Ограничения на жидкость

Уравнение (4-3.23) представляет собой приближение второго порядка для общего уравнения состояния простых жидкостей в смысле, разъясненном выше. С другой точки зрения это уравнение является уравнением состояния некоторого ограниченного класса жидкостей, называемых жидкостями второго порядка . В оставшейся части данного раздела мы будем рассматривать лишь это уравнение состояния, которое наиболее часто используется среди других возможных дифференциальных уравнений. Кратко рассмотрим результаты, полученные на основании этого уравнения для реологических течений, изученных в общем случае в гл. 5. [c.214]

Характер зависимости между параметрами обтекания пузырька жидкостью и формой его поверхности накладывает определенные ограничения на число наиболее вероятных форм поверхности одиночного пузырька. Последние можно условно разделить на три группы [5]. [c.16]

Если жидкость ограничена неподвижными поверхностями, то на этой границе накладывают ограничение на скорость. Такие граничные условия называют кинематическими. Для вязкой жидкости на неподвижной поверхности выполняются условия равенства нулЮ нормальной и касательной составляющих скорости. [c.247]

При выводе этого соотношения никаких условий в отношении величины изменения скорости и никаких ограничений на физические свойства жидкости не накладывалось. Поэтому эта важная формула верна для любого малого возмущения, возникшего в потоке любой жидкости или газа. [c.122]

Силы, действующие на ограниченный объем жидкости, в гидравлике, как и в теоретической механике, принято делить на внутренние и внешние. Внутренние силы представляют собой силы взаимодействия между отдельными частицами рассматриваемого объема жидкости внешние силы делятся на силы поверхностные, приложенные к поверхностям, ограничивающим объем жидкости (например, силы, действующие на свободную поверхность, силы реакции стенок и дна сосудов) и силы объемные, непрерывно распределенные по всему объему жидкости (например, сила тяжести). [c.8]

На данную контрольную поверхность действуют внешние силы силы давления Р на живые сечения 1—1 и 2—2, силы тяжести Gi= mg объема жидкости, ограниченной контрольной поверхностью, силы реакции боковых стенок на жидкость R и силы сопротивления Т (для вязкой жидкости). Векторы всех указанных сил и КД образуют замкнутый многоугольник (см. рис. 78, б). [c.129]

Сушка покрытий. Индукционная сушка покрытий и обмазок на металлических изделиях эффективна в основном при большой толщине слоя, подлежащего сушке (сушка обмоток якорей двигателей и обмазок сварочных электродов), а также при жестких ограничениях на время сушки (непрерывное нанесение покрытий на ленты). Резкое ускорение сушки объясняется тем, что в отличие от нагрева внешними источниками тепла при индукционном нагреве градиент температуры совпадает по направлению с потоком жидкости (вода, растворитель) или пара. Так, процесс сушки обмазки электродов ускоряется более чем в 10 раз. Нагрев электродов [c.226]

Совершенно очевидно, что известная тенденция жидкости растекаться к периферии, трудности равномерной раздачи ее по сечению камеры, неприемлемость односторонней подачи и отвода газов в контактную камеру при большом сечении ее налагают определенные ограничения на предельные размеры сечения аппарата даже при обеспечении рекомендаций по числу точек орошения жидкости на единицу площади. При больших размерах сечения контактной камеры трудности равномерного распределения и жидкости, и газов резко возрастают, вот почему эффективность аппаратов с таким сечением намного ниже, чем [c.147]

Напомним также, что в рассматриваемой системе одна только температура не определяет давления жидкости. Следовательно, независимо от того, происходит или не происходит обращение профиля струи, давление в выходном сечении сходящегося насадка при любом значении начального давления может не отличаться от давления (р ) в пространстве, куда поток вытекает. Во всяком случае термодинамика не налагает никаких ограничений на интервал отношений р/ро. [c.171]

Паровое пространства над кипящим раствором в выпарном аппарате определяет чистоту и сухость вторичного пара, выходящего из выпарного аппарата. Унос вместе с паром жидкости, содержащей концентрируемый продукт, загрязняет конденсат этого пара и тем самым накладывает ограничения на его использование для питания котлов и для обогрева в теплообменных аппаратах. Унос уменьшает выход готового продукта и тем самым увеличивает его стоимость. [c.148]

