Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Точки главные

В эллиптической точке главные кривизны имеют одинаковые знаки, а в гиперболической — противоположные. В параболической точке одна из главных кривизн равна нулю.  [c.410]

НО ПЛОСКОСТИ горловой окружности ц. Поэтому для построения точек главного меридиана достаточно взять точки на полупрямой-1.  [c.60]

Очерк поверхности строится с помощью параллелей точек А, В - параллели основания О - горло 1 - точка главного меридиана (1 = [АВ]Пст), являющаяся границей видимости образующей [АВ] на фронтальной проекции случайные точки (не обозначены на чертеже буквами или цифрами). Главным меридианом поверхности является гип )бола. Сечением поверхности плоскостью м((В1), параллельной оси 1 вращения и касающейся горла, будут прямые [СО] и [ЕГ]. Прямая [СО] входит в семейство образующих [АВ],и между собой они никогда не пересекаются. Прямая [ЕР] - представитель второго семейства образующих, пересекающих все образующие первого семейства, т е. К = [СО]П[ЕР], Е = [АВ]П[ЕР]. Это значит, что линии семейства [АВ] могут быть образующими, а линии семейства [ЕЕ] их направляющими и наоборот. Оба семейства образуют линейчатый каркас поверхности. Это свойство гиперболоида использовал известный русский инженер, почётный член Академии наук СССР В.Г. Шухов (1853 - 1939 гг) в строительстве радиомачт, опор и башен, которые были прочными и сравнительно лёгкими.  [c.143]


Определить частоты малых колебаний тяжелой материальной точки около ее положения равновесия, совпадающего с наиболее низкой точкой поверхности, вращающейся с постоянной угловой скоростью (О вокруг вертикальной оси, проходящей через эту точку. Главные радиусы кривизны поверхности в ее нижней точке р и Р2.  [c.422]

При плоском движении. Выбрав за центр приведения сил инерции центр масс, получим в этой точке главный вектор и главный момент сил инерции. Для главного вектора сил инерции имеем  [c.366]

Так как поступательные перемещения цапфы исключены, то главный вектор всех действующих на цапфу сил (активных и реактивных) равен нулю, откуда Н = —<3, т е. полная реакция подшипника всегда параллельна равнодействующей Q внешних нагрузок.  [c.76]

Рассмотрим понятие о главных осях инерции. Две взаимно перпендикулярные оси с началом в данной точке, для которых центробежный момент инерции плоской фигуры равен нулю, называют главными осями инерции фигуры в этой точке. Главные оси инерции в центре тяжести фигуры называют главными центральными осями инерции.  [c.168]

Поскольку сечение стержня представляет собой прямоугольник, то главными центральными осями сечения будут оси симметрии прямоугольника. Усилия и моменты в сечении находим как суммы проекций и моментов сил, действующих на левую часть рассеченного стержня  [c.39]

Отложим этот угол (против часовой стрелки) и проведем главные центральные оси X и Y. Если бы tg 2 q и q получились со знаком минус, то главные центральные оси были бы повернуты относительно осей х н у по ходу часовой стрелки.  [c.106]

На волчок действуют внешние силы сила тяжести G и реакция опоры О. Так как момент реакции опоры относительно точки О равен нулю, то главный момент внешних сил относительно  [c.249]

Принадлежность точки 2 к одной из указанных категорий существенно влияет на выбор направления поиска. Например, для внутренних точек, по крайней мере, в малой окрестности направление можно выбрать без учета ограничений. В данном случае ограничения задачи считают неактивными. Для гранич- ных точек учет ограничений обязателен, так как даже в малой окрестности возможен переход в недопустимую точку в направлении поиска. Если точка Zk является недопустимой, то главным при выборе направления поиска служит необходимость попадания в Dz, т. е. удовлетворения ограничений задачи Д.  [c.249]


Решение. Выберем за центр приведения центр О шестиугольника и найдем главный вектор R и главный момент /И данной системы сил относительно центра О. Так как Р, = —Р, и Р Р , то главный вектор R равен 2Р , а главный момент Рис. 30  [c.43]

