Силы внешние равнодействующие

Рассмотрим систему, состоящую из N материальных точек, и выделим в ней г-ю точку. Все силы, действующие на эту точку в результате внутренних и внешних взаимодействий, можно заменить одной силой — их равнодействующей Fi (см. 4) в силу сказанного выше Fi известна как функция i, координат всех точек системы и их скоростей ) [c.62]

Итак, система двух антипараллельных сил имеет равнодействующую, которая равна по модулю разности модулей этих сил, им параллельна и направлена в сторону большей силы. Линия действия равнодействующей проходит через точку, которая лежит на продолжении отрезка ВА и делит этот отрезок на части, обратно пропорциональные силам, внешним образом. [c.207]

Рассмотрим сначала одну из материальных точек системы, например точку с индексом 1 (к = 1). Все силы, приложенные к этой точке, подразделяют на внешние и внутренние. Сложив все внешние силы, действующие на эту точку, получим равнодействующую F , а сложив все внутренние силы, получим равнодействующую внутренних сил f . Проекции этих сил обозначим Х, Y, Z и Л 1, Y, [c.189]

Установив понятие работы силы на возможном перемещении, можно расширить классификацию связей. Рассматривая силы, приложенные к точкам системы, для каждой точки можно распределить приложенные к ней силы на два класса активные силы н реакции связей. Обозначим равнодействующую всех активных сил (внешних и внутренних), приложенных к точке В/, равнодействующую всех сил реакций связей равнодействующую всех сил Е , т. е. [c.328]

Пусть даны внешние и внутренние силы, действующие на систему, состоящую из N точек (рис. 40), Если к каждой точке системы приложить равнодействующую силу внешних сил Ё / и равнодействующую [c.282]

Для определения величин изгибающих моментов, возникающих в поперечных сечениях балки, проведем произвольное сечение сё на расстоянии 2 от конца балки. Справа от сечения внешняя сила равна дг и направлена вертикально вниз. Можно рассматривать эту силу как равнодействующую сплошной нагрузки, действующей на участке АВ, приложенную на расстоянии от рассматриваемого сечения. [c.281]

Иногда возникает вопрос, как практически приложить силы в промежуточных сечениях бруса. Такое нагружение можно осуществить различными способами, например охватить брус жестко с ним связанным кольцом (приваренным к брусу), а это кольцо по всему периметру нагрузить равномерно распределенными осевыми силами. Их равнодействующая совпадает с осью бруса. Можно представить две соединенные с брусом консоли, нагруженные равными силами (рис. 8.2). На расчетных схемах, как правило, показывают равнодействующую внешних сил, приложенных в том или ином месте бруса. [c.62]

Думается, уместно сделать еще одно замечание. Как говорилось выше, применяя метод сечений, устанавливаем правила для определения числовых значений Q и М. Но иногда допускают методическую ошибку, трактуя эти правила как определение понятий Q и М. Мы условились четко разграничивать ответы на вопросы что представляет собой данный внутренний силовой фактор и чему он равен, т. е. как его найти Так, при прямом изгибе поперечная сила —это равнодействующая внутренних касательных сил, возникающих в поперечном сечении балки она численно равна алгебраической сумме внешних сил, приложенных по одну сторону от сечения (в общем случае надо было бы говорить не о сумме си,т, а о сумме их проекций). [c.123]

Вернемся к рис. 1.5.1. Действие отброшенной правой части тела заменяем внутренними силами упругости, равнодействующая которых равна равнодействующей внешних сил. Если в сечении выделить бесконечно малую площадку ДЕ и предположить, что внутренние силы действуют во всех точках сечения, то можно [c.12]

Обычным является растяжение стержня силами, приложенными к его концам. Передача усилий к стержню может быть осуществлена различными способами, как это показано на рис. 1.1, а-в. Во всех случаях, однако, система внешних сил образует равнодействующую Р, направленную вдоль оси стержня. Поэтому независимо от условий крепления растянутого стержня расчетная схема в рассматриваемых случаях оказывается единой. Она показана на рис. 1.1, г. [c.37]

