Сила внешняя переносная

В относительном движении материальной системы около ее центра инерции силы инерции переносного движения различных точек системы имеют равнодействующую, проходящую через центр инерции, которая равна и прямо противоположна результирующей Я внешних сил, приложенных к системе. [c.33]

Пусть J есть ускорение центра инерции в его абсолютном движении. К каждой точке системы с массой т должна быть приложена сила инерции переносного движения —mJ, так как ускорение точки в переносном движении равно У. Эти параллельные между собой и пропорциональные массам точек векторы имеют равнодействующую— mJ или—Мб, проходящую через центр тяжести. Но, на основании теоремы движения центра инерции, ЖУ равно сумме внешних сил, что и доказывает теорему. [c.33]

Таким образом, наличие зазора приводит к возникновению жесткого удара. Поскольку амплитуда дополнительных ускорений, вызванных ударом, составляет АП a>k, в системах с повышенными зазорами и высокими значениями собственной частоты k могут возникнуть колебания столь большой интенсивности, что вызванные этими колебаниями усилия превысят внешние силы и силы инерции переносного движения. В этом случае соударения в зазоре происходят на всем протяжении кинематического цикла. Этот виброударный режим [42, 43], разумеется, не отвечает нормальным условиям работы механизма. При фиксированной угловой скорости ведущего звена отмеченное явление может быть устранено помимо уменьшения зазора As также и понижением собственной частоты при этом, однако, под контролем должны находиться другие параметры решения (3.37), (3.50), (3.51), зависящие от k (например, коэффициент накопления возмущения ц и эквивалентные скачки, рассмотренные ниже). [c.102]

Здесь в дополнение к внешней нагрузке т (х, i) учтены моменты инерционных сил в переносном движении, а именно момент —РФ2, распределенный вдоль оси второго вала сосредоточенный [c.134]

Законы динамики для тел в неинерциальной системе отсчета формально записываются так же, как и в инерциальной, если к внешним силам, действующим на систему, добавить две силы инерции переносную и кориолисову [c.218]

III - Производная по времени от относительного кинетического мо мента системы равна главному моменту внешних сш и сил инерции - переносных и кориолисовых, приложенных ко всем точкам системы. [c.167]

В рассматриваемых неинерциальных переносных системах координат в уравнения импульса к внешним массовым силам Pi i необходимо добавить одинаковую во всех точках ячейки силу инерции [c.117]

В связи с последним замечанием особый интерес представляет центральная система, которая движется поступательно относительно инерциальной так, что в любой момент t скорость (ускорение) всех ее точек совпадает со скоростью (ускорением) центра инерции рассматриваемой системы материальных точек. В центральной системе кориолисовых сил инерции нет (так как переносное движение поступательно и о> = 0), и для связанного с ней наблюдателя центр инерции рассматриваемой системы материальных точек неподвижен ( с = Wq = 0). Поэтому для такого наблюдателя из формулы Q = Mv следует, что в центральной системе Q = 0 всегда (т. е. не только для замкнутых систем, но и при любых внешних силах ) количество движения системы сохраняется равным нулю во время движения. Из теоремы о движении центра инерции [c.106]

Эту задачу можно решить также с помощью уравнения динамики переносного движения. Как известно, переносное поступательное движение системы происходит как движение абсолютное под действием всех внешних сил системы и сил инерции масс в их относительном движении, т. е. [c.158]

Замечание. — Предыдущее доказательство дает повод для следующего замечания. Если сумма внешних сил равна нулю, то центр инерции движется прямолинейно и равномерно. Подвижные оси движутся поэтому поступательно с постоянной скоростью, так что обе фиктивные силы (переносная сила инерции и сложная центробежная сила) равны нулю. Дифференциальные уравнения относительного движения будут поэтому те же, что и для абсолютного движения. Отсюда имеем следующее заключение [c.34]

Но полученные в п. 86-88 теоремы динамики вытекали из уравнений (1). Следовательно, все сформулированные выше теоремы динамики будут верны и в неинерциальной системе отсчета, если к силам, приложенным к системе, добавить переносные и кориолисовы силы инерции для ее точек. При этом силы инерции следует формально относить к внешним силам. [c.171]

Моменты внешних сил относительно оси Oz равны нулю. Переносная сила инерции проходит через точку О и, следовательно, тоже не создает момента относительно Oz. Для момента кориолисовой силы инерции получаем [c.174]

