Отражение волн на поверхности жидкости

Отражение волн на поверхности жидкости 148 [c.569]

Влияние П. на волновые процессы. У П. наблюдается особое поведение волн разной природы, происходит преломление и отражение волн, возникают поверхностные волны (упругие, капиллярные, электромагнитные), амплитуда к-рых убывает при удалении от П., а скорость направлена вдо.чь П. (см. Поверхностные акустические волны, Волны на поверхности жидкости). Поверхностные акустич. волны нашли практич, применение в акустоэлектронике. [c.654]

В ЖИДКОСТИ перпендикулярно к световым лучам распространяется ультразвуковая волна. Для того чтобы избежать отражения волны от поверхности жидкости, на пути волны располагают поглотитель А. С помощью объектива О2 на экране М наблюдаются изображения сразу всех щелей с диффракционными спектрами 1-го порядка. Изображение диффракционной картины, полученной от всех щелей, фотографируется. [c.92]

Введение. В практической деятельности возникает много проблем, решение которых связано с исследованием динамических процессов в жидкости. Во многих технологических процессах, основанных на системе жидкость-частицы, используется акустическое воздействие, в связи с этим определенный интерес представляют исследования динамики частиц в жидкости. В промышленности распространены технологические процессы (использующие коагуляцию частиц в жидкости с последующей их седиментацией), в которых определяющую роль играют постоянные во времени (средние) силы акустического воздействия. Исследование движения частиц под действием средних во времени сил представляет сложную задачу. Более точное прогнозирование их поведения требует при теоретическом исследовании учета ограниченности пространства, занятого жидкостью. Наличие же в жидкости границ существенно влияет на протекание процесса. Твердые частицы, расположенные около границы жидкости, находятся в интерференционном поле первичной и отраженных волн, которое через посредство среды и определяет взаимодействие границы с частицами. Интерференционное волновое поле создает среднюю во времени силу, величина и направление которой зависят от многих факторов угла падения волны на поверхность границы, отношения длины волны к расстоянию частицы до границы, формы границы и т. д. [c.342]

Рассматривая законы отражения и преломления звуковых волн, падающих из воздуха на поверхность жидкости или на твёрдое тело, мы отмечали, что при отражении звуковых волн от твёрдой стенки практически вся энергия сосредоточена в отражённой волне, так как акустическое сопротивление ре твёрдого тела, например металла, неизмеримо больше, чем рс воздуха. При падении звуковых волн на твёрдое тело из жидкости в него проникает уже заметное количество энергии. В жидкостях и газах могут распространяться только продольные звуковые волны, поэтому при падении волн на границу раздела сред, из которых ни одна не есть твёрдое [c.379]

Рассмотрим классическую задачу отражения и преломления плоской звуковой волны на поверхности раздела между двумя жидкостями. При этом мы будем пренебрегать диссипативными эффектами в обеих жидкостях. Пусть поверхность раздела представляет собой плоскость у = 0. Плоская волна, распространяющаяся в направлении, которое характеризуется единичным вектором П1 в среде 1, падает на поверхность раздела и переходит в среду 2, расположенную при г/ > 0. Примем, что плоскость (х, у) является плоскостью падения 6 — угол падения волны. Тогда [c.91]

В ряде его работ рассмотрены важные задачи теории вибраторов, сообщающих периодические колебания поверхности ограниченной жидкости (1949, 1950, 1954 гг.). В работе Преломление и отражение плоских волн в жидкости при переходе с одной глубины на другую (1950 г.) впервые с точки зрения гидродинамики изучено изменение формы волны, выходящей на мелководье. Публикация О волнах на поверхности раздела двух потоков жидкости, текущих под углом друг к другу (1952 г.) позволила объяснить возникновение перисто-кучевых облаков. В статье Задача Коши — Пуассона для поверхности раздела двух текущих потоков (1955 г.) показано, что при начальном возмущении на поверхности раздела двух неограниченных жидкостей разной плотности, текущих с разными скоростями, неподвижный наблюдатель уловит правильные, почти строго периодические чередования подъемов и спадов жидкости. Это не следует из обычной постановки задачи Коши — Пуассона. [c.11]

