Линия и точка в плоскости главные линии плоскости

ЛИНИЯ И ТОЧКА В ПЛОСКОСТИ ГЛАВНЫЕ ЛИНИИ ПЛОСКОСТИ [c.81]

Для изучения геометрии резца вводятся следующие условные плоскости (рис. 1.5). Основная плоскость Д — это координатная плоскость, проведенная через рассматриваемую точку режущей кромки перпендикулярно направлению скорости главного движения резания в этой точке. У резцов с прямоугольным поперечным сечением за основную плоскость принимается плоскость, параллельная его опорной поверхности, т. е. его установочной базе. Плоскость резания Р — координатная плоскость, касательная к режущей кромке в рассматриваемой точке и перпендикулярная основной плоскости. Главная секущая плоскость — координатная плоскость, перпендикулярная линии пересечения основной плоскости и плоскости резания. [c.8]

Используя свойства фокальных точек и главных плоскостей, можно простым геометрическим построением найти точку Я, сопряженную данной точке Р. Через точку Р проводят дне прямые, одна из которых параллельна оси, а другая проходит через фок)с Р (рис. 4.11). Пусть А и В— точки, в которых эти прямые пересекаются с главной плоскостью %. Тогда из свойств главных плоскостей следует, что точки Л и В, сопряженные А и В, являются точками пересечения двух прямых, проведенных через А и В параллельно оси, с плоскостью 41. Далее, поскольку РА проходит через фокус / , прямая Р А должна быть параллельна оси, а так как РВ параллельна оси, Р В должна проходить через другой фокус Р. Следовательно, изображение Р находится на пересечении линий А А и В Р . [c.155]

На рис. 301 построена линия пересечения поверхности вращения, заданной очерками, фронтально-проецирующей плоскостью Mi,. Главными точками искомой линии пересечения являются точки 1Г и 22 в которых главный меридиан поверхности пересекается плоскостью Му, а также точки 33 и 44, в которых заданная плоскость пересекает экватор поверхности. Точки 1Г и 22 являются одновременно высшей и низшей точками искомой линии пересечения. [c.206]

На рис. 13.2, а в перспективе показана главная поверхность прямого зуба, которую можно представить как совокупность совершенно одинаковых эвольвент (Э, Э ), расположенных в плоскостях, перпендикулярных оси колеса. Эти эвольвенты являются траекториями точек образующей прямой КК, принадлежащей плоскости N, которая перекатывается по основному цилиндру / без скольжения. Начальные точки всех эвольвент располагаются на образующей КьК , основного цилиндра. Пересечение главной поверхности прямого зуба с любым соосным цилиндром 2 происходит по образующей этого цилиндра (например, прямая КК ). Эта прямая параллельна оси колеса и называется линией прямого зуба. Главная поверхность прямого зуба является эвольвентной линейчатой цилиндрической поверхностью. [c.359]

Как уже было отмечено, поперечный изгиб бруса мол<ет сопровождаться кручением. Это происходит, как правило, тогда, когда главная центральная ось поперечного сечения, с которой совпадает линия действия изгибающей силы Р, не является осью симметрий сечения . Возникающее в этом случае кручение можно устранить путем приложения изгибающей силы Р по линии, параллельной главной центральной оси и проходящей через определенную точку в плоскости поперечного сечения, называемую центром изгиба. [c.206]

Резюме. В то время как преобразование Якоби переводит изоэнергетические поверхности в плоскости, а линии движения — в прямые, преобразование, порождаемое главной функцией Гамильтона, имеет совершенно другую природу. Оно осуществляется в пределах изоэнергетической поверхности Н=Е и носит вырожденный характер. Движение здесь проявляется как следствие того, что преобразование переводит точку в линию, а это в свою очередь вызывается обращением в нуль функционального детерминанта. [c.299]

