Энергия тела внутренняя

В параграфе Новые количества... автор пишет ... сводя вместе различные количества, введенные в физику учением о теплоте как движении, мы видим, что они суть энергия тела, внутренняя работа, живая сила температурного движения молекул, энтропия . [c.48]

Сумма кинетических и потенциальных энергий атомов, молекул и других частиц называется внутренней энергией тела. Внутренняя энергия идеального газа пропорциональна его температуре. [c.33]

Таким образом, в результате работы тепловой машины Карно по прямому циклу в окружающей среде происходит изменение внутренней и внешней (кинетической или потенциальной) энергии тел. Внутренняя энергия рабочего тела не изменяется. [c.25]

Тепловое излучение есть результат превращения внутренней энергии тел в энергию электромагнитных колебаний. При попадании тепловых лучей (волн) на другое тело их энергия частично поглощается им, снова превращаясь во внутреннюю. Так осуществляется лучистый теплообмен между телами. [c.90]

В начальный момент тело А имеет внутреннюю энергию температуру и величина W для него будет Wa тело В имеет внутреннюю энергию Eg, температуру Гд и величина W для него будет Wq. Для бесконечно малого количества теплоты, переданного от тела А к телу В, изменение внутренней энергии тела А может быть вычислено согласно уравнению (6-1) [c.190]

Изменение внутренней энергии тела В [c.190]

Внутренняя энергия является аддитивным или экстенсивным параметром, так как ее величина зависит от массы тела. Внутренняя энергия сложной системы равна сумме внутренних энергий ее отдельных составляющих, т. е. [c.54]

Изменение внутренней энергии тела не зависит от пути процесса и целиком определяется начальным и конечным состоянием, т. е. [c.54]

Полученное уравнение является математическим выражением первого закона термодинамики. Оно формулируется так изменение внутренней энергии термодинамической системы равно алгебраической сумме полученной системой энергии в форме теплоты dq и совершенной ею внешней работы dl, или подведенная к рабочему телу энергия в форме теплоты расходуется на изменение внутренней энергии тела и на совершение телом внешней работы. [c.63]

Вся внешняя теплота расходуется только на изменение внутренней энергии тела. [c.90]

Часть сообщенной теплоты q , равная piv —vi), переходит в работу расширения, а другая часть идет на увеличение внутренней энергии тела. [c.92]

Как и в случае газа Ван-дер-Ваальса, энтропию твердого тела можно выразить через полную среднюю энергию атома и = E/N, где —внутренняя энергия тела. Величина и складывается из рассмотренной средней энергии колебаний и энергии связи [c.63]

Рассмотрим теперь процесс установления теплового равновесия, т.е. выравнивание температуры с количественной точки зрения. Если сделать тепловой контакт между телами достаточно слабым, можно добиться, чтобы скорость изменения их температуры стала сколь угодно мала. При этом можно считать, что каждое тело само по себе все время находится в состоянии термодинамического равновесия . Эти состояния можно характеризовать соответствующими значениями энтропии, и 5 2, которые будут функциями внутренних энергий тел, 1] и (72> и их объемов, и 1 2- предыдущей главе мы видели на конкретных примерах, каким образом равновесная энтропия зависит от этих двух параметров. [c.73]

У обычных тел, внутренняя энергия которых непременно включает в себя кинетическую энергию частиц, такого максимума, очевидно, не существует. Их внутренняя энергия может быть сколь угодно велика. Поэтому они не могут иметь отрицательную абсолютную температуру. У спиновых же систем внутренняя энергия вовсе не связана с обычным движением частиц, и при заданных внешних условиях существует ее верхняя граница, которая и соответствует состоянию с Т - - 0. [c.78]

Но внутренняя энергия тела тоже меняется, и независимо от изменения объема это приводит к изменению его энтропии на величину = дЗ/ди Аи. Входящая сюда частная производная имеет смысл, аналогичный вышеуказанному. [c.81]