В опыте образуется стоячая волна за счет интерференции волны, падающей на поверхность жидкости, и отраженной этой поверхностью волны (рис. 95). Эксперимент позволяет определить частоту магнитострикционного излучателя. С этой целью [c.156]

Для измерения затухания упругих волн наибольшее распространение получил импульсный метод, состоящий в определении соотношения амплитуд двух импульсов, прошедших разный путь в материале. Мешающие измерению потери здесь вызываются дифракционным расхождением волн, непараллельностью поверхностей и неполным отражением волн на границах образца или изделия. Например, при наблюдении многократных отражений импульса в образце с плоскопараллельными поверхностями очень трудно учесть потерь на границе образец—пьезопреобразователь, когда контакт с последним осуществляется через тонкий слой жидкости. Случайные измерения толщины слоя могут вызвать резкое изменение коэффициента отражения. Большей точности измерения удается добиться, используя иммерсионный или бесконтактный (электромагнитно-акустический) способ возбуждения акустических волн. [c.229]

Аналогичная установка, применявшаяся Ша-афсом [1815] для измерения скорости звука при низких температурах с целью экстраполяции на переохлажденные жидкости, изображена на фиг. 282. Камера Я с исследуемой жидкостью Р погружена в сосуд, содержащий охлаждаю щую смесь К- Остальные части установки, а именно две призмы полного внутреннего отражения Р, отполированный с обоих концов стеклянный блок В, посеребренное. зеркало 5, крышка А со стеклянным окошком О, излучающий кварц Q и термометр жестко скреплены друг с другом. Ход светового луча ясен из рисунка звуковая волна распространяется перпендикулярно к направлению световых пучков между В и 5. Стеклянный блок исключает влияние ряби на поверхности жидкости, вызываемой сотрясениями. [c.229]

Рассеяние света происходит также на свободной поверхности (на границе раздела жидкость—воздух) жидкости и на границе раздела двух несмешивающихся жидкостей. На возможность такого рассеяния указал Смолуховский еще в 1908 г. Однако это явление им не было обнаружено и теория явления не была разработана. Этот вопрос рассеяния света как экспериментально, так и теоретически был решен Л. И. Мандельштамом . Он пишет Ниже мне хотелось бы подробнее обсудить вопрос, относящийся к форме поверхности жидкостей. Поверхность жидкости, которая при идеальном равновесии должна быть, напрнмер, плоской, вследствие нерегулярного теплового движения непрерывно деформируется. Если заставить отражаться от такой поверхности световой луч, то наряду с регулярным отражением должно появиться н диффузионное. Достаточны уже очень малые — по сравнению с длиной волны — шероховатости, чтобы это рассеяние обладало заметной величиной . [c.321]

На границе двух жидкостей эти капиллярные силы обычно меньше, чем на границе жидкость — газ. Они особенно малы вблизи критической температуры смешения. Действительно, в этом случае свет не только отражается от границы по законам Френеля, но интенсивно рассеивается во все стороны (Л. И. Мандельштам, 1913 г). В благоприятных случаях молекулярная шероховатость так велика, что правильное отражение не наблюдается даже при больших углах падения, причем исчезновение правильного отражения легче наблюдать для волн меньшей длины, как и должно быть для матовых поверхностей (ср. упражнение 55). [c.584]

При падении на поверхность раздела сред сферической волны отражение и преломление происходят так, как будто каждый из падающих лучей является ограниченной плоской волной. Например, в случае границы раздела двух жидкостей (рис. 17) лучи ОА и ОВ, углы падения которых меньше критического, отражаются и преломляются по обычным законам. Лучи 0D и ОЕ, угол падения которых превышает критический, испытывают незеркальное отражение. Чем ближе значения угла р к критическому, тем больше смещение DD и ЕЕ. Для луча, угол падения которого равен критическому, смещение стремится к бесконечности. [c.198]

