Сила внешнего давления

При конечном изменении объема работа против сил внешнего давления, называемая работой расширения, равна [c.12]

Рх — составляющая сила по оси х Рц — составляющая сила по оси у Pj — составляющая сила по оси г Pq — сила внешнего давления Pi — сила избыточного давления р — давление в точке [c.6]

Сила Явн = PoS является силой внешнего давления, равномерно распределенного по площадке S, и ее линия действия проходит через центр масс этой площадки. Сила Яво = dS [c.74]

Чтобы привести жидкость в движение, к ней необходимо приложить силу. Силы, действующие на "какой-либо элемент жидкости, можно разделить на массовые (или объемные) и поверхност-н ы е. Массовыми называют силы, приложенные ко всем частицам жидкости и обусловленные внешними силовыми полями (например, гравитационным или электрическим). Поверхностные силы возникают вследствие действия окружающей жидкости или твердых тел они приложены к Поверхности контрольного объема жидкости. Такими силами являются силы внешнего давления и силы трения. [c.126]

Выше процесс подвода тепла к телу рассматривался происходящим таким образом, чтобы объем тела сохранялся постоянным. Как известно, в обычных условиях тела при нагревании расширяются. Поэтому в общем случае объем тела при нагревании будет увеличиваться. Если рассматриваемое тело помещено в среду, давление в которой равно р , то при увеличении объема тела будет совершаться работа против сил внешнего давления р . В самом деле, рассмотрим процесс увеличения объема V тела произвольной формы, находящегося в среде с давлением (рис. 2-2). Площадь поверхности тела обозначим через F. Если изменение объема тела считать бесконечно малым (dV), то увеличение объема можно представить себе как перемещение каждой точки поверхности этого тела на расстояние dx. Поскольку давление — это сила, действующая по нормали на единицу поверхности тела, то очевидно, что сумма сил, действующих на всю поверхность тела,-будет равна P—p F. [c.28]

Работа L против сил внешнего давления, связанная с увеличением объема системы, носит название работы расширения. Работа расширения совершается системой над окружающей средой. [c.29]

Поскольку в дальнейшем мы будем рассматривать главным образом такие системы, которые совершают только работу расширения против сил внешнего давления, то любой вид работы будем обозначать символом L, а любой вид работы, за исключением работы расширения, — символом L. Тогда [c.31]

Как показано в гл. 2, в процессе расширения газ производит работу против сил внешнего давления. Работа, производимая газом при расширении от давления до давления р , в соответствии с уравнением (2-5а) равна [c.46]

Рассмотрим понятие о так называемом внутреннем давлении. Представление о внутреннем давлении вводится следующим образом. Работа расширения системы против сил внешнего давления определяется соотношением. [c.165]

Следует подчеркнуть, что работа расширения против сил внешнего давления производится только тогда, когда изменяется объем тела V и производится перемещение внешних тел. Если же V сохраняется постоянным, то какие бы изменения ни претерпевали любые другие параметры, характеризующие состояние тела (температура, внутренняя энергия, потенциальная энергия тела в поле тяготения и т. д.), работа расширения будет равна нулю. С другой стороны, работа, производимая газом при расширении его в пустоту, равна нулю, несмотря на то, что V меняется. Это видно из (1-18), так как = 0. Таким образом, с точки зрения возможности совершения телом (системой) работы против силы р<. параметр V является связанным с этой силой (как иногда говорят, сопряженным с этой силой). [c.8]

В дальнейшем мы,, как правило, будем рассматривать системы, совершающие йе более двух видов работы (один из которых — работа расширения системы против сил внешнего давления). [c.17]

Каков -физический, смысл введенного нами в процессе вывода комплекса (/ + Х) Напомним, что энтальпия /, определяемая формулой (2-7), представляет собой энергию расширенной системы (внутренняя энергия тела U плюс потенциальная энергия давящего на это тело поршня с грузом pV). По аналогии с этим очевидно, что для рассматриваемой нами системы, которая помимо работы расширения против сил внешнего давления может производить работу против некоторой силы , энергия расширенной системы запишется в виде U + pV IX. Эту величину мы можем рассматривать как энтальпию изучаемой системы будем обозначать энтальпию систем, у которых dL = р dV + dX, символом / [c.23]