Внутренняя энергия тел, принимающих участие в тепловых процессах, может изменяться как за счет работы внешних сил, так и вследствие теплообмена. В предьщущей главе мы уже рассматривали эти процессы по отдельности вообще же они могут идти одновременно. Поэтому закон сохранения энергии для каждого тела, участвующего в процессе, принято записывать в виде [c.101]

При еще более низких температурах существуют магнитные газы в парамагнитных твердых телах. Речь идет о веществах, частицы которых имеют произвольно ориентированные в отсутствие поля магнитные моменты, так что в среднем образец такого вещества не поляризован. При включении поля происходит ориентация элементарных магнитиков и вещество приобретает суммарный магнитный момент. Адиабатическое размагничивание таких тел эквивалентно адиабатическому расширению газа, так как работа размагничивания производится за счет внутренней энергии тела и оно должно охлаждаться. Для количественной характеристики процесса, основываясь на (9.30), введем функцию состояния, обобщенную энтальпию, Н = Н—УЖЖ, дифференциал которой при постоянном давлении и химическом составе системы [c.163]

Внешние силы, деформирующие упругое тело, совершают работу. При статическом нагружении работа внешних сил целиком обращается во внутреннюю энергию тела, называемую потенциальной энергией деформации. [c.181]

Закон взаимосвязи массы и энергии. Из формулы (7.7) следует, что приращение кинетической энергии частицы сопровождается пропорциональным приращением ее релятивистской массы. Вместе с тем известно, что при протекании различных процессов в природе одни виды энергии могут преобразовываться в другие. Например, кинетическая энергия сталкивающихся частиц может преобразоваться во внутреннюю энергию образовавшейся частицы. Поэтому естественно ожидать, что масса тела будет возрастать не только при сообщении ему кинетической энергии, но и вообще при любом увеличении общего запаса энергии тела независимо от того, за счет какого конкретного вида энергии это увеличение происходит. [c.218]

Два способа изменения внутренней энергии — теплопередача и совершение механической работы. Внутренняя энергия тела может изменяться только в результате его взаимодействия с другими телами. При механическом взаимодействии тел мерой энергии, переданной от одного тела к другому, является работа А. [c.95]

Первый закон термодинамики. Рассмотрим три тела — 1,2 и 3. Пусть между телом 1 и телом 2 осуществляется теплопередача, а между телом 1 и телом 3 происходит механическое взаимодействие (рис. 105). При теплопередаче количества теплоты Q внутренняя энергия тела 2 изменится на AU2——Q, а внутренняя энергия тела 3 в результате совершения работы изменится на Д /з= —А. В результате теплопередачи и механиче- [c.95]

Отсюда изменение внут]1ен-ней энергии тела 1 равно сумме изменений внутренней энергии взаимодействующих с ним тел [c.95]

Удельная теплоемкость. Если процесс теплопередачи не сопровождается работой ( А = О), то на основании первого закона термодинамики количество теплоты Q равно изменению внутренней энергии тела hU [c.96]

Следует заметить, что плотность энергии электромагнитного поля внутри полости не равна объемной плотности тепловой энергии, сосредоточенной в находящихся там телах внутренней энергии, которая определяется тепловым движением частиц тела и зависит не только от температуры, но и от свойств тела). При невысокой температуре (например, 300 К) объемная плотность тепловой энергии тела на несколько порядков больше плотности энергии электромагнитного поля в полости, но в условиях равновесия соотношение между ними остается постоянным, так как тело получает от поля и отдает ему одну и ту же энергию. [c.400]

Входящий в (11,2) вектор А связан определенным образом с полным импульсом и с полной энергией жидкости, обтекающей движущееся в ней тело. Полная кинетическая энергия жидкости (внутренняя энергия несжимаемой жидкости постоянна) есть [c.49]

Тепловое излучение. Вокруг любого тела существует излучение, возникаюш,ее в результате испускания телом электромагнитных волн за счет внутренней (тепловой) энергии тела . Это излучение называют тепловым или, иначе, температурным. С ростом температуры тела плотность излучения увеличивается. Тепловое излучение наблюдается при любых температурах однако при невысоких температурах, например комнатных, испускаются практически лишь длинные (инфракрасные) электромагнитные волны. [c.36]

