Сила внешняя ускорения

Основной закон динамики дает количественную связь между кинетическими факторами, обусловливающими движение точки, т. е. между действующей силой (внешний фактор) и массой точки (внутренний фактор), с одной стороны, и кинематической величиной — ускорением, с другой. Из аналитического выражения этого закона, даваемого равенством (7), следует, что 1) одна и та же сила сообщает различным точкам ускорения, обратно пропорциональные их массам, и [c.172]

Сдвиг фаз между скоростью и внешней силой и ускорением и внешней силой мы получим сразу, приняв во внимание, что скорость на л/2, а ускорение на л опережает смещение. Поэтому сдвиг фаз между скоростью и внешней силой равен -ф = ф -f л/2, а между ускорением и внешней силой д = ф + л, где ф — сдвиг фаз между смещением и внешней силой. При резонансе ф = — я/2 и г = О — скорость совпадает по ф зе с внешней силой. При со oq ф = — ли = 0 — ускорение совпадает по фазе с внешней силой- [c.609]

Создадим в кристалле внешнее поле ё. На каждый электрон это поле действует с силой F = qS, которая стремится нарушить симметрию в распределении электронов по скоростям, пытаясь затормозить электроны, движущиеся против силы, и ускорить электроны, движущиеся в направлении действия силы. Подобное ускорение (замедление) неизбежно связано с изменением энергии электрона, т. е. с переходом электрона в новое квантовое состояние с большей или меньшей энергией. Такие переходы могут осуществиться, очевидно, лишь в том случае, если в энергетической зоне, к которой принадлежит электрон, имеются незанятые состояния, т. е. если зона укомплектована неполностью. В этом случае уже слабое электрическое поле способно сообщить электронам достаточный дополнительный импульс, чтобы перевести их на близлежащие свободные уровни. В теле появится преимущественное движение электронов против поля, обусловливающее возникновение электрического тока. Такие тела должны быть хорошими проводниками, что и имеет место в действительности. [c.153]

Возмущенное гармоническое движение. Постоянная возмущающая сила. Если на материальную точку действует не только притягивающая сила, пропорциональная расстоянию, как в 10, но также и данная внешняя или возмущающая" сила, сообщающая ускорение X, то дифе-ренциальное уравнение движения принимает вид [c.32]

Определение схемы нагрузки и основных параметров часто бывает затруднительным. Перед проведением динамических и прочностных расчетов осуществляется изучение и анализ источников сил устанавливаются виды действующих сил, точки приложения и направления их действия, например гравитационная сила сила инерции сила, вызванная ускорением сила внешнего воздействия сила резания сила, вызванная температурными расширениями, и т. д. [c.133]

Здесь P—равнодействующая внешних сил g — ускорение силы тяжести [c.16]

Результирующая внешней силы, сил упругости и силы трения приложена к центру инерции отрезка стержня длиной Дл , и согласно второму закону динамики эти силы вызовут ускоренное движение массы участка т Дх, так что выполняется уравнение [c.112]

Физический смысл сил инерции только в том, что они учитывают ускорение тела, равномерно и прямолинейно движущегося относительно неинерциальной системы отсчета,—ускорение, имеющее место вследствие ускоренного движения системы отсчета. Прибавление сил инерции к внешним силам, действующим на тело, равносильно вычитанию из суммы внешних сил той их части, которая определяет центростремительное и кориолисово ускорение тела (в случае вращающейся системы отсчета) или ускорение неинерциальной системы отсчета (при поступательном ее движении) Оставшаяся часть внешних сил определяет ускорение относительно неинерциальной системы отсчета. [c.168]

Для отыскания связи между угловым ускорением тела и моментами сил, действующих на него, рассмотрим вначале движение одной какои-то выделенной частицы тела. Пусть частица, имеющая массу А/Пь находится на расстоянии г, от оси (рис. 137). Допустим, что на частицу действуют какие-то внешние и внутренние силы внешние приложены со стороны других тел, а внутренние — со стороны частиц самого тела. Спроектируем эти силы на перпендикулярную к г, линию АВ, лежащую в плоскости, перпендикулярной к оси. Пусть величина этой проекции равна [c.181]

Силы инерции в машинах могут играть как отрицательную, так и положительную роль. Например, при трогании железнодорожного состава с места и при ускоренном движении под действием сил инерции создаются динамические нагрузки на сцепке вагонов. Такие же нагрузки испытывают ленты конвейеров, приводные цепи, канаты и другие элементы механических устройств. Силы инерции действуют также на транспортные машины при движении по закругленному участку пути. Будучи направлены от центра кривизны пути, они создают опрокидывающий момент. Чтобы нейтрализовать действие центробежной силы, внешний рельс на закругленном участке укладывают с превышением над внутренним и соответственно превышению устанавливают максимально допустимую скорость проезда на этом участке. [c.96]