Как известно, трансверсально изотропным телом называется такое тело, через каждую точку которого можно провести плоскость перпендикулярно одной и той же линии так, что механические свойства в этой плоскости не зависят от направлений. Все направления в плоскости и направление, перпендикулярное к ней, являются главными направлениями анизотропии. Листовой материал иногда является трансверсально изотропным, так как механические свойства в различных направлениях в плоскости листа одинаковы и отличаются от механических свойств в направлении, перпендикулярном плоскости листа. Если принять за плоскость, в которой механические свойства в различных направлениях одинаковы, плоскость ху, то тогда = 1 и согласно (1.68) Rx = = Ry = R. Для того чтобы установить связь коэффициента анизотропии R y с коэффициентом R, получим величину эквивалентного напряжения для случая растяжения напряжением (Tv образца, ось которого V составляет с осью х угол ос. В этом случае < х = Tv OS ос Оу = sin а = 0 (T sin а os а [c.35]

Отсюда следует, что на свободных границах, которые являются поверхностями уровня давления, вектор ускорения направлен по нормали к поверхности. Но вектор ускорения, очевидно, идет по главной нормали к линии тока, поэтому в каждой точке линии тока ее соприкасающаяся плоскость содержит нормаль к свободной поверхности. Это и показывает, что линия тока — геодезическая. [c.228]

Нулевой (или нейтральной) линией в плоскости сечения называем такую линию при внецентренном растяжении или сжатии, для всех точек которой результирующее нормальное напряжение равно нулю. Если представить себе так называемую поверхность напряжений для сечения, то нулевая линия будет получена как линия пересечения поверхности напряжений и плоскости поперечного сечения. Положим, что сечение имеет главные центральные оси ОУ и OZ (рис. 190). Перпендикулярно к плоскости сечения в точке С (силовая точка) приложена продольная растягивающая сила УУ эксцентриситет ее действия е = ОС. При этом полу-чаем моменты My=Nz . [c.281]

Найдем теперь точку приложения этого давления, центр давлений. Примем за ось Ох линию пересечения приведенной поверхности с плоскостью пластинки и предположим, что плоскость Оуг пересекает плоскость пластинки по линии ОУ, которая с осью О у образует угол а и служит главною осью инерции для пластинки. В плоскости пластинки мы примем за оси координат оси Ох и Оу. Между координатами точки (л , у )у лежащей в плоскости пластинки, относительно осей Оху и координатами этой точки (л , у, г) относительно осей Охуг мы имеем следующие соотношения [c.648]

Имея в виду наличие точек перегиба и точки сжатия на упругой линии, устанавливаем, что эквивалентный участок на периодической упругой кривой (рис. 3.1) займет часть главной ветви, вторую и третью ветвь вплоть до точки О (соответствующей точке /, рис. 6.16,6). Ось х системы координат х, у направлена параллельно силе и здесь она будет перпендикулярна к наклонной плоскости. Поэтому угол наклона оси х к оси х будет 6=90°—у Учитывая равенства с 1 = /8Шу и привлекая формулу (3.19), получаем соотношения [c.152]

На рис. 86, а горизонтальная проекция /5 точки 1, лежащей на поверхности кругового кольца, определена с помощью вспомогательной горизонтальной плоскости а, пересекающей тор по окружности радиуса Ну. Недостающие проекции точки 3, лежащей на фронтальном меридиане, и точки 4, лежащей на экваторе, определены непосредственным проведением линий связи. Для нахождения фронтальной проекции точки из точки О1, как из центра, проведена окружность радиусом Ох до пересечения с проекцией главного меридиана в точке Р , определена фронтальная проекция этой точки и из нее проведен след секущей плоскости, на которой находится проекция 2 . [c.80]

Площадка //, образованная сечением призмы горизонтальной плоскостью уровня р, встречает переднее и заднее ребра призмы в точках 15 и /5, а с плоскостями а и -у пересекается по фронтально-проецирующим прямым, пересекающим грани призмы в точках 3, 4 и 5, 6. Следовательно, площадка // представляет собой шестиугольник, изображаемый на видах главном и слева в виде прямых линий, а на виде сверху — в натуральную величину. [c.90]