I. Если твердое тело, движущееся вокруг неподвижной точки, подвергается действию внешних сил, имеющих равнодействующую, проходящую через эту точку, и если тело начинает вращаться вокруг оси инерции главной для закрепленной точки, то оно будет продолжать неограниченно вращаться вокруг этой оси с постоянной угловой скоростью. [c.85]

Тяжелое тело в пустоте. Центр тяжести тела будет двигаться как тяжелая материальная точка, т. е. будет описывать параболу. Далее, так как внешние силы — веса отдельных точек, имеют равнодействующую, приложенную в центре тяжести С, то величины I, М, N равны нулю. Движение тела вокруг точки О идентично с движением твердого тела вокруг неподвижной точки в случае, когда силы имеют равнодействующую, проходящую через неподвижную точку. Это движение будет такое же, как в случае Эйлера — Пуансо. [c.209]

Тяжелое твердое тело в пустоте. — Движение центра тяжести твердого тела представляет собой движение тяжелой точки в пуСтоТе. Центр тяжести описывает поэтому параболу с вертикальной осью. Внешние силы имеют равнодействующую (вес тела), приложенную в центре тяжести, момент которой относительно этой точки равен нулю. Движение твердого тела около своего центра тяжести совпадает с движением тела около неподвижной точки в случае отсутствия внешних сил. Таким образом, это движение является движением по Пуансо. [c.200]

Рассмотрим теперь часть I кривого стержня (рис. 337, б). Все внешние силы, действующие на эту часть кривого стержня, могут быть приведены в центре тяжести О сечения тп в общем случае к равнодействующей R и к паре сил Му, Равнодействующая R может быть разложена на две составляющие и Rz- Эти три равнодействующие показаны на рис. 337, в. Они также представляют собой действие части I кривого стержня на часть И. [c.398]

Внешней силой, действующей на элемент является равнодействующая сил давления на основание цилиндра с площадью 5 и длиной Ах боковые давления взаимно компенсируются. Суммарная сила внешнего (переменного) давления на элемент Аг/ равна [c.79]

Рис. 129. Замена системы внешних сил их равнодействующей

Образовавшийся выступ по всей площади контакта создает силы реакции, равнодействующая которых приложена в некоторой точке и направлена к центру перекатывающегося тела. Реакция создает нормальную силу М, противодействующую внешней нагрузке Р, и касательную составляющую Т, которая представляет собой силу трения скольжения на площади контакта. [c.58]

Тело, имеющее ось вращения, под действием внешних сил может находиться во вращательно.м движении или в равновесии. Результат действия сил определяется после приведения системы к простейшему виду. Если при сложении сил получается равнодействующая, проходящая на некотором расстоянии от оси вращения, или пара сил, тело приходит во вращательное движение. [c.100]

Продольная сила есть равнодействующая внутренних нормальных сил, возникающих в поперечном сечении бруса. Нетрудно понять, что в сечении 2—2 на правом участке продольная сила будет иметь другое значение К = 2Р. Таким образом, продольная сила в поперечном сечении бруса численно равна алгебраической сумме внешних сил, расположенных по одну сторону сечения (имеется в виду, что все силы направлены вдоль оси бруса). [c.199]

Так как силы Р и Р взаимно уравновешиваются, то в результате остается одна сила Д, которая, следовательно, является искомой равнодействующей двух данных (антипараллельных) сил Р, и Р таким образом, приходим к заключению равнодействующая двух антипараллельных сил параллельна этим силам и направлена в сторону большей силы модуль равнодействующей равен разности модулей данных сил, а линия действия равнодействующей делит расстояние между точками приложения данных сил внешним образом на части, обратно пропорциональные этим силам. [c.75]