Рис. 91. Зависимость коэффициента отражения R от шероховатости при нормальном падении упругой волны из жидкости на поверхность образцов из алюминиевого сплава (частота 2,5 МГц)

В работе исследовано распространение ударных волн в жидкости с твердыми частицами, температура которых превышает температуру насыщения пара несущей жидкости. Предложена модель для описания этого явления и выведены соотношения на поверхности сильного разрыва в течении рассматриваемой трехфазной среды с фазовыми превращениями. Решена задача об отражении ударной волны от твердой стенки и изучено влияние определяющих параметров задачи на коэффициент ее отражения. Получена и проанализирована структура парового взрыва вдали от места образования, причем основное внимание уделено влиянию тепло- и массообмена на процессы, протекающие в зоне релаксации. [c.720]

При выводе соотношений на поверхности разрыва и решении задачи об отражении ударной волны от абсолютно твердой стенки используется некоторая информация о характере процессов около отдельных включений дисперсной среды без полного решения задачи о динамике пробного пузырька с твердым ядром . Однако найти структуру стационарной ударной волны в рассматриваемой среде не удается без использования всей информации, содержащейся в решении задачи о динамике паровой оболочки около находящейся в жидкости нагретой частицы. В этом заключается отличие используемых в настоящей работе макроскопического и микроскопического описаний движения. При микроскопическом описании учитываются нестационарные процессы динамического взаимодействия и тепло- и массообмена около отдельного включения. В результате увеличивается размерность задачи об одномерном движении дисперсной смеси. [c.721]

Отражение ударных волн от твердой стенки. Используя приведенную в п. 1 систему соотношений на поверхности сильного разрыва, можно получить явные выражения для параметров смеси за ударной волной, а также решить задачу об отражении ударной волны от твердой стенки в трехфазной гетерогенной среде типа горячие частицы - паровые оболочки - жидкость . [c.728]

В качестве примера использования полученных соотношений на поверхности разрыва рассмотрим задачу об отражении ударной волны от твердой стенки в жидкости с горячими твердыми частицами и паровыми оболочками. [c.729]

Предположим, что давление в начале трубопровода сохраняется постоянным (например, если жидкость в него поступает из водоема или резервуара с большой площадью свободной поверхности). Тогда на последний слой остановившейся жидкости со стороны резервуара действует первоначальное, а со стороны соседнего слоя в трубе — повышенное давления. В таком положении жидкость не может оставаться в состоянии покоя. Она, слой за слоем, начнет двигаться в сторону резервуара. При этом давление жидкости снизится до первоначального, а граница уже движущейся жидкости и пока еще неподвижной сжатой будет перемещаться в сторону задвижки со скоростью с. Эту волну (и последующие) называют отраженной. В момент, когда отраженная волна достигнет задвижки, вся жидкость в трубопроводе будет двигаться в сторону резервуара со скоростью V п в ней восстановится первоначальное давление. Однако из-за действия сил инерции слой у задвижки расширится не до первоначального объема, а несколько больше, после чего он остановится. То же происходит со следующим слоем и так далее. Следовательно, объем остановившейся жидкости с пониженным давлением расширится в сторону начала трубопровода, а его граница будет двигаться со скоростью с. При достижении этой отраженной волной начала трубопровода вся жидкость в нем мгновение будет находиться в состоянии покоя, а давление станет ниже первоначального. Однако при постоянном давлении в резервуаре такое равновесие невозможно, жидкость вновь начнет втекать в трубопровод, ее скорость и давление восстановятся до первона- [c.155]

