Точка центральная

Во втором случае проекцией точки является линия (рис. 1.1, в). Широкое применение получили проецирования прямыми, проходящими через фиксированную точку (центральное проецирование), или проецирование множеством параллельных прямых (параллельное проецирование). [c.11]

Здесь постоянными величинами являются главный вектор R заданной системы сил и его проекции на оси X, У, Z, проекции М -, Му, Мг главного момента Mq относительно начала координат, а также наименьший главный момент М.. Переменными величинами являются текущие координаты точек центральной оси х, у, г. Два уравнения центральной оси можно получить, приравняв друг другу любые два отношения из четырех. [c.113]

Отсюда сразу следует, что скорости ,о для точек п-й системы распределены так, как распределены главные моменты системы скользящих векторов, что, зная скорость ,о какой-либо одной точки, можно найти скорость любой другой точки по теореме о переносе полюса, что минимальную скорость имеют точки центральной оси системы векторов (Oj,. .., со и т. д. [c.362]

Применение формулы Бине позволяет определить закон изменения центральной силы по данному уравнению центральной орбиты (прямая задача). Если оказывается положительной, то центральная сила является силой отталкивания, если — отрицательной, то — силой притяжения. [c.14]

Такая совокупность скользящего вектора Q и пары с моментом , параллельным Q, называется винтом. Проходящая через точку О прямая, вдоль которой в этом случае направлен вектор Q, называется центральной осью системы скользящих векторов. Очевидно, что все точки центральной оси будут обладать тем же свойством, что и точка О. [c.151]

С помощью теоремы об изменении кинетического момента сформулировать и доказать необходимый и достаточный признак того, что сила, действующая на материальную точку, — центральная. [c.300]

Из поверхностей второго порядка этому условию удовлетворяет только одна, а именно эллипсоид. Найденный эллипсоид называют эллипсоидом инерции для данного тела в точке О. Очевидно, эллипсоид инерции для данного тела можно построить в любой точке пространства. Поэтому эллипсоидом инерции для данного тела в какой-либо точке называют эллипсоид с центром в этой точке, центральные радиусы-векторы точек которого равны обратным значениям квадратных корней из моментов инерции тела относительно осей, направленных по этим радиусам-векторам. [c.249]

Если радиус прямого кругового конуса равен половине его высоты, то центральный эллипсоид инерции обратится в сферу. [c.98]

Отсюда следует равенство А = В, т. е. если шаровая точка существует на оси Z, то центральный эллипсоид инерции должен быть эллипсоидом вращения вокруг оси z. Затем для получим уравнение [c.139]

Приведем некоторые результаты этих исследований. С точки зрения оценки прочности контактирующей детали наибольший интерес представляют напряженные состояния в точках центральной оси г (линии действия силы Р) и в точках контура контактной площадки. [c.358]

Опыт показывает, что в случае, когда жидкость поступает в трубу из резервуара больших размеров, скорость во входном сечении одинакова по всему сечению. Далее на некотором протяжении трубы вследствие тормозящего действия стенок имеет место образование пограничного слоя, поперечные размеры которого по мере удаления от начального сечения увеличиваются. Поскольку струйки пограничного слоя движутся медленнее остальной массы жидкости, то центральная часть потока (его ядро) будет опережать части, прилежащие к стенкам картина распреде.ления скоростей в разных сечениях будет иметь в результате вид, представленный схематически на рис. 83. [c.141]

Пусть поток при адиабатном течении набегает на какое-либо тело М. Тогда в соответствии с рис. 1.31 какая-то центральная струйка рабочего тела (потока) при ударе по нормали о тело М в точке О, полностью потеряв свою кинетическую энергию, повысит свою температуру. Точка, в которой скорость рабочего тела обращается в нуль, называется точкой нулевой скорости, а температура в этой точке — температурой полного торможения. Для определения этой температуры напишем интегральное выражение уравнения (1.173) для газа [c.50]

Замечание. Подчеркнем, что все упомянутые в теореме представители — это ростки семейств с общим центральным многообразием, Л/-струи которых во всех точках центрального многообразия совпадают. [c.71]

Если значения Xq/ велики, например V > 3000, то центральная часть линии практически полностью поглощена, и форма линии определяется исключительно ее краями. При этом для больших I [c.515]

Невесомые носители сил — жидкости, флюиды располагались, по мнению ученых, в порах тел. Между ними и частицами обычного весомого вещества и действовали определенные силы. Их-то и стали искать. В результате если когда-то центральной была проблема системы мира, объединявшая физиков, то теперь центральной стала проблема сил, разделявшая их. В познании различных сил нуждалась и начавшая быстро развиваться техника. [c.99]

Центр. Точка центральной плоскости, относительно которой главный момент параллелен вектору Я, есть центр. [c.55]

