Интерференция волн

Интерференция волн (случай, когда колебания в слагаемых волнах происходят вдоль одной линии). Волны называются когерентными, если в произвольной точке их встречи разность фаз колебаний остается постоянной. Монохроматические волны одинакового периода и частоты всегда являются когерентными. [c.71]

Величина интенсивности, как следует из выражения (4.8), определяется значением разности фаз. Следовательно, исследование интерференции волн сводится к определению разности фаз в точках их встречи. [c.71]

Интерференция волн (общий случай). [c.73]

Интерференция волн. Для более глубокого понимания содержания принципа суперпозиции проделаем следующий опыт. [c.227]

Явление увеличения или уменьшения амплитуды результирующей волны при сложении двух или нескольких волн с одинаковыми периодами колебаний называется интерференцией волн. [c.228]

Явление интерференции волн не противоречит принципу суперпозиции. В точках с нулевой амплитудой колебаний две встречающиеся волны не гасят друг друга, обе они без изменений распространяются далее. [c.228]

Когерентность. Интерференция волн возможна только при выполнении условия когерентности. Слово когерентность означает согласованность. Когерентными называются колебания с одинаковой частотой и постоянной во времени разностью фаз. [c.229]

К интерференции волн, поляризованных во взаимно перпендикулярных направлениях, после введения кварцевой пластинки, повернувшей плоскость поляризации одной из волн на угол п/2 [c.205]

В результате интерференции волн, отраженных от покоящегося Ti и движущегося Т2 отражателей, возникает нестационарная [c.234]

Хотя изложение основ рентгеноструктурного анализа не является задачей этой книги, упомянем здесь об интерференционном методе исследования кристаллов, в котором используют дискретные рентгеновские спектры характеристические лучи) — резкие пики, появляющиеся на сплошном фоне рентгеновского излучения при больших ускоряющих потенциалах. Кристаллографическими исследованиями было установлено, что в любом кристалле можно обнаружить определенные плоскости, в которых атомы или ионы, составляющие его решетку, упакованы наиболее плотно. Такие плоскости отражают монохроматическое рентгеновское излучение, и, следовательно, может происходить интерференция волн, отраженных различными плоскостями. Очевидно, что усиление отраженной волны произойдет лишь под вполне определенным углом 0 (рис. 6.78). Если разность хода (А = АО + ОВ) равна целому числу длин волн, то [c.351]

Кажущиеся парадоксы в явлениях интерференции волн [c.88]

Поэтому он позволял решать лишь задачи о направлении распространения светового фронта и не затрагивал по существу вопроса об интенсивности волн, идущих по разным направлениям. Этот недостаток восполнил Френель, который вложил в принцип Гюйгенса физический смысл, дополнив его идеей интерференции волн. Благодаря этому огибающая поверхность элементарных волн, введенная Гюйгенсом чисто формально, приобрела ясное физическое содержание как поверхность, где благодаря взаимной интерференции элементарных волн результирующая волна имеет заметную интенсивность. [c.151]

Таким образом, единственное направление, по которому в силу взаимной интерференции волн может распространяться излучение, есть направление, определяемое условием os б = с/у, имеющим смысл только в случае движения со сверхсветовой скоростью (и > с). Конечно, в реальном опыте световой конус не будет бесконечно тонким, ибо поток летящих электронов имеет конечную апертуру и известный разброс скоростей у, равно как и показатель преломления п имеет несколько различные значения для разных длин волн видимого интервала. Все это дает более или менее узкий конический слой около направления, определяемого условием os 9 = dv. [c.764]

Пусть атомы излучают совершенно независимым образом, разности фаз фу и ф/, относящихся к атомам j и у, принимают вполне произвольные значения, и следовательно, интерференция волн Sy отсутствует. Без дальнейших вычислений ясно, что на больших расстояниях, значительно превосходящих линейные размеры светящегося объема, его излучение будет практически изотропным. Что касается меньших расстояний, сравнимых с размерами источника, [c.771]

Рис. 40.2. К расчету интерференции волн, испускаемых атомами протяженного источника света.