Согласно мнению А. Ролла [16], действие ультразвукового поля на процесс электроосаждения металла сводится в основном к выравниванию концентраций в приэлектродном слое. Такая точка зрения основана на том, что в исследованных Роллом процессах (при низкой концентрации разряжающихся ионов в растворе и довольно высокой плотности тока) действие ультразвукового поля было аналогично действию интенсивного механического перемешивания раствора, хотя последнее менее эффективно, чем ультразвуковое поле. По мнению А. Ролла, выделяющиеся на катоде пузырьки водорода испытывают в ультразвуковом поле ускоряющий толчок, возникающий в результате отражения звуковой волны от поверхности раздела раствор—газ, т. е. от поверхности пузырька водорода. Вследствие этого поднятие пузырьков вдоль поверхности катода ускоряется, причем тем в большей степени, чем выше интенсивность ультразвукового поля. Поднимающиеся пузырьки захватывают жидкость и вызывают течение раствора вдоль поверхности катода, так что к последнему все время поступают свежие порции электролита. Действие ультразвукового поля усиливается по мере повышения [c.139]

На поверхности жх = О поле скоростей отраженных от цилиндра волн должно удовлетворять граничному условию (8). Воспользовавшись методом мнимых изображений, можно удовлетворить этим условиям, оставаясь в цилиндрической системе координат. Мысленно считаем, что жидкость заполняет все пространство и имеется второй цилиндр, симметричный относительно плоскости х = 0. Тогда достаточно подчинить поле скоростей, создаваемое отраженными от цилиндров волнами, граничному условию (8). Свяжем со вторым цилиндром систему координат 02 2 22 3. В каждой из локальных цилиндрических систем координат решения [c.345]

Большинство экспериментаторов на протяжении двух десятилетий предполагали априори, что когда твердое тело подвергается действию сильного взрывного удара, оно ведет себя, по существу, подобно жидкости. Они сводили на нет влияние больших касательных напряжений, присутствующих в таком ударном фронте. Другое общее предположение заключалось в том, что независимо от ширины ударного фронта позади него возникает устойчивое состояние. При заданном приложенном давлении, для того чтобы получить скорость частицы, нужно предположить или продемонстрировать экспериментально, что, в отличие от отражения пластических волн от свободной поверхности, скорость частицы падающей волны на поверхности образца удваивается, как это предсказывается элементарной линейной теорией отражения удара при нормальном падении. Комбинируя измерения скорости волны и измерения максимума скорости частицы в решетке с предполагаемыми свойствами, можно расчетно получить зависимость давления от величины объема и сравнить эту зависимость с квазистатическими экспериментальными результатами Бриджмена (Bridgman [1949, И) в области пересечения уровней квазистатических давлений и давления низкой части ударной волны. [c.100]

Геертсма и Смит рассмотрели случай отражения волны от поверхности раздела между непроницаемой твердой породой и насыщенной жидкостью пористой средой [293]. Они вычислили коэффициент поглощения по энергии (отношение энергии прошедших волн в среду Н- к полной падающей энергии, т. е. квадратов амплитуд смещений), причем при этом на поверхности раздела волна П-рода не возникает. Второй рассмотренный ими случай — падение волны из жидкости на пористую среду, насыщенную той же жидкостью, и в частности нри абсолютно жестком скелете среды, когда по среде + распространяется только волна давления (см. также 15). В общем случае часть энергии падающей волны уходит на возбуждение у поверхности раздела быстрозатухающей волны II рода. Эти результаты согласуются с полученными выше выводами о зависимости типа возникающих волн от способа приложения нагрузки. [c.138]

При измерении затухания методы преобразования типов волн хорошо сочетаются с применением импульсной техники. Коно 1107 ] описал метод, в котором падение продольной волны на поверхность образца происходит под углом, превышающим критическое значение для продольных волн в образце. Сдвиговая волна, возникающая в образце, распространяется под острым углом к его поверхности она вызывает появление в жидкости продольной волны, которая затем попадает на приемник. Применяя образцы различной длины, можно определить скорость звука и затухание. Если затухание в образце недостаточно для того, чтобы исключить влияние отражений внутри образца, то необходимо разделять во времени прямой и отраженный сигналы. [c.359]

