Силы внешние давления жидкости на стенки

Силы внешние 260 --внутренние — Интенсивность — см. Напряжения --давления жидкости на стенки 168 [c.997]

При другом способе решения сила давления жидкости на стенку слева (изнутри) разбивается на две параллельные силы - силу внешнего давления Ро и силу весового давления жидкости Р . [c.16]

Если ро == Ра, внешнее давление при расчетах обычно не учитывают, так как оно с одинаковой силой воспринимается обеими сторонами стенки, и расчет ведут по избыточному давлению, т. е. давлению самой жидкости. На рис. 2.7, б приведены в качестве примера эпюры избыточного давления жидкости на боковые стенки и дно сосуда. [c.22]

Полная сила давления жидкости на плоскую стенку равна сумме сил внешнего давления ро и избыточного давления, создаваемого весом жидкости, pgh [6] [c.43]

Для обеспечения герметичности соединения усилия, развиваемые давлением жидкости на кольцо в радиальном и осевом направлениях, должны быть достаточно высокими, чтобы обеспечить перемещение кольца в канавке" в рабочее его положение и создать требуемый контакт его с граничащими поверхностями. Поэтому эти усилия должны преодолевать силы трения, возникающие на всех поверхностях контакта. Очевидно, преобладание сил, действующих в радиальном направлении, может привести к столь плотному прилеганию кольца к зеркалу цилиндра, что стык торцовых поверхностей кольца со стенкой канавки не будет уплотнен. С другой стороны, значительное превышение осевых сил над радиальными и развивающиеся при атом бол] щие -силы трения по торцов ым поверхностям могут препятствовать созданию плотного контакта между внешней поверхностью кольца и зеркалом цилиндра. Практика показывает, что усилия в осевом ив радиальном направлениях должны быть примерно равны. [c.588]

Этого условия было достаточно для изучения движения идеальной жидкости, для которой дифференциальные уравнения содержали лишь частные производные от скоростей и, V и w первого порядка. Для изучения же движения вязкой жидкости одного условия (7.2) будет недостаточно не только с физической точки зрения, но и с формальной, так как порядок дифференциальных уравнений повысился. К кинематическому условию (7.2) необходимо присоединить ещё и динамическое условие. Коль скоро мы допустили, что частицы вязкой жидкости взаимодействуют друг с другом не только давлением, но и с помощью внутреннего трения, то с тем же основанием мы должны предположить и наличие касательного взаимодействия частиц жидкости с точками стенки. Это касательное взаимодействие частиц жидкости с точками стенки будет представлять собой внешнее трение жидкости. Силу внешнего трения, приходящуюся на единицу площади, принято считать пропорциональной разности касательных скоростей частиц жидкости и точек стенки, т. е. [c.94]

Механизм проникновения жидкой агрессивной среды сквозь керамический футеровочный материал можно представить следующим образом. При соприкосновении жидкости с поверхностью материала на продвижение ее внутрь будут оказывать влияние две силы сила внешнего давления Рв и сила капиллярного давления Р , обусловленная поверхностным натяжением жидкости, а также краевым углом смачивания и радиусом капилляра. По мере продвижения жидкости будет возрастать сопротивление, возникающее от трения жидкости о стенки капилляров Рт. При этом, если Рв>Ра+Рх, будет иметь место вязкостный перенос (по закону Пуазейля), а если Рв Ра- -Ра, движение жидкости вглубь будет осуществляться посредством капиллярного переноса. [c.40]

Поправка на внешнее давление. В силу некоторой эластичности тонкостенного стеклянного резервуара показания ртутного термометра несколько изменяются при изменении внешнего давления. Коэффициент внешнего деления, т. е. изменение показания термометра, вызванное изменением внешнего давления на 1 мм рт. ст., зависит от упругости стенок резервуара и при точных измерениях температуры для каждого типа термометра должен быть определен экспериментально. Для различных ртутных термометров коэффициент внешнего давления обычно колеблется в интервале 0,0001—0,0004 град/мм рт. ст. Показания ртутных термометров принято приводить к внешнему давлению в 1 атм (760 мм рт. ст.). Зная для данного термометра коэффициент внешнего давления, легка ввести соответствующую поправку к его показаниям. При определении внешнего давления, действующего на термометр, погруженный в жидкость, помимо атмосферного давления следует учитывать и гидростатическое давление жидкости. [c.62]