В общем случае стрелка отклоняется от образующей цилиндра радиусом и под углом Е О пересекает смежные винтовые образующие канавки. В интервале между точками Хд а 1 стрелка Б отклоняется влево от образующих цилиндров с радиусами Го <г < 1 и угол >0. В сечении А — А, проходящем через стрелку Б ,, винтовая поверхность канавки пересекается по линии ху. Теоретически эта линия криволинейна, но для малых значений расстояний 0 и АЦ (увеличенный участок I на рис. 13.6) ее можно принять за прямую. В сечении А — А линия хг лежит в плоскости, параллельной оси сверла и проходящей через главную режущую кромку 1-2. Примем, что отрезок линии Х2 по стрелке равен а рас- [c.204]

Пересечение поверхностей вращения между собой и с другими поверхностями. Вначале рассмотрим случай, когда оси поверхностей вращения совпадают. Такие поверхности называются соосными. На рис. 376 изображена фронтальная проекция соосных вытянутого эллипсоида, конической поверхности вращения и полусферы. Точки Л и В расположены в плоскости главных меридианов и являются общими в первом случае для эллипсоида и конической поверхности, во втором — для конической поверхности и сферы. Вращаясь вокруг оси поверхностей, эти точки образуют общие для двух поверхностей окружности, которые являются линиями их пересечения. [c.254]

Пересечение поверхностей вращения между собой и с другими поверхностями. Если оси поверхностей вращения совпадают, они называются соосными (вытянутый эллипсоид, коническая поверхность и сфера на рис, 365). Точки А и В расположены в плоскости главных меридианов двух пересекающихся поверхностей. Вращаясь вокруг оси, точки образуют общие для смежных поверхностей окружности — линии их пересечения. [c.137]

При изгибе тонкостенных стержней с открытым профилем принято считать, что касательные напряжения распределяются равномерно по толщине сечения б и направлены по касательным к средней линии. Если главные центральные оси сечения не являются осями симметрии, то при изгибе в плоскости главной оси балки 6 его поперечных сечениях возникают дополнительные касательные напряжения и балка наряду с изгибом закручивается. Чтобы исключить закручивание балки при изгибе, поперечная сила должна проходить не через центр тяжести, а через центр изгиба. [c.229]

Угол главной кромки к (ламбда) называется угол в плоскости, перпендикулярной основной плоскости, и заключенный между главной режущей кромкой и линией, проведенной через вершину резца параллельно основной плоскости. Если режущая кромка параллельна основной плоскости, то этот угол равен нулю. Если на главной режущей кромке вершина резца является наинизшей точкой, то этот угол считается положительным. Когда вершина резца является наивысшей точкой, угол приобретает отрицательное значение (рис. 14). [c.29]

С помощью главных линий плоскости оказывается удобным решать вопросы о взаимном расположении точки и плоскости. На черт. 83 даны плоскость (fnit) к проекции А и А2 точки А. Необходимо установить, лежит ли эта точка в данной плоскости. Проведем по плоскости г оризонталь на том же уровне, на котором расположена точка А. Фронтальная проекция горизонтали пройдет через А 2 перпендикулярно к линии связи, а горизонтальная проекция h[ — пapaллeJгьнo горизонтальной проекции горизонтали It данной плоскости fnh). [c.40]

Пучки при достаточном наклоне к оси не дают стигматического изображения точки L. Пучок после преломления имеет вид, подобный показанному на рис. 12.6. Изображением точки L служат две ( )окальные линии. Одна из них (LsLs, см. рис. 13.5) образуется в результате преломления сагиттальных лучей и ориентирована в меридиональной плоскости другая LmL,r), получающаяся при преломлении меридиональных лучей, ориентирована в перпендикулярной плоскости. Фокальные плоскости (/ и III), в которых лежат эти два прямолинейных изображения, расположены на разных расстояниях от главной плоскости системы. Таким образом, и в этом случае точка L изображается кружком рассеяния, ( )орма которого зависит от положения экрана. В плоскости / ( )игура рассеяния имеет вид отрезка прямой, лежащей перпендикулярно к меридиональной плоскости в плоскости III ( )игура рассеяния вырождается в прямую, расположенную в меридиональной плос- [c.306]