Указание. Голограмму (см. рис. 11.10, б) мысленно разбить на бесконечно тонкие слои dz (ось г перпендикулярна поверхности голограммы). Каждый из них рассматривать как решетку Рэлея, т. е. принять во внимание модуляцию амплитуды просвечивающей волны по закону os (ft — k(,)r( M. упражнение 267). Рассмотреть интерференцию волн, идущих от всех элементарных слоев голограммы. [c.916]

Рис. I. Интерференция волн от двух точечных источников и запись голографического поля

В результате сложения двух бегущих волн одинаковой частоты, распространяющихся в противоположные стороны, возникают, как мы видели, стоячие волны. В сплошной среде при сложении волн, распространяющихся в различных направлениях, также возникают аналогичные явления. Однако в сплошной среде вся картина может быть гораздо более сложной, так как складываться могут волны, распространяющиеся не только в двух противоположных направлениях, но и под углом друг к другу. Явления, возникающие при сложении волн одинаковой частоты, носят общее название интерференции волн. [c.709]

Применяя принцип Гюйгенса — Френеля, нужно учитывать интерференцию волн, создаваемых всеми элементарными источниками. Эта сложная задача весьма упрощается в тех случаях, когда падающая волна ничем не ограничена, т. е. когда не приходится рассматривать [c.714]

Инерция тела 85 Интервал, инвариант 280 Интерференция волн 709 [c.748]

Интенсивность звука 227 Интерференционная картина 213 Интерференция волн 213 [c.255]

При некогерентном освещении световые колебания от разных участков щели совершаются с различными, случайно распределенными фазами. Интерференции волн от элементарных зон щели в таком случае не происходит. Освещенности, создаваемые элементарными зонами в фокальной плоскости, просто суммируются, а в распределении освещенности по контуру линии не наблюдается дополнительных интерференционных максимумов. Почти некогерентное освещение можно получить с помощью одной конденсорной линзы при четкой фокусировке на щель прибора, когда [c.21]

Пусть имеем два когерентных точечных источника 5i и Sj, расположенных друг от друга на расстоянии /. Рассмотрим интерференцию волн, исходящих от этих источииков, на экране Э, расположенном параллельно линии S1S2 и отстоящем от нее на расстоянии L, сильно превышающем I (т. е. L /). Световые пучки, исходящие от Si и S , дают интерференционную картину в области их перекрывания. [c.74]

Дифракция света от двух щелей. При рассмотрении дифракции плоской световой волны от щели мы видели, что распределение интенсивности на экране определяется направлением дифрагированных лучей. Это означает, что перемещение щели паралельно самой себе влево и вправо по экрану 5, (см. рис. 6.17) не приводит к какому-либо изменению дифракционной картины. Следовательно, если на з <ране Эх сделать еще одну щель, параллельную первой, такой же ширины h, то картины, создаваемые на экране каждой щелью в отдельности, будут совершенно одинаковыми. Результирующую картину можрю определить путем слол<ения этих двух картин с учетом взаимной интерференции волн, идущих от обеих щелей. Направим параллельный пучок когерентного света на непрозрачный экран с двумя идентичными щелями шириной Ь, отстоящими друг от друга на расстоянии а (рис. 6.24). Очевидно, в тех направлениях, в которых ни одна из щелей не распространяет [c.143]

В соответствии с определением предыдущего параграфа мы говорим об интерференции волн, когда при их совместном действии не происходит суммирования интенсивностей. Условием интерференции волн одной и той же чяетоты яв.ляется их когерентность, т е. сохранение неизменной разности фаз за время, достаточное для наб (У0Деа.ИЯ,3 частности, монохроматические волны, т. е. вол ньГ, пор6ж даемые гармоническими колебаниями, когерентны и могут интерферировать (если, конечно, они имеют одинаковый период). Способность когерентных волн к интерференции означает, что в любой точке, которой достигнут эти волны, имеют место когерентные колебания, которые будут интерферировать. Мы будем для простоты предполагать, что обе волны одинаково линейно поляризованы. Результат интерференции определяется разностью фаз интерферирующих волн в месте наблюдения, а эта последняя зависит от начальной разности фаз волн, а также от разности расстояний, отделяющих точку наблюдения от источников каждой из волн. [c.65]

Распространение указанных выводов на самосветящиеся объекты (отсутствие когерентности) особенно важно потому, что и при осве-пщнном объекте далеко не всегда имеет место полная когерентность. Точки освещенного объекта посылают вполне когерентный свет только в том случае, если угловые размеры источника настолько малы, что угол, под которым он виден из места расположения предмета, мал по сравнению с Я/с(, где X — длина световой волны, а — расстояние между освещаемыми точками объекта. Действительно, в этом случае волны, доходящие от разных точек источника до освещаемых точек, имеют различие в фазах, малое по сравнению с 2я (см. упражнение 129), так что интерференция волн, рассеиваемых нашими точками, даст практически один и тот же эффект, от какой бы точки источника ни пришла освещающая волна (когерентность). Наоборот, когда угловые размеры источника велики по сравнению с Х1с1, то свет, приходящий к освещаемым точкам от разных точек источника, будет иметь всевозможные разности фаз от нуля до 2я, и, следовательно, рассеянные нашими точками волны могут давать самые разнообразные интерференционные картины (некогерентность). При промежуточных размерах источника когерентность будет осуществляться в большей или меньшей мере. В реальных условиях освещение объекта в микроскопе производится широкими пучками лучей, и полная когерентность, как правило, не имеет места. [c.355]