Так же, как и при выводе уравнения сохранения вещества, воспользуемся системой координат, жестко связанной с трубой. Согласно известным правилам механики [2] уравнения движения в зтой системе координат содержат дополнительные внешние силы, равные силам инерции, вызванным переносным движением. Разложим действующую на элемент жидкости силу на две составляющие, одна из которых перпендикулярна, а другая параллельна оси трубы (рис. 1.32). Составляющая, перпендикулярная оси трубы, уравновешивается равнодействующей сил реакций от силы давления, действующей на стенки трубы , а составляющая, параллель- [c.78]

Это наглядно видно на примере вертикального резервуара (рис. 2.5). Если просверлить в его боковой стенке несколько отверстий на разной высоте, то мы увидим, что вода будет вытекать из них в горизонтальном направлении и дальность струи будет тем больше, чем ниже отверстие. Этот опыт подтверждает также, что вода оказывает именно боковое давление на стенку, перпендикулярное к ее поверхности. Если требуется определить силу давления жидкости на плоскую стенку сосуда, то необходимо иметь в виду, что на уровне свободной поверхности давление на стенку равно внешнему давлению ро(Л = 0), а на дно сосуда давление р = ро + рдН. Так как гидростатическое давление по уравнению (2.11) линейно зависит от глубины, то, чтобы вычислить силу давления на всю стенку, достаточно определить среднее давление рср = Ро + р Я/2 и умножить его на площадь стенки. [c.18]

Равенство (23) выражает теорему об изменении количества движения для установившегося движения жидкости (или газа) в трубке тока (или в трубе). Величину G v называют секундным количеством движения жидкости. Тогда теорему можно сформулировать так разность секундных количеств движения жидкости, протекающей через два поперечных сечения трубки тока (трубы), равна сумме внешних сил, действующих на объем жидкости, ограниченный этими сечениями и поверхностью трубки тока (стенками трубы). Теорема позволяет при решении задач исключить из рассмотрения все внутренние силы (силы взаимных давлений частиц жидкости в объеме 1-2). [c.285]

В случае движения в трубе разделим действующие внешние силы на главный вектор массовых сил (сил тяжести) F", действующих на все частицы жидкости, и главные векторы поверхностных сил i " — сил давления на жидкость со стороны стенок трубы (реакций [c.285]

Внешние силы, приложенные к жидкости, в условиях равномерного движения должны быть равны силам сопротивления, так как равномерное движение может происходить только при соблюдении взаимного уравновешивания всех действующих сил. Поэтому сумма проекций внешних сил на любую ось должна быть равна сумме проекций сил сопротивления на ту же ось. Если за ось проекций принять ось потока (ось движения), то в уравнение равновесия войдут следующие силы сила давления в сечениях/—I и //—II, сила тяжести отсека жидкости и силы сопротивления движению (так называемые силы трения на стенке ). [c.107]

На данную контрольную поверхность действуют внешние силы силы давления Р на живые сечения 1—1 и 2—2, силы тяжести Gi= mg объема жидкости, ограниченной контрольной поверхностью, силы реакции боковых стенок на жидкость R и силы сопротивления Т (для вязкой жидкости). Векторы всех указанных сил и КД образуют замкнутый многоугольник (см. рис. 78, б). [c.129]

В 3 и 6 были рассмотрены идеальные процессы. На практике при движении жидкостей или газов в каналах проявляется влияние свойства вязкости и внешних по отношению к потоку сил трения на стенках канала. Это влияние сильно возрастает для длинных каналов, в связи с этим характерно стремление делать короткие сопла. С другой стороны, при очень коротких соплах сильно нарушается равномерность распределения скоростей, возникают резко выраженные неравномерные пространственные движения с возможными отрывами потока от стенок и появлением карманов с противотоками. Не только основные размеры и соответствующий градиент давления, но и форма контуров канала оказывают большое влияние на распределение скоростей внутри канала. Необходимо также учитывать шероховатость стенок канала и в некоторых случаях тепловые потоки сквозь их стенки (например, в соплах ракетных двигателей движущийся газ имеет температуру порядка 3000° К). В сверхзвуковых потоках основным источником потерь и неравномерностей могут являться скачки уплотнения. Внутри сопла такие скачки могут образовываться в зависимости от некоторых геометрических свойств контура канала и независимо от формы канала на нерасчетных режимах истечения (см. 6). В связи с этим в значениях средних по сечению характеристик потока в сопле могут наблюдаться отклонения от значений, рассчитанных но идеальной теории, изложенной в 3 и 6. [c.93]