Так как Мд = 0, то главный момент Л ,, лежит в плоскости гОу и по величине равен  [c.98]

Следствие 1. Если главный вектор системы равен нулю, то главный момент не зависит от выбора полюса.  [c.341]

Если за центр приведения выбрать другую точку, то главный момент не получится равным. нулю, кроме тех случаев, когда выбранная точка оказывается на линии действия равнодействующей.  [c.83]

Так как проекция на ось х положительна, а на ось у отрицательна, то главный вектор расположен в четвертом координатном углу и делит его своей линией действия пополам, т. е. угол, образуемый Т",, с положительным направлением оси х, (р = —45° (рис. 78, б).  [c.87]

В 1.12 подробно изложен процесс приведения сил к точке и доказано, что любая плоская система сил приводится к силе — главному вектору и паре, момент которой называется главным моментом. Причем эквивалентные данной системе сил сила и пара действуют в той же плоскости, что и заданная система. Значит, если главный момент изобразить в виде вектора (см. 1.7), то главный вектор и главный момент плоской системы сил всегда перпендикулярны друг другу.  [c.63]

Так как согласно четвертой аксиоме динамики внутренние силы взаимодействия между отдельными точками механической системы (рис. 1.170) попарно равны (Ei2=/ 2i F23= 32 F3i= Fi3 и т. д.) и направлены противоположно вдоль прямых, соединяющих эти точки, то главный вектор всех внутренних сил механической системы равен нулю, причем если рассматриваемая механическая система неизменяемая, т. е. представляет собой абсолютно твердое тело, то внутренние силы уравновешиваются если же рассматривается изменяемая механическая система, то внутренние силы взаимно не уравновешиваются, так как, приложенные к разным телам, они могут вызвать их взаимное перемещение.  [c.143]

Если векторная сумма импульсов внешних сил системы равна нулю, то главный вектор количеств движения системы материальных точек по-  [c.177]

Случай сохранения главного момента количеств движения системы материальных точек. Если векторная сумма моментов всех внешних сил системы относительно неподвижного центра равна нулю, то главный момент количеств дви-я ения системы относительно того же центра постоянен, т. е. если  [c.193]

Аналогично, если сумма моментов всех внешних сил системы относительно неподвижной оси равна нулю, то главный момент количеств  [c.193]

Учитывая, что Р= — Р, получим, что главный вектор У = Р и, следовательно, V" (1г = Рйг . Так как моменты сил Р, Р ш Р относительно оси г, проходящей через точку С перпендикулярно к плоскости материальной симметрии колеса, равны нулю, то главный момент внешних сил относительно оси а равен /и, = да. Теперь формула (1) принимает вид  [c.280]

Так как моменты сил R , и / з относительно точки равны нулю, то главный момент внешних сил векторно равен моменту веса Р относительно точки опоры О.  [c.516]

Заметим, что так как силы системы расположены в пространстве совершенно произвольно, то главный момент Mq по отношению к главному вектору R может быть направлен под каким угодно углом. Таким образом, любая пространственная система сил, будучи приведена к некоторому центру О. заменяется приложенной в этом центре результирующей силой, равной главному вектору системы и результирующей парой, момент которой равен главному моменту системы Mq относительно центра приведения.  [c.235]

Наблюдения над двойными звездами показывают, что звезда-спутник движется около главной звезды по эллипсу, в фокусе которого находится главная звезда, следовательно, здесь имеет место ньютонов закон притяжения. Если бы имел место закон притяжения пропорционально расстоянию, то главная звезда находилась бы в центре орбиты спутника, что противоречит наблюдениям.  [c.390]


Если звено вращается равномерно (р. = 0), то главный момент сил иисрц1П1 Л4,1 = 0. Все силы инерции приводятся к главному вектору сил нперцин Г .  [c.140]

Рхли выбрать ось Oz перпендикулярно шюскосги действия плоской системы сил, а оси Ох и Оу — в плоскости сил, то главный вектор R будет лежать в плоскости Оху и, следовательно, для плоской системы сил  [c.44]

