Призмы полного внутреннего отражения

Это своеобразное ответвление части потока энергии во вторую среду можно обнаружить на опыте и использовать в практических целях. Так как толщина слоя, в котором мигрирует энергия, порядка длины волны, то выгодно экспериментировать в УКВ-диапазоне. Действительно, если поставить рядом две призмы полного внутреннего отражения, оставив между ними небольшой зазор (рис. 2.19), то в зависимости от ширины последнего приемник излучения зарегистрирует разное количество энергии. Меняя ширину зазора, можно изменять прошедшую энергию, т.е. модулировать амплитуду прошедшей волны. [c.96]

Интерферометр Майкельсона образован двумя отражателями Т] и Т2 и полупрозрачным зеркалом М (рис. 5.48). Металлическое зеркало М2 укреплено на подвижных винтах, что удобно для юстировки прибора. В качестве отражателей Tj и Т2 применяют призмы полного внутреннего отражения уголковые отражатели. Такая призма представляет собой тетраэдр из стекла с углами между боковыми гранями А, В, С, равными 90° (рис. [c.234]

Рис. 24.1. Призмы полного внутреннего отражения.

Любой метод, который применяется для определения показателя преломления, — преломление в призмах, полное внутреннее отражение, интерференционные приборы — может служить для обнаружения дисперсии. [c.540]

Существует несколько способов импульсного уменьшения потерь. Призму полного внутреннего отражения вращают вокруг оси, перпендикулярной к ребру А и лежащей в плоскости чертежа (на рис. 40.9 она показана пунктиром), с угловой скоростью около 500 об/с. Начальную фазу вращения подбирают таким образом, что призма занимает рабочее положение через заданный промежуток времени после включения ксеноновых ламп, когда инверсная населенность уровней ионов хрома велика. [c.790]

Рис. 35.9. Использование призмы полного внутреннего отражения для управления добротностью

Упражнение 2. Определение радиального распределения температуры по сечению дуги. При заданном расстоянии между электродами и заданной величине тока сфотографируйте спектр поперечного сечения дуги. Поскольку ось дуги расположена вертикально, для этого необходимо сфокусировать на щель изображение дуги, повернутое на 90°. Изображение поворачивают с помощью 45° призмы полного внутреннего отражения. Свет от дуги направляют в призму через одну из малых граней. Лучи испытывают полное внутреннее отражение на большой грани и выходят через вторую малую грань. Призма может поворачивать изображение на любой угол, в зависимости от угла поворота ее вокруг [c.241]

На этом явлении основано устройство призм полного внутреннего отражения, освещение сеток в оптических приборах и т. д. [c.229]

На этом явлении основано устройство призм полного внутреннего отражения, [c.318]

Для измерений в прикорневой зоне рабочих лопаток удобно использовать прибор, показанный на рис. 7-3, б. Здесь для разворота светового пучка на 180° используется система из двух призм полного внутреннего отражения 11, 12. [c.228]

Рис. 4.17. Схема фотокатода ФЭУ с одним нз вариантов призмы полного внутреннего отражения

Фотокатоды ФЭУ могут работать как на просвет , так и на отражение . В первом случае значительная часть световой энергии теряется из-за неполного поглощения в материале фотокатода. Для уменьшения этих потерь часто применяются различные варианты призм полного внутреннего отражения (рис. 4.17). За счет многократного отражения от полированных поверхностей входного окна эффективность использования принимаемого излучения возрастает. [c.181]

Затем, фокусировка принимаемого излучения на фотокатод ФЭУ, как выяснилось, приводила к нежелательным последствиям, выражавшимся в уменьшении чувствительности из-за неодинаковой квантовой эффективности различных участков фотокатода. Устранить указанный недостаток можно либо расфокусировкой принимаемого пучка, либо с помощью призмы полного внутреннего отражения. [c.204]

Такие поверхности образуются также и тогда, когда убывающая зависимость L (г) не является квадратичной. Так помимо резонаторов с вогнутыми сферическими зеркалами к классу устойчивых относятся также резонаторы с двугранными отражателями, частным случаем которых является весьма употребительный резонатор с призмой полного внутреннего отражения в качестве глухого зеркала при минусовом допуске на прямой угол при вершине призмы. [c.70]

Для матриц 7 (табл. 8), описывающих отражение света от прямоугольной призмы полного внутреннего отражения (призмы-крыши), ось Z системы координат считается проходящей через [c.71]

