Свойства внутренние

И учитывая, что по свойству внутренних сил, в том числе и ударных, = имеем [c.526]

Свойство внутренних сил. Согласно данному закону при взаимодействии две любые части тела (или конструкции) действуют друг на друга с равными по модулю и противоположно направленными силами. Так как при изучении условий равновесия тело рассматривается как абсолютно твердое, то все внутренние силы образуют при этом уравновешенную систему сил, которую можно отбросить. Следовательно,, при изучении условий равновесия тела (конструкции) необходимо учитывать только внешние силы, действующие на это тело (конструкцию). В дальнейшем, говоря о действующих силах, мы будем подразумевать, если не сделано специальной оговорки, что речь идет только о внешних силах. [c.14]

Последняя сумма по свойству внутренних сил равна нулю. Кроме того, [c.281]

Но последняя сумма по свойству внутренних сил системы равна нулю. Тогда, учитывая равенство (30), найдем окончательно [c.292]

Если все силы, действующие на систему, в том числе и реакции связей, разделить на силы внешние и внутренние (будем обозначать их соответственно индексами е и i), то, используя свойства внутренних сил, из (13.1) получим [c.383]

ПРОСТЕЙШИЕ СВОЙСТВА ВНУТРЕННИХ [c.253]

Рассмотрим некоторые простейшие свойства внутренних сил, действующих на всю механическую систему в любом ее состоянии. Докажем, что главный вектор всех внутренних сил системы и главный момент этих сил относительно произвольной точки равны ну.гю при любом состоянии системы, т. е. при ее равновесии и при произвольном движении. [c.253]

Так как по свойству внутренних сил и определению количества движения системы [c.259]

I. ПРОСТЕЙШИЕ СВОЙСТВА ВНУТРЕННИХ СИЛ СИСТЕМЫ [c.281]

ПО свойству внутренних сил. Таким образом, изменение кинетического момента системы относительно точки за время удара равно векторной сумме моментов относительно той же точке внешних ударных импульсов, приложенных к точкам системы. В проекциях на оси координат векторное равенство (10) принимает следующую форму [c.510]

Отметим некоторые основные свойства внутренних сил. Внутренние силы, являющиеся силами взаимодействия, можно рассматривать как систему действий и противодействий между точками системы. Следовательно, каждой внутренней силе можно поставить в соответствие вторую внутреннюю силу, имеющую с первой силой общую линию действия, равную первой по величине и направленную противоположно первой силе. Однако не следует на основании этого полагать, что к внутренним силам можно применить аксиому об абсолютно твердом теле, и, таким образом, утверждать, что внутренние силы уравновешиваются. Как показывает даже само название, аксиому об абсолютно твердом теле можно применять лишь тогда, когда рассматриваются силы, приложенные к одному телу. Следовательно, можно полагать, что внутренние силы уравновешиваются или образуют нулевую систему лишь тогда, когда они приложены к абсолютно твердому телу, иначе такое утверждение может привести к грубым ошибкам. Например, между Солнцем и Землей действуют внутренние силы взаимного притяжения, но одна из них приложена к Земле, а вторая — к Солнцу равновесие таких сил лишено всякого физического смысла. Мы еще раз возвратимся к свойствам внутренних сил в следующем параграфе. [c.241]

Возвратимся к рассмотрению свойств внутренних сил. Выше уже было сказано, что внутренние силы, действующие на точки абсолютно твердого тела, образуют систему сил, эквивалентную нулю. На основании определения 1 ( 125) такую систему сил можно устранить, не изменяя механического состояния тела. Из этого непосредственно вытекает, что внутренние силы не влияют на движение абсолютно твердого тела и поэтому не могут быть найдены из рассмотрения условий его движения, или равновесия. Это замечание заставляет отдельно рассматривать вопрос об определении внутренних сил, так как в приложениях теоретической механики и механики деформируемых тел вопрос о внутренних силах имеет кардинальное значение. [c.242]

В предыдущих параграфах мы рассмотрели свойства внутренних сил. Теперь мы возвратимся к рассмотрению свойств реакций. [c.244]

На основании свойств внутренних связей полагаем [c.64]

Отметим некоторые свойства внутренних сил механической системы. [c.546]

Нужно помнить, что из доказанных свойств внутренних сил механической системы вовсе не следует, что внутренние силы взаимно уравновешиваются и не влияют на движение механической системы, так как эти силы приложены к различным точкам механической системы и могут вызвать взаимное перемещение этих точек. Внутренние силы будут взаимно уравновешенными только тогда, когда рассматриваемая механическая система будет представлять собой абсо-лютно твердое тело. [c.547]

Но по свойству внутренних сил (1, 99) механической системы и [c.574]