Совершенно аналогичный вывод следует из рассмотрения более сложных систем, где между массами и имеется еще ряд промежуточных масс. В таком случае переносные перемещения системы от внешнего возбуждения практически совпадают с перемещениями одномассовой приведенной системы при отсутствии существенных относительных "колебаний масс системы. Внутренние же возбуждающие силы вызывают только относительные колебания, как и в свободно движущейся многомассовой системе. [c.24]

Теорема кинетической энергии. Дифференциал кинетической энергии тела переменной массы равен сумме элементарных работ всех внешних, внутренних и реактивных сил, приложенных к данному телу, и кинетической энергии присоединяющихся (йШ1 > 0) или отделяющихся (с1/П < 0) масс за соответствующий элементарный промежуток времени, обусловленный их переносным движением [c.411]

СЖИМАЕМОСТЬ [есть способность вещества изменять свой объем обратимым образом под действием всестороннего внешнего давления < адиабатическая определяется при адиабатическом процессе изотермическая — при изотермическом процессе) отношением изменения объема системы к малому изменению давления и к объему, занимаемому системой] СИЛА [есть векторная величина, служащая мерой механического воздействия на тело со стороны других тел Ампера действует на проводник с электрическим током, помещенный в магнитное поле вынуждающая (возмущающая) периодически действует и вызывает вынужденные колебания системы звука — отношение мощности, переносимой акустической волной через площадку, перпендикулярную направлению ее распространения, к площади этой площадки излучения — отношение потока излучения, распространяющегося от источника излучения в некотором телесном угле, к этому углу инерции <Кориолиса действует на материальную точку только тогда, когда неинерциальная система отсчета вращается, а материальная точка движется относительно нее переносная действует на материальную точку и обусловлена переносным ускорением центробежная действует на материальную точку в системе отсчета, вращающейся относительно инерциальной [c.274]

Вынужденные колебания при гармоническом возмущающем воздействии. Внешние возмущения могут быть обусловлены действием на систему заданных сил (рис.6,1.5, а) или моментов (ситовое возмущающее воздействие), наличием нестационарных связей (рис,6.1.5, б) (кинематическое возбуждение) действием на систему СИД инерции переносного движения (рис.6.1.5, в) или подвижных элементов системы (рис.6.1.5, < ) (инерционное возмущение) и т.д. [c.320]

Все вопросы об относительном равновесии точки исследуются так, как если бы речь шла об абсолютном равновесии, при условии, что к внешним прямо приложенным силам причисляется щакже сила инерции переносного движения. [c.288]

Случай кинематического возбуждения колебаний. При этом справедливо уравые ние (1), если в качестве внешней обобщенной силы принять переносную силу инерции. [c.102]

Теорема 7.3. Дифференциал кинетической энергии тела переменной массы равен сумме элементарных работ всех приложенных к телу сил внешних, удвоенных реактивных, гиперреактивных сил, а также сил, возникающих из-за непостоянства скоростей отбрасываемых частиц, плюс кинетическая энергия частиц, отбрасываемых телом за время (11, обусловленная их переносным движением. [c.220]

Теорема 8.1. Дифференциал кинетической энергии Т точки переменной массы, движущейся с релятивистской скоростью V, равен сумме элементарных работ всех приложенных к точке сил внешних, удвоенных реактивных, гиперреактивных и нестационарных с учетом возникающих релятивистских эффектов, плюс кинетическая энергия частиц, отбрасываемых точкой за время сИ, обусловленная их переносным движением. [c.249]

Если жидкость находится в абсолютном (относительно земли) или относительном покое (частицы жидкости не перемещаются по отношению друг к другу), на нее действуют поверхностные силы (силы внешнего давления) и массовые силы (силы притяжения к земле и силы инерции переносного движения). Очевидно, действие сил внешнего давления и массовых сил распространяется на весь объем жидкости. Выясним, како- во направление и распределение величины результиру-ющс11 силы. [c.11]

Рассмотрим относительное движение материальной системы в системе координат , которая движется поступательно относительно инерциальной системы xyz. В этом случае необходимо учитывать дополнительные силы инерции — переносную и кориолисову. Поскольку переносное движение постзшательное, кориолисова сила инерции будет равна нулю, а переносная сила инерции всех точек материальной системы будет определяться с помощью одного и того же ускорения Wi =Wo (переносное ускорение всех точек одинаково). На каждую точку материальной системы в относительном движении будут действовать три силы р — главный вектор внешних сил Рг — главный вектор внутренних сил zz-m wt =-т Жо, — переносная сила инерции. [c.188]