Теоретическое решение вопросов теплоотдачи при пленочной конденсации было впервые начато Нуссельтом (1916 г.). Рассмотрим, следуя Нуссельту, задачу о конденсации неподвижного насыщенного пара на вертикальной стенке. Будем считать, что стекающая под действием силы тяжести пленка сохраняет вдоль всей поверхности ламинарный характер. Движению жидкости вниз противодействуют силы вязкости. Температура жидкости в месте соприкосновения со стенкой совпадает с температурой стенки, которая предполагается повсеместно одинаковой. На внешней поверхности пленки, обращенной к пару, температура считается равной температуре насыщения. В принципе это неверно, поскольку направленность процесса конденсации должна обеспечиваться организованным притоком массы из парового объема к пленке. Этот приток может происходить, если только давление пара непосредственно у жидкой пленки меньше, чем его давление в паровом объеме. В таком же соотношении должны, разумеется, находиться соответствующие температуры насыщенного пара. Однако по сравнению с падением температуры по толщине водяной пленки температурное снижение вне пленки оказывается очень незначительным, в связи с чем им можно пренебречь. [c.155]

В неподвижной жидкости возникают только напряжения сжатия и не могут действовать касательные напряжения, так как любое касательное напряжение жидкости вызовет ее движение, т. е. нарушит состояние покоя. В подразд. 1.2 было показано, что напряжения сжатия вызывает сила, действующая перпендикулярно на бесконечно малую площадку. Отсюда вытекает первое свойство гидростатического давления на внешней поверхности жидкости давление создает силу, действующую по нормали внутрь рассматриваемого объема жидкости. Причем под внешней поверхностью жидкости следует понимать не только свободные поверхности жидкости и стенки сосудов, но и поверхности объемов, вьщеляемых в жидкости. [c.14]

Модели нагружения. Эти модели содержат схематизацию внешних нагрузок по координатам, времени, а также по воздействию внешних полей и сред. Силовые нагрузки, действующие на конструкции, можно разделить на три группы 1) объемные или массовые силы 2) поверхностные силы 3) сосредоточенные силы. Объемные нагрузки действуют на каждую частицу внутри тела. К таким нагрузкам относятся собственный вес конструкции, силы инерции, силы магнитного притяжения и т.п. Поверхностные нагрузки распределены по значительным участкам и являются результатом взаимодействия различных конструктивных элементов одного с другим или с другими физическими объектами (например, давление жидкости или газа на стенки сосуда, давление ветра на оболочку градирни и т.п.). Если силы действуют на небольшую поверхность конструкции, то их можно рассматривать как сосредоточенные нагрузки, условно приложенные в одной точке. По характеру действия нагрузки можно разделить на статические и динамические. Статическая нагрузка возрастает от нуля до своего номинального значения и остается постоянной во время эксплуатации конструкции. Переменное, или динамическое, нагружение — нагружение, изменяющееся во времени. Часто встречающимся видом переменного нагружения являются циклические нагрузки, характеризующиеся периодическим изменением значения и/или знака. Модели нагружения должны учитывать воздействие полей и сред. Наиболее существенным является воздействие температурного поля. Изменение температуры элементов конструкций вызывает температурные деформации. Если они не удовлетворяют уравнениям совместности деформаций, то в элементах конструкций возникают температурные напряжения, значения которых часто оказываются соизмеримы со значениями напряжений, возникающих от воздействия внешних сил. Кроме того, изменение температуры влияет на механические характеристики конструкционных материалов. В некоторых случаях приходится учитывать влияние нейтронного облучения, электромагнитного поля, воздействие коррозионных сред. [c.401]

Несколько случаев обтекания тел и течений в трубах и каналах, когда существует трехмерность течения, показано на рис. 10-1. В большинстве указанных случаев наблюдаются вторичные течения со скосом профиля скорости в пограничном слое. Вторичное течение, сопровождающееся скосом профиля скорости, возникает всегда, когда существует градиент давления, который имеет поперечную составляющую к направлению основного или внешнего течения. Например, в случае течения на повороте трубы в основном течении устанавливается баланс действующих сил с центробежной силой, чего не происходит в заторможенных слоях жидкости вблизи стенок. Из-за этого дебаланса сил частицы с большей продольной скоростью приобретают дополнительное радиальное [c.218]

