Сила внешняя касательная

Перерезывающие силы уравновешиваются касательными напряжениями в сечении, но мы не знаем закона их распределения но сечению и поэтому не составляем уравнений равновесия внешних ц внутренних сил, подобных уравнениям (3.3.1). [c.83]

Рис. 12.46. К пояснению причины возникновения кручения при поперечном изгибе, вызванном силами, приложенными не в центре изгиба а) консольная балка, изгибаемая силой Р, приложенной в центре тяжести торца б) часть упомянутой выше консоли (внутренние касательные силы в поперечном сечении приведены к центру изгиба) е) кручение, сопутствующее поперечному изгибу и возникающее вследствие неуравновешенности внешней силы полем касательных напряжений, соответствующих лишь поперечному изгибу г) способ приложения внешней силы, при котором поперечный изгиб не сопровождается

Рис. 308. При растянутом звене линия действия силы является общей внешней касательной к окружностям трения цапф.

Шариковая модель элементарной ячейки кубического кристалла а—в равновесии в отсутствие внешних сил б—под действием внешнего касательного напряжения. [c.236]

Кроме краевых встречаются винтовые дислокации, которые вызываются сдвигом на одно межатомное расстояние одной части кристаллической решетки относительно другой по какой-нибудь плоскости я под действием внешних касательных сил (рис. 1.4). Вокруг линии АВ, которая является линией дислокации, атомные плоскости закручены по винтовой поверхности. [c.14]

Винтовая дислокация также способна двигаться, но в направлении, перпендикулярном к ее оси при наличии проекции на эту ось внешнего касательного напряжения т (см. рис. 2.8, б). Две параллельные винтовые дислокации одинаковых знаков (с одинаково направленными векторами Бюргерса) отталкиваются, а обратных знаков — притягиваются, что напоминает взаимодействие проводников с электрическим током. При слиянии двух дислокаций противоположных знаков искажения кристаллической решетки исчезают и потенциальная энергия кристалла уменьшается, а для слияния винтовых дислокаций одинаковых знаков необходимо произвести работу против сил отталкивания, равную разности энергий объединенной дислокации с модулем вектора Бюргерса 2Ь и двух [c.86]

Таким образом, начальное смещение твердого тела будет поступательным только тогда, когда внешняя касательная нагрузка статически эквивалентна силе F i + Fyj, линия действия которой проходит через центр давления С, (точка с координатами (1.9)). При этом согласно уравнениям (1.29), (1.30) сила F i -f Fyj имеет величину [c.204]

Таким образом, начальное смещение твердого тела будет поступательным тогда и только тогда, когда внешние касательные нагрузки статически эквивалентны силе F i + Fjj, линия действия которой проходит через центр давления С.. При этом согласно уравнениям (5.10) и (5.11) критическое значение сдвигающей силы зависит от ее направления и определяется уравнением [c.223]

Хотя постоянная интегрирования X и является постоянной по отношению к г, но она может еще зависеть и от х. Так как, однако, в сечении л = 0 внешние касательные силы не действуют и первый член предыдущего выражения при л = 0 сам собою обращается в нуль, то, для того чтобы удовлетворялось рассматриваемое граничное условие, мы при л =0 должны также положить и Х=0. Однако вообще нам величина X не нужна вовсе, поэтому мы можем ее в рассматриваемом выражении совсем вычеркнуть. [c.276]

Трение является одним из проявлений контактного взаимодействия тел. Трение различают двух видов внешнее и внутреннее. Силы внешнего трения возникают на поверхности контакта двух тел приложены они к телам в соответствии с третьим законом Ньютона и направлены по касательной к поверхности контакта. Внутреннее трение — это тангенциальное взаимодействие между слоями одного и того же тела. Из всего многообразия внешнего трения мы рассмотрим лишь так называемое сухое трение, т. е. такое трение, которое наблюдается между сухими поверхностями твердых тел, когда одно твердое тело перемещается по поверхности другого. Из многообразия случаев внутреннего трения рассмотрим лишь жидкое трение, возникаю-ш,ее при относительном движении твердого тела в л идкости или газе. [c.82]

