Сила внешняя кориолисова

Как известно, при движении жидкости по каналу вращающегося колеса кориолисово (поворотное) ускорение, действующее на жидкость, связано с изменением направления относительной скорости w и изменением абсолютного значения скорости и. Кориолисово ускорение сообщают жидкости лопатки (стенки канала) через упругие силы (силы давления). Кориолисова сила инерции равна силе, действующей на жидкость со стороны лопаток, и направлена в обратную сторону. На лопатки действует не сама кориолисова сила, а силы давления, уравновешивающие ее. В насосе момент от кориолисовых сил в виде момента сил давления уравновешивается приложенным к колесу внешним моментом. [c.53]

В связи с последним замечанием особый интерес представляет центральная система, которая движется поступательно относительно инерциальной так, что в любой момент t скорость (ускорение) всех ее точек совпадает со скоростью (ускорением) центра инерции рассматриваемой системы материальных точек. В центральной системе кориолисовых сил инерции нет (так как переносное движение поступательно и о> = 0), и для связанного с ней наблюдателя центр инерции рассматриваемой системы материальных точек неподвижен ( с = Wq = 0). Поэтому для такого наблюдателя из формулы Q = Mv следует, что в центральной системе Q = 0 всегда (т. е. не только для замкнутых систем, но и при любых внешних силах ) количество движения системы сохраняется равным нулю во время движения. Из теоремы о движении центра инерции [c.106]

Но полученные в п. 86-88 теоремы динамики вытекали из уравнений (1). Следовательно, все сформулированные выше теоремы динамики будут верны и в неинерциальной системе отсчета, если к силам, приложенным к системе, добавить переносные и кориолисовы силы инерции для ее точек. При этом силы инерции следует формально относить к внешним силам. [c.171]

Моменты внешних сил относительно оси Oz равны нулю. Переносная сила инерции проходит через точку О и, следовательно, тоже не создает момента относительно Oz. Для момента кориолисовой силы инерции получаем [c.174]

Законы динамики для тел в неинерциальной системе отсчета формально записываются так же, как и в инерциальной, если к внешним силам, действующим на систему, добавить две силы инерции переносную и кориолисову [c.218]

Физический смысл сил инерции только в том, что они учитывают ускорение тела, равномерно и прямолинейно движущегося относительно неинерциальной системы отсчета,—ускорение, имеющее место вследствие ускоренного движения системы отсчета. Прибавление сил инерции к внешним силам, действующим на тело, равносильно вычитанию из суммы внешних сил той их части, которая определяет центростремительное и кориолисово ускорение тела (в случае вращающейся системы отсчета) или ускорение неинерциальной системы отсчета (при поступательном ее движении) Оставшаяся часть внешних сил определяет ускорение относительно неинерциальной системы отсчета. [c.168]

В случаях, рассмотренных в начале этого пункта, моменты внешних сил должны действовать на волчок для того, чтобы сообщить его точкам соответствующие ускорения (ускорения, связанные с изменением угловой скорости 12, — в первом примере и кориолисовы ускорения — во втором). [c.71]

Таким образом, центр масс тела движется как точка, масса которой равна массе всего тела в данный момент времени, к которой приложены результирующая всех внешних действующих на тело сил, результирующая всех реактивных сил и силы, обусловленные относительным и кориолисовым ускорением центра масс. [c.98]

Таким образом, полученная теорема (46.8) утверждает, что изменение со временем вектора импульса механической системы, движущейся в неинерциальной системе отсчета К, обусловлено действием на нее как внешних сил, так и переносных и кориолисовых сил инерции. Из теоремы (46.8) вытекает важное следствие в неинерциальных системах отсчета не может существовать замкнутых систем материальных тел, так как для любой ограниченной системы частиц силы инерции выступают в роли внешних сил. [c.260]

Чтобы получить кориолисову силу, ускорение надо помножить на характерную массу р5/, где 5 и I — характерная площадь и характерная длина. Чтобы найти момент, силу надо умножить еще и иа характерное плечо — в данном случае на длину /. Таким образом, внешний демпфирующий момент с точностью до безразмерного множителя определяется произведением [c.279]

Из уравнения (44) видно, что момент кориолисовых сил инерции двух симметрично расположенных точек не является постоянным — он изменяется как по величине, так и по направлению в зависимости от изменения угла а. Точки ротора, вектор относительной скорости которых составляет в каждый данный момент с осью вынужденного вращения (в нашем случае с осью г—z) угол а=90°, не созда Ют момента противодействия внешнему моменту, стремящемуся повернуть ротор вокруг оси Z—Z] наоборот, точки ротора, вектор относительной скорости которых параллелен оси вынужденного вращения, будут максимально сопротивляться любому вынужденному повороту их вокруг оси Z—Z, т. е. их момент равен [c.125]

