Мнимого изображения метод

Сущность этого метода становится очевидной при рассмотрении отражения излучения между двумя плоскими поверхностями А и Аг (фиг. 3.17). Примем для простоты, что поверхность Ai отражает диффузно, а поверхность Лг —зеркально, причем обе они излучают диффузно. Рассмотрим диффузное излучение элементарной площадки dAi.na поверхности Ai, падающее вновь на Ai после зеркального отражения от Л2 (фиг. 3.17). Прослеживая ход лучей, обнаруживаем, что излучение, испускаемое dAi, достигает Ai после одного зеркального отражения от, Лг, как если бы оно исходило от диффузного источника йАщ), являющегося мнимым изображением dA относительно поверхности Ла. Этот факт составляет основу метода мнимого изображения. [c.162]

Некоторые приложения метода мнимого изображения к за--дачам теплообмена излучением между зеркально отражающими поверхностями рассмотрены в работах [18 —20]. [c.168]

Зеркальные угловые коэффициенты в (6.30) могут быть определены методом мнимых изображений, рассмотренным в гл. 3. Оценим теперь величину этих зеркальных угловых коэффициентов для некоторых значений угла раскрытия у. [c.241]

Таким образом, мы кратко обсудили вопросы формирования изображения, а также различные параметры и свойства, от которых зависит изображение как в обычных, так и в голографических системах формирования изображения. Строго говоря, голографический процесс не является процессом формирования в обычном смысле, особенно когда речь идет о восстановлении мнимого изображения. Формирование изображения означает, что световое поле проецируется или переносится с одной плоскости на другую. Если этот перенос является абсолютно линейным, то система формирования изображения свободна от любых аберраций. В голографии воспроизводится исходный волновой фронт, и, следовательно, перенос осуществляется как бы сам на себя. Несмотря на эти фундаментальные различия, изображения, получаемые в обычных оптических системах, и изображения, восстанавливаемые с голограммы, могут описываться одними и теми же параметрами, вычисляемыми одинаковыми методами. [c.76]

Контуры должны быть эквидистантными и представлять собой ортоскопические проекции. Во всех голографических методах получения контурных карт рельефа поверхности контурные линии локализованы вблизи или на поверхности объекта (или его мнимого изображения). Когда объект (или его мнимое изображение) с наложенными на него контурными линиями регистрируется с помощью фотоаппарата, то, как хорошо известно в фотограмметрии, получают не ортоскопическую, а некоторую перспективную топо-грамму. Каждая контурная линия имеет свой масштаб увеличения [c.683]

Если при реконструкции голограмм обычно получают мнимое изображение, то данный метод дает возможность получать действительное изображение, находящееся перед голограммой. Это вынесенное перед пластинкой изображение производит весьма необычное впечатление. [c.57]

Однако наблюдения очень скоро показали, что первоначальная схема страдает недостатками, которые не позволили Габору полностью решить поставленную задачу. Действительное и мнимое изображения предмета, восстановленные на второй ступени с помош,ью голограммы Габора, накладывались по лучу зрения друг на друга и таким образом создавали взаимные помехи. Недостатком схемы Габора являлось также и то, что интенсивный когерентный фон по первоначальной схеме должен был проходить сквозь образец, а это сильно сужало класс предметов, к которым можно было применить данный метод. [c.6]

На поверхности жх = О поле скоростей отраженных от цилиндра волн должно удовлетворять граничному условию (8). Воспользовавшись методом мнимых изображений, можно удовлетворить этим условиям, оставаясь в цилиндрической системе координат. Мысленно считаем, что жидкость заполняет все пространство и имеется второй цилиндр, симметричный относительно плоскости х = 0. Тогда достаточно подчинить поле скоростей, создаваемое отраженными от цилиндров волнами, граничному условию (8). Свяжем со вторым цилиндром систему координат 02 2 22 3. В каждой из локальных цилиндрических систем координат решения [c.345]

Прежде чем начинать юстировку оптики телескопа, необходимо выбрать опорные базовые точки, линии, поверхности, оптические или механические элементы, относительно которых будет выполняться воя дальнейшая юстировка. Выбор их зависит от конструкции оптики и механики телескопа. Юстировка может быть выполнена одним из двух основных способов геометрическим или астрономическим. В первом из них в визирную трубу или в теодолит наблюдают специально натянутые вспомогательные нитяные кресты и их изображения или блики от поверхностей оптических элементов при их освещении точечны источником света. Наблюдают действительные и мнимые изображения и добиваются их соосности. Применяют также метод наблюдения изображения краев одних оптических элементов, отраженных другими. Если глаз находится на оптической оси, то изображения всех краев должны быть строго концентричны. Полезно при изготовлении оптических поверхностей наносить метки в их вершинах, особенно если поверхности несферические, а центры их не используются в работе, как это обычно бывает в зеркальных и зеркально-лии- [c.461]