Призма полного внутреннего отражения (призма-крыша) с поляризационной точки зрения является однородной фазовой пластинкой, одна из главных осей которой совпадает с ребром при вершине. Скачок фаз на призме связан с показателем преломления формулами Френеля для полного внутреннего отражения [13]. [c.89]

При наличии в резонаторе помимо термически деформированного цилиндрического активного элемента других фазовых анизотропных элементов (см. рис. 2.27, в) при достаточно большой величине термических деформаций в активном элементе генерирующими зонами оказываются те, в которых азимуты собственных поляризаций, разрешенные совокупным действием анизотропных элементов резонатора, сохраняются неизменными. Из рис. 2.27, г видно, что для лазера с призмой полного внутреннего отражения в качестве глухого зеркала такими зонами являются [c.100]

Для направления света на пластинку на одном из концов пластинки устанавливается на контакт (или наклеивается призма полного внутреннего отражения (рис. 2, а) или выполняется косой срез (рис. 2, б). [c.11]

Для поляризации при двойном лучепреломлении применяются призмы из кварца или исландского шпата. В двойных призмах Николя, Глана—Томсона, Франка—Риттера и др. обыкновенный луч претерпевает на поверхности раздела между призмами полное внутреннее отражение. Необыкновенный луч проходит сквозь призму и становится линейно поляризованным. [c.83]

На явлении полного внутреннего отражения основано устройство некоторых оптических деталей (призм полного внутреннего отражения, освещение сеток в приборах и т. д.). [c.97]

Луч света, направленный поворотом осветительного зеркала в трехгранную призму, попадает на шкалу, на которой нанесены + 100 делений с интервалом С = 0,08 мм, смещенную относительно главной оптической оси согласно схеме на фиг. 131. Пройдя шкалу, луч попадает в призму полного внутреннего отражения и, преломившись, под углом 90° проходит через объектив. Выйдя из объектива, луч отразится от зеркала и согласно схеме фиг. 131 возвратится к источнику света со смещением относительно главной оптической оси. Зеркало, согласно изложенному выше, воспринимает и отражает параллельный пучок лучей после его прохождения через объектив. Изображение шкалы будет смещено по отношению к главной оптической оси и представится в виде ряда темных штрихов на светлом поле. [c.116]

В трубке оптиметра (рис. II.34) место светящейся точки занимает неподвижная шкала 3. Шкала освещается светом от постороннего источника, направляемым на нее зеркалом 5 через призму полного внутреннего отражения 4. В окуляре 2 оптиметра видно изображение этой шкалы, которое будет смещаться вверх или вниз относительно указателя 1 при малейшем отклонении зеркала 7, вызываемого перемещением измерительного штока . На конце штока установлен измерительный наконечник 9. В оптиметре между шкалой и объективом установлена призма 6, изменяющая направление лучей на 90°, что делает конструкцию трубки оптиметра более удобной при эксплуатации. [c.355]

Явление проникновения электромагнитной (световой) энергии во вторую, оптически менее плотную среду наблюдалось экспериментально. Схема одного из опытов дана на рис. 3.9. Две призмы полного внутреннего отражения поставлены так, что между ними образуется зазор очень малой (порядка длины падающей волны) толщины. При большой толщине зазора приемник не регистрирует энергии. Однако если толщина зазора меньше глубины проникно- [c.55]

Для оценки поверхностей по величине несущей поверхности существуют приборы, выявляющие процент контакта испытуемой поверхности с точной отпической плоскостью (стеклянной призмой полного внутреннего отражения). [c.295]

Коллиматор 1, зрительная труба 2 и столик с призмами 3 укреплены на станине 4, снабжённой тремя установочными винтами 3. КоЛ-лиматорная линза (с фокусным расстоянием /= 122 мм) закреплена неподвижно. Щель закрыта крышкой со стеклянным окошком для защиты от пыли перед щелью находится клинообразная диафрагма, передвижением которой можно менять размер спектра по высоте. На столике неподвижно закреплены три призмы из тяжёлого флинта, обеспечивающие достаточную дисперсию и разрешающую силу. Кроме призм, на столике перед объективом коллиматора укреплена призма полного внутреннего отражения, которая поворачивает выходящий из коллиматора луч, обеспечивая тем самым удобный для работы угол между коллиматором и зрительной трубой. В передней части зрительной трубы 2, обращённой к призме, находится объектив (/=380 жж) на другом конце находится окуляр 6, прикреплённый к планке 7, которую вместе с окуляром можно перемещать от руки вдоль спектра. Фокусировку окуляра производят повёртыванием его в оправе. Над окуляром нанесены риски и химические символы элементов, характерных для легированных сталей (Сг, N1, V, Мо, Со, Мп, 51, Си, Т1) под окуляром имеется миллиметровая шкала. Сверху и снизу, у основания окуляра, имеются указатели. Установка верхнего указателя на риску, со- [c.115]