Если брать за центры приведения точки на поверхности цилиндра, осью которого является центральная винтовая ось, то главные моменгы относительно таких центров будут одинаковы по модулю и составляют одинаковый угол с об-разуюп1ими цилиндра. Эги главные моменгы состоят из одного и того и моментов Lj  [c.82]

Если известны компоненты тензора напряжений для любых координатных осей, то главные напряжения р , р определя-югся как корни уравнения собственных значений тензора напряжений  [c.570]

Уравнения в проекциях на оси естественного трехгранника. Для получения этих уравнений спроектируем обе части равенства ma=2Fft на оси ТИтяй, т. е. на касательную УИт к траектории точки, главную нормаль Мп, направленную в сторону вогнутости траектории, и бинормаль Mb (см. в 42 рис. 122 на нем Охуг — оси, по отношению к которым движется точка). Тогда, учитывая, что (см. 43) at=dy/d/, a =uVp, flj=0, получим  [c.187]

Тогда из уравнения (35) следует, что при этом ЛГо=соп51. Таким образом, если сумма моментов относительно данного центра всех приложенных к системе внешних сил равна нулю, то главный момент количеств движения системы относительно этого центра будет численно и по направлению постоянен. Приложение этого результата к случаю движения планеты было рассмотрено в 86.  [c.294]

Тогда из уравнений (36) следует, что при этом / z= onst. Таким образом, если сумма моментов всех действуюи их на систему внешних сил относительно какой-нибудь оси равна нулю, то главный момент количеств движения системы относительно этой оси будет величиной постоянной.  [c.294]

Из полученных уравнений следует, что если сумма моментов внёшних ударных импульсов относительно какого-нибудь ueliipa (или оси) равна нулю, то главный момент количеств движения системы относительно этого центра (или оси) за время удара не  [c.398]

Плоскость, проходящую через ось поверхности вращения, называют меридиональной, линию ее пересечения с поверхностью вращения — меридианом. Если ось поверхности параллельна плоскости проекций, то меридиан, лежащий в плоскости, параллельной этой плоскости проекций, называют главным меридианом. На эту плоскость проекций главный меридиан проецируется без искажений. Так, если ось поверхности вращения параллельна плоскости V, то главный меридиан проецируется на плоскость Ебез искажений, например проекция а / Ь с д. Если ось поверхности вращения перпендикулярна  [c.101]

Так как = О, то главный момент заданных сил относительно начала координат лгжит п плоскости хОу и не перпендикулярен к главному вектору R, лежащему иа оси у. Следовательно, заданные силы приводятся к динаме,  [c.119]

Если единственно/ внешней силой, приложенной к механической системе, является сила тяжести, то главные моменты внешних сил относительно центра масс и относительно любой оси, через него проходящей, равны пулю. В этом случае кинетический момент системы относительно центра масс L r, а также ее кинетический момент относительно любой оси, проходящей через центр масс, паиример остаются постоянными. Так, наиример, во время  [c.232]

Если равенство V mJ.УутуУ т = 0 не имеет места, то главный вектор V и главный момент тд не взаимно перпендикулярны и система сил приводится к динаме. Уравнения центральной оси также определяются по формулам (16 ).  [c.188]

Если векторная сумма йоментов внешних сил относительно центра инерции равна нулю, то главный момент количеств движения системы  [c.241]


Смотреть страницы где упоминается термин Точки главные : [c.410]    [c.314]    [c.77]    [c.478]    [c.49]    [c.235]    [c.114]    [c.95]    [c.342]    [c.149]    [c.515]    [c.610]   
Теория машин и механизмов (1988) -- [ c.282 ]

Основы оптики Изд.2 (1973) -- [ c.153 , c.158 ]

Общий курс физики Оптика Т 4 (0) -- [ c.77 ]



ПОИСК



Гекторы главных точек

Геометрическое место точек О, для которых момент инерции относительно одной из главных осей в точке О имеет заданное значение