Отсюда изменение массы при изменении скорости равно живой силе, деленной на с Это указывает на тождественность массы и энергии для покоящегося наблюдателя (тс — внутренняя энергия тела) т=Е/с . Принцип сохранения массы превратился в принцип сохранения энергии. [c.346]

В комнату с улицы вносится холодное тело. Показать, что при этом внутренняя энергия тела увеличивается за счет энергии наружного, а не комнатного воздуха и что при отоплении внутренняя энергия и энтропия комнатного воздуха уменьшаются. [c.86]

Таким образом, энтальпия в данном состоянии представляет собой сумму внутренней энергии тела и работы, которую необходимо затратить, чтобы тело объемом V ввести в окружающую среду, имеющую давление р и находящуюся с телом в равновесном состоянии. Энтальпия системы У аналогично внутренней энергии имеет вполне определенное значение для каждого состояния, т. е. является функцией состояния. Следовательно, в процессе изменения состояния [c.31]

Рассмотрим это уравнение первого закона термодинамики. В этом уравнении изменение внутренней энергии тела равно [c.42]

Таким образом, при принятых допущениях первый закон термодинамики говорит о том, что подводимая извне теплота идет на изменение внутренней энергии тела и на работу расширения. Полный дифференциал внутренней энергии по (2.7) [c.43]

Предметом изучения термодинамики являются закономерности превращения энергии в различных физических, химических и других процессах можно сказать, что термодинамика представляет собой в самом общем смысле науку об энергии. Термодинамика не ограничивается анализом каких-либо отдельных или частных видов энергии, как это имеет место, например, в механике, где изучается лишь энергия механического движения (т. е. кинетическая и потенциальная энергия тела), но рассматривает все существующие виды энергии и всевозможные ее превращения. Отличительной чертой термодинамики является введение в совокупность исследуемых видов энергии внутренней энергии тел, что собственно и делает термодинамику общей наукой о превращениях энергии. Действительно, любой макроскопический процесс сопровождается изменением внутренней энергии участвующих в процессе тел, вследствие чего превращение внутренней энергии является наиболее общей особенностью макроскопических процессов. Так как внутренняя энергия обусловлена движением составляющих тело частиц, называемым тепловым, то содержание термодинамики можно формулировать как изучение теплового движения, понимаемого в самом широком смысле. [c.7]

Исторически термодинамика возникла в результате анализа превращения теплоты в работу в паровых машинах со своего основания до наших дней изучение закономерностей превращения внутренней энергии тел в работу и теплоту и взаимных превращений теплоты и работы составляет главное содержание термодинамики. [c.7]

Чтобы установить физическое содержание функций и и I, сравним сначала уравнение (2.7) с уравнением (2.3), описывающим изменение полной энергии системы. Из этого сопоставления следует, что внутренняя энергия есть собственная энергия тела, присущая ему как таковому. [c.30]

При сжатии тела работа силы давления идёт на увеличение энергии тела внутренней — при пзоэнтропий-ном процессе и свободной — при изотермическом. Статич. сжатие, при к-ром тел1п-ра быстро выравнивается, относят обычно к изотермич. процессам. Если в результате сжатия темп-ра тела повышается, то в нём развивается большее Д. в., чем прп изотермпч, сжатии (при одинаковых нач. условиях и относительном изменении объёма). [c.140]

Повышение температуры тела свидетельствует об увеличении кинетической энергии его частиц. Увеличение объема тела приводит к изменению попенциаль-ной энергии частиц. В результате внутренняя энергия тела увеличивается на dU. Поскольку рабочее тело окружено средой, которая оказывает на него давление, то при расширении оно производит механическую работу 6L против сил внешнего давления. Так как никаких других изменений в системе не происходит, то по закону сохранения энергии [c.14]

