Механическая система. Силы внешние и внутренние

Механическая система. Силы внешние и внутренние. [c.331]

Уравнение (8) выражает закон сохранения механической энергии для механической системы если внешние и внутренние силы, действую-ш,ие на механическую систему, консервативны, то полная механическая энергия системы остается во все время движения постоянной. Происходит лишь превращение одного вида энергии в другой — потен- [c.668]

СИЛЫ, ДЕЙСТВУЮЩИЕ НА ТОЧКИ МЕХАНИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ 51. Внешние и внутренние силы [c.149]

Разделение сил на внешние и внутренние носит условный характер, так как одна и та же сила в зависимости от того, как выбирается механическая система, может быть и внутренней и внешней. Например, сила притяжения Земли Солнцем будет внешней для Земли и внутренней для солнечной системы. [c.45]

Введение в динамику механической системы. Механическая система. Классификация сил, действующих на механическую систему силы активные (задаваемые) и реакции связей силы внешние и внутренние. Свойства внутренних сил. Масса системы. Центр масс радиус-вектор и координата центра масс. [c.8]

В предыдущих параграфах мы видели, что все силы, действующие на точки механической системы, могут быть разделены на две группы и притом двояким образом или на силы внешние и внутренние или на силы задаваемые и реакции связей. Напишем теперь дифференциальные уравнения движения точек системы. Эти уравнения также могут быть написаны двояким способом. [c.160]

Кинематика и динамика поршневых компрессоров определяют периодически меняющийся характер нагрузки, вызывающей механические колебания оборудования и строительных сооружений, а также электрические колебания в электроприводе и системе электроснабжения. Среди разнообразных причин возникновения колебаний можно выделить силы внешние и внутренние. [c.5]

Все силы, действующие на точки любой механической системы, как свободной, так и несвободной, можно разделить и по другому признаку на внешние и внутренние силы. [c.89]

Установим теперь зависимость между изменением количества движения механической системы и импульсами действующих на эту систему сил. Разделим силы, приложенные к точкам механической системы, на внешние силы Pf и внутренние силы [c.134]

Формула (91) выражает закон сохранения механической энергии для системы полная механическая энергия при движении системы в потенциальном силовом поле внешних и внутренних сил является постоянной величиной. [c.314]

Приращение полной механической энергии материальной системы на произвольном перемещении равно результирующей работе непотенциальных сил на данном перемещении. 2. Полная механическая энергия при движении системы в потенциальном силовом поле внешних и внутренних сил является постоянной величиной. [c.65]

Если мы рассмотрим некоторую механическую систему из п материальных точек, то для изучения движения как всей системы, так и отдельных ее точек целесообразно силы, действующие на любую точку системы, разделить на внутренние и внешние. Силы, с которыми действуют друг на друга точки или тела данной механической системы, мы будем называть внутренними силами. Например, силы взаимного тяготения планет солнечной системы будут для этой системы внутренними. Силы, с которыми действуют на точки или тела данной механической системы точки или тела, не входящие в состав этой системы, мы будем называть внешними силами. Так, если мы изучаем движение какой-либо планеты солнечной системы, то действующие на эту планету силы, обусловленные притяжением звезд и звездных скоплений, будут силами внешними. [c.545]

Следовательно, разделение сил на внешние и внутренние является условным и зависит от того, движение какой механической системы мы рассматриваем. [c.546]

Формула (29) выражает теорему об изменении кинетической энергии механической системы в конечной форме изменение кинетической энергии механической системы при конечном перемещении ее из одного положения в другое равно сумме работ на этом перемещении всех внешних и внутренних сил, действующих на эту систему. [c.639]

Отсюда приходим к следующему заключению если в любой момент времени к каждой из точек данной несвободной механической системы, кроме фактически действующих на нее внешних и внутренних сил, условно приложить соответствующие силы инерции, то полученная систем, сил будет находиться как бы в равновесии. В этом и состоит принцип Даламбера для механической системы материальных точек. [c.724]

В отличие от всех остальных сил, действующих на механическую систему и называемых активными силами, реакции внешних и внутренних связей называются пассивными. Модуль и направление каждой активной силы не зависит от других сил, приложенных к системе (например, силы тяжести и др.), модули же и направления реакций связей зависят от совокупности действующих на систему сил, а также и от движения системы. [c.97]

Внешние и внутренние Механической системой, или просто системой, силы называют такое множество (конечное или бесконечное) материальных точек, в котором положение и движение любой точки зависит от положения и движения остальных точек системы. В динамике помимо разделения сил на заданные и на реакции связей принято также разделение сил на внешние и внутренние. [c.107]

Это будут семь общих уравнений движения, применимых к произвольной механической системе. Шесть первых уравнений содержат только внешние силы. Седьмое уравнение, уравнение кинетической энергии, содержит в общем случае и внешние и внутренние силы. [c.54]