В настоящее время для определения размеров капель, взвешенных в паровом потоке, применяется метод, предложенный К- С. Шифриным и В. И. Голиковым [Л. 177, 178], основанный на измерении индикатриссы рассеяиия света под малыми углами. Такой прибор, предложенный ЦКТИ для изучения структуры жидкой фазы, показан на рис. 14-15. Свет от источника / проходит через отверстие Ди монохроматор ЗС и систему линз Li и /-2 с диафрагмой Дг, формирующих узкий параллельный пучок света. Призмы полного внутреннего отражения и / 2 разворачивают пучок света на 180°. Пройдя калибрующую диафрагму Дз диаметром 1,5 мм, узкий параллельный монохроматический пучок света прони- [c.402]

Сплавы плавились в атмосфере чистого аргона. В установке, показанной на рис. 97, смотровая труба из корундиза 4 (длина 190 мм, внутренний диаметр 4 мм) имеет перегородку 14 из корундиза с высверленным маленьким отверстием, которое создает условия излучения абсолютно черного тела от дна трубы. Смотровая труба жестко крепится к латунной, ввинченной в верхнюю вакуумную головку. Излучение из смотровой трубы отражается призмой полного внутреннего отражения в телескоп оптического пирометра. [c.181]

Призмы полного внутреннего отражения и Р , изготовленные из етекол с одинаковым показателем преломления, имеют тщательно полированные поверхности. При плотном сложении гипотенузных граней, т. е. при осуществлении оптического контакта, они составляют сплошную среду, сквозь которую луч проходит без всяких изменений своего направления (рис. 283). Если же между призмами создать, воздушный промежуток, то оптический контакт нарушится, и луч,. входящий в призму Р- по направле-ниюу, претерпит полное внутрейнее отражение и выйдет в направлении //. [c.376]

Неравенство температуры затвердевания золота и температуры внутренней поверхности трубки в погруженной части обусловлено тем, что из полости через отверстие трубки непрерывно выходит поток излучения. Расходуемая на излучение энергия компенсируется за счет теплового потока, непрерывно поступающего в полость от затвердевающего металла через стенки трубки. Поэтому в стенке трубки возникает перепад температур, тем больший, че.м больше величина потока, излучаемого из полости, и чем больше тепловое сопротивление сгеики. Этот перепад температур можно оценить расчетным путем. Поток излучения, выходящий из отверстия описанной выше модели АЧТ, а-правлен вверх. Это не очень удобно, и часто приходится использовать призму полного внутреннего отражения или зеркало для изменения [c.44]

Резонаторы с возвратными отражателями. Под возвратными будем подразумевать 90-градусные дву- и трехгранные призмы полного внутреннего отражения (последние обычно называются триппель-призмами), а также двугранные и уголковые отра катели, составленные из зеркал, установленных под углом 90° друг к другу. Двугранные отражатели и эквивалентные им двугранные призмы с плоской передней поверхностью являются астигматическими элементами, которые в одном из двух взаимно перпендикулярных направлений эквивалентны обычному плоскому зеркалу с лучевой мат- [c.239]

Указанная задача особенно актуальна в случае лазеров с поперечным протоком активной среды (см. конец 3.4),работаюших, главным образом, в далеком инфракрасном диапазоне, где прозрачные призмы полного внутреннего отражения едва ли осуществимы. Однако даже если число Френеля велико и необходимы не плоские, а неустойчивые резонаторы, отсутствие призм обычно не является непреодолимым препятствием для реализации соответствующих схем. Так, в случае однопроходовых резонаторов требуемые значения коэффициента увеличения М обычно невелики, что позволяет отказаться от конфокального варианта резонатора удовлетворительное заполнение рабочего сечения излучением генерации достигается и в резонаторе из плоского и слегка выпуклого зеркал. Заменив плоское зеркало на составленный из двух плоских зеркал двугранный 90-градусный отражатель, получаем искомое резонаторное устройство. Для выравнивания интенсивности ребро отражателя должно быть ориентировано, очевидно, перпендикулярно направлению потока среды. [c.242]

Основой передающего устройства лазерного локатора GSF служила лазерная головка с рубиновым активным элементом, работавшая в режиме модулированной добротности с частотой повторения 1 Гц. Активный элемент длиной 70 мм и диаметром 9,5 мм излучал энергию в пределах от 0,9 до 1,2 Дж в импульсе при длительности импульса 24...30 не и времени нарастания переднего фронта 5...8 НС. Модуляция добротности осуществлялась призмой полного внутреннего отражения, вращавшейся с частотой 24 000 об/мин, я также дополнительной оптической ячейкой, содержавшей раствор криптоцианина и метанола, которая выполняла роль пассивного затвора. Расходимость лазерного излучения на выходе лазерной головки составляла приблизительно 10 радиан. С помощью десятикратного телескопа Галилея расходимость уменьшалась до величины 1,2-10 радиан. Часть выходного излучения лазерй с помощью кварцевой пластинки, ориентированной под углом Брюстера, отводилась на фотодиод. Сигнал с выхода фотодиода использовался, с одной стороны, для запуска счетчика измерения дальности, а с другой — для контроля выходной энергии лазерного импульса. [c.187]

Особой проблемой являлась проблема синхронизации. Призма полного внутреннего отражения, обеспечивавшая модуляцию добротности, вращалась с частотой 24 000 об/мин, а импульс поджига лампы накачки поступал с частотой 1 Гц. Совпадение импульса поджига с моментом включения добротности резонатора обеспечивалось специальным датчиком, контролировавшим положение призмы полного внутреннего отражения. Чтобы в течение одного импульса накачки высвечивался только один импульс лазерного излучения, в резонатор вводилась оптическая ячейка с раствором криптоцианина. Она препятствовала генерации лазерных импульсов в начале и в конце импульса накачки. Коэффициент полезного действия лазера относительно энергии накачки составлял около 0,1%. [c.187]

Передающее устройство лазерного локатора представляло собой лазер на рубине, работавший в режиме модулированной добротности с частотой повторения импульсов 1 Гц, энергией излучения в импульсе 1 Дж н расходимостью выходного излучения 5 мрад. Длительность импульса по уровню 0,5 равнялась 30 не. Режим модуляции добротности осуществлялся вращением призмы полного внутреннего отражения с частотой вращения 24 тыс. об/мин. Так же, как и в лазерном локаторе GSF , формирование отдельного импульса излучения на временном интервале импульса накачки обеспечивалось пассивным просветляющимся затвором, в качестве которого была применена кювета с раствором криптоцианина в метаноле. Длительность выходного импульса лазера составляла при этом 30 НС. [c.203]

Призмы полного внутреннего отражения можно успешно применять как в резонаторах устойчивой конфигурации и плоских, так и в неустойчивых резонаторах. Хотя в последних (например, телескопических резонаторах) влияние аберраций первого порядка на энергию излучения (оно также связано с виньетированием апертуры) невелико, но диаграмма направленности излучения лазера с такими резонаторами довольно чувствительна к наличию разъюстировок [см. формулу (2.11) и рис. 2.23]. Призменные неустойчивые резонаторы в значительной мере лишены этого недостатка, и стабильность расходимости излучения по отношению к аберрациям первого порядка (а также и всех нечетных) в них существенно повышается. На рис. 3.17 изображена оптическая схема такого резонатора и приведена зависимость величины аберрационного коэффициента первого порядка для 9той схемы ОТ коэффициента увеличения, [c.146]

Обойти перечисленные трудности можно путем некоторого усложнения схем резонаторов. Так, в резонаторе, изображенном на рис. 3.18, компенсируется влияние отклонения концевых элементов резонатора на характеристики лазерного излучения, а ребро призмы полного внутреннего отражения, выведено за пределы светового диаметра резонатора. Такой резонатор допускает подъюстировку, например при помощи вводимых в одно из плеч клиновых компенсаторов, требования к стабильности положения которых внутри резонатора значительно менее жестки, чем для плоских зеркал. [c.148]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...