При этом рассматриваются лишь внешние силы, а именно вес О выделенного объема жидкости, силы давления f на сечения 1—1 и 2—2, нормальные к этим сечениям и направленные внутрь объема, и сила реакции Я стенок, ограничивающих поток (рис. 3.5). [c.52]

В реальной вязкой жидкости парадокс Даламбера не имеет места. Для случая очень малых рейнольдсовых чисел в этом можно было убедиться на примере задачи Стокса об обтекании шара. Для течений с большими рейнольдсовыми числами, при наличии пограничного слоя, вопрос становится менее ясным. Основное свойство пограничного слоя передавать без искажений на стенку крыла давления внешнего, безвихревого потока может навести на мысль, что парадокс Даламбера для движений с пограничным слоем сохраняет свою силу. Если бы распределение давлений во внешнем потоке в точности совпадало с тем, которое получается при безотрывном безвихревом обтекании крыла идеальной жидкостью, то сопротивление давлений, действительно, равнялось бы нулю. Однако на самом деле наблюдается следующее явление. Линии тока, вследствие подтормаживающего влияния стенки, оттесняются от поверхности крыла. Такое искажение картины течения приводит к нарушению идеального распределения давлений по поверхности крыла. [c.639]

Силы, действующие на ограниченный объем жидкости, в гидравлике, как и в теоретической механике, принято делить на внутренние и внешние. Внутренние силы представляют собой силы взаимодействия между отдельными частицами рассматриваемого объема жидкости. Внешние силы делят на поверхностные силы, приложенные к поверхностям, которые ограничивают объем жидкости (например, силы давления, действующие на свободную поверхность, силы реакции стенок и дна сосудов), объемные силы, которые непрерывно распределены по всему объему жидкости (например, сила тяжести, сила инерции). [c.8]

Полученные уравнения суть основные уравнения гидростатики, представляющие собой условия равновесия жидкости. Они показывают, какая существует связь между силами, давлением и плотностью. В случае существования свободной поверхности для равновесия, кроме уравнений (2), необходимо, чтобы гидростатическое давление на поверхности было равно внешнему нормальному давлению. Что касается до гидростатических давлений на стенки сосуда, то каковы бы ни были эти давления, они всегда будут уравновешиваться нормальными сопротивлениями стенок. [c.616]

Принцип действия гидропривода основан на законе Паскаля (основном законе гидростатики), согласно которому внешнее давление на поверхность жидкости передается равномерно во все стороны и на все точки занимаемого жидкостью объема. В соответствии в этим законом если к сосуду / (рис. 19,э) трубой 4 присоединить сосуд 3, то давление Р, создаваемое в первом сосуде силой Г, будет передаваться во второй сосуд и создавать усилия на его стенки. Таким образом, в гидроприводе происходит передача усилия по трубопроводам на расстояние. [c.19]

Примеры конструкций сильфонов показаны на фиг. 19. 15. Под действием внутреннего (или внешнего) давления газа или жидкости, а также сил, приложенных к крайним сечениям х —л я у — у) сильфона, его стенки деформируются. При этом изменяется длина сильфона, его внутренний объем, а иногда и расположение оси (при изгибе). [c.467]

На рис. 3 представлена заимствованная из работы [28] кинограмма разрушения пленки канифоли при захлопывании кавитационного пузырька. Четко видно, что момент резкого сокращения размеров пузырька (рис. 3 а, б) связан с сильным разрушением прилегающей к нему части планки, в которой сначала появляются трещины (рис. 3, в), а затем с ее поверхности вырываются отдельные кусочки канифоли (рис. 3, г). Механизм образования ударной волны при захлопывании кавитационного пузырька можно представить следующим образом парогазовый пузырек с начальным радиусом Лд расширяется в начале отрицательного полупериода достаточно медленно, так как звуковое давление Ра мало. Как только звуковое давление превысит критическое Р ., пузырек потеряет устойчивость и начнет быстро расти под давлением содержащейся в нем парогазовой смеси и повышающегося Р . Резкому нарастанию скорости движения стенки пузырька препятствует присоединенная масса жидкости, увеличение которой идет пропорционально Л , тогда как сила, растягивающая пузырек за счет звукового поля, растет пропорционально Звуковое давление достигает амплитудного значения, а затем снижается до величины <Р ., однако пузырек продолжает расти по инерции весь отрицательный и некоторую часть положительного полупериода. В стадии расширения давление газа в пузырьке снижается примерно в 10 раз и внешние силы Р , действующие на стенку пузырька к началу фазы сжатия (сумма звукового Р и статического Рд давлений), во много раз превосходят противодействующее захлопыванию давление парогазовой смеси в пузырьке при В=В . При сжатии стенка пузырька начинает двигаться сначала плавно, а затем с резко возрастающей скоростью, и работа внеш- [c.174]