Рассмотрим теперь более сложную задачу о волнах в присутствии пластинки конечной длины, находяш ейся на поверхности ЖИДКОСТИ. Здесь могут быть поставлены две задачи. Во-первых как и в случае бесконечно длинной пластинки, можно задаться вопросом о вычислении амплитуды волны, отраженной от пластинки, зная амплитуду прогрессивной волны, набегающей на пластинку, и о вычислении амплитуды волны, прошедшей под пластинкой и уходяш ей в бесконечность. Во-вторых, придавая пластинке известные периодические поступательные и вращательные движения, можно задаться целью найти соответствующее движение жидкости и, в частности, определить амплитуды волн, уходящих от пластинки в обе стороны от нее. Решение этой задачи дает возможность определить ту работу, которую должна совершать пластинка, чтобы от нее отходили волны задаваемой амплитуды. [c.217]

Два излучателя звука работают от одного и того же генератора и поэтому излучают когерентные звуковые пучки. Один из них проходит через исследуемый объект и при этом создает волну от объекта. Другой посылает сравнительную волну. Волна от объекта и сравнительная волна накладываются на поверхности жидкости с подходящими значениями поверхностного натяжения и вязкости в кювете со звукопроницаемым дном, образуя интерференционную картину. Соответствующее распределение интенсивности звука деформирует поверхность жидкости согласно локальному давлению излучения звука. Для восстановления изображения этот рельеф освещается лазерным светом. Рельеф представляет собой фазовую голограмму для работы в режиме отражения и благодаря дифракции восстанавливает оптическую волну от объекта, давая тем самым трехмерное изображение прозвучиваемого объекта (лазерный свет, не подвергшийся дифракции, дифрагмируется). [c.316]

Как и все волны, поверхностная волна ослабляется при поглощении в материале и при рассеянии на границах зерен. Однако, кроме того, она ослабляется посторонними слоями на поверхности, например маслом или частицами грязи, а также шероховатостями (микронеровностями) самой поверхности. Поэтому поддаются контролю только изделия с гладкими поверхностями, например окончательно обработанные детали машин холоднокатаные и калиброванные продукты. Жидкость для акустического контакта должна располагаться только в местах контакта, иначе на амплитуду будет оказано неконтролируемое влияние или возникнут мешающие отражения (эхо-импульсы) от капель этой жидкости. Поверхностные волны легко задемпфи-ровать промасленным пальцем этот эффект используется для того, чтобы проследить за путем волны на поверхности изделия и локализировать место дефекта. Поэтому при контроле поверхностными волнами всегда нужно иметь тряпку и промасленный палец. [c.368]

В некоторых случаях, кроме обычных эхо-сигналов, появляются эхо-сигналы, вызванные отражениями поверхностных волн. Для того чтобы отличить их от сигналов, отраженных дефектами, рекомендуется, слегка нажимая, провести пальцем по поверхности образца это позволит определить точки, соответствующие наиболее сильному отражению, и в случае, если отражение образуется на поверхности образца в связующей жидкости, они могут быть ликвидированы путем демпфировки, вызванной прикосновением пальца. [c.188]

При прохождении ультразвуковой волны из одной среды в дру гую с разным акустическим сопротивлением рс происходит от ражспие некоторого количества энергии от границы. Отражение растет при увеличении разности акустических сопротивлений обеих сред. При наличии воздушного зазора между излучателем и контролируемым металлом ультразвуковая волна почти вся отражается и в пего не входит. Для проникновения волны в металл на поверхность изделия наносят контактную жидкость (воду или масло). [c.127]

В данной статье изложены методы и результаты теоретического исследования напряженно-деформированного состояния многослойных толстостенных труб, нагруженных волной давления в жидкости. Динамика конструкций изучается на основе одно- и трехмерных уравнений теории упругости. Поверхности раздела слоев определяются уравнениями г = onst. Взаимодействие с окружающей средой учтено по гипотезе плоского отражения. [c.249]