Пусть имеем систему, состоящую из п материальных точек. Согласно сказанному в 121 все силы, действующие на систему, включая и реакции связей, можно разделить на силы внешние и силы внутренние. Возьмем какую-нибудь точку системы, масса которой равна обозначим равнодействующую всех внешних сил, приложенных к этой точке, через а равнодействующую всех внутренних сил, приложенных к той же точке, через ускорение этой точки обозначим через Wf . Тогда, применяя второй основной закон динамики, получим [c.472]

Две неравные параллельные силы, направленные в про-тивополон<ные стороны, имеют равнодействующую, направленную в сторону большей силы и по модулю равную разности модулей слагаемых сил. Линия действия равнодействующей делит расстояние между линиями действия слагаемых сил внешним образом на части, обратно пропорциональные модулям слагаемых сил [c.50]

Пусть даны внешние и внутренние силы, действующие на систему (рис. 211), состоящую из N точек. Если к канедой точке системы приложить равнодействующую силу внешних сил и равнодействующую силу всех внутренних сил то для любой й-й точки системы можно составить дифференциальное уравнение движения, например, в векторной форме, т. е. [c.255]

Итак, две неравные параллельные силы, направленные в противоположные стороны, приводятся к равнодействуюи ей силе, параллельной им, равной их разности и направленной в сторону большей силы. Линия действия равнодействующей расположена за линией действия большей силы и делит отрезок прямой между линиями действия заданных сил на части, обратно пропорциональные силам, внешним образом. [c.28]

Линия де11ствня равнодействующей делит расстояние между точками приложения данных сил внешним образом на части, обратно пронорциопальпые модулям этих сил (см. (2.6)). [c.49]

Теорема. Две неравные антипар аллельные силы эквивалентны равнодействующей, которая равна разности данных сил, параллельна им и направлена в сторону большей силы линия действия равнодействующей делит отрезок, соединяющий точки приложения данных сил, внешним образом на части, обратно пропорциональные этим силам. [c.27]

Увеличение тяги при подсасывании внешнего воздуха к эжек-тирующей струе объясняется тем, что на элементах эжектора возникают дополнительные силы, равнодействующая которых, направленная по оси потока, суммируется с реактивной тягой сопла. Основной из этих сил, определяющей выигрыш в тяге, является неуравновешенная сила внешнего давления, действующая на входной раструб (заборник) эжектора. Ее появление обусловлено понижением давления на стенках раструба при втекании в него эжектируемого воздуха. [c.554]

Решение. Конструкция п действующая на нее система сил являются плоскими. После замены внешних связей реакциями мы получим систему сил, изображенную на рис. 221, а,- Сила Q. равнодействующая распределенной нагрузки, приложена на расстоянии 1 М от точки приложения qmax и равна Q = /2 mai-S = = 30 кН. [c.263]

ОпредёЖм тШёрьГ1Г66рдинаты точки приложения силы гидростатического давления (эта точка называется центром давления). Силу гидростатического давления можно представить в виде суммы двух величин силы внешнего давления (или давления на поверхности жидкости) Ро=ро(1) и силы избыточного давления = = р Ас(о. Очевидно, центром давления будет точка приложения равнодействующих этих сил, определяемая в соответствии с общими законами механики как центр действия параллельных сил. [c.53]

На рис. 108, а изображена схема шестизвенного механизма, состоящая из многоугольника AB DA и треугольника DEFD. На рисунке показано, что к каждому звену приложена сила, являющаяся равнодействующей внешних сил, сил тяжести и сил инерции. Каждую из таких равнодействующих мы зададим величиной и углами a ее вектора P с осью х неподвижной системы координат Д = /, 2, 3, 4, 5). Для преодоления указанных сил к ведущему звену / приложен искомый момент М . Требуется определить реакции в кинематических парах механизма. [c.156]

