от степени близости ее собственного периода к периоду силы. Важно вспомнить, что в отве г на действие простой гармонической силы в системе будут возбуждены вообще все колебания, хотя в частных случаях можно иногда останавливаться только на одном из них, имеющем преобладающее значение. [c.156]

Совпадение вычисленных и наблюденных значений момента сил трения убедительно свидетельствует, что полученное Стюартом и Дэви уравнение Ландау (2.39) с o > О правильно описывает процесс возрастания неустойчивого по линейной теории осесимметричного возмущения. Однако свидетельство это все же является косвенным, так как с экспериментом здесь сравнивается не само значение амплитуды А, а подсчитанная по этой амплитуде интегральная характеристика течения — суммарный момент сил трения. Более непосредственную проверку применимости теории Ландау к течению между цилиндрами осуществил Доннелли (1963). Он наполнил зазор между цилиндрами (радиусов Ri = 1,9 см и Rz = 2,0 см) электролитом U и измерил силу проходящего через электролит тока, поступающего на коллектор — небольшую площадку на неподвижном внешнем цилиндре, перемещающуюся с постоянной скоростью в направлении оси Oz. При Та Тасг в электролите между цилиндрами возникает правильная совокупность стационарных тороидальных вихре , поле скорости которых имеет вид (а ) = Л / (r)e где коэффициент А—это Л(оо) = = Ajnax теории Ландау. Появившиеся вихри разрушают слои электрически заряженной жидкости около электродов и поэтому влияют на силу проходящего через электролит тока. Расчет этого явления показывает, что появлению вихрей должно соответствовать появление в выражении для силы тока / добавочного слагаемого вида Д/ = СА eos kz, где С — вполне определенный постоянный коэффициент. Результаты измерений подтверждают, что при Qj >Q r = (v Ta r/ iii ) / такая компонента действительно появляется, причем квадрат ее амплитуды А [c.150]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...