Оси симметрии (Т и Т ) тетрагональных полей указанных днух ионов ]1араллельБЫ одной и той же плоскости, проходящей через ось Ь. Угол между этой плоскостью и осью с обозначается через ф. В проекции на эту плоскость тетрагональные оси образуют с плоскостью а, с равные углы а, как показано на фнг. 23. Углы 6 и а для различных туттовов-ских солей могут довольно сильно различаться. Очевидно, что главными осями намагничивания кристалла являются следующие оси Kj, которая представляет собой линию пересечения плоскости Т Д с плоскостью а, с A. j, которая расположена в плоскости а, с, перпендикулярно К , К , которая совпадает с осью Ь. [c.487]

С помощью главных линий плоскости оказывается удобно решать вопросы о взаимном расположении точки и плоскости. На рис. 87 даны плоскость Р и проекции а и а точки А. Необходимо установить, лежит ли эта точка в данной плоскости. Проведем по плоскости горизонталь на том же уровне, на котором расположена точка Л(2д,= г ). Фронтальная проекция горизонтали пройдет через а параллельно оси Ох. Фронтальный след N этой прямой будет расположен на Ру, а горизонта.чьная проекция точки N должна находиться на оси Ох. Через п параллельно следу P пройдет вторая проекция горизонтали. Горизонтальная проекция а точки А оказалась вне одноименной проекции прямой. Значит, точка А не лежит в плоскости Р. [c.48]

С помощью главных линий плоскости оказывается удобно решать вопросы о взаимном расположении точки и плоскости. На рис. 81 дакы плоскость Р и проекции а и а точки Л. Необходимо установить, лежит ли эта точка в данной плоскости. Проведем по плоскости горизонталь на том же уровне, на котором расположена точка А г =гА). Фронтальная проекция горизонтали пройдет через а параллельно оси Ох. Фронтальный след N этой прямой будет расположен на Ру, а горизонтальная проекция точки N должна находиться [c.48]

Мы знаем, что А Ga = (Л G/ a ) Л A( V G l" С а"), позтому, чтобы получить ответ на поставленную задачу, достаточно через /Г провести горизонтальную проекцию прямой, принадлежащей плоскости а, найти ее фронтальнун проекции и на ней отметить точку. 1 . Так как плоскость а задана следами, то целесообразно в качестве вспомогательной прямой использовать одну из главных линий плоскости. На рис. 171 проведена фронталь / плоскости а. [c.121]

Перпендикуляр к касательной в точке М называется нормалью к кривой в этой точке. Очевидно, что в данной точке кривой можно провести бесконечное множество (пучок) нормалей, и все они будут лежать в плоскости, проходящей через точку М и перпенди кулярной к касательной. Эта плоскость называется нормальной пло скостью. Нормаль, лежащая в соприкасающейся плоскости, называется главной нормалью к кривой в точке М. Таким образом, главная нормаль есть линия пересечения нормальной и соприкасающейся плоскостей в данной точке Ж криЕЮЙ ). Нормаль, перпендикулярная к соприкасающейся плоскости, называется бинормалью. [c.70]