В плане см вектор представлен тем же отрезком (/с), что и реакция / 32, но противоположно направлен. При определении реакций по второму методу будем полагать, что все внешние силы и пары сил, приложенные к звену, а также силы инерции и пары их заменены одной равнодействующей силой. Этот метод заключается в следующем. Реакцию R , приложенную в центре шарнира А, разлагаем на две составляющие так, чтобы одна из них была направлена параллельно линии действия равнодействующей сил, приложенных к звену, а другая — по оси звена. Величину первой из них определяем непосредственно из условия равновесия звена. Так, выделяя из двухповодковой группы звено 3, раскладываем силу Рз на две составляющие Rb и R , параллельные линии действия силы Рз и приложенные соответственно в центрах В и С шарниров. Таким образом, одна из составляющих реакций в каждом из шарниров (В и С) полностью известна другая составляющая — Rb — обеих реакций, направленная по оси ВС звена, неизвестна по величине. На рис. 340, а показано разложение силы Рз, приложенной к звену 5. Для этого в центре шарнира С или В параллельно линии действия силы Р3 откладываем отрезок D, изображающий в масияабе ip силу Р3. Конец D отложенного отрезка соединяем прямой DB с точкой В. Через точку F пересечения линии действия вектора Р3 и прямой DB проводим параллельно оси СВ звена прямую FE, которая и разделит отрезок D на части, обратно пропорциональные расстояниям между точками приложения слагаемых сил и равнодействующей. Таким образом, одна из составляющих Rb = ED реакции / 43, приложенной в центре шарнира В, и R — СЕ реакции 23, приложенной в центре шарнира С, известна по величине и направлению вторые составляющие R b и Rb этих реакций направлены по оси звена ВС в противоположные стороны. Аналогично раскладываем [c.354]

Согласно теореме об эквивалентных системах сил получим, что J 2). Главные векторы этих систем одинаковы, главные моменты относительно точки С также равны, так как главный момент Й равен нулю, и главный момент двух сил и J 2 также равен нулю [см. (4.1)], то Md i) + Мс( г) = = Р АС - PiB = 0. При одинаковом направлении сил R = Pi + Р2, при противоположном К = Рг + где Р2 Ф Pi. Следовательно, две параллельные силы, направленные в одну сторону, имеют равнодействующую, параллельную этим силам, направленную в ту же сторону, равную по модулю арифметической сумме модулей слагаемых сил и проходящей через точку, которая делит внутренним образом отрезок между точками приложения данных сил на части, обратно пропорциональные модулям этих сил. Две неравные по модулю и противоположно направленные параллельные силы имеют равнодействующую, параллельную этим силам, направленную в сторону большей силы, равную по модулю абсолютному значению алгебраической суммы модулей слагаемых сил и делящей внешним образом отрезок между точками приложения данных сил на части, обратно пропорциональные модулям этих сил. [c.61]

Планета, которая преаполагается состоящей из концентрических однородных сферических слоев. В теории притяжения доказывается, что если планета является твердым телом, образованным из концентрических однородных сферических слоев, то ньютоновские силы, с которыми какая-нибудь внешняя точка р. притягивает к себе элементы планеты, имеют равнодействующую, приложенную в центре тяжести О и равную притяжению точкой р всей массы планеты, если предполагать ее сосредоточенной в точке О. Тогда, каково бы ни было число притягивающих точек р, результирующая сил притяжений, действующих на планету, будет приложена в точке С и будет такой же, как если бы вся масса планеты была сосредоточена в этой точке. Движение планеты вокруг своего центра тяжести будет тогда таким же, как движение твердого тела вокруг неподвижной точки С, когда силы имеют равнодействующую, проходящую через эту точку. Но в данном случае эллипсоид инерции для точки О будет, очевидно, сферой и любая ось, проходящая через точку О, будет главной. Следовательно, движение вокруг точки О будет представлять собой вращение вокруг оси, сохраняющей постоянное направление в пространстве и в теле. Явлений прецессии и нутации не будет. [c.210]