Отражение от идеальных границ. Метод мнимых изображений [c.124]

Отражение от идеальных границ часто бывает удобно интерпретировать при помощи метода мнимых изображений. Пусть требуется найти звуковое поле, создаваемое заданными источниками звука в среде, занимающей полупространство, ограниченное абсолютно жесткой плоской стенкой. Мысленно уберем стенку, заполним второе полупространство той же средой и разместим во втором полупространстве в симметричных относительно стенки точках такие же источники звука, как и в данном, как бы зеркально отразив их в плоскости стенки. Старые и новые источники вместе создадут в получившейся неограниченной среде поле, симметричное относительно плоскости стенки. Поэтому на плоскости симметрии нормальные скорости частиц будут равны нулю. Но это и есть условие абсолютной жесткости стенки — следовательно, поле в данном полупространстве осталось таким же, как И при наличии стенки. [c.126]

Зеркально отраженные источники называют мнимыми источниками, а прием замены поля в ограниченном пространстве полем в неограниченном пространстве, создаваемом помимо заданных источников еще и мнимыми источниками, называют методом мнимых изображений. Отраженная волна — это поле, создаваемое [c.126]

Метод голографической интерферометрии (МГИ) основан на способности голограмм когерентно складывать комплексные амплитуды волн, попадающих на фотопластинку неодновременно, например спустя некоторое время друг после друга. Если фотопластинка экспонируется в течение различных интервалов времени =1, 2,. .., п, то в результате п когерентных изображений (как мнимых, так и действительных) исходного объекта будут испытывать линейную суперпозицию, а следовательно, интерферировать друг с другом. [c.236]

Однако еще раз необходимо подчеркнуть, что этот метод пригоден лишь для визуального наблюдения мнимых восстановленных изображений трехмерных объектов. [c.276]

Достоинство голографических методов обработки информации состоит в том, что в голографии исходная информация обрабатывается сразу же целиком и практически одновременно по всей области. Столь необходимые в электронных системах операции, как сканирование или развертка изображения по строкам либо разнесение действительной и мнимой частей комплексной функции по отдельным каналам, полностью устраняются в когерентной оптической системе. [c.7]

На рис. 12.5 изображен полосовой фильтр на ПАВ с частотной характеристикой, близкой к прямоугольной. Функция взвешивания на одном из ВШП при этом имеет форму sin х/х. Отметим, однако, что описанным способом можно синтезировать только симметричные частотные характеристики, поскольку в этом случае соответствующее преобразование Фурье дает вещественные функции А (i). В противном случае А (i) содержит неустранимую мнимую часть, которую невозможно реализовать с помощью простого взвешивания эквидистантных электродов. При этом целесообразны иные методы синтеза, например с использованием апериодических ВШП. [c.316]

В настоящее время ведутся многочисленные исследования, направленные на создание методов, позволяющих контролировать форму и размеры детали непосредственно по голограмме, как объемному шаблону (12]. В этом случае форму и размеры объекта измеряют по его мнимому или действительному изображению. [c.27]

Милна задача, экстраполированная конечная точка 460 Мнимого изображения метод 162 Модели двух полос 315, 325 [c.608]

Метод фотоэмульсий 329 Метр 5 Мехаплча 4 Микропроцессор 1G3 Микроскоп 275 Микрофон 192 Мик1>оэлектрон1к а 162 Мнимое изображение 271 Модель атома Резерфорда 309 Модуль упругости 91 Модуляция амплитудная 252 Молекулярно-кинетическая теория 70 Молния 170 Моль 73 [c.362]

Контуры рельефа. Методы Г. и. позволяют получить голографич. контурную карту на изображении поверхности трёхмерного объекта или его мнимого изображения. Каждый контур — геометрич. место точек поверхности с постоянной высотой к над фиксированной [c.507]

В последнее время интенсивно разрабатываются микроскопы нормального падения по схеме Шварцшильда, состоящие из двух сферических зеркал с МСП [22, 32, 73]. Схема такого микроскопа, работающего с уменьшением, показана на рис. 5.31. Микроскоп состоит из выпуклого и вогнутого зеркал, установленных почти концентрично. Первое зеркало дает уменьшенное промежуточное мнимое изображение, второе его слегка увеличивает. Расчет методом функции оптического пути показывает, что для заданной числовой апертуры А, коэффициента увеличения и расстояния от объекта до первого зеркала существуют такие оптимальные значения радиусов кривизны зеркал и Га и расстояния между центрами их кривизны, при которых сферическая аберрация, кома и астигматизм практически полностью компенсируются. [c.209]