Этого условия было достаточно для изучения движения идеальной жидкости, для которой дифференциальные уравнения содержали лишь частные производные от скоростей и, V и w первого порядка. Для изучения же движения вязкой жидкости одного условия (7.2) будет недостаточно не только с физической точки зрения, но и с формальной, так как порядок дифференциальных уравнений повысился. К кинематическому условию (7.2) необходимо присоединить ещё и динамическое условие. Коль скоро мы допустили, что частицы вязкой жидкости взаимодействуют друг с другом не только давлением, но и с помощью внутреннего трения, то с тем же основанием мы должны предположить и наличие касательного взаимодействия частиц жидкости с точками стенки. Это касательное взаимодействие частиц жидкости с точками стенки будет представлять собой внешнее трение жидкости. Силу внешнего трения, приходящуюся на единицу площади, принято считать пропорциональной разности касательных скоростей частиц жидкости и точек стенки, т. е. [c.94]

Касательные составляющие напряжений могут претерпевать разрыв, величина которого должна быть равна силе внешнего трения, т. е, [c.96]

Определение внутренних усилий, действующих в поперечных сечениях бруса с криволинейной осью, рассмотрено в 2.10. Оно производится так же, как и в прямолинейных стержнях [по формулам (2.7), (3.7) и (4.7)]. При этом в качестве осей х и у (на которые при определении поперечной и продольной сил Q и N проектируются внешние силы) принимаются касательная к оси бруса в рассматриваемом сечении и нормаль к ней. [c.469]

При построении эпюры продольных сил руководствуемся следующим правилом в произвольном поперечном сечении стержня рамы продольная сила численно равна алгебраической сумме проекций на продольную ось этого стержня всех внешних сил, приложенных па одну сторону от сечения. Если стержень рамы (арки) криволинеен, берется проекция сил на касательную.к оси стержня в данном сечении. [c.266]

При движении друг относительно друга двух соприкасающихся тел (рис. 138) по поверхности их соприкосновения возникает касательная реакция, препятствующая движению. Она называется силой внешнего трения и направлена в сторону, противоположную движению. [c.156]

Кроме нормальных напряжений, в сечении возникает система касательных напряжений х, которые приводятся к поперечной силе — равнодействующей касательных усилий, действующих в плоскости сечения. Поперечная сила Q также легко определяется через внешние силы. В данном случае, если А>Я,, поперечная сила, представляющая действие правой части бруса по сечению /-/, направлена вниз. [c.146]

Этим условиям на границе можпо дать статическое толкование. Функция напряжений соответствует равнодействующему моменту внешних сил, действующих на участке контура области, вдоль которого происходит интегрирование. Ее нормальная производная соответствует проекции этих внешних сил на направление касательной к границе (так называемый поток сил в касательном направлении). [c.355]

Винтовая дислокация также способна двигаться, но в направлении, перпендикулярном к ее оси, при наличии проекции на эту ось внешнего касательного напряжения т (см. рис. В.6, б). Две параллельные винтовые дислокации одинаковых знаков (с одинаково направленными векторами Бюргерса) отталкиваются, а обратных знаков — притягиваются, что напоминает взаимодействие проводников с электрическим током. При слиянии двух дислокаций противоположных знаков искажения кристаллической решетки исчезают и потенциальная энергия кристалла уменьшается, а для слияния винтовых дислокаций одинаковых знаков необходимо произвести работу против сил отталкивания, равную разности энергий объединенной дислокации с модулем вектора Бюргерса 2Ь и двух исходных дислокаций р(26) — 2/1б = 2/1б , где /1 — модуль сдвига. Аналогичный вывод справедлив и для краевых дислокаций, расположенных в одной плоскости скольжения. [c.22]

Но, с другой стороны, мы получим то же ускорение, если возьмем слагающую Р os f внешней силы по касательной и разделим ее на массу движущейся материальной точки т. Приравнивая эти два выражения, получим для криволинейного движения [c.175]

Нормальная производная йР/йп)к соответствует проекции внешних сил, действующих на контуре области от 5 = 0 до 5, на направление касательной к границе (так называемый поток сил в касательном направлении). [c.200]

В это.м случае площадь фактического касания и сближение между поверхностями контактирующих тел остаются постоянными при Рс>Рсп-Тогда можно предположить, что сила внешнего трения при их относительном скольжении также будет неизменной, а затем сделать важный вывод, что при величинах прижимающих сил, больших значений, определяемых по формулам, приведенным в табл. 3, фрикционное взаимодействие осуществляется между кулачками, имеющими как бы гладкие профили. При этом в контактной зоне касательные напряжения будут зависеть только от макроскопических напряжений. [c.128]