Приложения теоремы площадей.— 1°. Рассмотрим движение Земли около ее центра тяжести. Внешние силы имеют равнодействующую, проходящую приблизительно через центр тяжести, и их результирующий момент относительно этой точки приближенно равен нулю. Поэтому теорема площадей может быть применена к проекции движения на любую плоскость, проходящую через центр тяжести, и по отношению к любой точке этой плоскости, взятой в качестве центра моментов. Она применима, в частности, к проекции движения на плоскость экватора и по отношению к центру тяжести. Так как расстояния различных точек от центра тяжести остаются неизменными, то угловая скорость вращения Земли вокруг ее оси должна быть постоянной. Однако, если рассматривать очень большой промежуток времени, то может сказаться влияние сокращения Земли, происходящее вследствие ее охлаждения. Расстояния точзк от центра при этом уменьшаются, и для того, чтобы площади, описываемые проекциями, изменялись на одинаковую величину за одинаковые промежутки времени, необходимо, чтобы угловая скорость вращения Земли увеличивалась. [c.36]

Таким образом, рычаг IV находится под действием четырех сил внешней силы Qi, реакции тормозного шкива 52, усилия Рг в нижней стяжке IX и усилия Рх в подвеске V. Первые две силы пересекаются в точке 1, а вторые две, известные по направлениям, — в точке 2. Следовательно, для равновесия рычага IV необходимо и достаточно, чтобы равнодействующая сил Qi и 5а, проходящая через точку 1, была равна по величине и обратна по направлению равнодействующей сил Р и Рпроходящей через точку 2. Поэтому соединяем точки 1 и 2 и строим сначала треугольник сил Qx, 8.i и /—2, считая силу Qx известной по величине, а потом треугольник сил, сходящихся в точке 2 (1—2, Рх и Pj). [c.335]

Возьмем два примера, в которых имеется действие силы, но нет изменения количества движения. Первый пример тело лежит па столе. Второй пример паровоз на прямолинейном пути равномерно, с постоянной скоростью гянег вагоны. И в первом, и во втором случае иа тело и на вагоны действует внешняя сила в одном случае сила тяготения действует на покоящееся тело, в другом — сила тяги паровоза действует некоторое время на вагоны. В обоих примерах не происходит изменения количества движения тело покоится, а вагоны продолжают движение с постоянной скоростью. Почему не происходит изменения количества движения в обоих случаях, это нам ясно на тело и на вагоны действуют другие силы, и равнодействующая всех снл в калсдом случае равна нулю. [c.111]

Эти силы инерции разовьют в жидкостях добавочные давления, действие которых на тело может быть заменено действием сил, приложенных в центрах жидких масс, направленных в сторону, противоположную ускорению посту-пательн010 движения, и равных произведению этого ускорения на массы соответствующих жидкостей. Все такие силы, происходящие от добавочных давлений, с силами инерции частиц твердого тела дадут одну равнодействую-щЗ ю, которая пройдет через центр тяжести всей системы, будет направлена в сторону, противоположную ускорению поступательного движения, и будет равна произведению этого ускорения на массу системы. Для того чтобы эта сила уравновесила равнодействующую внешних сил, нужно только, чтобы ускорение поступательного движения было направлено по этой равнодействующей силе и было равно ео величине, разделенной на массу системы. [c.175]

Рлев. =Рс со = (ро + Р к) СО =ро со + р к со =Ро + Рж-С внешней стороны стенки действует сила атмосферного давления. Определяются по отдельности эти силы и точки их приложения. Далее находится суммарная сила как равнодействующая системы параллельных сил (Рис.7). [c.16]

Р—сосредоточенная сила, внешняя нагрузка кг, т). Р р — критическая сила, критическая нагрузка. р, q — нагрузка на единицу длины или поверхности, равнодействующая напряжения кг1см, т1м или кг см , т1м ). [c.4]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...