Мера сдвига

Мерой сдвига является относительный сдвиг у, т. е. отношение абсолютного сдвига между двумя близкими смежными сечениями к расстоянию между этими сечениями выражается он в радианах. [c.112]

При растяжении углы ф и Я возрастают (рис. 1.3, б). Следовательно, если первоначально углы ф и Я были больше 45°, то коэффициент Шмида по мере сдвига возрастает, Таким образом, если сдвиг начался, то он протекает легче, чем начался. Подобное геометрическое разупрочнение наблюдалось для монокристаллов с большими начальными значениями углов ф и Я. Оно обычно выражается в образовании площадок текучести, аналогичных площадкам в поликристаллах, которые обусловлены деформацией Чернова — Людерса, т. е. вместо равномерной деформации наступает своеобразная текучесть, при которой та часть кристалла, где течение началось в первую очередь, претерпевает значительное растяжение, затем растянутая область постепенно [c.12]

Следует, что по мере сдвига потенциала -as в отрицательную сторону скорость растворения должна уменьшаться. Однако Это выполняется для некоторых метал- лов лишь при не очень отрицательных потенциалах. Начиная с некоторого зна-чения, скорость растворения ta перестает зависеть от потенциала (рис. 3). Независимость ta от потенциала подтверждается также многочисленными экспериментальными данными [27—33] по аналитическому определению ионов металла, перешедших в раствор. Это позволило предположить, что растворение может Осуществляться не только по электрохимическому, но и по химическому механизму. Сущность химического механизма Растворения заключается в том, что пе- [c.17]

Отношение представляет собой меру сдвига призмы это [c.21]

Установлено, что диффузия, дегидратация и адсорбция ионов водорода протекают с достаточной скоростью и поэтому эти стадии не могут лимитировать реакцию в целом. Работами Фрумкина и его школы [24] доказано, что для большинства металлов общая скорость процесса восстановления водорода определяется скоростью течения электрохимической реакции присоединения электрона к иону водорода, т. е. четвертой ступенью указанной выше схемы. Стадия разряда (Н" + — Наде) является более медленной, поэтому она требует некоторую энергию активации. Для того чтобы процесс разряда ионов водорода мог идти на электроде, необходимо сообщить ему некоторый избыточный (против равновесного) потенциал, который, как уже указывалось, и определяет величину перенапряжения. По мере сдвига потенциала в отрицательную сторону энергия активации уменьшается. [c.16]

Из уравнения (7,1) следует, что энергия активации реакции взаимодействия водорода с электроном по мере сдвига потенциала в отрицательную сторону уменьшается. [c.17]

Далее, учитывая (28,1), можно заключить, что по мере сдвига потенциала электрода (ф) в отрицательную сторону от потенциала точки нулевого заряда (это имеет место при катодной поляризации) г1)1-потенциал приобретает отрицательное значение, и поверхностная концентрация ионов водорода становится больше объемной. Кроме того, из (27,1) и (28,1) следует, что ф1-потенциал зависит, в свою очередь, и от общей концентрации электролита в растворе, что также влияет на строение двойного слоя и поверхностную концентрацию ионов водорода. [c.31]

Относительная тенденция к прохождению одного из зтих двух процессов зависит от потенциала электрода и природы электролита при малых поляризациях адсорбция кислорода на железном катоде невелика. По мере сдвига потенциала в положительную сторону увеличивается степень покрытия анода кислородом и при определенном значении потенциала анод оказывается в значительной мере покрытым слоем атомарного кислорода или оксида. С этого момента анод и перестает растворяться (точка В на рис. 29). [c.65]

Внешний вид анодных кривых для алюминия определяется в значительной степени наличием на поверхности окисной пленки. Вследствие малой активной поверхности анод вначале поляризуется очень сильно, однако по мере сдвига потенциала в положительную сторону, поляризуемость падает. Последнее объясняется тем, что при достижении определенного потенциала начинается разрушение окисных слоев на алюминии, приводящее к развитию активной части поверхности электрода и увеличению скорости растворения металла. [c.131]

Формулы (1-38) и (1-39) представляют общеизвестный закон смещения Вина. Этот закон рассматривают обычно как определяющий меру сдвига интенсивности излучения черного тела в сторону коротковолновой части спектра при повыщении температуры. Он дает положение и величину максимума кривых ох в функции К по рис. 5. Однако этот закон не дает объективного рещения вопроса о положении максимума спектральной плотности излучения. В этом легко убедиться, если за исходную зависимость принять формулу (1-37), а не (1-26) и проделать все операции, которые были сделаны для вывода закона Вина. Получится совершенно другой результат [c.25]

При анодной поляризации титана от потенциала +0,25 в электронный ток окисления очень мал и несколько возрастает по мере сдвига потенциала в положительную сторону. По сравнению с платиной скорость окисления Ре(СМ)в на титане остается, однако, чрезвычайно низкой. [c.54]

На рис. 5 представлены кривые, полученные при исследовании скорости коррозии при определенных заданных потенциалах. Кривые показывают, что максимальная скорость коррозии для титана (кривая 1) имеет место при потенциале —0,2 в, при этом потенциале наблюдаются области активного растворения титана. Сдвиг потенциала в положительную сторону способствует пассивированию титана и прекращению его коррозионного разрушения. Для никеля область активного растворения соответствует положительным потенциалам 0,3—0,5 в, при которых он растворяется с большими скоростями (кривая 5). Для исследованных сплавов титан—никель наблюдается следующее по мере сдвига потенциала от —0,3 в в положительную сторону скорость коррозии постепенно уменьшается, полностью прекращаясь при положительных потенциалах. Так, скорость коррозии сплава с 13% никеля уже при потенциале +0,1 в практически равна нулю, тогда как для сплава с 50% никеля минимальная скорость коррозии достигается только при потенциале +0,3 в. Это подтверждают также данные об изменении плотности тока во времени при различных потенциалах, соответствующих активному растворению Ti при —0,2 в и активному растворению Ni при -f 0,1 в. При потенциале —0,2 в у титана вначале наблюдается резкий рост анодной плотности тока, которая быстро достигает постоянного значения, тогда как у никеля и у сплава с 13% никеля при этом потенциале анодная плотность тока не изменяется во времени и имеет отрицательное значение при потенциале же +0,1 в ток имеет положительное значение. [c.115]

Как видим, отнощение абсолютной деформации к расстоянию между сечениями есть величина постоянная, почему она и принята в качестве меры сдвига. [c.302]

Проведенные эксперименты над черными и цветными металлами при разных видах их деформированного состояния и с различными размерами зерен и последующий анализ микрошлифов при разных увеличениях показали, что построенные кривые функциональной зависимости отношений Qq/q от угла весьма близки к синусоиде. При этом ось абсцисс, т. е. прямая, соответствующая значению q /q = 1, в большей или меньшей мере сдвигается от оси симметрии этой синусоиды, оставаясь ей параллельной (фиг. 109). [c.434]

ОСИ X, не изменяя своих взаимных расстояний, причем эти перемещения пропорциональны расстояниям скользящих плоскостей от плоскости XZ. Мерой сдвига является относительный сдвиг с ), т. е. расстояние, на которое смещаются относительно друг друга две параллельные плоскости, отстоящие одна от другой на расстояние, равное единице. [c.129]

На рис. 87 и 88 изображены положения главных плоскостей соответственно в пространстве объектов и в пространстве изображений в зависимости от отношения электродных напряжений. Видно, что обе главные плоскости сдвинуты в направлении уменьшения потенциала и меняются местами. По мере сдвига главных плоскостей растет и зазор. Как следует из разд. 4.9, сдвиг становится очень большим для слабых линз. По мере возрастания силы линзы сдвиг быстро уменьшается вместе с отношением напряжений, если оно относительно мало. Для более [c.399]

Недостаток эвольвентного зацепления при малом числе зубьев требуются особые меры (сдвиг профиля, отступающие от нормальных угол зацепления нли высота зубьев, косое зацепление). [c.528]

Таким образом, периоду колебаний тени шарика будет соответствовать полный оборот шарика по окружности, или угол 360°. Мы видим, что постоянный сдвиг синусоидальных кривых на рис. 5 во времени равнозначен нх сдвигу на угол (р. Угол ш на рис. 5 служит мерой того, насколько синусоидальные колебания первого шарика опережают или отстают от синусоидального колебания второго шарика. Этот угол и служит мерой сдвига фаз. [c.19]

При сравнении разрушения искусственных мостиков, описанного выше, и разрушения мостиков сцепления при сухом трении можно убедиться в их полной идентичности. Возникающий мостик сцепления передвигается по мере сдвига, вырывая углубление в поверхности и одновременно образуя навал впереди себя (рис. 7). [c.101]

Мерой сдвига по гл. 1, 4 следует считать разность косинусов углов 2а в отсчетной и л/2 в актуальной конфигурациях [c.203]

Отношение можно выразить через меру сдвига. Получаем [c.204]

В 1—3 рассмотрены преобразования подобия и одноосное напряженное состояние. В задаче о простом сдвиге ( 4) обнаруживаются непредсказуемые линейной теорией нормальные напряжения. Более сложна задача о чистом сдвиге ( 5) — по заданию напряженного состояния сдвига (5.1) разыскиваются главные значения меры деформации. Напряжение сдвига по (5.16) представляется функцией меры сдвига (5.6), однако восстановление формы этой зависимости по заданию удельной потенциальной энергии возможно только в приближениях. Задача рассмотрена также в работе [c.501]

Два ортогональных вектора и Пх в x(Jf) переводятся в общем случае в векторы m и п з Хх( . 0. которые уже не ортогональны. Это. явление называется сдвигом, и существуют различные способы его описания. Одной из мер сдвига является угол.0(п ш,) между образами в t) двух единич- [c.112]

На рис.8.2 приведены реологические кривые - зависимости касательного напряжения от меры сдвига - для трех рассмотренных выше материалов. Такие диаграммы могли бы быть получены в ходе экспериментов с идеальными телами при постепенном увеличении напряжения (нагрузке) и обратном его уменьшении (разгрузке). Стрелки на приведенных диаграммах указывают направление, в котором изменяется напряжение. [c.89]

При незначительной деформации скольжение атомных слоев начинается по плоскостям, оптимально расположенным в направлении сдвига. С увеличением деформации скольжение распространяется и на другие плоскости, благодаря чему происходит последовательное распространение процесса пластической деформации по всему монокристаллу. При пластической деформации полированных образцов металла обнаруживают следы скольжения в виде линий скольжения ( у отдельных зерен), группирующиеся в пластинки, пачки, а затем по мере развития деформации в полосы скольжения. [c.81]

Реактор аммонизации производства сложных удобрений (см. рис. 8.19) можно представить в виде двух участков трубопроводов диаметром 0,8 м и длиной 2,5 м. Для пассивного участка трубопровода при условии, что плотность тока в пределах этого участка остается постоянной (г защ), потенциал поверхности в какой-то точке х является функцией координаты (рис. 8.20) [39]. Длина пассивного участка увеличивается по мере сдвига фзящ в сторону более положительных значений до Фп.п. На поверхности металла при этом устанавливается характерное распределение тока в виде волны . Если трубопровод имеет длину L, не превышающую определяемому уравнением (8.1), то он может быть запассивирован полностью [c.162]

Необходимо подчеркнуть, что образование защитных слоев на меди наблюдается задолго до достижения потенциала выделения кислорода, поскольку прежде всего на электроде (аноде) будут протекать реакции с более отрицательным потенциалом. Протекание реакции 4 (табл. 19) приводит к образованию защитной пленки из закиси меди, и анод с самого начала обладает некоторыми пассивными свойствами по отношению к реакции ионизации, сопровождающейся образованием Си" [134]. По мере увеличения плотности тока или времени поляризации толщина слоя uaO, а также степень покрытия им поверхности растут, что приводит к торможению реакции 4. По мере сдвига потенциала в положительную сторону начинают протекать реакции 5 и 6 (табл. 19), приводящие к возникновению на электроде окисных и гидроокисных пленок. Кроме того, начинается и непосредственное окисление закиси меди до окиси меди по уравнению 8 (табл. 19). При критической плотности тока процесс, вероятно, с самого начала протекает по реакции 5 (см. ту же табл.), что сопровождается образованием тонкой и плотной пленки из окиси меди, делающей электрод пассивным по отношению к реакциям 1 и 2 (табл. 19). [c.124]

Потенциал образования FeO и FejOs в нейтральном электролите соответственно равен —0,280 и —0,234 в, стационарный же потенциал фст = = —120ч—130 мв. Ясно, что незначительный сдвиг потенциала анода от стационарного значения приведет к тому, что, наряду с реакцией ионизации металла, будут протекать и реакции электрохимического окисления, приводящие к образованию окисных и гидроокисных пленок. Так же как и на меди, образование окисных и гидроокисных пленок возможно при потенциалах, значительно менее положительных, чем потенциал выделения кислорода, В начале на аноде будут протекать реакции, требующие наиболее отрицательного значения потенциала, а по мере сдвига потенциала в положительную сторону станет возможным и течение реакций, требующих менее отрицательного значения потенциала. Судя по тому, как слабо анодно поляризуется железный электрод, можно прийти к заключению, что образующиеся на железе окисные пленки не обладают защитными свойствами. [c.129]

На фиг. 6 приведены анодные поляризационные кривые для сплавов АМц, АМг-5В и АМг-б в 0,005 п. растворе Na l. Кривые показывают, что по мере сдвига потенциала сплавов в положительную сторону поляризуемость резко падает и в дальнейшем, несмотря на увеличение поляризующего тока, значение потенциала остается практически постоянным. Появление на кривых характерной точки перегиба отвечает значению потенциала пробоя, при котором Б данных условиях происходят нарушение пассивного состояния и возникновение точечной коррозии. [c.73]

ЦИИ. Количество сверхстехиометрического кислорода в пленке и толщина пленки возрастают пропорционально друг другу по мере сдвига потенциала предварительной пассивации в положительнз ю сторону до 0,3 в. Толщина пленки при ф = 0,3 0,4 в достигает предела, а количество сверхстехиометрического кислорода резко возрастает начиная с 0,5 в. Вероятно, возрастание содержания сверхстехиометрического кислорода в пленке при потенциалах 0,5 в и выше связано с образованием перекиси цинка. [c.92]

Визуально и в металлографический микроскоп можно было наблюдать, что по мере сдвига потенциалов в область по-ложительны.х значений поверхность индия в боратно-буферном растворе постепеннр заполняется анодными окислами. [c.53]

Изменение механических свойств хромоникелавой стали переходного класса Х16Н6 (СН-2а) в зависимости от намагниченности литых проб (сталь не содержит 6-феррита) показано на рис. 53. Достаточно полное упрочнение стали при обработке холодом [ао.2>1,0 Гн/м (100 кГ мм ) происходит у всех плавок, величина намагничивания литых проб которых превосходит 2,Ьмкв. При увеличении намагниченности литых проб, т. е. по мере сдвига состава стали ближе к мартенситному классу относительное удлинение и ударная вязкость имеют тенденцию к понижению [127]. [c.174]

В этом уравнении не учтены в полной мере сдвиг фаз и изменение амплитуд ПМК при его прохождении через цепь подавления поднесущей (для области частот, лежащей вблизи озпн). [c.345]

Таким образом, на данной стадии возможны два подхода к гидромеханике неньютоновских жидкостей. С одной стороны, можно сконцентрировать внимание на проблемах течения, для которых (в некотором смысле требующем определения) используется лишь кажущаяся вискозиметрическая вязкость, так что неадекватность уравнения (2-3.4) считается несущественной. Такая система представлений характерна для предмета, который мы будем называть обобщенной ньютоновской гидромеханикой. Этот подход может быть оправдан либо вследствие того, что в рассматриваемом течении существенна лишь вискозиметрическая вязкость (к этой категории относятся ламинарные течения, по крайней мере в первом приближении), либо вследствие того, что рассматриваемый материал имеет зависящую от сдвига вискозиме-трическую вязкость, но не обладает никакими другими неньютоновскими свойствами. (К этому типу зачастую относятся суспензии твердых частиц, но, к сожалению, нельзя отнести более важные в практическом отношении полимерные расплавы и растворы.) [c.66]