Главный момент всех внутренних сил, действующих на точки системы, относительно какого-либо неподвижного центра О по свойству внутренних сил системы (2, 99) равен нулю, т. е. [c.605]

Какие силы в механической системе считаются ее внутренними силами В чем основное свойство внутренних сил системы [c.183]

Это выражение для U не является, однако, термодинамическим потенциалом пользуясь им, нельзя определить ни термическое уравнение состояния идеального газа, ни другие его термические свойства. Внутренняя энергия будет термодинамическим потен- [c.110]

Это выражение для Е не является, однако, термодинамическим потенциалом пользуясь им, нельзя определить ни термическое уравнение состояния идеального газа, ни другие его термические свойства. Внутренняя энергия будет термодинамическим потенциалом (характеристической функцией), если она выражена как функция переменных S и V. Для идеального газа это легко сделать, поскольку известно, что 5 = v In In V+5o, откуда [c.91]

По свойству внутренних сил их главный момент равен [c.197]

Но по свойству внутренних сил их главный вектор и главный момент равны нулю, 2 Ffi = О, Мо (Fl) = О, и [c.281]

СВОЙСТВА ВНУТРЕННЕЙ ЭНЕРГИИ [c.33]

Таким образом, для более сложных моделей упругих сред, в которых внутренняя энергия зависит от градиентов компонент тензора деформаций, приток энергии dq должен быть отличным от нуля и может определяться свойствами внутренней энергии, заданной как функция своих аргументов. Следовательно, при конструировании некоторых моделей сплошных сред проблема определения dq может разрешаться автоматически после задания внутренней энергии. [c.314]

Суммы, стоящие слева, представляют собой главные мометты количеств движения системы относителыю центра О в конце и в начале удара, которые обозначим Ki и К . Стоящая, справа сумма мементов внутренних ударных импульсов по свойству внутренних сил рама нулю. Окончательно находим [c.398]

Рассмотренные нами случаи демонстрируют общее свойство внутренней энергии равномерно распредел5пъся в равновесном состоянии по различным эквивалентным и независимым резервуарам . Независимый резервуар — это такая часть полной энергии системы, которая зависит только от своих координат и/или импульсов и не зависит от чужих . Если эти вклады еще одинаковым образом зависят от своих переменных, их называют эквивалентными. [c.65]

Примечания I. После переноса слагаемою 2Л/са х и (ЬЮб ) и суммы (А ш+ ш X к ) - 21 ту Гу X [и> X гу] в (1.106 ) в правую часть уравнений со знаком минус их можно трактовать как кориолисову силу инерции центра масс и главный момент относителыго точки О кориолисовьгх сил инерции, приложенных к несущему телу. Наличие этих слагаемых в уравнениях движения несущего тепа показывает, что кориолисовь[ силы инерции не обладают свойством внутренних сил в системе несущее тело - носимые тела. [c.44]

В последние годы в материаловедении сформировалось новое направление - констрзшрование материалов с заданными свойствами путем целенаправленного формирования структуры и свойств внутренних границ между зернами, частицами, кристаллитами, фазами и т.п., названное структурной инженерией границ [c.136]

В основе вывода первых двух общих теорем динамики—количества движения и момента количества движения —лежит идея выделения из всех сил, приложенных к системе, внутренних сил взаимодействия меладу материальными точками системы. Внутренние силы в своей совокупности не могут влиять на такие суммарные меры движения, как главный вектор и главный момент количеств движения точек системы. Только внешние силы, дсйст-вующие на точки системы со стороны внешних тел, не принадлежащих к рассматриваемой системе, могут изменять главный вектор и главный момент количеств движения системы. В использовании этого свойства внутренних сил, представляющего собой одно из важнейших следствий третьего закона Ньютона, заключается главное значение двух первых o6uj,hx теорем динамики. [c.105]

Как уже упоминалось выше, силы, действующие на механическую систему, делятся на внешние и внутренние. К внешним относятся силы, действующие на тела рассматриваемой механической системы со стороны других материальных тел, не входящих п данную систему. It внутренним относятся силы взаимодействия мелгду телами рассматриваемой механической системы. Рассмотрим не-Рис. 138 которые свойства внутренних сил. [c.162]

Однако условия равновесия твердого тела справедливы и для равновесия систелгы сочлененных тел, что вытекает из свойства внутренних сил системы. Действительно, после освобождения каждого тела системы от наложенных на него внешних и внутренних связей и замены их соответствующими реакциями на тело будут действовать часть внешних сил системы (Г , ] = 1, 2,. . .. . т) и часть внутренних сил (F], / = 1,2,. . ., р), образующих уравновешенную систелху сил. Представим главный вектор и главный момент относительно точки [c.260]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...