Понятно, что если излучение оказывает давление на стенки полости, в которой оно заключено, и тем самым сопротивляется уменьшению объема этой полости, то при перемещении поршня излучение будет совершать работу против сил внешнего давления. [c.191]

Объединенное уравнение первого и второго законов термодинамики записывается для этого случая так же, как и для любой другой системы, способной произвести работу расширения против сил внешнего давления [c.192]

Полная сила давления жидкости на плоскую стенку равна сумме сил внешнего давления ро и избыточного давления, создаваемого весом жидкости, pgh [6] [c.43]

Знак минус показывает, что на крышку действует сила внешнего давления, которая направлена внутрь жидкости. [c.69]

Если пренебречь малой величиной работы против сил внешнего давления. [c.127]

Количественная сторона закона сохранения и превращения энергии в применении к термодинамическим системам выражается первым началом термодинамики — внутренняя энергия Е системы является однозначной функцией ее состояния и изменяется только под влиянием внешних сил. Термодинамическая система может совершать работу — это может быть работа расширения против сил внешнего давления, работа увеличения поверхности против сил поверхностного натяжения, работа перемещения вещества в поле тяготения и т.п. Несмотря на различия физической сущности различных видов работы, общим для них является то, что соотношения для подсчета величины работы А во всех случаях являются структурно-одинаковыми и имеют вид [c.10]

В общем случае работа L складывается из работы против сил внешнего давления (работы расширения), связанной с увеличением объема системы работы увеличения поверхности тела против сил поверхностного натяжения работы перемещения тела в поле тяготения, в электрическом или магнитном поле и т.д. [c.112]

Если работа L совершается только против сил внешнего давления/><., то работа расширения [c.112]

Эти напряжения возникают, например, когда на оболочку действуют осевая сжимающая сила, внешнее давление, крутящие моменты и др. [c.566]

Работа представляет собой одну из форм превращений энергии из одного вида в другой. Во многих случаях единственным видом работы является работа расширения против сил внешнего давления р и тем самым [c.141]

Сила внешнего давления 16 [c.275]

При другом способе решения сила давления жидкости на стенку слева (изнутри) разбивается на две параллельные силы - силу внешнего давления Ро и силу весового давления жидкости Р . [c.16]

Ро=Ро со - сила внешнего давления, приложена в центре тяжести стенки, так как внешнее давление передается по закону Паскаля через жидкость и одинаковое во всех точках стенки. [c.17]

В качестве точки для составления уравнения моментов удобно выбрать центр тяжести стенки, так как силы внешнего давления Ро и Рат проходят через эту точку и не образуют момента (их плечи равны нулю). [c.18]

Ро =ро со -сила внешнего давления, Ро передается через жидкость на крышку по закону Паскаля. [c.21]

Силы, действующие на крышку Ро -сила внешнего давления Р -сила весового давления Рат -сила атмосферного давления. Т- натяжение троса. [c.23]

Ро - сила внешнего давления Рж - сила весового давления Рат - сила атмосферного давления [c.25]

В уравнение равновесия щита добавить момент от сил внешнего давления. [c.35]

Результирующая сила внешнего давления равна [c.35]

Сила внешнего давления приложена в центре тяжести треугольника. [c.35]

Механизм проникновения жидкой агрессивной среды сквозь керамический футеровочный материал можно представить следующим образом. При соприкосновении жидкости с поверхностью материала на продвижение ее внутрь будут оказывать влияние две силы сила внешнего давления Рв и сила капиллярного давления Р , обусловленная поверхностным натяжением жидкости, а также краевым углом смачивания и радиусом капилляра. По мере продвижения жидкости будет возрастать сопротивление, возникающее от трения жидкости о стенки капилляров Рт. При этом, если Рв>Ра+Рх, будет иметь место вязкостный перенос (по закону Пуазейля), а если Рв Ра- -Ра, движение жидкости вглубь будет осуществляться посредством капиллярного переноса. [c.40]

Повышение температуры тела свидетельствует об увеличении кинетической энергии его частиц. Увеличение объема тела приводит к изменению попенциаль-ной энергии частиц. В результате внутренняя энергия тела увеличивается на dU. Поскольку рабочее тело окружено средой, которая оказывает на него давление, то при расширении оно производит механическую работу 6L против сил внешнего давления. Так как никаких других изменений в системе не происходит, то по закону сохранения энергии [c.14]

Пусть внешнее давление — ря, тогда проекция па продольную ось силы внешнего давления на дуффузор [c.43]

Увеличение тяги при подсасывании внешнего воздуха к эжек-тирующей струе объясняется тем, что на элементах эжектора возникают дополнительные силы, равнодействующая которых, направленная по оси потока, суммируется с реактивной тягой сопла. Основной из этих сил, определяющей выигрыш в тяге, является неуравновешенная сила внешнего давления, действующая на входной раструб (заборник) эжектора. Ее появление обусловлено понижением давления на стенках раструба при втекании в него эжектируемого воздуха. [c.554]

ОпредёЖм тШёрьГ1Г66рдинаты точки приложения силы гидростатического давления (эта точка называется центром давления). Силу гидростатического давления можно представить в виде суммы двух величин силы внешнего давления (или давления на поверхности жидкости) Ро=ро(1) и силы избыточного давления = = р Ас(о. Очевидно, центром давления будет точка приложения равнодействующих этих сил, определяемая в соответствии с общими законами механики как центр действия параллельных сил. [c.53]

Величину энтальпии в соответствии с ее определением как энергии расширенной системы представляют обычно в виде суммы внутренней энергии и потенциальной энергии, равной изобарной работе по преодолению постоянного (т. е. не зависящего от объема) внешнего давления, вызывающей расширение тела от нулевого объема до данного его значения. Тогда можно считать, что в выражениях (31) и (32) член Р (V — V ) = й означает работу против сил внешнего давления Р = onst, направленного на противодействие внутренним силам отталкивания атомов, вызывающим гипотетическое расширение тела от состояния максимальной плотности вещества с объемом до существующего в данный момент объема У так как Vq С V, величиной Vo можно пренебречь, тогда уравнение (31) совпадет с обычным соотношением термодинамики идеального газа. [c.15]

После отрыва паровой пузырек движется в паровое пространство через перегретую жидкость. При своем движении он получает от нее тепло за счет теплопроводности и конвекции и увеличивается по объему в несколько раз. Одновременно с этим при своем движении он дополнительно перемешивает жидкость. При возникновении парового пузырька его размер равен радиусу центра парообразования— Ро- В момент отрыва он приобретает размер do-При зарождении пузырька на него действуют капиллярные силы (силы поверхностного натяжения) и силы внешнего давления. Условия возможности существования зародыша парового пузьгрька приводят следующей зависимости для минимального радиуса его кривизны [c.226]

В случае воздействия внешних сил ( внешнего давления, тяжести, центробежной силы) их добавляют и правую часть уравнения движ еиия ib уравнение энергии они вводятся в фО р1ме источника. [c.33]

При сварке в атмосфере силы внешнего давления, препятствующие образованию газового пузырька, слагаются из атмосферного давления, металлостатического и давления поверхностной пленки металла на пузырек. При сварке в атмосфере [c.85]

Объясните физический смысл понятий абсолютное гидростатическое давление в жидкости, весовое давление, манометрическое и вакууммет-рическое давление, давление насыщенного пара жидкости, давление жидкости в точке поверхности твердого тела, сила давления жидкости, центр тяжести плоской фигуры, центр весового давления жидкости, сила внешнего давления на поверхность твердого тела, плотность жидкости, модуль объемной упругости. [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...