Голографические интерферограммы (картины живых полос) наблюдались в плоскости голограммы визуально и фотографировались. Интер-ферограмма возникает в зоне суперпозиции действительного оптического изображения с реконструированным сфокусированной голограммой прямым (мнимым) изображением, а поле зрения в последнем, как указывалось выше, ограничивается апертурой восстановлошого мнимого изображения линзы. Поэтому в случае, когда апертура линзы имеет размеры одного порядка с размерами объекта, она захватывает лишь часть увеличенной интерферограммы. Всю интерферограмму можно пронаблюдать только путем последовательного просмотра с изменением точки наблюдения. С ростом увеличения, кетда линза удаляется от плоскости голограммы, наблюдаемая апертура сокращается. Следует, однако, принимать во внимание возможность использования других методов увеличения оптического изображения. [c.69]

Это уравнение является основным в методе Габора. Если такое распределение освещенности зафиксировать на фотопленке, а затем полученную запись осветить пучком когерентного света, то часть результирующего поля будет описываться слагаемым u u, которое представляет собой восстановленную часть недифрагированного поля с ненулевой пространственной частотой. Рассматривая вместе слагаемые и и и ] и , мы получаем волну, которая кажется испущенной мнимым изображением объекта So+S, расположенным в том же месте, что и сам объект. [c.15]

Рис. 1. Геометрия схемы копирования голограммы методом восстановления изображения. Н, — голограмма-оригинал, На — копия, которая буде 1 акспони-роваться. В этом случае записывается мнимое изображение от Hj (следует заметить, что вид опорной волны здесь можно изменить).

Рис. 3. Геометрия схемы копироваиня голограммы почти контактным методом, поясняющая возникновение двойного изображения точечного объекта, а — геометрия схемы записи копии б — геометрия схемы восстановления с копии изоб-ра1жения два действительных и два мнимых изображения находятся друг от друга 1М расстоянии, равном удвоенному промежутку, разделяющему Hi и На в схеме заплси.

В предыдущем разделе отмечалось, что голографирование объектов представляет собой полезное дополнение к фотограмметрии, и фотограмметрические методы определения координат точек можно применять для получения количественной информации на основании мнимого изображения объекта. Если объект либо слишком мал, либо слишком велик, чтобы можно было с достаточной степенью точности получить его контурную карту, то приходится прибегать к некоторому пересчету, который позволил бы сделать задачу удобной для извлечения информации, В частности, при больших размерах объекта его невозможно осветить когерентным светом, и необходимо производить некоторую промежуточную регистрацию данных. Эту промежуточную запись можно преобразовать в мнимое голографическое изображение, содержащее (с определенной субъективной точки наблюдения) информацию о рельефе поверхности объекта. В последние несколько лет был предложен ряд методов синтезирования трехмерных мнимых изображений, восстановленных с голограмм, на которых записаны изображения набора двумерных фотографий объекта. Такие голограммы можно отнести к классу составных. Кольер и др. [2] определили составную голограмму как совокупность небольших голограмм, расположенных в одной плоскости, причем каждая из них находится близко к соседней или перекрывается с ней. Волновые фронты, записанные на отдельных голограммах, не обязательно являются непрерывными или когерентными друг с другом. Однако при освещении восстанавливающим пучком одновременно всей такой голограммы, волновые фронты, записанные на отдельных небольших голограммах, взаимодействуют и образуют изображение, которое субъективно воспринимается как трехмерное. Варнер [101 дал хороший обзор этих методов. Дополнительную информацию по составным голограммам можно найти в 5.5. Как правило, эти методы были предложены в качестве новых средств записи и наблюдения стереоизображений или же как методы уменьшения информационной емкости, для того чтобы можно было передавать голограмму трехмерного изображения по электрическим каналам связи. Исключением являются голографические стереомодели, которые предназначаются для последующей обработки и синтезируются с выполнением определенных требований. [c.684]

В случае френелевской стереомодели ее размер может быть больше, чем размер голограммы, в то время как для стереомодели сфокусированного изображения размер модели ограничивается размерами регистрирующей фотопластинки. Однако последняя модель имеет ряд преимуществ, в частности ее можно применять для тренировки операторов или для качественного анализа информации. В случае голографической стереомодели сфокусированного изображения отсутствуют спеклы, характерные для любого диффузного когерентного освещения. Можно также осуществить качественную, но быструю операцию получения данных из голографической стереомоделн путем наложения трехмерной решетки на мнимое изображение [9]. Приведенные аргументы убедительно показывают, что голографические стереомодели могут стать хорошим дополнением к обычным фотограмметрическим методам, [c.689]