УГОЛ естественною откоса — угол трения для случая сьшучей среды зрения — угол, под которым в центре глаза сходятся лучи от крайних точек предмета или его изображения краевой — угол между поверхностью тела и касательной плоскостью к искривленной поверхности жидкости в точке ее контакта с телом Маха — угол между образующей конуса Маха и его осью падения (отражения или преломления)— угол между направлением распространения падающей (отраженной или преломленной) волны и перпендикуляром к поверхности раздела двух сред, на (от) которую (ой) падает (отражается) или преломляется волна предельный полного внутреннего отражения — угол падения, при котором угол преломления становится равным 90 прецессии — угол Эйлера между осью А неподвижной системы координат и осью нутации, являющейся линией пересечения плоскостей xOj и x Of (неподвижной и подвижной) систем координат сдвига—мера деформации скольжения — угол между нада ющнм рентгеновским лучом и сетчатой плоскостью кристалла телесный — часть пространства, ограниченная замкнутой кони ческой поверхностью, а мерой его служит отношение нлоща ди, вырезаемой конической поверхностью на сфере произволь ного радиуса с центром в вершине конической поверхности к квадрату радиуса этой сферы трения—угол, ташенс которого равен коэффициенту трения скольжения) УДАР [—совокупность явлений, возникающих при столкновении движущихся твердых тел с резким изменением их скоростей движения, а также при некоторых видах взаимодействия твердого тела с жидкостью или газом абсолютно центральный <неупругий прямой возникает, если после удара тела движутся как одно целое, т. е. с одной и той же скоростью упругий косой и прямой возникают, если после удара тела движутся с неизменной суммарной кинетической энергией) ] [c.288]

Сканирующая лазерная М. а. представляет собой разновидность голографии акустической, предназначенную для визуализации малых объектов. При облучении плоской УЗ-волной объекта, помещённого в жидкость, фронт волны после прохождения образца искажается из-за неоднородных фазовых задержек, а амплитуда изменяется в соответствии с неоднородностью коэф. отражения и поглощения в объекте. Прошедшая волна падает на свободную поверхность жидкости и создаёт на ней поверхностный рельеф, соответствующий акустич. изображению объекта. Рельеф считывается световым лучом и воспроизводится на экране дисплея. Этот метод реализуется в лазерном акустич. микроскопе (рис. 1), где У 3-пучок, излучае- [c.148]

При 0i > 0 , коаф. отражения становится комплексным, поскольку в твёрдом теле вблизи границы образуется неоднородная волна. При углах падения, заключённых между критич. углами Gj, и Gy, часть падающего излучения проникает в глубь твёрдого тела в виде преломлённой поперечной волны. Поэтому для 6х,< <0Х<67-величина Л 0 ) <1 лишь при 0 = 0 поперечная волна не образуется и ) Д = 1. Участие неоднородной продольной волны в Армировании отражённого излучения обусловливает, как и на границе двух жидкостей, фазовый сдвиг у отражённой волны. При 0i>0r имеет место полное внутр. отражение Л(0 ) = = 1.6 твёрдом теле вблизи границы образуются лишь экспоненциально спадающие в глубь тела неоднородные волны. Фазовый сдвиг у отражённой волны для углов 9 >0у связан в основном с возбуждением на границе раздела вытекающей Рэлея волны. Такая волна возникает на границе твёрдого тела с жидкостью при углах падения, близких к углу Рэлея 0д = = ar sin ( / ), где — скорость волны Рэлея на поверхности твёрдого тела. Распространяясь вдоль поверхности раздела, вытекающая волна полностью пе-реизлучается в жидкость. [c.506]

