Эллипсоид вытянутый

Эллипсоид инерции представляет собой симметричный эллипсоид, вытянутый вдоль оси Oz, А = В = 2С. Центр масс твердого тела лежит в экваториальной плоскости, перпендикулярной оси Oz (рис. 143), пусть па оси Ох] тогда [c.196]

При. этом х = ijt у = ly/t, 2 = IJt. Легко убедиться, что уравнение (3.31) есть не что иное, как уравнение эллипсоида, вытянутого вдоль направления волокон. Форма поверхности скорости (изохрон) является эллипсоидом вращения с осью вращения, проходящей вдоль направления волокон или вдоль оси х. Полученное уравнение поверхности скорости (3.31) позволяет определить значение скорости в ОС в произвольном направлении [c.113]

Функция тока для вытянутого эллипсоида. Вытянутый (или яйцевидный) эллипсоид, называемый также вытянутым сфероидом, образуется при вращении эллипса относительно его большой оси. Метод, указанный в п. 15.54, может быть применен и к этому случаю путем использования преобразования [c.452]

Наклон и радиусы закругления выступов в сечениях, параллельных направлению обработки поверхности, существенно отличаются по величине от наклона и радиусов закругления тех же выступов в перпендикулярных сечениях, т. е. в плане выступы имеют форму эллипсоидов, вытянутых в направлении или перемещения инструмента, или перемещения контактирующей с выступами истирающей поверхности (в направлении скольжения). [c.125]

В общем случае, как это видно нз фотографии типичной поверхности стального образца (рис. 8), обработанной шлифованием до / а<1,25 мкм. и из профилограмм, снятых с поверхностей образцов при одинаковом увеличении (рис. 9), микронеровности поверхности не имеют правильной геометрической формы. Однако они достаточно близко напоминают сегменты эллипсоидов, вытянутых вдоль направления обработки. [c.12]

Рассмотрим вначале эллипсоид, вытянутый вдоль оси Z. Аналитические функции представим рядами [c.155]

Эллипсоид вытянут в направлении оси X. Его эксцентриситет равен [c.68]

Отсюда следует, что QJ О при > а, т. е. в случае эллипсоида, вытянутого вдоль оси Ог. В то же время Q С О при Ь <.а, т. е. в случае эллипсоида, сплюснутого вдоль оси Ог. [c.99]

Если за ось вращения принята больщая ось эллипса, имеем вытянутый эллипсоид вращения, если малая — сжатый эллипсоид вращения [c.172]

Эллипсоид вращения вытянутый [c.239]

Рис. 159 Эллипсоид а — сжатый, б — вытянутый

Этот вид поверхности образуется при вращении эллипса вокруг его оси, при этом, если за ось вращения принять малую ось [ D], то получим сжатый, эллипсоид вращения (рис. 159,а) когда вращение осуществляется вокруг большой оси [ЛВ], образуется поверхность вытянутого эллипсоида вращения (рис. 159,6). [c.114]

При вращении эллипса вокруг большой оси образуется поверхность вытянутого эллипсоида (рис. 148, а), а при вращении эллипса вокруг малой оси (рис. 148, б) образуется сжатый эллипсоид. [c.166]

Случай С. В. Ковалевской. В этом случае тело, имеющее одну неподвижную точку, находится под действием только силы тяжести и форма этого тела такова, что для него Л=В=2С, т. е. эллипсоид инерции для неподвижной точки тела есть вытянутый эллипсоид вращения около оси Ог. При этом неподвижная точка тела лежит на оси Ог, а центр тяжести тела — где угодно в экваториальной плоскости эллипсоида инерции. [c.710]

Здесь МIV—магнитный момент на единицу объема, называемый намагниченностью, а с — размагничивающий фактор эллипсоида, зависящий от отношения осей. В случае вытянутого сфероида из изотропного вещества (случай, наиболее часто встречавшийся в работах но адиабатическому размагничиванию) для ноля, параллельного оси вращения, имеем [c.431]