Линза 10 рассчитана так, что при работе по методу темного поля при падающем свете она дает мнимое изображение диафрагмы 8 в фокальной плоскости большой линзы бифокального компонента И. Вышедший из кольцевой части большой линзы пучок параллельных лучей проходит кольцевую часть прозрачной пластинки 12, отражается от кольцевого зеркала 13, параболического зеркала эпиобъектива 16 и концентрируется на предмете (диафрагма 8 при этом полностью открыта). [c.44]

Интегральная фотография и волновая фотография в принципе являются наиболее прогрессивными методами С. Фотографирование интегрального изображения осуществляется без объектива, неносредственпо оптич. элементами линзово-растровой пластинки (рис, 2), Иолучаемое объемное изображение предмета подобно мнимому изображению, наблюдаемому в плоском зеркале. В отличие от стереоскопич. изображения, оно не изменяет своих пространств, соотношений при отпосит. иеремещениях наблюдателя. О волновой фотографии см. [2]. [c.81]

Метод двух преобразователей становится истинно первичным методом, если один и тот же преобразователь используется как гидрофон и как взаимный преобразователь. Это можно сделать, заставляя сигнал, излучаемый градуируемым преобразователем, отражаться обратно к преобразователю, который переключается на прием собственного сигнала. Установка для самовзаимности схематически представлена на рис. 2.6. Мнимое изображение преобразователя можно считать вторым преобразователем. Теоретически отражение должно быть идеальным, чтобы чувствительность в режиме излучения мнимого излучателя была идентична чувствительности реального преобразователя. Б первоначальном методе самовзаимности Карстенсена [12] использовалась связанная электронная система для возбуждения преобразователя током силой IV в режиме излучения и измерения напряжения холостого хода етн в режиме приема. Использовались импульсные сигналы, етн и (т измерялись отдельно. [c.45]

Зеркало, имеющее вогнутость или выпуклость, вызывает в наклонном пучке света появление астигматизма. На отом основан метод Кбммона [277] испытания плоских зеркал, показанный на рис. 10.5. Из точки 8 на испытуемую плоскость Р направляется гомоцентрический расходящийся пучок лучей. После отражения от зеркала Р он падает па вогнутое сферическое зеркало М, центр кривизны которого совмещен с мнимым изображением 8 точки 8 в зеркале Р. Отраженные зеркалом М лучи вторично отражаются зеркалом Р и влияние его ошибок удваивается. После этого лучи вновь собираются в точке 5". Небольшая кривизна испытуемого зеркала Р вызывает появление астигматизма Радиус кривизны В поверхности Р согласно (5.102) равен [c.326]

Произвольная вогнутая отражающая поверхность второго порядка (кроме сплюснутого сфероида) имеет пару сопряженных апланатических точек (см. 5.3). Однако у параболоида одна из сопряженных точек уходит в бесконечность, а у гиперболоида получается мнимое изображение. Таким образом, реально использовать апланатические точки можно только в случае исследования сферического или эллиптического зеркала. В атом случае достаточно поместить точечный источник в одном из фокусов в другом мы получаем его безаберрационпос изображение, отягощенное лишь ошибками изготовления (см. рис. 5.4, а и б). Исследовать ато изображение можно теневым методом, перекрывая его ножом Фуко. Сферическое зеркало можно исследовать и любым интерферевчиоввыы методом. [c.328]

Голографические методы контроля. Методы основаны на интерференции световых волн. Источником световых волн являются оптические квантовые генераторы, позволяющие получать свет с определенной длиной волны (монохроматические волны) и в определенной фазе колебаний (когерентные волны). Использование лазеров (лазерных диодов) позволяет восстанавливать мнимое объемное изображение объекта в целом либо части этого объекта. Фиксируя на детекторе (фотопластинке или экранр монитора) наложенные изображения состояния объектов (например, без нагрузки и под нагрузкой), получают интерференционные картины, которые являются источником информации о наличии дефектов в объектах контроля. При этом интерференционные картины весьма чувствительны к незначительным перемещениям частей поверхности, которые появляются в области концентрации напряжений объекта контроля вследствие наличия в нем дефекта. Метод, основанный на голографический интерференции световых волн, применяется в основном для анализа напряженно-деформированно-го состояния сварных соединений и контроля за остаточными сварочными напряжениями. [c.211]