Принято обозначать полную внутреннюю энергию тела буквой и (дж), а удельную внутреннюю энергию, отнесенную к 1 кг — и дж1кг). [c.54]

Согласно первому закону термодинамики, работа изменения объема в адиабатном процессе получается за счет убыли внутренней энергии тела при onst [c.97]

В каждом реальном газе имеются силы притяжения между молекулами, и если газ расширяется, то на увеличение расстояния меж-ду частицами или на изменение внутренней потенциальной энергии тела всегда затрачивается работа, что связано с изменением тем-пературы. [c.220]

Поскольку для адиабатного процесса дросселирования справедливо равенство ij = I2, т. е. Ui -f piVi = U2 + или Uj — = р2 2 — PiVi, ТО отсюда следует, что внешняя работа (работа проталкивания) в этом процессе совершается за счет убыли внутренней энергии тела. [c.220]

Здесь индекс V служит напоминанием того, что изменение внутренней энергии тела происходит при неизменном его объеме и что, когда мы говорим о тепле, мы имеем в виду только способ, каким меняется внутренняя энергия, и ничегр больше. Отметим, что согласно [c.72]

В 4.1 мы отмечали, что в силу принятого определения температуры, внутренняя энергия тел всегда растет с повышением температуры. Поэтому всегда положительна. При этом ее численные значения оказываются порядка единицы. В самом деле, если воспользоваться формулами (7.17) и (7.18) для внутренней энергии, соответственно, одноатомного идеального газа и таердого тела, получим = 3 / 2 в первом случае и = 3 во втором. Более подробно о величине теплоемкости и ее зависимости от температуры мы поговорим в следующих параграфах. [c.170]

Если изменения внутренней энергии тел происходили только в результате теплообмена, то на основании первого закона термодинамики можно записать Af7i=Qi и AU2 = Q i. Отсюда Qi +Q2=-0 или [c.97]

Допустим, что в полость, окруженную оболочкой с идеально отражающими стенками, помещено тело. Излучение, иепускаемое телом, не рассеивается по всему пространству, а, отражаясь от стенок, сохраняется в полости, падая вновь на тело и частично поглощаясь в нем. В таких условиях никакой потери энергии в системе тело — излучение не происходит. Однако это еще не означает, что тело и излучение находятся в равновесии между собой. Энергия такой системы содержится частично в виде энергии излучения, т. е. электромагнитных волн, а частично — в виде внутренней энергии тела. Состояние системы будет равновесным, если с течением времени распределение энергии между телом и излучением не меняется. Поместим внутрь полости нагретое тело (твердое, жидкое или газообразное). Если в единицу времени тело испускает больше, чем поглощает (или наоборот), то температура его понижается (или повышается). При этом испускание [c.130]

Высокая чувствительность метода Этвеша позволила ответить еще на один вопрос. Как было показано в 31, по крайней мере часть инертной массы всякого тела обусловлена внутренней энергией тела. В связи с этим возник вопрос, распространяется ли на эту часть инертной массы утверждение о равенстве инертной и тяжелой масс. Если бы на эту часть инертной массы, которая обусловлена внутренней энергией тела, не распространялось утверждение о равенстве инертной и тяжелой масс, то различие между ними было бы заметно в телах, обладающих большой внутренней энергией, в частности в радиоактивных телах. Однако опыт Этвеша, повторенный Саузернсом с радиоактивными веществами, дал тот же результат никакого различия между тяжелой и инертной массой не было обнаружено. Значит, и та часть инертной массы, которая обусловлена внутренней энергией тел, обладает равной ей гравитационной массой. Опыт Этвеша был повторен Дикке в 1961 г., причем точность была улучшена до 1 10 С этой точностью никаких различий между инертной и тяжелой массой обнаружено не было. [c.383]

В настоящей книге рассматриваются ь основном проблемы преобразования внутренней энергии тел в полезную внещнюЮ работу, что предопределило энергетический аспект книги в целом. [c.5]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...