При движении двух соприкасающихся под действием сжимающей нагрузки тел, одного относительно другого, по поверхности их соприкасания возникает касательная реакция, представляющая силу, препятствующую движению. Она называется силой внешнего трения Р и направлена в сторону, противоположную движению (рис. 25). [c.43]

Рассмотрим правую отсеченную часть и составим уравнение равновесия всех сил, приложенных к ней. Оно выразит связь между внешней касательной нагрузкой Q = th, действующей в концевом сечении, и суммой внутренних усилий, распределенных по площади Р сечения АА. [c.57]

Эта внешняя касательная реактивная сила Р условно называется касательной силой тяги электровоза, или силой тяги на ободе колеса, которую обычно вводят в тяговые расчёты. [c.20]

Массовые силы и касательные усилия на внешних поверхностях пластинки считаются отсутствующими. [c.348]

Остановим двигатель и направим на него окружающую среду. со скоростью полета Wн и параметрами рн, Сн, 7 н (см. рис. 0.1). Контрольную поверхность Н —С —С —Н выберем цилиндрической, соосной с двигателем, с торцевыми поверхностями Н —Н и С —С, нормальными к оси двигателя и имеющими такие большие одинаковые площади 5, что цилиндрическая поверхность Н —С лежит вне возмущений, вносимых двигателем в поток. В этом случае силы внешнего давления на поверхность Н — С, нормальные оси двигателя, взаимно уравновешиваются, касательные напряжения отсутствуют, так как поперечный градиент скорости в окрестностях Н —С равен нулю, а также отсутствует обмен количеством движения через эту поверхность между выделенным контрольным объемом и внешней средой. Торцевую поверхность Н —Н расположим перед двигателем на расстоянии, недостижимом для возмущений, вносимых двигателем. Эти возмущения обычно заключаются в том, что струйка невозмущенного потока площадью поперечного сечения 5н подтормаживается на входе в двигатель в жид- [c.69]

Если на балку или оболочку действуют поперечные внешние нагрузки, то в поперечном сечении возникают касательные напряжения. Соответствующие им элементарные силы в сумме уравновешивают внешнюю поперечную силу. Распределение касательных напряжений существенно зависит от положения внешней силы относительно поперечного сечения и его формы. Цля балки, имеющей сплошное, симметричное относительно вертикальной оси сечение, если поперечная сила приложена вдоль этой оси (рис. 3.12), касательные напряжения определяются по формуле Журавского [c.41]

Пусть входным колесом, к которому приложен уравновешивающий момент Afy, является колесо /, а выходным, к которому приложен момент — колесо 2. Момент представляет собой результирующий момент от внешних сил и пары сил инерции. По направлению вектора V скорости точки С (рис. 13.20) определяем направления угловых скоростей (Oj и Wa колес J и 2. Направление действия момента Му должно совпадать с направлением угловой скорости о)т, так как колесо I является входным. Направление действия момента Мз должно быть противоположным направлению угловой скорости 0)2, потому что колесо 2 является выходным. Где бы ни происходило касание профилей и зубьев колес / и 2, нормаль п — п к этим профилям будет проходить через точку С касания начальных окружностей, являющуюся мгновенным центром в относительном движении колес 1 vi 2. В дальнейшем удобно будет всегда считать силы или F12 приложенными в точке С и направленными по нормали п — п. Для определения того, в какую сторону надо откладывать угол а (рис. 13.20,а) между нормалью п — пи касательной t — t к начальным окружностям в точке С, будем руководствоваться простым правилом. [c.269]

Задача 135. В радиальной гидротурбине, у которой внешний радиус рабочего колеса /-j, а внутренний л,, вода имеет на входе абсолютную скорость и,, а на выходе — абсолютную скорость щ при этом векторы Vi и образуют с касательными к ободам колеса углы o j и aj, соответственно (рис. 302, где показан один канал между двумя лопатками турбины). Полный секундный расход массы воды через турбину йс- Определить действующий на турбину момент относительно ее оси Ог сил давления воды (ось Oz направлена перпендикулярно плоскости чертежа). [c.299]

Касательные напряжения в продольных сечениях являются выражением существующей связи между слоями бруса при поперечном изгибе. Если эта связь в некоторых слоях нарушена, характер изгиба бруса меняется. Например, в брусе, составленном из л листов (рис. 151, а), каждый лист при отсутствии сил трения изгибается самостоятельно. Внешняя сила, приходящаяся на лист, равна Я/я, а [c.138]

Итак, если момент касательных сил в сечении относительно изгиба равен нулю, то и момент внешних сил относительно [c.337]