Система, эквивалентная одной результирующей.— Когда главный вектор / системы Л не равен нулю, то главный момент принимает свое наименьшее значение во всех точках центральной оси, представляющей собой определенную прямую, параллельную R (п 17). Если этот наименьший момент равен нулю, то система приводится к единственному вектору R при условии, что центр приведения взят на центральной оси. В этом случае говорят, что система допускает одну результирующую, или равнодействующую. Вектор R, приложенный в точках центральной оси, представляет собой результирующую системы S, эквивалентную всей системе. [c.29]

Предположим, что главный вектор R отличен от нуля. В этом случае система эквивалентна своей результирующей, приложенной в одной из точек центральной оси. Мы определим эту ось как геометрическое место точек, в которых нужно приложить результирующую, чтобы она была эквивалентна всей системе. [c.33]

Вращения вокруг параллельных осей. — Параллельные векторы, геометрическая сумма которых равна нулю, не могут приводиться к одному вектору. Наоборот, если геометрическая сумма параллельных векторов не равна нулю, они приводятся к их главному вектору, приложенному в какой-либо точке центральной оси моментов (п°26). Отсюда следует, что мгновенные вращения вокруг параллельных осей в любом числе, если геометрическая сумма их не равна нулю, приводятся к одному результирующему вращению вокруг центральной оси, значение которого равно алгебраической сумме значений составляющих вращений. [c.66]

Силы в плоскости. — Когда все силы действуют в одной плоскости, и геометрическая сумма их R не равна нулю, результирующий момент G (так же, как и момент каждой силы) перпендикулярен к R. Следовательно, эти силы приводятся к одной равнодействующей R, приложенной в точке центральной оси (лежащей, очевидно, в плоскости действия сил). Если R равна нулю, то система приводится к одной паре, а если, кроме того, и О равен нулю, то система находится в равновесии. [c.234]

Параллельные силы.—Если силы параллельны, и их геометрическая сумма R не равна нулю, то результирующий момент (/перпендикулярен к R, и, следовательно, эти силы приводятся к одной результирующей R приложенной в точке центральной оси (параллельной общему направлению сил). Если R равна нулю, то система приводится к одной паре или находится в равновесии (когда момент пары равен нулю). [c.235]

Указанное приведение является вполне определенным, за исключением только того, что для пары сил мы можем взять любую плоскость, нормальную к центральной оси. Действительно, центральная ось по необходимости параллельна R, а так как сумма моментов относительно любой другой оси, пересекающей ее под прямым углом, должна быть равна нулю, то центральная ось может иметь только одно положение. С другой стороны, момент пары также вполне определен, так как он равен сумме моментов данных сил относительно центральной оси. [c.39]

Поэтому, если инвариантный трехчлен обращается в нуль, то равен нулю и главный момент системы относительно точек центральной оси. [c.48]

Из самого определения эквивалентности также совершенно лоно, что система Е эквивалентна одному вектору в том и только в том случае, если существует такой центр приведения, по отношению к которому главный момент равен нулю, а это, в свою очередь, имеет место в том и только в том случае, если наименьший момент или, что то же, инвариантный трехчлен Т равен нулю. Если условие это выполнено и главный вектор системы отличен от нуля, то система эквивалентна главному вектору Н, приложенному в любой точке центральной оси системы (прямой действия этого вектора). [c.49]

Упражнение 1. Показать, что первоначально покоящееся тело в его импульсивном движении относительно центра масс начнет вращаться вокруг радиуса-вектора той точки центрального эллипсоида инерции, в которой плоскость, касательная к поверхности эллипсоида, перпендикулярна главному моменту ударных импульсов относительно центра масс. [c.414]

Силы, действующие во многих физических системах, имеют одну характерную особенность — это центральные силы. Центральными силами называются такие силы, которые действуют вдоль линии, соединяющей тело, на которое действует сила, с телом, которое порождает действующую силу. Если ограничиться случаем одной частицы во внешнем поле сил, то центральным нолем сил будет такое поле, в котором сила, действующая на частицу, всегда направлена по линии, соединяющей рассматриваемую частицу и некоторую фиксированную точку, называемую центром силового поля. Если выбрать начало координат в центре поля сил, то сила F, действующая на частицу, будет иметь вид [c.14]

Как отмечалось выше, при общей постановке задачи теории приспособляемости, когда программа нагружения не оговаривается, достаточно рассмотреть некоторые наиболее неблагоприятные последовательности нагружения. Так, при определении условия знакопеременного течения в соответствии с неравенством (3.10) для точек центральной части диска это будут сочетания разгона и нагрева (или останова и выравнивания температуры), т. е. все пути, соединяющие точки а я с (рис. 70). Для точек, расположенных на периферии диска, наибольшее изменение окружных напряжений отвечает направлению нагружения bd. [c.152]