В этих формулах через обозначен среднеквадратичный радиус ядра. Из формул видно, что при Р = О отклонения от сферичной формы 8Ri, 6R2, 8R3 по всем осям обращаются в нуль. При y = О < Rg, т. е, ядро является вытянутым эллипсоидом вращения, а при у = л/3 будет R = R3 >/ i, т. е. ядро становится сплюснутым эллипсоидом вращения. При л/3 >у >0 ядро имеет аксиально несимметричную форму. Рассмотрение значений у, превышающих л/3, равносильно переобозначению осей и поэтому не дает ничего нового. [c.88]

Эллипсоид вращения, который образуется вращением эллипса вокруг его оси. Принимая за ось поверхности малую или большую оси эллипса, мы получаем соответственно сжатый или вытянутый эллипсоиды вращения. [c.210]

Если а- оо, то эллипсоид превращается в цилиндр, вытянутый по направлению внешнего электрического поля. Поскольку связанные заряды, расположенные на торцах цилиндра, разнесены [c.156]

Общий интеграл (9-64) имеет аналитическое выражение еще в одном частном случае Ь = с, когда эллипсоид является эллипсоидом вращения. Коэффициент деполяризации вытянутого эллипсоида вращения при р = а/6>1 [45] [c.157]

Дф— магнитная проницаемость формы, зависящая в основном от геометрии изделия. Для вытянутого сплюсну того эллипсоида с главными полуосями Ь с [c.8]

Модельное ядро, обладающее квадрупольным моментом eQ, можно представить в виде эллипсоида вращения, вытянутого или сплюснутого вдоль оси, совпадающей с направлением момента (рис. 310). [c.551]

Рис. 310. Ядра в виде сплюснутого и вытянутого эллипсоидов.

Рис. 17. Эллипсоид инерции теннисной ракетки, построенный в конце ее ручки, вытянут в направлении наименьшего момента инерции и сжат а направлении наибольшего

Вытянутый эллипсоид вращения, Равномерное внешнее давление II2] [c.201]

Выше не было сделано никаких оговорок относительно значений а и Ь, так что возможны случаи, когда а > Ь (эллипсоид вытянут вдоль оси г) и а<,Ъ (эллипсоид сплюснут в полюсах). Сфера может рассматриваться как частный случай зллипсоида при а = Ь. [c.180]

Образующая поверхности вращения — эллипс (табл. 1) zxOz. Принимая здесь за оси вращения поверхности большую и малую оси эллипса, получим соответственно вытянутый или сжатый эллипсоиды вращения. [c.92]

Для определения коэффициента теплопроводности широко используются три метода, которые подразделяются в зависимости от геометрии создаваемого поля температур [79]. Тепловой поток тиожет быть направлен вдоль оси симметрии (плоские изотермы), по радиусу цилиндра (цилиндрические изотермы), по радиусу сферы (сферические изотермы) отсюда название установок, в которых эти методы реализуются, — плоские, цилиндрические и шаровые, Следует заметить, что применение шаровых приборов вносит трудности, связанные с расположением термопар по изотермически. поверхностям значительной кривизны. Описан [39] прибор, в котором шарообразный образец заменен образцом в виде вытянутого эллипсоида вращения. В этом случае значительно уменьшается кривизна изотермической поверхности. [c.124]

В 6 МЫ говорили о том, что Дейтон обладает положительным квадрупольным моментом. Это означает, что распределение электрического заряда в дейтоне несимметрично и может быть представлено вытянутым вдоль спина дейтона эллипсоидом вращения. Таким образом, направление спина в дейтоне связано с раопределением в нем заряда. Другими словами, должна существовать связь между опином дейтона и линией, проходящей через нейтрон и протон, т. е. ядерные силы долл<ны зависеть от взаимной ориентации суммарного спина нейтрона и протона и их оси (рис. [c.507]