Это равенство представляет содержание теоремы о количестве движеии51 в неинерциальной системе координат производная по времени от относительного импульса системы равна главному вектору всех внешних сил и сумме векторов переносной (—тИаспср) и кориолисовой (—2М(о с отн) сил инерции центра масс системы, которому приписана масса всей системы. [c.108]

Действующая на тело, равнодействующая, уравновешивающая, активная, пассивная, живая, объёмная, массовая, приведённая, центральная, (не-) потенциальная, (не-) консервативная, вертикальная, горизонтальная, растягивающая, сжимающая, заданная, обобщённая, внешняя, внутренняя, поверхностная, ударная, (не-) мгновенная, нормально (равномерно) распределённая, лишняя, электромагнитная, возмущающая, приложенная, восстанавливающая, диссипативная, реальная, критическая, поперечная, продольная, сосредоточенная, фиктивная, неизвестная, лошадиная, перерезывающая, поворотная, составляющая, движущая, выталкивающая, лоренцева, потерянная, реактивная, постоянная по величине, периодически меняющая направление, зависящая от времени (положения, скорости, ускорения). .. сила. Касательная, тангенциальная, нормальная, центробежная, переносная, центростремительная, вращательная, кориолисова, даламберова, эйлерова. .. сила инерции. Полезная, вредная. .. сила сопротивления. Слагаемые, сходящиеся, параллельные, позиционные, объёмные, центростремительные, массовые, пассивные, задаваемые, кулоновские. .. силы. [c.78]

Рассмогрим механический смысл nepBiiix двух слагаемых в правой части равенства (111.112), предполагая, что система является твердым телом. Можно убедиться, что они позволяют найти переносное ускорение центра инерции. Действительно, движение центра инерции можно полагать сложным. Центр инерции в теле с переменной массой не остается неподвижным относительно тела. Поэтому, можно назвать переносным движением центра инерции движение той точки тела, в которой находится центр инерции в данный момент времени. Чтобы нагляднее показать выделение переносной части движения центра инерции, вообразим тело с постоянной массой, равной в данный момент времени массе тела с переменной массой. Распределение скоростей во вспомогательном теле с постоянной массой предполагается тождественным с мгновенным распределением скоростей в теле с переменной массой. Пусть на тело с постоянной массой действуют внешние силы Fi и реактивные силы dm. [c.479]

Переносное движение центра инерции проиеходит по закону дви 1ссния материальной точки с постоянной массой, под действием силы, равной главному вектору внешних и реактивных сил Ф, Упомянутая постоянная масса равна массе системы в тот момент времени, для которого определяется переносное движение. [c.480]

Следовательно, главный вектор внешнн.ч н реактивных сил действительно определяет переносное ускорение центра инерции. [c.480]

Указание. Условия относительного движения легкой частицы во вращающейся литейной форме определяются действием на нее сил давления жидкого металла Р, собственного веса частицы G и переносной силы инерции J. Направление результирующей R этих сил обеспечивает при любом числе оборотов перемещение легких включения по внутреннему наклонному и горизонтальному каналам формы к ее центру. По внешнему наклонному каналу (см. рис. к зад1че 4-21) легкие включения могут перемещаться к центру формы лишь в том случае, когда результирующая R имеет составляющую, направленную вдоль стенки вниз. [c.100]

Исследуем движение системы относительно осей Gx, Gy, Gz, проведенных через центр тяжести и имеющих постоянные направления. Все точки, неизменно связанные с движущимися осями, имеют в каждый момент времени одно и то же переносное ускорение, равное /. Обозначим через а, Ь, с проекции j на подвижные оси. Для изучения относительного движения моисно вти оси рассматривать как неподвижные при условии добавления к внешним и внутренним силам, действующим на каждую отдельную точку т системы, только переносной силы — mj с проекциями —та, —тЬ, —тс. Кориолисова сила инерции равна в этом случае нулю (п. 416). Тогда, применяя к относительному движению теорему моментов количеств движения и употребляя обозначения, принятые в п. 350, имеем [c.241]

Такими примерами могут служить а) гироскоп с двумя степенями свободы без демпфера и пружины внешними силами здесь являются гироскопические силы, пропорциональные угловой скорости переносного движения гироскопа б) неуравновешенный груз акселерометра без демпфера и пружины здесь внешние силы иро-иорциональиы линейному ускорению переносного движения системы. [c.63]