При течении жидкости по трубам ей приходится затрачивать энергию на преодоление сил внешнего и внутреннего трения. В прямых участках труб эти силы сопротивления действуют по всей длине потока и общая потеря энергии на их преодоление прямо пропорциональна длине трубы. Такие сопротивления называются линейными. Их величина (потеря давления) зависит от плотности и вязкости жидкости, а также от диаметра трубы (чем меньше диаметр, тем больше сопротивление), скорости течения (увеличение скорости увеличивает потери) и чистоты внутренней поверхности трубы (чем больше шероховатость стенок, тем больше сопротивление). [c.23]

Как известно, при движении жидкости по каналу вращающегося колеса кориолисово (поворотное) ускорение, действующее на жидкость, связано с изменением направления относительной скорости w и изменением абсолютного значения скорости и. Кориолисово ускорение сообщают жидкости лопатки (стенки канала) через упругие силы (силы давления). Кориолисова сила инерции равна силе, действующей на жидкость со стороны лопаток, и направлена в обратную сторону. На лопатки действует не сама кориолисова сила, а силы давления, уравновешивающие ее. В насосе момент от кориолисовых сил в виде момента сил давления уравновешивается приложенным к колесу внешним моментом. [c.53]

Если величину G rrio (о) назвать секундным моментом количеств движения жидкости относительно центра О, то теорему, выражея-ную равенством (39), можно сформулировать так (сравн. с ИЗ) разность секундных моментов количеств движения относительно центра О жидкости, протекающей через два поперечных сеченая трубки тока (трубы), равна сумме моментов относительно того же центра всех внешних (массовых и поверхностных) сил, действующих на объем жидкости, ограниченный этими сечениями и поверхностью трубки тока (стенками трубы). При решении задач теорема позволяет исключить из рассмотрения все внутренние силы, т. е. силы взаимных давлений частиц жидкости в объеме 1—2. [c.299]

Поверхностными называются силы, действующие только на частицы, лео1сащие на внешней поверхности рассматриваемого объема жидкости. К таким силам относятся силы давления на поверхность жидкости со стороны окружающей ее жидкости или стенок трубы, а также силы трения выделенного объема жидкости об окружающую его жидкость или стеики трубы. [c.136]

В конце XV в. Леонардо да Винчи (1452—1519 гг.) написал труд О движении воды в речных сооружениях . В 1586 г. Симон Стевин (1548—1620 гг.) опубликовал книгу Начала гидростатики , в которой дал правила определения силы давления на дно и стенки сосудов. В 1612 г. появился трактат Галилея (1564—1642 гг.) Рассуждение о телах, пребывающих в воде, и о тех, которые в ней движутся . В 1643 г. ученик Галилея Торричелли (1608—1647 гг.) впервые исследовал движение жидкости и установил закон вытекания жидкости через отверстия в сосуде. В 1650 г. французский ученый Блез Паскаль (1623—1662 гг.) опубликовал закон о передаче внешнего давления в жидкости (известный закон Паскаля). В 1687 г. гениальный английский ученый Исаак Ньютон (1643—1727 гг.) сформулировал законы внутреннего трения в движущейся жидкости. [c.4]

Г. Условия проте1Сання жидкости в пределах поворота трубы. На повороте трубы получаем искривление линий тока (рис. 4-36,6). На частицы жидкости, движущиеся по искривленным линиям тока, действует центробежная сила инерции. За счет этой силы гидродинамическое давление (а следовательно, и потенциальная энергия) в месте поворота у внешней стенки трубы повышается, а у внутренней - понижается. Это же обстоятельство обусловливает уменьшение скоростного напора (удельной кинетической энергии) у внешней стенки и увеличивает его у внутренней стенки. Таким образом, на повороте происходит перераспределение скоростей по живым сечениям и деформация эпюр скоростей вдоль потока (как показано на рис. 4-36, б). [c.204]