Экспериментальная проверка формулы (19.28) показала, что в некоторых случаях она дает заниженный (рассеяние а-ча-стиц на гелии), а в некоторых завышенный (рассеяние протонов на водороде) результат по сравБению с экспериментом. Дело в том, что, кроме классического эффекта увеличения эффективного сечения за счет дополнительного вклада от ядер отдачи, рассеивающихся под тем же углом, что и падающие частицы, должен быть учтен квантовомеханический эффект обмена, связанный с неразличимостью обеих частиц. Сущность этого эффекта заключается в интерференции волн, описывающих движение рассеянной частицы и ядра отдачи, благодаря чему квадрат амплитуды суммарной волны (пропорциональный вероятности или сечению рассеяния) е равен сумме квадратов амплитуд обеих волн (пропорциональных вкладам в сечение от рассеянной частицы и ядра отдачи без учета интерференции). Соответствующие исправленные формулы были получены Моттом и имеют (в нерелятивистском приближении) следующий вид [c.226]

Таким образом, от двух источников можно наблюдать неподвижную интерференционную картину только при условии, что сдвиг фаз между ними длительно остается постоянным. Для этого, как мы убедились, не только частоты волн, излучаемых обоими источниками, должны совпадать, но не должно происходить никаких изменений в разности фаз волн, приходящих в каждую точку от обоих источников. Источники, удовлетворяющие этим условиям, называются когерентными. Обеспечить когерентность двух источников можно различными способами. Наиболее простым способом является получение двух волн от одного и того же источника. Все рассмотренные ранее случаи интерференции падающих и отраженных волн относились к этому случаю когерентность обеспечивалась тем, что падающая и отраженная волны происходят от одного источника. Для того чтобы получить интерференцию волн, исходящих от двух различных источников, должны быть приняты специальные меры, обеспечи-Рис. 457. вающие когерентность этих источников [c.712]

Всегда можно заменить любой источник волн системой когерентных точечных источников, которые в результате интерференции вдали дадут ту же картину, что и данный источник. Эта возможность замены любого источника системой точечных источников, интерферирующих между собой, подсказывает идею важного принципа, применяемого при рассмотрении вопросов распространения волн. Всякую волну мы можем в любом месте остановить и заменить ее системой воображаемых точечных источников (элементарных источников). Дальнейшее распространение волны можно рассматривать как результат интерференции волн, создаваемых этими элемент арными точечными источниками. При этом амплитуда и фаза волн, создаваемых всеми элементарными источниками, определяются амплитудой и фазой приходящей волны [c.713]

Несколько иначе проявляется неустойчивость формы негармонической волны при интерференции волн. При интерс ренции гармонических волн в пространстве появляются чередующиеся максимумы и минимумы (положение которых зависит от длины волны), но форма волны во всем пространстве остается гармонической (мы в этом убедились непосредственно при рассмотрении простейшего случая интерференции — образования стоячих волн). При интерференции негармонических волн (конечно, форма обеих интерферирующих волн в каждой точке должна быть одна и та же, иначе не будет соблюдено условие когерентности) максимумы и минимумы для составляющих гармонических волн разной длины расположатся в разных местах вследствие этого соотношения между амплитудами составляющих гармонических волн в результирующей волне окажутся различными для разных точек пространства и, вообще говоря, существенно иными, чем в исходной негармонической волне, а значит, исказится форма исход- ной негармонической волны. [c.720]

Явление наложения волн, приводящее к возникновению устойчи-во1( пространственной интерференционной картины, получило название интерференции волн. [c.213]

Выясним условия, при которых возникает интерференция волн. Н аномннм, что наиболее характерным признаком интерференции является устойчивая зависимость амплитуды результирующего колебания, а следовательно, и его энергии от разности фаз слагаемых колебаний (см. 45). [c.213]

Явление интерференции волн широко нсиользуется в измерительной технике. Как известно, между длиной волны, разностью хода лучей и пространственным расположением максимумов и минимумов амплитуд существует некоторая зависимость. Поэтому, зная разность хода лучен, можно по расположению максимумов п минимумов амплитуд установить длину волны. Наоборот, зная длину волны, по раеположению максимумов и мшшмумон нетрудно определить разность хода лучей, т. е. измерить расстояния. [c.214]

Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.228 ]

Физические основы механики (1971) -- [ c.709 ]

Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.213 ]

Передача и обработка информации голографическими методами (1978) -- [ c.10 , c.25 ]

Оптика (1985) -- [ c.0 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.327 ]

Ультразвук и его применение в науке и технике Изд.2 (1957) -- [ c.23 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...