Общие замечания о теоремах и законах динамики. Рассмотрим движение системы материальных точек Pj = 1, 2,. .., N) в некоторой инерциальной системе координат. Пусть — масса точки а — ее радиус-вектор относительно начала координат. Если система несвободна, то ее можно рассматривать как свободную, если помимо активных сил, приложенных к точкам системы, учесть реакции связей. Если затем все силы, приложенные к системе, разбить на внешние и внутренние, то из аксиом Ньютона получим дифференциальные уравнения движения рассматриваемой механической системы в виде [c.156]

При расчете полей напряжений, деформаций, повреждений, значений коэффициентов интенсивности напряжений кроме рассчитанных или экспериментально определенных температурных нагрузок могут быть учтены и механические нагрузки (внешнее и внутреннее давление, поле центробежных сил, растяжение, изгиб). Трещиноподобные дефекты могут быть заданы в виде одиночных, развивающихся со стороны наружной или внутренней поверхностей, системы дефектов, а также одиночных, развивающихся из зон конструкционных концентраторов. [c.45]

Левая часть полученного равенства (2.7) представляет собой элементарное приращение кинетической энергии конечной массы жидкости в объеме X. В теоретической механике доказывается, что элементарное приращение кинетической энергии произвольной изменяемой механической системы равно сумме элементарных работ всех внешних и внутренних сил, т. е. [c.103]

Применяя принцип Даламбера, следует иметь в виду, что он, как и основной закон динамики, относится к движению, рассматриваемому по отношению к инерциальной системе отсчета. При этом на точки механической системы, движение которой изучается, действуют только внешние и внутренние силы и f, возникающие в результате взаимодействия точек системы друг с другом и с телами, не входящими в систему под действием этих сил точки системы и движутся с соответствующими ускорениями Wu- Силы же инерции, о которых говорится в принципе Даламбера, на движущиеся точки не действуют (иначе, согласно уравнениям (97), эти точки находились бы в покое или двигались без ускорений и тогда, как видно из равенства (96), не было бы и самих сил инерции). Введение сил инерции— это лишь прием, позволяющий составлять уравнения динамики с помощью более простых методов статики, [c.427]

При формулировке закона сохранения механической энергии в 125 учебника ставилось требование все внешние и внутренние силы потенциальны. Но тогда могло бы показаться, как мы указывали в 7 гл. VHI, что этот закон справедлив только для свободной материальной системы — в случае несвободной системы имеем формулу (14.11), в которую входят реакции связей мы не можем сказать, потенциальны они или нет, ибо мы их не знаем. Хотя формула (14.12) справедлива лишь при дополнительных оговорках, но зато в нее входят только заданные силы если они потенциальны, то для данной [c.398]

Рассмотрим механическую систему п материальных точек с массами Ши 2, п. Для изучения движения как всей системы, так и отдельных ее точек целесообразно разделить силы, действующие на любую точку системы, на два класса силы внешние и силы внутренние. [c.340]

Иначе говоря, если к любой точке механической системы в любой момент времени приложить, кроме внешних и внутренних сил, еи е фиктивную силу инерции, то мы получим уравновешенную систему сил, к которой применимы все условия и уравнения равновесия статики. [c.480]

СИЛА - векторная величина, являющаяся мерой механического действия одного материального тела на другое. Обозначают С. буквой Р и измеряют в ньютонах (Н), килоньютонах (кН), меганьютонах (МН) и т. д. Сила, действующая на какую-либо материальную т. механической системы со стороны тел, не принадлежащих рассматриваемой механической системе, наз. внешней силой. Сила, действующая на какую-либо материальную т. механической системы со стороны других материальных т., принадлежащих рассматриваемой механической системе, наз. внутренней силой. [c.414]

Обратимся теперь к системе дифференциальных уравнений движения, которую, имея в виду потенциальный характер всех внешних и внутренних сил, действующих на механическую систему, мы запишем в виде [c.62]

Здесь через fj обозначена геометрическая сумма всех внешних и внутренних сил взаимодействия, приложенных к i-й частице механической системы, т. е. [c.262]

Таким образом, полная энергия консервативной механической системы, движущейся относительно вышеуказанной неинерциальной системы отсчета, складывается из ее кинетической энергии, потенциальной энергии связанной с наличием внешних и внутренних сил взаимодействия, потенциальной энергии обусловленной равноускоренным поступательным движением системы отсчета К (т. е. потенциальной энергии системы в некотором однородном гравитационном поле) и так называемой центробежной потенциальной энергии (46.24). [c.263]

II - Теорема об изменении кинетической энергии механической системы. Дифференциал кинетической энергии механической системы равен элементарной работе внешних и внутренних сил. приложенных ко всем точкам системы. [c.139]