Из-за высокого коэффициента отражения металлов в диапазоне ИК-волн для плавления и испарения их с помощью ИК-лазера требуется большое количество тепловой энергии, и поэтому образуется довольно большая зона термического влияния. Расплав должен удаляться струями газа, а это делает невозможным использование прецизионной микрообработки. С другой стороны, высокая плотность пиковой мощности излучения (10 -10 Вт/см ), генерируемая короткими импульсами ЛПМ на поверхности материала, приводит к удалению образовавшихся паров и жидкости в результате микровзрывов. Зона термического влияния может быть на порядок меньше, чем у других лазеров [233]. Эксимерные УФ-лазеры могут образовывать меньшую зону термического влияния, чем ЛПМ, однако ЛПМ обрабатывает материал гораздо быстрее, так как плотность мощности его и, следовательно, поверхностная температура мишени гораздо выше. Применение ЛПМ также более эффективно и в тех случаях, когда необходимо сделать надрезы глубже 0,5 мм [240, 245. [c.236]

При распространении звука из акустически жесткой среды в мягкую (е 1) коэффициенты звукового давления имеют значения Гр —1 tp O. Это значит, что при прохождении волны давления из воды в воздух или из любой акустически жесткой среды амплитуда отраженной волны давления приблизительно равнаг амплитуде падающей волны, но имеет противоположный знак. Иными словами, фаза давления при отражении от акустически мягкой среды изменяется на я. В результате на границе раздела в жидкости общее давление равно нулю, а в толще >йидкости образуются стоячие волны давления с узлом у поверхности раздела. [c.182]

Найдем еще декремент затухания сдвиговой волны по определению (111.44), что дает -= а с h — 2л. Таким образом, декремент затухания вязкой сдвиговой волны (определяющий логарифм отношения соседних амплитуд) не зависит от частоты и равен по-сгоянном, весьма большому числу, показывающему, что сдвиговая волна в жидкости практически затухает на расстоянии, равном длине одной волны. Поэтому можно говорить лишь о вязких напряжениях, существующих вблизи поверхности тангенциально колеблющегося ИСТОЧНИК и рассасывающихся в тонком пограничном слое жидкости. Эти напряжения могут проявляться в реакции на источник, в передаче сдвиговой волны упругими телами через тонкий слой жидкости, в образовании вихревых потоков в пристеночном слое жидкости, в дополнигельных потерях на отражение продольной волны в вязкой среде при наклонном падении волны на твердую границу [15] и в других подобных эффектах, когда возникновение вязких напряжений должно быть принято в расчет. [c.64]

В заключение рассмотрим обратную задачу о преломлении продольной волны, падающей из жидкости на плоскую границу с твердым телом. Ранее, в гл. VU, мы решали такую задачу применительно к двум жидкостям. Результат, который при этом получается для коэффиниснта отражения и К0э( х )ициента преломления в виде соотношении (УП 39) и (УП.40), вытекает непосредственно из формул (Х.54) - (Х.56), если положить в них бт = О (и z 0) Если же продольная волна падает из жидкости на поверхность твердою тела под некоторым углом е к этой поверхности, то она возбуждает в нем и продольные, и сдвиговые смещения, в результате чего в твердом теле возникают две преломленные волны, распространяющиеся со скоростями l и Сх под углами 9/ и бт (рис 67, г). Найдем коэф4)ициеиты отражения и прохождения эп х волн. [c.226]

Такой высокочастотный акустический прибор можно использовать для определения положения источника звука, но только в том случае, когда звуковые волны могут пройти через прозрачную границу к датчику гидрофона. Смотровые окна рабочих частей гидродинамических труб изготавливаются из лусита, который довольно хорошо пропускает ультразвук. В случае, когда зона кавитации полностью окружена хорошо отражающими поверхностями, например, металлическими стенками или воздухом, образуемый ими канал может действовать как волновод и передавать кавитационный шум по всей системе. Это объясняется высокой отражательной способностью на поверхностях раздела с большим изменением акустического импеданса рс, например на границе между жидкостью и металлом или воздухом. Если изменение рс мало, как на границе жидкости и лусита, звуковое давление отраженного шума составляет малую часть от звукового давления падающего шума. Другая трудность заключается в отделении звука, приходящего непосредственно от кавитационного источника, от отраженного звука, я также звука от других источников. Отражающие зеркала позволяют концентрировать звуковую энергию аналогично концентрации света небесных тел в зеркальном телескопе. [c.600]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...