Давление излучения

Если энергия затрачивается на излучение, то туманность постепенно сжимается и становится еще более горячей, т. е. ее средняя температура возрастает тем быстрее, чем быстрее она излучает энергию и при этом сжимается. Уравнение (117) показывает, как связана уменьшающаяся величина радиуса звезды за с ее возрастающей средней температурой Тср. В конце концов эта температура становится настолько высокой, что могут начаться ядерные реакции ). Когда главным источником энергии становятся ядерные реакции, гравитационное сжатие звезды замедляется или совсем прекращается, потому что увеличение давления излучения противодействует дальнейшему сжатию звездного вещества. Таково нынешнее состояние нашего Солнца. Приблизительно через 7-10 лет, когда в результате термоядерного горения большая часть водорода Солнца превратится в гелий, опять начнется сжатие и возобновится процесс постепенного повышения средней температуры внутри Солнца ). [c.305]

Подсчитаем давление излучения внутри большого кубического сосуда с ребром L, содержащего большое число фотонов с суммарной плотностью лучистой энергии J. Мы предполагаем, что фотоны движутся хаотически, так что в среднем треть фотонов движется параллельно каждому ребру куба. В единицу времени фотон ударяется о заданную грань куба в среднем /6L раз. Изменение импульса за один удар составляет 2 /с. Усредненная по времени сила, действующая на одну грань, будет [c.391]

Движение под действием давления излучения. Один из возможных способов продвижения в космическом пространстве заключается в использовании большого отражающего металлического листа, укрепленного на космическом корабле. Оцените порядок ускорений, которые можно получить для подобного корабля обычных размеров на расстоянии одной астрономической единицы от Солнца. [c.396]

Саму же функциональную зависимость давления излучения от температуры (как и вообще термическое и калорическое уравнения состояния любой системы) с помощью только термодинамики определить невозможно (см. 5). Однако, используя электромагнитный характер излучения (т. е. привлекая законы электродинамики), можно выразить световое давление Р через плотность энергии равновесного излучения и и из общих законов термодинамики получить для него как термическое, так и калорическое уравнение состояния. Согласно электродинамике, имеем [c.146]

Таким образом, равновесное излучение характеризуется температурой Т, а также давлением р. Давление излучения называют еще световым давлением. Это название будет вполне понятно, если учесть, что излучение имеет электромагнитную природу, т. е. нагретые тела излучают электромагнитные волны различных частот. С изменением температуры интенсивность излучения, а соответственно и распределение энергии излучения по частотам изменяется. [c.161]

Тепловое излучение воздействует на поле потока высокотемпературного газа через давление излучения (которое порождает тензор радиационных напряжений), плотность энергии излучения и поток излучения. Учет первых двух факторов в уравнениях осуществляется добавлением составляющих тензора радиационных напряжений к составляющим обычного тензора напряжений [c.22]

Излучаемую нагретыми телами энергию обычно называют излучением. Если тела излучают столько же энергии, сколько они поглощают ее от окружающих тел, и находятся в равновесии с излучением, то такое излучение называют равновесным. Температура равновесного излучения равна температуре тел, находящихся с ним в равновесии. Давление излучения называют световым давлением. С изменением температуры интенсивность излучения, а соответственно и распределение энергии излучения по частотам изменяются. [c.465]

Равновесное излучение характеризуется температурой Т и давле-нием р. Давление излучения называют также световым давлением. [c.154]

Влияние акустического демпфирования в узлах самолетов и машин. В предыдущем разделе было показано, что акустическое демпфирование иногда может быть очень важным фактором при анализе динамических перемещений конструкций, но порядок его величины зачастую слишком мал, чтобы быть полезным. Это происходит в тех случаях, когда плотность окружающей среды слишком мала по сравнению с плотностью тела конструкции или когда акустическое давление излучения от одних частей колеблющейся конструкции погашается давлением от других частей, что может случиться для тех форм колебаний, при которых смежные поверхности колеблются в противофазе. Для космических аппаратов акустическое демпфирование отсутствует. Для массивных машин воздух слишком разрежен, чтобы создавать значительное акустическое давление на их поверхностях. Для некоторых тонкостенных, легких, подкрепленных конструкций типа панелей самолета акустическое демп- [c.70]

Давление излучения на эту оболочку будет [c.27]

Порог пробоя воздуха при атм. давлении излучением СОа-лазера, Sj, [c.449]

Осн. параметры Ф. звёзд гл. последовательности приведены в табл. (N—концентрация частиц, h — шкала высоты, g—ускорение силы тяжести, Т,—эффективная температура, р—газовое давление, — электронное давление, р,—давление излучения, Xo.sm.m—коэф. непрозрачности на длине волны 0,5 мкм). [c.360]