Оптическая ось О О" лежит в плоскости падения под некоторым углом к преломляющей поверхности кристалла (рис. 17.21, а). Пусть на преломляющую поверхность кристалла падает плоский фронт волны АВ. Угол падения равен I. За время, в течение которого свет от точки В достигнет О на границе двух сред, в кристалле около А возникнут две волновые поверхности — сферическая и эллиптическая, соприкасающиеся друг с другом в направлении оптической оси АО. На рис. 17.21, а эллиптическая поверхность лежит внутри сферической, что соответствует случаю положительного кристалла. Около всех точек между А п О возникнут такие же волновые поверхности. По принципу Гюйгенса необходимо провести две плоскости, касательные к сфере (ОР) и эллипсоиду (ОЕ). Первая плоскость дает фронт преломленной обыкновенной волны, вторая — необыкновенной. Обыкновенные преломленные лучи Л , Со, Оо получим, проведя линии к точкам касания сферических поверхностей с плоскостью ОЕ. Колебания электрического вектора в этих лучах происходят перпендикулярно к плоскости главного сечения кристалла, которая совпадает с плоскостью чертежа (на рис. 17.21, а они отмечены точками). Необыкновенные преломленные лучи Ае, Се, Ое получим, проведя ЛИНИИ К точкзм касания эллиптических поверхностей с плоскостью ОЕ. В рассматриваемом случае они лежат в плоскости падения, но они не нормальны к волновому фронту. Колебания электрического вектора в необыкновенных лучах происходят в плоскости главного сечения кристалла (на рис. 17.21, а они отмечены стрелками). Таким образом, из рис. 17.21, а видно образование двух систем лучей — обыкновенных и необыкновенных, идущих в кристалле в разных направлениях. [c.48]

Терминология и определения. В большинстве случаев в учебной литературе под термином косой изгиб понимается изгиб бруса нагрузками, расположенными в одной из плоскостей, проходящих через ось бруса, но не совпадающих ни с одной из его главных плоскостей (иногда говорят главных плоскостей инерции). При этом предполагается, что для всего бруса существует единая силовая плоскость. По предлагаемой терминологии этот случай должен быть назван плоским косым изгибом. Наименование плоский обосновано тем, что упругая линия бруса — плоская кривая, а косым изгиб назван потому, что брус гнется не туда, куда его гнут (куда направлена нагрузка), т. е. плоскость изгиба не совпадает с силовой плоскостью. Из сказанного должно быть ясно, что называть простой изгиб бруса плоским крайне неудачно — термин плоский указывает на вид упругой линии (расположение ее в одной плоскости), а это возможно и при косом изгибе. Кроме того, даже просто стилистически неверно противопоставлять плоский изгиб косому, ясно, что логичнее называть простой изгиб прямым, тогда противопоставление оправдано в одном случае изгиб прямой (брус изгибается в направлении действия сил, т. е. в той же плоскости), в другом — косой (брус изгибается косо , т. е. не в плоскости действия нагрузки). [c.140]

На фиг. 115 указано разложение бивектора РМ на три пространственных вектора Р , Pg. Для первого вектора задан след а его линии действия, а для второго след Ь и точка Е (е), через которую вектор Рз должен пройти. Третий вектор задан направлением Рз (Яз) и следом с. Строим положения орт следов Z, т, ифокаль [х главного момента. Для определения направления векторов Pj и Ра главный вектор Р располагаем в точке а и по аппликате Z определяем величину момента q[j.I = Zh вектора относительно точки приведения О. Фокаль [ii пройдет через след Z главного вектора параллельно плечу h . Точка F пересечения фокалей [г и Ц. определяет плоскость моментов М = Mi М23 и М23 = М — моменты векторов Р и Рд относительно точки а Фокаль fi23 пройдет через фокус F перпендикулярно к направле [c.225]

Для определения кривой текучести материала в плоскости главных напряжений применяют также образцы в виде полос, ослабленных надрезами тш канавками. Если такой образец подвергнуть одноосному растяжению, то при определенном значении растягивающей силы в ослабленной зоне (вдоль линии, соединяющей надрезы, или в канавке) появятся унругопластические деформаци [, и напряженное состояние будет двухосным. Материал образца за пределами ослабленной зоны находится при этом в упругом состоянии с незначительными упрутими деформациями. Это позволяет считать части образца вне зоны локализации пластических деформаций вполне жесткими. [c.311]