На рис. 12.24, з, ИГМ ПП KZ 2 — изображения, размерные параметры, опорные точки, представленные значения параметров — Ит(рТКС), таблица кортежа параметров ТКС — KZ 2, основные формульные параметры. На рис. 12.24, а, условно показаны два возможных варианта центрального отверстия — шлицевого прямо-бочного (над осью) и шлицевого эвольвентного (под осью) изображения. Если гп2 = о и N8 = 0, то центральное отверстие гладкое. Профильное изображение требуется только для шлицевого прямобочного центрального отверстия. [c.393]

При приведении системы сил к любой из точек центральной оси получаются две инвариантные величины и М, совокупность которых представляет собой дипаму. [c.112]

Задача 6 (рис. 6). К наивысшей точке гладкого неподвижного шара радиусом г = 6 см прикреплена упругая нить, естественная (ненапряженная) длина которой / = 3 см, а коэффициент жесткости с =100 н1см (т. е. для удлинения ее на 1 см необходима сила в 100 н). После того как к нити была подвешена тяжелая материальная точка, центральный угол а, соответствующий дуге охвата нити, стал равным. Найти вес точки и давление, оказываемое ею на шар. [c.12]

Пусть расстояние 5152 = 21, расстояние от 515а до экрана ОМ = == П, а расстояния от 51 и 8 до какой-либо точки экрана N — соответственно и Если 51 и 5а синфазны (ср = 0), то центральный максимум лежит на средней линии в точке М (51УИ — 5аЛ1 = 0). [c.74]

Для измерения скорости сверхзвукового газового течения можно пользоваться обычным пневматическим насадком (рис. 3.20). Нужно только учесть, что при сверхзвукоБом обтекании насадка перед ним возникает ударная волна. Если ось симметрии насадка параллельна направлению потока, то центральная [c.140]

Поскольку на кинетической и гидродинамической стадиях эволюции свойства неравновесной системы определяются одночастич-яой функцией распределения 1(я, р, t), то центральной задачей неравновесной статистической физики (физической кинетики) является вывод кинетических уравнений для различных систем, их решение и различные приложения. В нашем курсе эта задача решается методом функций распределения Боголюбова. [c.101]

Рабочую АРД-диаграмму строят для конкретных параметров контроля материала изделия, частоты упругих колебаний, радиуса преобразователя, угла ввода луча. В качестве основного сигнала используют бесконечную плоскость или фокусирующую цилиндрическую поверхность. В ряде случаев в качестве основного сигнала целесообразно использовать эхо-сигнал от бокового цилиндрического отражателя. При этом допустимо большее отклонение рабочей частоты от номинального режима, чем при настройке по фокусирующей поверхности, а основной эхо-сигнал формируется за счет той центральной части ультразвукового пучка, которая формирует эхо-сигнал от абсолютного большинства реальных дефектов. При этом для определения эквивалентной площади дефектов целесообразно использовать обобщенную SKH-диаграмму, построенную для определенного контролируемого материала (рис. 48). Быраже- [c.233]

Для точек центральной оси системы главный момент G имеет наименьшую величину и параллелен главному вектору R. Поэтому, если взять за центр приведения точку на центральной оси, то осевой момент результирующей 1зры получит наименьшую величину и будет параллелен главному вектору. [c.28]

Приложение общих теорем. Определение центральной оси. — Если все векторы системы параллельны, то их главный вектор R параллелен общему направлению векторов или равен нулю. С другой стороны, моменты различных векторов относительно точки О перпендикулярны к ьтому общему напраглению, и потому главный момент О системы тоже перпендикулярен к этому направлению. Итак, если R не равен нулю, то (J и Л перпендикулярны между собой система допускает, таким образом, одну результирующую, или просго результирующую, приложенную в какой-нибудь точке центральной оси (п 26). Если бы главный вектор R был равен нулю, то система приводилась бы к одной паре или нулю, но не могла бы быть приведена к одному вектору. [c.33]

На основе определения еириала, данного в упражнении 10, показать, что центр системы параллельных прилоягеиных векторов (рубр. 62 и 64), главный вектор которой отличен от нуля, мояшо характеризовать как ту точку центральной осп, по отношению к которой впрнал обращается в пуль. [c.85]

Исходя отсюда, мояшо распространить на любую систему прилоясенных векторов (т. е., вообще, не параллельных), главный вектор которой отличен от нуля, иопятт о центре системы достаточно определить центр как ту точку центральной оси, по отношению к которой вирпал обращается в нуль ). [c.85]

В частном случае системы может оказаться, что для любой точки пространства главный момент перпендикулярен к главному вектору. Тогда / = / / ° = О и имеет место третий из перечисленных случаев (1.6). Приведя систему к центральной оси на оснорании соотношения (1.7), найдем, что для точек центральной оси г° = 0. Система будет эквивалентна одному скользящему вектору, а центральная ось будет той прямой, на которой лежит этот вектор. [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...