I - Производная по времени от относительного количества движения системы равна геометрической сумме главного вектора внешних сия, приложенных к системе, и сил инерции ее центра масс — переносной и кориолисовой. [c.167]

III - Производная по времени от относительного кинетического мо мента системы равна главному моменту внешних сш и сил инерции - переносных и кориолисовых, приложенных ко всем точкам системы. [c.167]

Это равенство представляет содержание теоремы о количестве движеии51 в неинерциальной системе координат производная по времени от относительного импульса системы равна главному вектору всех внешних сил и сумме векторов переносной (—тИаспср) и кориолисовой (—2М(о с отн) сил инерции центра масс системы, которому приписана масса всей системы. [c.108]

Действующая на тело, равнодействующая, уравновешивающая, активная, пассивная, живая, объёмная, массовая, приведённая, центральная, (не-) потенциальная, (не-) консервативная, вертикальная, горизонтальная, растягивающая, сжимающая, заданная, обобщённая, внешняя, внутренняя, поверхностная, ударная, (не-) мгновенная, нормально (равномерно) распределённая, лишняя, электромагнитная, возмущающая, приложенная, восстанавливающая, диссипативная, реальная, критическая, поперечная, продольная, сосредоточенная, фиктивная, неизвестная, лошадиная, перерезывающая, поворотная, составляющая, движущая, выталкивающая, лоренцева, потерянная, реактивная, постоянная по величине, периодически меняющая направление, зависящая от времени (положения, скорости, ускорения). .. сила. Касательная, тангенциальная, нормальная, центробежная, переносная, центростремительная, вращательная, кориолисова, даламберова, эйлерова. .. сила инерции. Полезная, вредная. .. сила сопротивления. Слагаемые, сходящиеся, параллельные, позиционные, объёмные, центростремительные, массовые, пассивные, задаваемые, кулоновские. .. силы. [c.78]

Исследуем движение системы относительно осей Gx, Gy, Gz, проведенных через центр тяжести и имеющих постоянные направления. Все точки, неизменно связанные с движущимися осями, имеют в каждый момент времени одно и то же переносное ускорение, равное /. Обозначим через а, Ь, с проекции j на подвижные оси. Для изучения относительного движения моисно вти оси рассматривать как неподвижные при условии добавления к внешним и внутренним силам, действующим на каждую отдельную точку т системы, только переносной силы — mj с проекциями —та, —тЬ, —тс. Кориолисова сила инерции равна в этом случае нулю (п. 416). Тогда, применяя к относительному движению теорему моментов количеств движения и употребляя обозначения, принятые в п. 350, имеем [c.241]

ТЕОРЕМА (Ирншоу система неподвижных точечных зарядов электрических, находящихся на конечных расстояниях друг от друга, не может быть устойчивой Карно термический КПД обратимого цикла Карно не зависит от природы рабочего тела и являегся функцией абсолютных температур нагревателя и холодильника Кастильяно частная производная от потенциальной энергии системы по силе равна перемещению точки приложения силы по направлению этой силы Кельвина сила (или градиент) будет больше в тех точках поля, где расстояние между соседними поверхностями уровня меньше Кенига кинетическая энергия системы равна сумме двух слагаемых — кинетической энергии поступательного движения центра инерции системы и кинетической энергии системы в ее движении относительно центра инерции Клеро с уменьшением радиуса параллели поверхности вращения увеличивается отклонение геодезической линии от меридиана Кориолнса абсолютное ускорение материальной точки рав1Ю векторной сумме переносного, относительного и кориолисова ускорений Лармора единственным результатом влияния магнитного поля на орбиту электрона в атоме является прецессия орбиты и вектора орбитального магнитного момента электрона с некоторой угловой скоростью, зависящей от внешнего магнитного поля, вокруг оси, проходящей через ядро атома и параллельной вектору индукции магнитного поля Остроградского — Гаусса [для магнитного поля магнитный поток сквозь произвольную замкнутую поверхность равен нулю для электростатического поля <в вакууме поток напряженности его сквозь произвольную [c.283]

Принцип Даламбера для относительного движения формулируется следующим образом уравнения динамики для относительного движения формально совпадают с уравнениями равновесия этой системы, если к действующим внешним силам, внутренним силам и реакциям связи добавить фиктивные (даламберовы) силы инерции относительного движения, а также переносные и кориолисовы силы инерции. [c.35]