Это показывает, что нормаль и ее характеристика суть две линии взаимные. Так как характеристика перпендикулярна к нормали и лежит в ее сопряженной плоскости, то сечение поверхноопи удлинения через нормаль и ее характеристику имеет эти две линии своими главными осями. Понятно, что характеррстика плоскости есть ось ее вращения. Чтобы определить угловую скорость плоскости около ее характеристики, заменяем в формулах для о, о, о координаты X, у, г на х, у, г и находим таким образом скорость, которую имеет от вращения плоскости конец линии, равной единице и отложенной на нормали г. Проекции этой скорости по осям буд т величины [c.35]

На перпендикуляре к линии горизонта окажется совмещенная с картиной точка зрения 8(., причем отрезок 8 Р равен главному расстоянию, которое считается заданным. Проведя из точки как из центра, дугу радиуса /,5 , получаем на линии горизонта точку схода параллельных хорд — точку / д,. Построив перспективы этих хорд (Рц-А . и РцВгд вторичные проекции (/ дЛд. и Рнаходим точки Л и в которых хорды пересекаются с плоскостью картины (начала хорд). Отрезок будет искомым. Хорды ЛЛ и ВВ (см. рис. 377) принято называть л и-ниями равных сечений, так как они и данный отрезок и картину пересекают в точках, расстояния между которыми одинаковы (ЛВ=Л,В ). [c.267]

Чтобы построить перспективы параллельных хорд, необходимо определить их общую точку схода Р. Последняя находится с помощью луча СР, параллельного хордам ЛИо построения точки р на картине воспользуемся тем, что отрезок СР является основанием равнобедренного треугольника СР/ь вершиной /, которого служит вторичная проекция бесконечно удаленной точки заданного отрезка АуВу. Действительно, обратимся к рис. 436, где показан вид сверху на систему плоскостей линейной перспективы. Рассмотрим треугольники и сР/у. Так как стороны второго параллельны соответствующим сторонам первого, то они подобны. Но треугольник — равнобедренный (пау = па , а поэтому равнобедренным будет и второй треугольник сР/у. Совместим этот треугольник с плоскостью картины, вращая его вокруг линии горизонта, на которой лежат вершины /1 и Р. Первая из них определяется пересечением вторичной проекции отрезка аЪ с линией горизонта (см. рис. 434, к которому относятся и последующие пояснения). Вторая точка является искомой. На перпендикуляре к линии горизонта окажется совмещенная с картиной точка зрения Су, причем отрезок СуР равен главному расстоянию, которое считается заданным. Проведя из точки /у, как из центра, дугу радиуса /уСу, получаем на линии горизонта точку схода параллельных хорд — точку Р. Построив перспективы этих хорд РА и РВ) и их вторичные проекции Ра и РЬ), находим точки Лд и в которых хорды пересекаются с плоскостью картины (начала хорд). Отрезок А В будет искомым. Хорды и ВуВ (рис. 435) принято называть линиями равных сечений, так как они и данный отрезок и картину пересекают в точках, расстояния между которыми одинаково АуВу = А В ). [c.304]

Проведенный выше анализ свойств призмы дан для случая параллельного пучка света, лежащего в плоскости главного сечения иризмы. Этот пучок исходит из центра щели. Но кроме данного пучка действ5гют еще и другие пучки, которые исходят, например, из краев щели. Эти точки не лежат в плоскости главного сечения призмы, и пучки от них падают на преломляющую грань призмы под некоторыми углами к плоскости главного сечения. Следовательно, условие преломления для них может заметно отличаться от ранее рассмотренных. Искривление изображений щели, т. е. спектральных лини11, которое отчетливо наблюдается в большинстве приборов, и объясняется этим обстоятельством. Своей вогнутой стороной линии обращены, как правило, в коротковолновую сторону спектра (рис. 48). Кривизна их растет пропорционально угловой дисперсии. [c.75]