Главные круги, линии и точки небесной сферы

Главные моменты системы сил, произвольно расположенных в пространстве, относительно точки и относительно оси. Теорема о сумме моментов сил, составляющих пару

Главные напряжения в произвольной точке сосуда

Главные напряжения в произвольной точке трубы

Главные точки, главные плоскости, фокусы и фокусные расстояния

Главный вектор точки

Главный момент количеств движения системы материальных точек

Главный момент системы сил относительно точки и относительно оси

Деформации в точке тела. Главные деформации

Зависимость между главными моментами системы сил относительно точки и оси, проходящей через эту точку

Зависимость между главными моментами системы сил относительно точки и относительно оси

Импульс силы. Главный вектор количеств движения системы материальных точек

Импульс силы. Количество движения материальной точки. Главный вектор количеств движения материальной системы

Исследование напряженного состояния в данной точке тела. Главные площадки и главные напряжения

Исследование напряженного состояния в точке тела. Главные напряжеИнварианты напряженного состояния

Исследование напряженного состояния в точке тела. Главные напряжения. Инварианты напряженного состояния

Классификация напряженных состояний. Определение главных напряжений и положений главных площадок в плоском напряженном состоянии и точке бруса

Лекция шестая (Живая сила движущегося твердого тела. Моменты инерции. Главные оси Дифференциальные уравнения движения твердого тела для случая, когда оно свободно, и для случая, когда одна его точка закреплена)

Линия и точка в плоскости главные линии плоскости

Мвкент вектора относительно точки. Скользящий вектор. Система скользящих векторов. Главный вектор и главный момент системы

Метод главных точек

Момент вектора относительно точки главный

Момент вектора относительно точки. Скользящий векСистема скользящих векторов, главный вектор и главный момент системы

Момент главный количеств движения точки

Момент главный количеств точки

Момент главный точки

Момент количества движения материальной точки. Главный момент количеств движения материальной системы

Момент приложенного вектора относительно точки или относительно оси 42.— 5. Результирующий или главный момент системы приложенных векторов 44. — 6. Эквивалентные системы векторов и их приведение 49. — 7. Системы приложенных-параллельных векторов 57. — 8. Диференцирование переменного вектора

Момент, главный, количеств движения системы точек

Напряжения главные в в точках поверхности вала круглого сечения

Напряжения главные в данной точке

Напряжения главные в точках поверхности вала

Напряжения главные для точек центральной оси при эллиптической площадке контакта

Определение в рассматриваемой точке — Направления главные

Определение главных осей инерции для произвольной точки

Определение положения главной секториальной нулевой точки и центра изгиба (3U). -3. Вычисление секторияльных характеристик сучения (SI3). 4. Примеры расчета

Осн главные напряжённого состояния в данной точке

Основы теории напряженного и деформированного состояния Напряжения в точке. Главные площадки и главные напряжения

Ось главная точку

Ось главная точку

Расположение главных осей инерции в различных точках тела

Система материальных точек свободная 174 317, *- — отсчета 328— — сил 65, — Главный вектор

Случай сохранения главного момента количеств движения системы материальных точек

Случай, когда главный момент приложенных сил относительно неподвижной точки равен нулю

Теорема об изменении главного вектора количеств движения системы материальных точек

Теорема об изменении главного вектора количеств движения системы материальных точек (в интегральной форме)

Теорема об изменении главного вектора количеств движения системы материальных точек в приложении к сплошным средам (теорема Эйлера)

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы материальных точек

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы материальных точек в относительном движении ио отношению к центру инерции

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы материальных точек в приложении к мгновенным силам

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы материальных точек. Моменты инерции твердых тел

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы материальных точек. Теорема Резаля

Точка картины главная

Точка нулевая главная секториальная

Тройная точка главная

Условия, при которых ось Ог является главной для точки

Устойчивость вращения твердого тела с одной закрепленной точкой вокруг главных осей инерции

Частный случай, когда главный момент внешних сил относительно точки О равен нулю. Плоскость максимума площадей



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте