Отражение сферической волны

При отражении сферической волны от плоской свободной поверхности в области суперпозиции падающей и отраженной волн в акустическом приближении [c.239]

В результате падения на зеркало сферической волны рождается отраженная сферическая волна, центр кривизны которой находится в точке, являющейся изображением центра кривизны падающей волны. Поэтому две распространяющиеся в противоположных направлениях сферические волны переходят после отражения от концевых зеркал, друг в друга при условии, если центры их кривизны 0 и О2 являются изображениями [c.116]

На рис 35 изображена замороженная сферическая волна. На рисунок нанесены и соединены друг с другом точки максимальных сгущений и разрежений в волне Помимо падающей волны, на схеме показаны большая отражающая поверхность и отраженная сферическая волна Здесь снова наблюдается интерференция сгущения и разрежения в одной волне будут взаимно уничтожаться или усиливаться при наложении на сгущения и разрежения в другой волне. Результат получается весьма любопытный обнаруживаются определенные зоны, где обе волны постоянно взаимодействуют конструктивно, усиливая интенсивность звука, и другие зоны, где их взаимодействие постоянно деструктивно и приводит к снижению интенсивности звука до нуля При низкочастотных звуках, с их большой длиной волны, эти зоны велики. [c.140]

Из (7.2) — (7.4) следует, что в направлении строго назад (К = 0) средняя интенсивность отраженной сферической волны возрастает по сравнению с распространением в однородной среде на величину, определяемую относительной дисперсией интенсивности сферической волны а/, = 5/, 40). [c.165]

Отсюда следует, что в условиях сильных флуктуаций интенсивность отраженной сферической волны может более чем в 2 раза превышать соответствующее значение интенсивности в однородной среде. В соответствии с поведением Вх з при Р 1 (см. [c.168]

Если отражение сферической волны происходит от зеркала конечных размеров, то, производя вычисления с использованием [c.168]

Из формул (7.17), (7.18) следует, что поле отраженной сферической волны в условиях сильных флуктуаций интенсивности является статистически неоднородным, так как функция взаимной когерентности зависит от расположения точек наблюдения в плоскости приема. Действительно, в случае / = К Р ( р11, р2 1> рз) из двух слагаемых, составляюш,их функцию взаимной когерентности отраженной волны (7.17), (7.18), суш,ественным оказывается только первое, и для рсп получаем [c.172]

Пусть рассеяние происходит в условиях слабых флуктуаций.-В этом случае при Хп Хк выражение для относительной дисперсии интенсивности отраженной сферической волны имеет вид [c.181]

Рис. 7.12. Коэффициент корреляции сильных флуктуаций интенсивности отраженной сферической волны

Если отражение происходит от безграничного зеркала, то формулы для коэффициента корреляции интенсивности отраженной сферической волны имеют вид [c.193]

В работе [46] рассмотрена также задача об отражении сферической волны напряжения от жесткой преграды, концентричной сферической полости. Давление на границе полости радиуса г = Го подобрано так, чтобы волна отражения от жесткой преграды была также пластической волной. Решение на отраженной волне строится аналогично решению для падающей волны. Решения в остальных областях также не вносят новых качественных элементов. Установлено, однако, что влияние упрочнения материала в окрестности жесткой преграды более существенно, нежели в окрестности границы полости радиуса го. [c.183]

Из работ, посвященных отражению сферической волны от движущейся среды, следует отметить статью [73]. В ней двумерным методом стационарной фазы вычислен главный член асимптотических разложений полей от- [c.276]

Физический смысл боковой волны. В п. 12.2, исследуя отражение сферической волны от плоской границы раздела однородных жидкостей методом разложения падающего поля по плоским волнам, мы видели, что в определенных областях пространства к интегралу по перевальному контуру необходимо добавить интеграл (ср. (12.14)) [c.298]

Каустика при отражении сферической волны от неоднородного полупространства [c.280]

Бреховских Л. М. Отражение сферических волн от слабых границ раздела.— ЖТФ, 1948, 18, в. 4, 473. [c.332]

Геометрическая схема отражения сферической волны от плос -кой поверхности представлена на рис. 3.4. При этом каждый луч отражается под своим углом падения. Форма сферической волны сохраняется, но отраженная сферическая волна кажете ,. [c.66]

Если рассчитать звуковое давление р отраженной сферической волны в цилиндре с внутренним отверстием по формуле [c.72]

При отражении сферической волны в сплошном цилиндре (рис. 3.14) задняя стенка действует как собирающее зеркало. Фокусная линия располагается на расстоянии /зГа- Это тоже [c.74]

Излучение, создаваемое источником — лазером (1), с помощью светоделительных зеркал (2) направляется к удаленному объекту (7). Волну (4) на выходе из системы в начальный момент времени условно считаем плоской. После прохождения волной возмущающей среды (5) (например, турбулентной атмосферы) фазовый фронт искажается (на рис. 7.7 это условно показано штриховой линией (6)). Если на поверхности объекта имеется участок с достаточно высоким коэффициентом отражения, причем размер этого участка меньше разрешения системы, то этот участок — блестящая точка , создающая блик, может рассматриваться как точечный источник отраженной сферической волны (8). [c.149]

Отражение сферической волны от границы раздела между двумя средами представляет особый интерес ввиду того, что оно может сопровождаться своеобразным явлением возникновения так называемой боковой волны. [c.337]

Влияние волн напряжений на процесс соударения трехмерных упругих тел рассматривалось Б. М. Малышевым [29], который экспериментально изучал продолжительность удара г стальной линзы по массивному телу с плоскостью. Линза имела сферическую поверхность с центром в точке контакта, возникающие при ударе сферические волны сжатия после отражения от свободной поверхности фоку- [c.133]

При падении на поверхность раздела сред сферической волны отражение и преломление происходят так, как будто каждый из падающих лучей является ограниченной плоской волной. Например, в случае границы раздела двух жидкостей (рис. 17) лучи ОА и ОВ, углы падения которых меньше критического, отражаются и преломляются по обычным законам. Лучи 0D и ОЕ, угол падения которых превышает критический, испытывают незеркальное отражение. Чем ближе значения угла р к критическому, тем больше смещение DD и ЕЕ. Для луча, угол падения которого равен критическому, смещение стремится к бесконечности. [c.198]

При исследовании коэффициентов отражения и прохождения ультразвука используют сферические волны, расходящиеся в пределах некоторого телесного угла. Поэтому значения коэффициентов отражения и прелом- [c.198]

Рис, 17, Схема отражения и преломления сферической волны [c.199]

Отражение сферических волн [1—.З]. Картина отражения сферич. волны, создаваемой в жидкости I точечным источником О, зависит от соотношения ме кду скоростями звука и С2 в соприкасающи.хся жидкостя.х 1 и II (рис. 7). Если > Сз, то критич. угол отсутствует [c.508]

Рис. 7. Отражение сферической волны на границе раздела двух жидкостей О н О — действи-

Рассмотрим теперь отражение сферической волны от импедансной границы. Для простоты будем считать среду непоглошаюшей. Граница г = О предполагается пассивн й, т.е. не усиливаюшей звуковые волны. Позтому вертикальная компонен.а вектора плотности потока мошности (2.11) при [c.261]

Задача о слабой границе раздела представляет значительный физический интерес. Например, изменение показателя преломления на фанице вода -морское дно может составлять малые доли процента (57]. Весьма мало отличие значений т и п от единицы на границах водных масс в океане или воздушных масс в атмосфере. Кроме того, в случае непрерывной стратификации отражение сферической волны от переходного слоя между средами с блиэкими значениями сир при довольно общих предположениях сводится к отражению от слабой границы раздела (42]. Впервые возникающие при п -> 1 особенности были отмечены в работе (41]. Когда т -> 1, п -> 1 амплитуда звукового давления во всей среде стремится к 1 /Л, где Л - расстояние от источника. В случае кЯ > 1 геометрическая акустика дает преломленную волну с достаточной точностью, и трудности возникают только при вычислении поправок. Мы остановимся на исследовании отраженной волны. [c.264]

Рис. 12.8. Амплитуда звукового давления при отражении сферической волны от движущейся срепы с параметрами п = 0,5 то = 0,1 М = 0,5 при в = п13 и различных расстояниях от мнимого источника а - полное отраженное поле р, прн распросгранеинн звука по Течению = О, кривая 7), против течения = л, кривая 2) и в отсутствие течения (кривая 3) б - роль различных компонент поля в формировании р, прн = О (7 - зеркальноотраженная компонента 2 - боковая волна 3 - полное отраженное поле)

Рассмотрим пример. При отражении сферической волны от границы однородных жидкостей согласно (12.15), имеем 7=1/2, 4 (<7) = = [<7sin0o + (1 - <7 ) со8 0о]Ль = sin Яь sinS. Из (14.8) получаем тогда уравнение каустики в полярной системе коорданат с центром в мнимом источнике во - В = 3(2л) (1 - [c.303]

Основываясь на излагаемом здесь методе, С. С. Войт [23] рассмотрел задачу об отражении сферической волны при переходе из цснодвижной среды в движущуюся. [c.161]

Аналогичным образом можно рассмотреть отражение сферической волны от границы, рассматривая сферическую волну как суперпозицию плоских волн. Разместим излучатель в точке Л =0 и Э (плоскость 5 чв О является границей раздела двух сред). Каждая из плоских волн в (8.18) при распространении от излучателя к границе и далее в точку приема ( /", ) набирает эзу / f /Суу При отражении от границы ашлитуда из ленится [c.73]

Таким образом, если i < Сг, то наряду с обычной отражен- пой волной со сферическим фронтом в первой среде будет распространяться еще одна волна с коническим фронтом, простирающимся от плоскости раздела (на котором он смыкается с фронтом преломленной волны во второй среде) до касания фронта сферической отражепиой волны (последнее происходит по линяи пересечения с конусом, с углом раствора 0о и осью вдоль линии QQ, см. рис. 45). Эту коническую волну называют боковой. [c.389]

Структура потока газа за ударной волной на небольших расстояниях от центра взрыва видна на рис. 5.14, где показаны две последовательные интерферограммы падения взрывной ударной волны на сферическую поверхность, находящуюся на расстоянии 20 о от центра сферического заряда. Ударная волна уже отошла от границы продуктов детонации на заметное расстояние и имеет гладкую сферическую ( )орму. Б области между ударной волной и границей ПД наблюдается большой Градиент плотности. Хорошо заметен скачок плотности на вторичной ударной волне (УВг). В области продуктов детонации поток сильно турбулизован. Граница -ПД — воздух не является гладкой. На снимках видно регулярное (рис. 5.14, а) и махов-ское отражения ударной волны (рис. 5.14,6). В области ПД отраженная ударная волна имеет негладкую форму, и на отдельных участках плотность на фронте не терпит разрыва. В области, где в потоке перед отраженной ударной волной пульсации отсутствуют, фронт волны имеет гладкую форму. Таким образом, отраженные ударные волны можно использовать как зонд для исследования структуры потока. Рис. 5.15 соответствует более позднему моменту (расстояние от центра взрыва равно 357 о). [c.121]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...