Основное различие в подходах к решению задачи теплообмена при конденсации на вертикальной поверхности и в вертикальной трубе в условиях ламинарного режима течения пленки конденсата под совместным действием гравитационных сил, и касательных напряжений, возникающих на границе раздела фаз, заключается в способах определения и учета сил, действующих на пленку. Для упрощения решения, а также в связи со слабой изученностью влияния парового потока на движение пленки конденсата и теплоперенос в ней обычно пренебрегают влиянием того или иного фактора сил тяжести [6.40— 6.42], поперечного потока пара [6.43, 6.44 и др.] и т. д. Однако почти все работы по конденсации движущегося пара имеют характерный недостаток — касательные напряжения на границе раздела фаз определяются по формулам, рекомендуемым для сухих гладких или шероховатых поверхностей [6.44—6.48] и справедливым для двухфазного кольцевого течения лишь в случае чрезвычайно малой толщйны пленки, когда отсутствует волновой режим течения или амплитуда волн не превышает толщины ламинарного слоя парового потока. В остальных случаях волнового режима сопротивление трения во много раз превышает сопротивление для гладкой твердой поверхности, что должно соответствующим образом отразиться на характере течения пленки и теплопереноса в ней. Имеющиеся расчетные рекомендации по теплообмену в рассматриваемой области удовлетворительно обобщают опытные данные, по-видимому, за счет корректирующих эмпирических поправок. Поэтому естественно расхождение расчетных и опытных данных, полученных при конденсации паров веществ с иными теплофизическими свойствами и отношением Re VRe, даже при соблюдении внешних условий (Re", АГ, q,P). [c.158]

Движение краевой дислокации в плоскости частичного сдвига кинематически возможно и без влияния диффузии точечных дефектов. Эта плоскость называется плоскостью скольжения и обычно совпадает с плоскостями наиболее плотной упаковки атомов в кристаллической решетке. При скольжении дислокация может выйти на поверхность кристалла и образовать ступеньку элементарного сдвига размером Ь. Перемещение дислокации из одного устойчивого положения в другое связано с преодолением определенного энергетического барьера. Поэтому при движении дислокации в плоскости скольжения возникает сила сопротивления (сила Пайерлса) и для ее преодоления необходимо наличие внешнего касательного напряжения т (см. рис. 2.9). Для кристаллов без примесей с упругоизотропной простой кубической решеткой сила Пайерлса [47 ] [c.86]

Fri tion — Трение. Сила сопротивления, касательная к общей границе между двумя телами, когда под воздействием внешних сил одно тело перемещается или имеет тенденцию, чтобы двигаться относительно поверхности другого. [c.966]

В рассматриваемом здесь случае Ит s =0 вся внешняя сила Р сконцентрировалась бы на контуре сечекия л = 0. Если же е не стремится к нулю, а лкшь очень мало, то формулы (118) и (119), а также формула (1 0) для Y останутся в силе лишь с некотогым приближением. В соответствии с этим заданная внешняя касательная нагрузка Р будет сконцентрирована на цилиндрической поверхности в непосредственной близости к сечению [c.201]

Для рассматриваемой деформации балки такими внешними силами будут касательные усилия, равные поперечной силе Q x) при постепенном возрастании нагрузки и деформаций балки работа этих сил на относительном перемещешш 1 равна [c.419]

Пусть равнодействующая Q внешних нагрузок направлена параллельно оси А. Если бы сила (5 была направлена по оси А и вал не вращался, то точка максимального контакта цапфы и подшипника находилась бы в положении А и сила Q уравновешивалась бы нормальной реакцией подшипника. Сообщим валу вращение в направлении, указанном стрелкой. Тогда -очка максимального контакта цапфы и подшипника переместится в положение В (цапфа набегает на подшипник), а полная реаь ция R подшипника, слагающаяся из нормальной реакции N и силы трения Р, будет направлена по касательной к так называемому кругу трения. Обозначая радиус круга трения через р, а радиус цап(ры — через г, имеем [c.75]

Этот вывод является общим. Внешний момент, приложенный к стержню с за]Чкнутым контуром сечения, уравновешивается моментами внутренних сил на плечах порядка поперечных размеров сечения, а для открытого профиля — на плечах порядка толщины. (Зтсюда следует, что касательные напряжения в открытом профиле будут во столько раз больше, чем в замкнутом, во сколько поперечные размеры сечения больше, чем его толщина. [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...