ТЕОРЕМА (Ирншоу система неподвижных точечных зарядов электрических, находящихся на конечных расстояниях друг от друга, не может быть устойчивой Карно термический КПД обратимого цикла Карно не зависит от природы рабочего тела и являегся функцией абсолютных температур нагревателя и холодильника Кастильяно частная производная от потенциальной энергии системы по силе равна перемещению точки приложения силы по направлению этой силы Кельвина сила (или градиент) будет больше в тех точках поля, где расстояние между соседними поверхностями уровня меньше Кенига кинетическая энергия системы равна сумме двух слагаемых — кинетической энергии поступательного движения центра инерции системы и кинетической энергии системы в ее движении относительно центра инерции Клеро с уменьшением радиуса параллели поверхности вращения увеличивается отклонение геодезической линии от меридиана Кориолнса абсолютное ускорение материальной точки рав1Ю векторной сумме переносного, относительного и кориолисова ускорений Лармора единственным результатом влияния магнитного поля на орбиту электрона в атоме является прецессия орбиты и вектора орбитального магнитного момента электрона с некоторой угловой скоростью, зависящей от внешнего магнитного поля, вокруг оси, проходящей через ядро атома и параллельной вектору индукции магнитного поля Остроградского — Гаусса [для магнитного поля магнитный поток сквозь произвольную замкнутую поверхность равен нулю для электростатического поля <в вакууме поток напряженности его сквозь произвольную [c.283]

Роторы некоторых современных высокоскоростных машин (ультрацентрифуги, сепараторы, мешалки, устройства испытательных сте1адов и др.) включают весьма Гибкий, обычно упругоподвешенный, вертикальный вал, несущий массивные сосредоточенные элементы. При поперечных перемещениях таких роторов на их изгибные tone6aHnH может существенно влиять поле внешних, параллельных оси ротора сил (Тяжести, инерции переносного движения или др.). В подобных условиях в системе возникают формы движения, не соответствующие схеме традиционной модели гибкого ротора. [c.189]

Принцип Даламбера для относительного движения формулируется следующим образом уравнения динамики для относительного движения формально совпадают с уравнениями равновесия этой системы, если к действующим внешним силам, внутренним силам и реакциям связи добавить фиктивные (даламберовы) силы инерции относительного движения, а также переносные и кориолисовы силы инерции. [c.35]

Увод оси гироскопа под действием вибрации. Как показано А. Ю. Ишлинским, вибрация основания гироскопа может при наличии упругой податливости элементов подвеса и некоторых других неидеальностей привести к весьма нежелательному отклонению его оси от фиксируемого направления [17]. Воспроизведем выкладки А. Ю. Ишлинского как пример возможности весьма простого подхода к вычислению вибрационного момента. Пусть хуг — прямоугольная система координат, связанная с внешним кольцом / подвеса гироскопа (см. рис. а в п. 6 таблицы), причем ось г направлена по оси кольца, ось х — по оси поворота кожуха 2 вибрация основания такова, что при абсолютной жесткости подвеса его геомегрический центр совершает прямолинейные гармонические колебания с частотой w. Тогда возникает сила инерции в переносном движении, проекции которой на оси координат Рj( = таа os at, Ру = тЬса os at, = тса os at, где m — масса ротора гироскопа а, Ь е с — амплитуды составляющих вибрации по осям координат. Вследствие упругой податливости конструкции сила Р вызывает колебания центра тяжести ротора вдоль геометрической оси кожуха у по закону [c.252]

Задача о сверхзвуковом обтекании затупленного конуса рассматривается на основе линейной теории тел конечной толщины с учетом обратного влияния пограничного слоя на внешнее течение в рамках модели слабого вязкого взаимодействия. С этой целью численно решаются трехмерные нестационарные уравнения пограничного слоя и оценивается роль переносного ускорения и кориолисовых сил в формировании течения в нестационарном пограничном слое. Высокая точность определения характеристик, найденных по данной методике, подтверждается экспериментальными дан-ными, полученными путем проведения динамических испытаний крупномасштабной модели L 1 мм) в аэродинамической трубе при = 4 и 6. Расчетные исследования подтверждают наличие режимов антидемпфирования колебаний затупленных конусов при гиперзвуковых скоростях полета, которые могут как усиливаться, так и ослабляться при наличии вдува в пограничный слой с поверхности ЛА. [c.6]

Сила Р вызывается относительным движением массы подвижной системы и определяется с помощью ф-лы (ЗЛ2). В неподвижной системе координат внешняя сила, приложенная к массе подвижной системы, составится из суммы сил, вызванных относительным движением и переносным. Переносным движением вызывается переносное ускорение массы подвижной системы и соответствующая ему сила Po = l(simvo. Внешние силы к массе подвижной системы не приложены, следовательно [c.197]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...