Замечание. При равенстве двух главных моментов инерции, например 7 , и 7 для осей у, г, оказывается, что все оси, лежащие в плоскости уг, будут главные оси тела моменты инерции для всех этих осей одинаковы и равны 7 ,. В этом случае вместо разложения угловой скорости на три главные оси можно применять разложение ее на две главные оси. Пусть ОМ есть мгновенная ось вращения, а отрезок ОМ изображает величину угловой скорости (фиг. 131). За одно направление разложения примем ось Ох (ось фигуры в случае тела вращения) за другое направление разложения выберем линию 0N, лежащую в плоскости хОМ и перпендикулярную к Ох. Ось лежит в плоскости уг, следовательно, будет главная. Итак, обе оси, на которые разложена угловая скорость, будут главные. А всякая главная ось обладает тем свойством, что для нее проекцпя момента количеств движения выражается очень просто, а именно равна произведению угловой скорости на момент инерцни для этой оси. Если проекции угловой скорости на ОХ, ОЛ/ назовем через р, д, то проекции момента количеств движения для тех же осей будут 7 / , 7 . [c.215]

Рассмотрим вопрос о кривизне спектральных линий. Так как входная щель имеет конечную высоту, то через призменную систему пройдут пучки лучей, наклоненные к плоскости главного сечения призмы. Это приведет к искривлению изображения входной щели. Поясним это с помощью рисунка 7.1.7. Пучок лучей, выходящий из центральной точки входной щели 5о, проходит через призму в плоскости главного сечения ВАС. Лучи, идущие из верхней точки щели 51, образуют параллельный пучок, наклонный и пересекающий призму в плоскостях, непараллельных плоскости главного сечения, например, в плоскости В А С. Преломляющий угол ZB A больше угла ZBA в плоскости главного сечения призмы. В результате этого лучи, пересекающие призму вне плоскости главного сечения отклоняются больше. Это приводит к тому, что изображение входной щели искривляется, выпуклость изображения направлена в сторону больших длин волн. В ряде случаев это искривление мало [c.430]

При расчете на продольный изгиб сжатые стержни принимаются, как имеющие на концах шарнирные соединения. За свободную длину 8] принимают обычно длину осевых линий стержней фермы. Б промежуточных стержнях (распорки, укосины) длина, принимаемая при продольном изгибе в плоскости балки, равна расстоянию между определяемыми по чертежу центрами тяжесги узловых соединений стержня. При расчете стоек, которые вместе с поперечными балками и ригелями образуют рамы, продольный изгиб принимается действующим по вертикали относительно плоскости балки, а за свободную длину принимается расстояние между центрами тяжести узловых соединений. При подпоре промежуточных точек поясных стержней и дополнительных креплений свободная длина берется соответственно меньшей. При пересекающихся стержнях точка пересечения, лежащая в плоскости балки и имеющая минимум 2 заклепки, принимается за неподвижную точку в случае присоединения к ней другой точки, лежащей в плоскости, перпендикулярной главным балкам (в составных стержнях в каждой отдельной части). [c.746]

Главные линии плоскости. Через точку, лежащую в плоскости, можно провести бесчисленное множество прямых, принадлежащих плоскости и различно наклоненных к плоскостям проекций Но среди них только одна прямая будет параллельна плоскости Я, одна — параллельна плоскости V и одна — параллельна плоскости W. Такими прямьши являются горизонталь, фронталь и профильная прямая плоскости. На 125 рис. 125 показаны горизонталь и фронталь. [c.82]

Кроме перечисленных, к главным линиям плоскости относится л и-ния наибольшего ската. Эта линия перпендикулярна горизонталям и угол между ней и горизонтальной плоскостью проекций равен углу наклона плоскости, в которой лежит линия наибольшего ската — плоскости Н. Горизонтальная проекция линии наибольшего ската — ГЯЛЯСк— перпендикулярна горизонтальным проекциям горизонталей плоскости (рис. 125). Чтобы построить ее фронтальную проекцию ФПЛНСк), отметим точки I и т пересечения горизонтальной проекции линии наибольшего ската со сторонами горизонтальной проекции треугольника и найдем их фронтальные проекции — точки I и т. [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...