В 6 мы говорили о том, что дейтон обладает положительным квадрупольным моментом. Это означает, что распределение электрического заряда в дейтоне несимметрично и может быть представлено вытянутым вдоль спина дейтона эллипсоидом вращения. Таким образом, направление спина в дейтоне связано с распределением в нем заряда. Другими словами, должна существовать связь между спином дейтона и линией, проходящей через нейтрон и протон, т. е. ядерные силы должны зависеть от взаимной ориентации суммарного спина нейтрона и протона и их оси (рис. 21, случаю а соответствует более сильное взаимодействие, чем случаю б). Такилг образом, ядерные силы нельзя считать центральными силами, так как взаимодействие i п /. [c.47]

В случае сплюснутого эллипсоида инерции гироскопа С > А) конус герполодии находится внутри конуса полодии (см. рис. 1.1, в) — перициклоидалъная прецессия для вытянутого эллипсоида инерции С < А) конус полодии катится по наружной стороне конуса герполодии (см. рис. 1.1, б) — эпициклоидалъная прецессия. [c.46]

Неквантовая теория малых поверхностных колебаний свободной жидкой капли была развита еще до возникновения ядерной физики. Согласно этой теории наинизшую частоту сокв имеют квадрупольные собственные колебания, при которых капля попеременно становится то вытянутым, то сжатым эллипсоидом (рис. 3.1). Несколько более высокую частоту со кт имеют октупольные колебания, при которых капля в деформированном состоянии имеет грушевидную форму (рис. 3.2). Остальные типы собственных колебаний капли [c.85]

С будет больще А и В, если эллипсоид является сжатым, и будет меньше этих величин, если он вытянутый. [c.156]

Эллипсоид инерции сжат в направлении главной оси, отвечающей наибольшему моменту инерции, и вытянут в направлении оси с наименьщим моментом (рис. 17). Если тело переходит само [c.65]

Деформация ядер — квантовый эффект, связанный с оболочечной структурой ядра. Конфигурации заполненных оболочек сферически симметричны. Напротив, орбиты частиц, не входящих в заполненные оболочки, анизотропны, что приводит к отклонению формы ядра от сферически симметричной. Все обнаруженные Д. я. имеют форму вытянутых эллипсоидов вращения. Отклонению от аксиальной симметрии препятствуют спии-орбиталъное взаимодействие нуклонов и парные корреляции пуклоиов в ядре (см. ниже). Неакспальная форма возможна у самых лёгких Д. я. Неск. нуклонов сверх заполненных оболочек в этих ядрах составляют значит, часть всех частиц в ядре, что приводит к наибольшим наблюдаемым деформациям. [c.599]

Как правило, большие К. м. я. положительны. Это означает, что при значит, отклонении от сферич. симметрии, заряд ядра имеет форму вытянутого эллипсоида вращения. См. Деформировашше ядра. [c.250]

Поверхности Ферми дырок — эллипсоиды вращения, направления вытянутости к-рых составляют углы 37 с осью j, степень анизотроппн экстремальных сечений близка к 3. Дырочные экстремумы в As находятся в тех же точках, что и в Sb, но поверхность Ферми дырок имеет значительно более сложную форму (рис. 4), что связано с большими Рве, 3. Электронная и д1 оч- размерами поверхности иые части поверхности Фер- [c.34]

Для произвольного эллипсоида вращения, помещённого в однородное внеш. поле Д , ур-ния магиетоста-тики имеют решения, выражаемые в элементарных ф-ци-ях. При этом эллипсоид намагничен однородно, т. е. Bi = onst. Если вектор Hg направлен вдоль одной из осей эллипсоида, то Bi Hg. П. с. возникает в диапазоне (1 — m)Дg < Eg < Eg. Положительный коэф. m < 1 зависит от отношения полуосей эллипсоида и ваз. размагничивающим фактором. Величина индукции в образце В = Hg — Hg — Hg)im. Для сферы фактор т — /g. Длинный цилиндр можно рассматривать как предельный случай сильно вытянутого эллипсоида. Для вектора Hg, параллельного оси цилиндра, m = О, [c.144]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...