Пусть имеем систему, состоящую из п материальных точек. Согласно сказанному в 121 все силы, действующие на систему, включая и реакции связей, можно разделить на силы внешние и силы внутренние. Возьмем какую-нибудь точку системы, масса которой равна обозначим равнодействующую всех внешних сил, приложенных к этой точке, через а равнодействующую всех внутренних сил, приложенных к той же точке, через ускорение этой точки обозначим через Wf . Тогда, применяя второй основной закон динамики, получим [c.472]

Введение понятия эффективная масса дает возможность описывать движение свободных носителей заряда в полупроводнике как перемещение заряженных частиц без учета периодического поля кристаллической решетки. У электронов, находящихся вблизи дна зоны проводимости, ускорение на длине свободного пробега пропорционально приложенной силе. Эффективная масса введена как коэффициент пропорциональности между силой и ускорением по аналогии со вторым законом Ньютона. У электрона она может быть и меньше и больше массы электрона в свободном пространстве. При движении электрона но кристаллу в отсутствие внешнего поля его полная энергия остается постоянной. [c.56]

Динамика сжимаемой жидкости также базируется на 2-м законе Ньютона, записанном для единицы массы жидкости. Равнодействующая сил давления и внешних сил создает ускорение единицы массы, поэтому [c.56]

Таким образом, результирующая сех внешних сил определяет ускорение центра инерции системы (но не каждого тела ). [c.62]

Под внутренней тягой двигателя понимается тяга, создаваемая двигателем в соответствии с внутренним процессом, протекающим в нем, без учета внешнего сопротивления элементов двигателя (силовой установки). Под эффективной тягой двигателя (силовой установки) понимается та часть внутренней тяги, которая используется для преодоления сопротивления летательного аппарата, т. е. внутренняя тяга за вычетом внешнего сопротивления двигателя (силовой установки). Эта эффективная тяга используется для продвижения или ускорения летательного аппарата, откуда и возникает термин чистая тяга . В установившемся горизонтальном полете летательного аппарата тяга двигателя уравновешивается действующими на этот аппарат силами внешнего сопротивления. [c.19]

Реакции в кинематических парах возникают не только вследствие действия внешних задаваемых сил на звенья механизма, но и вследствие движения отдельных масс механизма с ускорениями. Составляющие реакции, возникающие от движения звеньев с ускорениями, можно считать дополнительными динамическими давлениями в кинематических парах. Как было указано в 39, эти дополнительные динамические давления могут быть определены из уравнений равновесия звеньев, если к задаваемым силам и реакциям связей добавить силы инерции. [c.206]

Общий метод расчета на динамическую нагрузку основан на известном из теоретической механики принципе Даламбера. Согласно этому принципу, всякое движущееся тело может рассматриваться как находящееся в состоянии мгновенного равновесия, если к действующим на него внешним силам добавить силу инерции, равную произведению массы тела на его ускорение и направленную в сторону, противоположную ускорению. Поэтому в тех случаях, когда известны силы инерции, без всяких ограничений можно применять метод сечений и для определения внутренних усилий использовать уравнения равновесия. [c.287]

При составлении уравнений движения исходят из принципа Даламбера, который состоит в том, что к движущейся с ускорением системе могут быть применены уравнения статики при условии, что в число внешних сил включена фиктивная сила инерции, равная произведению массы на ускорение и направленная против ускорения. [c.299]

Рассмотрим систему, состоящую из п материальных точек. Выделим какую-нибудь точку системы с массой т . Обозначим равнодействующую всех приложенных к точке внешних сил (и активных, и реакций св ей) через F, а равнодействующую всех внутренних сил — через fj,. Если точка имеет при этом ускорение а , то по основному закону динамики [c.273]

Решение. Изображаем все действующие нэ систему внешние силы. Прибавляем к этим силам силы инерции грузов. Так как оба груза движутся поступательно с одним и тем же ускорением, то по модулю [c.349]

При составлении уравнений движения в данном случае и в последующих мы будем исходить из принципа Д Аламбера, который заключается в том, что к движущейся с ускорением системе могут быть применены соотношения статики при условии, что в число внешних сил включена сила инерции, равная произведению массы на ускорение и направленная против ускорения. Этот, несколько формальный прием, вытекающий из элементарных соотношений динамики, дает особенно ощутимые преимущества при составлении уравнений движения для систем с несколькими степенями свободы. [c.461]

Если враш,ение тела происходит в одном направлении, то это направление считают положительным. В этом случае моменты движущих сил положительны, моменты сил сопротивления отрицательны, а главный момент внешних сил может иметь тот или другой знак. Если Ми>-0, то е = ф>0, т. е. тело враш,ается ускоренно. Если 210 [c.210]

Рассмотрим твердое тело, вращающееся вокруг неподвижной оси 2 под действием приложенных к нему внешних задаваемых сил Pi, Pq,. .., Рп (рис. 227, а). Предположим, что в рассматриваемый момент тело имеет угловую скорость о) и угловое ускорение е. Чтобы воспользоваться принципом Германа — Эйлера — Даламбера, приложим к каждой точке тела М силу инерции Ф,-. [c.289]

В связи с последним замечанием особый интерес представляет центральная система, которая движется поступательно относительно инерциальной так, что в любой момент t скорость (ускорение) всех ее точек совпадает со скоростью (ускорением) центра инерции рассматриваемой системы материальных точек. В центральной системе кориолисовых сил инерции нет (так как переносное движение поступательно и о> = 0), и для связанного с ней наблюдателя центр инерции рассматриваемой системы материальных точек неподвижен ( с = Wq = 0). Поэтому для такого наблюдателя из формулы Q = Mv следует, что в центральной системе Q = 0 всегда (т. е. не только для замкнутых систем, но и при любых внешних силах ) количество движения системы сохраняется равным нулю во время движения. Из теоремы о движении центра инерции [c.106]

Из первой аксиомы следует, что вывести материальную точку из состояния инерции может только приложенная сила, но из кинематики известно, что начало движения материальной точки из состояния покоя либо нарушение ее прямолинейного или равномерного движения связано с возникновением ускорения. Зависимость между внешней силой, действуюш,ей на материальную точку, и возникшим вследствие этого ускорением устанавливает аксиома 2. [c.124]

Пусть твердое тело (рис. 1.171) под действием внешних сил F , (эти силы на рисунке не показаны) вращается около оси Ог с угловым ускорением е. Алгебраическая сумма моментов всех сил (активных сил и сил сопротивления) относительно оси Ог [c.144]

Итак, для определения движения системы п материальных точек, входящих в состав системы, следует решить систему Зя обыкновенных дифференциальных уравнений второго порядка с Зя неизвестными функциями одной независимой переменной t. Для нахождения бя постоянных, интегрирования должны быть заданы 6я начальных условий движения. При этом следует иметь в виду, что внешние и внутренние силы могут зависеть как от времени, так и от положений, скоростей и ускорений точек системы. Решение подобных задач оказывается трудным и громоздким. [c.142]

Человек может ходить по негладкой горизонтальной плоскости, так как в этом случае к упомянутым внешним силам добавляется сила трения скольжения подошв человека о землю, направленная в сторону движения (см. рис. б). В этом случае получим Мхс = Р-т.с т. е.. гс О, и центр инерции человека С будет ускоренно перемещаться по горизонтали направо. [c.167]

Задача 410. Зубчатое колесо I веса Р, и радиуса электрической лебедки приводится в движение парой сил, момент которой равен /Я( . Колесо 2 веса Р 1 и радиуса Гд, находящееся во внешнем зацеплении с колесом 1, связано с барабаном А веса и радиуса г , на который намотана нить. К концу нити привязан груз В веса Pi, который при включении мотора поднимается вверх. Определить ускорение груза В, считая зубчатые колеса / и 2 и барабан А сплошными круглыми цилиндра.ми. [c.481]

Однородный диск радиуса г = 0,2 м и массы М = 30 кг вращается вокруг неподвижной оси О, перпендикулярной плоскости диска и отстоящей от его центра С на расстоянии ОС = г. Определить модуль главного вектора внешних сил, действующих на диск, в момент времени, когда угловая скорость диска (13 = 1 рад/с, а его угловое ускорение е = 4 Yb рад/с . [c.99]

При вращательном движении тела вокруг оси уравнение движения имеет вид Js. = M, где М — момент внешних движущих сил, действующих на тело в —угловое ускорение У—момент инерции тела относительно оси вращения. Как и в случае сил, обозначив величину Уе через получим уравнение движения в форме уравнения статики [c.59]

Теми же методами статики можно решать задачи об упругом равновесии тел, если внешние силы, вызывающие деформации тел, а вместе с ними и сами дес1юрыации меняются настолько медленно, что работой сил, вызывающих ускорения тел или частей тел н изменяющих их кинетическую энергию, можно пренебречь. В таких случаях каждое из состояний тел, которому соответствует определенная деформация, можно рассматривать как состояние равновесия и решать задачу об этой деформации как задачу статики. Весь же медленный процесс изменения деформации при этом рассматривается как непрерывный ряд состояний равновесия, носледовательно сменяющих друг друга, так что каждому состоя н Ю равновесия соответствует определенная стационарная деформация. [c.482]