Роль сип Корислиса. Когда мы говорим, что с уменьшением момента инерции угловая скорость вращения должна увеличиваться в соответствии с законом сохранения момента импульса, мы этим еще не раскрываем механизма явления. Если вы спросите у экспериментатора, находившегося на стуле Л уковского, что он испытывал во время вращения, подтягивая руки к груди, он скажет, что ощущал вполне реальные силы, действовавшие на его руки так, как если бы кто их толкал извне в направлении вращения. При разводе рук действие происходило в другую сторону (против вращения). Внешних сил, конечно, не было. Силы, которые испытывал экспериментатор, имеют инерциаль-ное происхождение и обусловлены движением грузов по вращающейся системе. Это кориолисовы силы [c.242]

Задача о сверхзвуковом обтекании затупленного конуса рассматривается на основе линейной теории тел конечной толщины с учетом обратного влияния пограничного слоя на внешнее течение в рамках модели слабого вязкого взаимодействия. С этой целью численно решаются трехмерные нестационарные уравнения пограничного слоя и оценивается роль переносного ускорения и кориолисовых сил в формировании течения в нестационарном пограничном слое. Высокая точность определения характеристик, найденных по данной методике, подтверждается экспериментальными дан-ными, полученными путем проведения динамических испытаний крупномасштабной модели L 1 мм) в аэродинамической трубе при = 4 и 6. Расчетные исследования подтверждают наличие режимов антидемпфирования колебаний затупленных конусов при гиперзвуковых скоростях полета, которые могут как усиливаться, так и ослабляться при наличии вдува в пограничный слой с поверхности ЛА. [c.6]

Теорема 7.5. Центр масс тела движется как точка, масса которой равна массе всего тела в данный момент времени. К этой точке приложена результирующая всех действующих внешних, удвоенных реактивных, гиперреактивных сил и сил, обусловленных наличием нестационарности скоростей отбрасываемых частиц, а также относительным и кориолисовым ускорением центра масс. [c.230]

Рассмотрим относительное движение материальной системы в системе координат , которая движется поступательно относительно инерциальной системы xyz. В этом случае необходимо учитывать дополнительные силы инерции — переносную и кориолисову. Поскольку переносное движение постзшательное, кориолисова сила инерции будет равна нулю, а переносная сила инерции всех точек материальной системы будет определяться с помощью одного и того же ускорения Wi =Wo (переносное ускорение всех точек одинаково). На каждую точку материальной системы в относительном движении будут действовать три силы р — главный вектор внешних сил Рг — главный вектор внутренних сил zz-m wt =-т Жо, — переносная сила инерции. [c.188]

Наиболее важными волнами в жидкости являются звуковые волны (гл. 1), поскольку они могут существовать при отсутствии поля внешних сил. Читатели, знакомые с элементарной теорией колебаний, знают, что всякая волна или другая любая колеблющаяся система связана с балансом между возвращающей силой и силами инерции системы. Большинство волн, рассматриваемых в данной книге, сопровождается действием внешних возвращающих сил, в особенности силы тяжести (гл. 2, 3 и 4), но также и поверхностного натяжения (разд. 3.4) или сил упругости стенок трубы (разд. 2.2). Другие внешние силы, которые важны для волновых систем, рассмотрены в эпилоге сюда относятся сила магнитного поля и кориолисова сила, 1 оторая действует на вращающуюся жидкость. [c.11]

Момент от кориолисовых сил, изменяющей момент движения жидкости, передается колесу через момент сил давления и уравновешивается внешним моментом, приложенным к колесу Мкор.кол-Таким образом, момент на колесе будет равен моменту от кориолисовых сил с обратным знаком [c.149]

Возникновение демпфирующих моментов и их величина зависят от условий обтекания и от течения масс жидкости и газа во внутренних полостях ракеты. В соответствии с этим различают внешние аэродинамические и внутренние демпфирующие моменты. И те и другие могут рассматриваться как следствие возникиовеиия кориолисовых сил. [c.279]

Добиваясь ослабления динамического усилия колебаний, необходимо в то же время заботиться о снижении внешних нагрузок— в первую очередь кориолисовых сил, т. е. уменьшении махового движения лопастей. Так, в инструкцию по эксплуатации вводят ограничения по допустимой угловой скорости разворота сйу. Создают соответствующую визуальную (на приборном щитке) или звуковую сигнализацию летчику по величине (Лу. Устанавливают ограничители темпа дачи педалей или максимальных углов установки лопастей. Эффективным средством снижения нагрузок при больших скоростях полета является установка на вертолет киля, создающего силу, направленнук вбок, и тем самым разгружающего рулевой винт. Маховое движение лопастей меньше при наличии компенсатора взмаха [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...