Хотя число Вейссенберга можно было определить для всех течений с предысторией постоянной деформации (например, для течения удлинения оно могло бы быть равно произведению Ау , го полезность проявляется в основном только тогда, когда рассматриваемое течение является, по крайней мере приближенно, вискозиметрическим. Для общего квазивискозиметрического течения число Вейссенберга следует определять через некоторую эквивалентную скорость сдвига VID, где V — некоторая характерная скорость течения, а. D — характерный линейный размер е направлении, в котором происходит изменение скорости. Таким образом, имеем [c.269]

Величины прямых и обменных сумм фазовых сдвигов показаны на рис. 3.3 и 3.4, где по оси абсцисс отложены единицы, пропорциональные приведенному моменту кт- При температурах выше области жидкого гелия обменный вклад очень быстро становится пренебрежимо малым, поскольку 0-(кт)- п18 по мере роста кт- Однако если требуется знать вторые вириальные коэффициенты в области температур до 2 К, то обменным вкладом пренебрегать нельзя. Для термометрии вид кривых сумм фазовых сдвигов С (кт) и С-(кт), а следовательно, и В(Т), имеет важное значение при интерполяции величины В(Т) между теми температурами, для которых найдены экспериментальные данные В(Т). Ниже при обсуждении вопросов, связанных с акустической термометрией, будет показано, что второй акустический вириальный коэффициент зависит не только от В(Т), но также от с1 В(Т)1йТ и (ВВ(Т)1с1Г. [c.82]

Чтобы в полной мере использовать возможности углеродного резистора в качестве термометра, следует принимать ряд мер, уменьщающих нежелательный сдвиг его градуировки [69, 70]. Резисторы чувствительны к изменению влажности повышение влажности приводит к увеличению сопротивления и повышению крутизны характеристики. Поэтому рекомендуются новые резисторы после сушки при 60 °С в вакууме покрывать эпоксидной смолой. Следует избегать перегрева резистора при пайке, поскольку повышение температуры выше 370 °С вызывает необратимые изменения его сопротивления (рис. 5.43). При охлаждении до низких температур сопротивление постепенно подходит к своему равновесному значению, однако после каждого даже небольшого изменения температуры равновесное [c.247]

Модуль сдвига G — коэффициент пропорциональности между касательным напряжением т и относительным сдвигом V (х = О у). Модули упругости определяют жесткость материаля, т. е, интеношЕюсть увеличения напряжений по мере упругой деформации, Ор = 84 ООО, = 35 ООО, Од] = 28 ООО, = 112 ООО МПа и т. д. [c.44]

По мере того как расстояние между частицами умеи1Л1ЦК тся, следствием чего и является сближение между собой возникающих петель или колец, нанряжение, необходимое для продвижения дислокаций между ними, возрастает, что приводит к повьинению наиряжения сдвига (предела текучести). [c.110]

Соединения склеиванием не лишены и недостатков низкая прочность на односторонний отрыв или отдир (сТд 9-7-65 даН/см ) относительно невысокая долговечность необходимость нагрева, прижатия и выдержки (до 24 ч и более) деталей при склеивании зависимость прочности от сочетания склеиваемых материалов, температуры склеивания и условий эксплуатации соединений необходимость соблюдения специальных мер по технике безопасности некоторая неравномерность распределения напряжений, так как наибольшие напряжения сдвига возникают в углах и по краям поверхностей склейки, где в первую очередь и появляются трещины. [c.398]

Чугун вначале является анодом по отношению к низколегированным сталям, и его потенциал мало отличается от потенциала углеродистой стали. По мере коррозии чугуна, особенно в случае графитизацин, графит на поверхности металла сдвигает потенциал в сторону увеличения, и через некоторое время, продолжительность которого зависит от свойств среды, потенциал чугуна, 1 ожет достичь потенциала графита по отношению и к низколегированным, и к углеродистым сталям. Такое поведение чугуна необходимо учитывать, например, при проектировании вентилей. Запирающие поверхности вентиля должны быть точно подогнаны и не иметь питтингов, они всегда должны быть катодами по отношению к корпусу вентиля, имеющему большую поверхность. Поэтому в водных средах с высокой электропроводимостью чаще используют вентили с корпусами из стали, чем из чугуна. [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...