Применение интегральных преобразований позволяет свести задачу об интегрировании дифференциальных уравнений в частных производных к интегрированию системы обыкновешных дифференциальных уравнений для изображения искомых функций. Для иллюстрации этой идеи мы приведем здесь решение задачи об упругой полуплоскости с помощью преобразования Фурье для областей другого вида оказываются удобными другие интегральные преобразования. Напомним, что в 10.4 были изложены приемы, позволяющие получить относительно простое решение этой задачи формулы (10.4.2) и (10.4.3) относились к случаю, когда на границе Oia = О, а формулы (10.4.7) и (10.4.6) —к случаю, когда равно нулю нормальное давление Огг при Хг = 0. Таким образом, задача о полуплоскости может быть сведена к определению одной единствеиноп функции ф(г) по заданным значениям ее действительной или мнимой части на границе. Ограничиваясь теми примерами, которые были рассмотрен] в 10.4, перейдем к изложению метода интегральных преобразований. [c.348]

Выбор ХМЧ длА целей приближенного моделирования процесса определялся, в первую очередь, простотой получающегося математического выражения. Действительно, если аппроксимацию проводить в наиболее наглядной временной области, то требуется выполнить переход от изображения к оригиналу (импульсной переходной функции). Такой переход возможен лишь в ограниченном числе случаев, и к тому же аналитическое выражение переходной функции, как правило, оказывается весьма сложным, трудно поддающимся анализу. Этим обстоятельством объясняется развитие методов, основанных на анализе поведения передаточной функции в комплексной области, в частности, на исследовании частотных характеристик. Частотные характеристики нашли широкое применение в самых различных задачах динамики систем. К их недостатку следует отнести существенное усложнение их математического выражения по сравнению с исходной передаточной функцией Яfpf в связи с зшеной p = i(k> и разделением действительной и мнимой частей Р(и>j. [c.20]

Если для преобразования действителх.ных и мнимых значений отсчетов голограммы в неотрицательные числа использовать постоянное смещение, можно предложить другую модификацию метода Ли отводить для передачи действительной и мнимой частей голограмм два соседних по строкам или столбцам прямоугольного растра элемента физической голограммы. Тогда изображение будет восстанавливаться под углом, при котором фазовая разность хода между лучами, прошедшими через соседние элементы, будет равна п/2. Поскрльку разность хода между соседними четными элементами (а также соответственно между соседними нечетными) при этом будет равна п, необходимо перед регистрацией менять знаки действительных и мнимых частей всех нечетных или всех четных отсчетов математической голограммы [47]. [c.70]

В качестве корректирующего элемента также может быть использована голограмма. Коррекция оптических дефектов с помощью голограммы основана на возможности превращения мнимого голографического изображения в действительное при обра-.щении направления распространения пучка. На рис. 116 показан принцип метода получения идеального изображения предмета Р с помощью неидеальной линзы L и голограммы Я, которая играет роль корректирующего элемента. С помощью линзы L формиру- [c.172]

Другой метод заключается в использовании мнимой или так называемой ступенчатой шкалы, представляющей собой полоску светлого. материала с непрозрачными метками, сделанными на правильных интервалах (это может быть металлическая полоска, перфорированная через определенные интервалы). Такую шкалу устанавливают наклонно к направлению сдвига источника под углом не более 45° к пленке и либо радиографи-руют вместе с предметом, либо фотографируют отдельно в тех же условиях и накладывают потом на радиограмму. Сдвиги изображения на радиограммах можно сравнить со сдвигами отметок шкалы зная расстояния отметок от пленки, определяют глубину залегания. [c.35]

По сравнению с обычными фотографиями изображения, получаемые по методу голографии, обладают тем преимуществом, что они трехмерны. Мнимые изобрал<ения полностью воспроизводят без каких бы то ни было искажений взаимное расположение реальных предметов в пространстве. Если при рассматривании голограммы одни предметы заслоняются другими, то достаточно смевтить в сторону глаз, чтобы увидеть и заслоненные предметы. Часть голограммы действует как целая голограмма. Например, для воспроизведения изображения годится каждый кусочек разбитой голограммы. По мере уменьшения размеров юлограммы ослабевают лишь четкость изображения (разрешающая способность) и ощущение объемности. Эта особенность голографического метода связана с тем, что при экспонировании, как правило, все части фотопластинки подвергаются действию света, рассеянного всеми точками предмета. Поэтому в каждой части голограммы хранится в закодированной форме изображение всего предмета. Вопрос о разрешающей способности голограмм будет разобран в 57 (пункт 5), как частный случай общего вопроса о разрешающей способности оптических приборов. [c.352]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...