В связи с отложениями в парогенерирующих каналах примесей воды возник ряд интересных в научном и важных в практическом отношении задач. Отложения, например, продуктов коррозии конструкционных материалов являются проницаемыми и имеют капиллярно-пористую структуру. Доставка жидкости к обогреваемой стенке определяется, прежде всего, закономерностями капиллярной гидродинамики. Зарождение и рост пузырька пара в начальный момент происходят в матрице пористой структуры вне явного воздействия внешнего потока теплоносителя. На отрывной диаметр пузырька, кроме обычных сил внешнего потока, оказывает влияние сила капиллярного давления. Эти обстоятельства выявляют принципиальные особенности процесса в капиллярно-пористом теле по сравнению с кипением на непроницаемой поверхности. [c.137]

Потеря полной энергии (полного давления)— величина существенно положительная. Однако разность полных энергий (полных давлений) на данном участке и соответственно коэффшщент гидравлического сопротивления, определяемый по этой разности, в некоторых случаях могут принимать и отрицательные значения. Это имеет место, когда появляются дополнительные силы, внешние по отношению к данному потоку. Например, при отсосе потока жидкости (газа) через боковой канал, заделанный заподлицо в стенку под углом, ббльшим 90° (см. третий раздел), и наличии внешнего (по отношению к боковому каналу) потока последним создается дополнительный [c.10]

Из теории ясны те требования, которые необходимы для образования пузырей пара внутри жидкости при различных степенях перегрева, но практическая реализация таких условий требует необычных способов кипячения воды. Требования состоят в том, чтобы жидкость нагревать медленно и равномерно по всему объему, не допуская того, чтобы в жидкости у стенок сосуда возникал очень больщой перепад температуры. Кроме того, поверхность стенок сосуда должна быть чистой и без царапин или впадин. В случае возникновения очень больших градиентов температуры все пузыри образуются либо в очень тонком пограничном слое, примыкающем к стенкам, либо фактически на твердых поверхностях сосуда. Таким образом, в случае нагревания сосуда с водой бунзеновской горелкой большая часть пузырей образуется на дне сосуда, быстро поднимается через тепловой слой и перемешивается с основной массой жидкости. Таким путем создаются условия, близко воспроизводящие условия динамического равновесия многих больших пузырей внутри жидкости. И действительно, когда пузыри растут, они поднимаются в более холодные области жидкости, находящиеся над тепловым пограничным слоем, и скорость их роста уменьшается до такого значения, при котором пузыри можно считать находящимися в динамическом равновесии с жидкостью. Так как эти пузыри очень велики, силы поверхностного натяжения пренебрежимо малы, следовательно, давление пара внутри пузыря очень близко к внешнему давлению в жидкости, которое для воды, нагреваемой в сосуде в лабораторных условиях, равно атмосферному давлению. Таким образом, температура кипящей воды [c.238]

При всплытии парового пузыря из толщи котловой воды на ее поверхность верхний участок его купола должен коснуться поверхностного слоя жидкости. Когда при этом между двумя пограничными пленками останется слой воды, достаточный по своей массе для удержания в равновесии поверхностных пленок, паровой пузырь останется на поверхности раздела фаз. Лингь после более или менее длительного промежутка времени, зависящего от стойкости стенок пузыря, он лопнет и пар из него перейдет в паровое пространство. Разрушение пены начинается со стока воды из этих капиллярных прослоек под действием силы тяжести из верхних частей купола, в результате чего пленка парового пузыря становится все тоньше и происходит сближение стенок ка- пилляра. Когда давление внутри пузыря становится больше суммы внешнего давления и силы понерхност-ного натяжения, пленка его разрывается. [c.96]

Жидкость, заключенная в замкнутом объеме между плунжерами насоса и исполнительного Цилиндша, в состоянии покоя действует на их рабочие площади с одинаковым давлением. Это давление также действует на стенки цилиндров и трубопроводов. Оно зависит от величины внешней нагрузки. Давлением жидкости, или рабочим давлением гидропривода, называется сила, приходящаяся на единицу рабочей поверхности плунжеров, стенки цилиндров и трубопроводов и т. д. Превышение давления сверх рабочего, на которое рассчитаны детали и механизмы гидропривода, ведет к преждевременному износу их и может вызвать разрыв трубопроводов и другие поломки. [c.62]

Рассмотрим работу гидроцилиндра прямого действия при подъеме груза с установившейся скоростью и постоянной величиной гидростатического давления. Активной силой является сила давления рабочей жидкости на поршень (рисЗ.13 а). Ей противодействует внешняя нагрузка штока Г, сила трения между стенкой цилиндра и поршнем сила трения между штоком и уплотнительным устройством головки цилиндра и гидравлические потери в штоковой полости, связанные с потерями в сливной магистрали. [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...