В электродинамике показывается, что изотропное электромагнитное излучение производит давление на поверхность, которая отражает или поглощает это излучение. Существование светового давления было экспериментально подтверждено П. Н. Лебедевым (1901 г.). В соответствии с законами электродинамики давление излучения однозначно связано с плотностью излучения следующим соотношением [c.191]

С учетом (9-9) получаем из (9-3) следующее соотношение для зависимости давления излучения от температуры [c.193]

Следует подчеркнуть одну характерную особенность фотонного газа как видно из (9-14), давление излучения однозначно связано с температурой, поэтому изотермический процесс в фотонном газе в то же самое время является изобарным процессом. [c.194]

В высокотемпературной плазме с температурами порядка 10 К и выше частицы плазмы излучают много квантов, вследствие чего существенную долю энергии плазмы составляет энергия излучения. Для грубой оценки (по порядку величины) температуры, при которой кинетическая энергия частиц становится сравнимой с энергией излучения, можно положить, что при этой температуре давление излучения (1/3) оТ становится сравнимым с газокинетическим давлением в плазме Р, откуда получаем оценку Т Р . При давлении по- [c.101]

Существование светового давления. Наличие давления излучения впервые было доказано на основе второго начала в 1876 г. итальянским физиком А, Бартоли, исходя из следующего мысленного эксперимента. [c.209]

Приведенные ( - диагра.ммы аргона и водорода не учитывают внутреннее излучение, что допустимо при оптически тонкой плазме. Для оптически толстой плазмы необходи.мо вводить поправку па излучение. Парциальное давление излучения абсолютно черного тела составляет [c.404]

В качестве примера скрытого источника , к-рый должен проявляться в основном в нейтринном излучении, рассматривается модель массивной звезды-сверхгиганта с массой 10 М и радиусом 7-101 з центр, области звезды находится двойная система — пульсар и ядро массивной звезды, похожее на белый карлик. Если светимость пульсара составляет 3-10 эрг/с, то давление излучения создаёт вокруг пульсара разреженную полость, где могут ускоряться протоны. Проникая в оболочку, они рождают там в цепочке распада пионов фотоны, электроны и Н., из к-рых только последние могут пройти сквозь толстый слой вещества ( 10 г/см ) наружу. Наблюдаемый во всех диапазонах эл.-магн. излучения, включая рентг. и гамма-диапазоны, источник будет выглядеть как обычная звезда-сверхгигант со светимостью 10 зрг/с и темп-рой 2500 К, и лишь регистрация Н. высоких энергий может раскрыть его подлинную природу. [c.258]

Рис. 3. Пороги пробоя воздуха при атмосферном давлении излучениями разных лазеров. Штриховая линия — кяасси-

Протозвёздные оболочки существуют в течение характерного времени ц, т. е. при обычных условиях, - 10 — 10 лет. Они определяют наблюдаемые проявления П., поскольку непрозрачны в видимом диапазоне и перерабатывают б. ч. излучения молодых звёзд в ИК-излучение (рас. 3). Поэтому такие оболочки наз. также коконами. Непрозрачность обусловлена пылью, темп-ра к-рой для силикатных частиц не превышает 1000 К, а б. ч. пыли ещё холоднее (=ss 100 К). Вследствие этого П. излучают оси. долю энергии в диапазоне, недоступном для наземных наблюдений, и изучаются методами внеатмосферной астрономии. Вокруг достаточно массивных звёзд по мере увеличения их эфф. темп-ры образуются зоны НИ. Коконы Поглощают видимое излучение зон НИ, и эти зоны (т. н. компактные зоны НН) обнаруживаются по радиоизлучению и пику излучения в ИК-области, Градиент давления излучения и ио-визов. водорода препятствует коллапсу оболочки и в конечном итоге приводит к разлёту оболочки. Более раннюю стадию эволюции П. (коллапс) наблюдать трудно вследствие малой скорости выделения энергии на этой стадии. [c.164]

В Р. п, со светимостью, близкой к 5-10 эрг/с, колоссальное эверговыделение в зоне магн. полюсов приводит к тому, что сила давления излучения (см. Давление света) на падающие электроны способна остановить поток аккрецирующего вещества. Вблизи поверхнос- [c.359]

Методы и задачи тепломассообмена (1987) -- [ c.22 ]

Сложный теплообмен (1976) -- [ c.42 ]

Введение в физику лазеров (1978) -- [ c.39 ]

Задачи по оптике (1976) -- [ c.80 ]

Ультразвук и его применение в науке и технике Изд.2 (1957) -- [ c.18 , c.137 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...