Положим, что к точкам механической системы одновременно приложены ударные импульсы. Определим вызванное ими ишенение количества движения рассматриваемой системы. На основании 97 действием на точки конечных скл за время удара будем пренебрегать. Разделим ударные силы, действующие на каждую точку Л/, (г = 1, 2,, п) механической системы, на внешние и внутренние [c.473]

Система уравнений (14.3) выражает принцип Даламбе-ра для системы материальных точек если к каждой точ ке движущейся механической системы условно приложить соответствующую силу инерции, то в любой момент движения действующие на эту точку активные силы [внешние и внутренние), силы реакций связей внешних и внутренних) и сила инерции образуют уравновешен ную систему сил. [c.281]

С помощью этого закона изменения механической энергии системы относительно инерциальной системы отсчета получим закон сохранения механической энергии системы. Действительно, если потенциальная энергия системы во внешних полях явно от времени не зависит, а диссипативные силы внешние и внутренние) отсутст-еуют, т. е. если [c.109]

В теории механизмов, в зависимости от характера решаемых задач, применяют различные классификации сил. Согласно первой классификации действующие на механическую систему силы подразделяют на заданные (активные) и реакции связей. Согласно второй классификации действующие на систему силы делят на внешние и внутренние по отношению к этой системе. Эти две классификации сил известны из курса обнщй механики. Третья классификация является специфичной для теории механизмов. Согласно третьей классификации силы, действующие на механизм и развивающие мощность, подразделяют на силы движущие и силы сопротивления. [c.56]

Диссипативные системы. Рассмотрим механическую систему, на которую кроме потенциальных сил действуют неизбежные в земных условиях силы сопротивления (сопротивление среды, внешнее и внутреннее трение). Тогда из уравнения (50) n wiy-чим Т—7 о=П —или [c.322]

Рассмотрим теперь механическую систему, состоящую из п материальных точек. Выделим какую-нибудь из точек системы с массой wZfe. Под действием приложенных к ней внешних и внутренних сил и Fi (в которые входят и активные силы, и реакции связей) точка будет двигаться по отношению к инерциальной системе отсчета с некоторым ускорением сг . Введя для этой точки силу инерции —mtflf , получим согласно равенству (85), что [c.345]

Пусть дана механическая система, состоящая из п материальных точек. Распределив все силы, приложенные к точкам этой системы, иа две категории (силы внешние и силы внутренние), наппшем дифференциальные уравнения движения точек системы в форме (129) в проекциях на ось абсцисс [c.297]

Равенства (45.13) и (45.14) соответственно составляют содержание теоремы о кинетической энергии в дифференциальной и интегральной формах. Последняя из них гласит изменение кинетической энергии механической системы за промежуток времени /2 — h равно сумме работ, произведенных за тот же промежуток времени внешними и внутренними силами, действуюи ими на систему. [c.66]

Соотношение (54) дает теорему об изменении кинетической энергии системы в дифференциальной форме для движения системы относительно центра масс дифференциал кинетической энергии механической системы в ее движении относительно системы координат с началом в центре масс и перемещаюицейся поступательно равен сумме элементарных работ внешних и внутренних сил на перемещениях относительно центра масс. [c.648]

Как уже упоминалось выше, силы, действующие на механическую систему, делятся на внешние и внутренние. К внешним относятся силы, действующие на тела рассматриваемой механической системы со стороны других материальных тел, не входящих п данную систему. It внутренним относятся силы взаимодействия мелгду телами рассматриваемой механической системы. Рассмотрим не-Рис. 138 которые свойства внутренних сил. [c.162]

Наконец (см. (4.83)), если потенциальная энергия механической системы во внешних г олях стационарна, диссипативные силы (внутренние и внешние) отсутствуют, а неинерциальная систе ма отсчета движется относительно инерциальной с постоянной угловой скоростью и постоянным ускорением начала, то полная энергия механической системы относительно неинерциальной системы отснета будет сохраняться, т, е. [c.193]

Все силы, действующие на материальные точки данной механической системы, можно разделить на две категории силы внешние и силы внутренние. Внутренними силами называются силы взаимодействия между материальными точками данной системы. Внешними силами называются силы, с которыми действуют на данную систему материальные точки или тела, не принадлежащие к этой сястеме. Так, наприм р, для движущегося паровоза, рассматриваемого как одна система, его вес, нормальная реакция рельсов, трение межлу рельсами и бандажами колёс, сопротивление воздуха — все эти силы являются внешними к внутренним силам будут относиться давление пара на стенки котла и на поршень, а также силы трения, возникающие между отдельными частями паровоза. Поскольку внутренние силы являются силами взаимодействия между материальными точками системы, эти силы согласно закону равенства действия и противодействия всегда попарно равны по величине и направлены по одной прямой в противоположные стороны. Отсюда следует, что сумма всех внутренних сил системы всегда равна нулю. [c.378]

Изменение полной механической энергии системы равно работе всех (внешних и внутренних) иеконсервативных сил [c.35]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...