Грунтовый массив, как и любое физическое тело, находится под действием внешних и внутренних сил. Внутренние силы — это межатомные и межмолекуляриые силы взаимодействия между структурными элементами грунта (структурные связи) которые определяют способность грунта воспринимать действующие на него внешние силы, сопротивляться разрушению и изменению формы и размеров. Внешние силы — результат взаимодействия тел друг с другом. Различают поверхностные и объемные внешние силы. К поверхностным силам, например, относят силы, возникающие в результате давления сооружения и передающиеся через фундамент на грунтовый массив. К объемным силам относятся гравитационные и центробежные силы, гидродинамическое или фильтра-щюнное давление, оказываемое движущейся через грунт водой иа обтекаемые ею частицы грунта сейсмические силы, определяемые ускорением, сообщаемым частицам грунта при землетрясении, взрывах и вибрации. [c.37]

Ползуну, движущемуся со скоростью, равной о = 5 ясек , необходимо сообщить ускорение, совпадающее по направлению со скоростью и равное а = 10 мсекг" . Пренебрегая трением ползуна о направляющие, определить мощность N внешней силы Р, способной сообщить ползуну заданное ускорение, если масса ползуна m = 20 кг. [c.84]

В применении к механизмам сущность метода может быть сформулирована так если ко всем внешним действующим на звено механизма силам присоединить силы инерции, то под действием всех этих сил можно звено рассматривать условно находящимся в равновесии. Таким образом, при применении принципа Далам-бера к расчету механизмов, кроме внешних сил, действующих на каждое звено механизма, вводятся в рассмотрение еще силы инерции, величины которых определяются как произведение массы отдельных материальных точек на их ускорения. Направления этих сил противоположны направлениям ускорений рассматриваемых точек. Составляя для полученной системы сил уравнения равновесия и решая их, определяем силы, действующие на звенья механизма и возникающие при его движении. Метод силового расчета механизма с использованием сил инерции и применением уравнений динамического равновесия носит иногда название кинетостатического расчета механизмов, в отличие от статического расчета, при котором не учитываются силы инерции звеньев. [c.206]

Если неравновесность вызвана отсутствием механического равновесия (P pF), поршень будет двигаться ускоренно. Быстрое движение поршня вызывает появление вихрей в газе, затухающих под действием внутреннего трения, в результате чего часть работы расширения опять превращается в теплоту б< тр. Работа против внешней силы снова получается меньше, а возрастание энтропии — больше, чем в равновесном процессе с тем же количеством теплоты 6д. [c.27]

Член pVtdVojfd-z связан с наличием в жидкости, окружающей частицу, градиента давления, возникающего при ускоренном движении жидкости. Последний член правой части отражает влияние внешних сил. Силу сопротивления движению частицы в жидкости можно представить следующим образом [c.102]

Возникновение реакций в кинематических парах обуслонлеио не только воздействием внешних сил, но н движением звеньев с ускорениями. Дополнительные динамические составляющие реакций учитывают путем введения в расчет сил инерции звеньев. В тихоходных механизмах, где ускорения, а следовательно, силы инерции. [c.139]

Для определения еилы натяжения ниги S и ускорения грузов применим нрннцин Даламбера к каждому грузу в отдельности, составив условия равновесия внешних сил грузов и сил инерции на нанранление нити. Получим для груза А (рис. 84, [c.368]

Уравнение (16) и выражает теорему о движении центра масс системы произведение массы системы на ускорение ее центра масс равно геометрической сумме всех действующих на систему внешних сил. Сравнивая уравнение (16) с уравнением движения материальной точки [ 74, формула (2)1, придем к другому выражению теоремы центр масс системы движется как материальная точка, масса которой равна массе всей системы и к которой приложены все внешние силы, действуюи ие на систему. [c.275]

Рассмотрим теперь механическую систему, состоящую из п материальных точек. Выделим какую-нибудь из точек системы с массой wZfe. Под действием приложенных к ней внешних и внутренних сил и Fi (в которые входят и активные силы, и реакции связей) точка будет двигаться по отношению к инерциальной системе отсчета с некоторым ускорением сг . Введя для этой точки силу инерции —mtflf , получим согласно равенству (85), что [c.345]

Руководствуясь принципом независимости действия сил, абстрагируемся от влияния внешних сил и найдем выражения для проекций на оси координат ускорения а" , ooбщae югo точке М изменяющими массами. [c.309]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...