Роль ограничений в (4-56) существенно зависит от агрегатного состояния исследуемого вещества. В частности, условие отсутствия конвекции оказывается определяющим при изучении жидкостей, а при исследовании газов, паров и особенно тонкодисперсных материалов его роль заметно снижается. Ограничение на поправку Дсг в обычных условиях остается весьма слабым и выполняется в опытах без особых затруднений, если < 100 град. [c.122]

Таким образом, в случае течения с постоянным давлением преобразование полностью определяется без наложения каких-либо ограничений на физические свойства жидкостей, движущихся с малой скоростью, за исключением области вблизи стенки. Предполагая, что скорость потока мала, получаем то же самое преобразование для жидкости с постоянной плотностью или газа, у которого плотность зависит только от температуры. [c.425]

Повышенная вибрация схвата робота имеет не только эстетическое значение, но и техническое, обусловливая долговечность исполнительного устройства и ограничения на свойства объектов манипулирования нельзя, нанример, перемещать открытый сосуд с жидкостью. [c.59]

До сих пор мы не накладывали каких-либо ограничений на параметры жидкости, которые в общем случае могут быть произвольными функциями температуры, т. е. решение не ограничивается случаем идеального газа. [c.331]

Введем для упрощения два существенных ограничения на свойства жидкости [c.331]

Аварийный клапан (рис. 3.7) применяется для ограничения расхода жидкости, а также щчя отключения напорной магистрали в случае, например, внезапного разрушения или повреждения трубопровода. Он применим и как ограничитель расхода в тех случаях, когда нагрузка на силовой орган меняется в достаточно широких пределах. При этих условиях изменения нагрузки можно ожидать чрезмерного изменения скорости силового органа. [c.292]

Управляющий тракт с заправкой МОР содержит ограниченное количество жидкости, заливаемое в процессе изготовления ТРВ таким образом, чтобы при достижении температурой термобаллона определенной величины (называемой температурой МОР), вся жидкость, находящаяся в термобаллоне, испарилась (точка 5 на нижнем графике рис. 47.5). [c.238]

Известно, что коллоидные частички находятся в постоянном движении. При этом часть окружающего частичку раствора увлекается и движется вместе с ней в виде тонкой пленки. На рис. 3.1, а линия 00 представляет поверхность коллоидной частички, непосредственно возле которой расположены положительные ионы двойного слоя, а далее ионы диффузного слоя, ограниченные на рисунке линией D, являющейся границей электронейтрального комплекса мицеллы. При движении коллоидная частичка в электрическом поле увлекает часть раствора, ограниченную на рисунке линией АВ, а часть ионов диффузного слоя, расположенных между линиями АВ и D, отрывается от частички. При этом она становится отрицательно заряженной, а окружающий ее раствор приобретает положительный заряд. Скачок потенциала, возникающий при этом между частью жидкости, увлекаемой коллоидной частичкой, и остальным раствором, называется электрокинетическим, или -потен-циалом. [c.62]

Основы теории процессов испарения систематически изложены в монографии [13]. В соответствии с правилом фаз Гиббса для системы жидкость — пар при полной взаимной растворимости в жидком состоянии число степеней свободы равно числу независимых компонентов, которое, в свою очередь, равно разности между числом компонентов молекулярных форм, существующих в системе, и числом независимых обратимых реакций. Это накладывает определенные ограничения на равновесие, например, в однокомпонентной системе температура и давление не могут меняться произвольно вне зависимости одно от другого, что определяет моновариантное равновесие. [c.63]

Как указывалось в гл. 3, первое приближение для избыточного перепада давлений, обусловленного присутствием частицы в ограниченном потоке жидкости, можно получить на основе одного лишь решения задачи о течении жидкости в отсутствие частицы. Теоремы количества движения и энергии (разд. 3.6), будучи применены к относительному движению частицы, заключенной в области с цилиндрической границей произвольного поперечного сече- [c.329]

Предположим, что тело вращается с одной и той же угловой скоростью со как в неограниченном, так и в ограниченном объеме жидкости. Тогда на него будут действовать моменты, равные [c.405]

В соотношениях (336), (335) не налагается никаких ограничений на способ создания поверхности А. Для жидкости упругое растяжение или сжатие поверхности исключается, ибо вследствие отсутствия сдвиговых деформаций любое изменение поверхностной структуры немедленно компенсируется подводом молекул из глубины или отводом молекул внутрь жидкости. Сама поверхность даже в состоянии покоя непрерывно подвергается диффузионному обмену молекулами с более глубокими слоями. Поэтому в случае жидкости при сделанных выше допущениях выполняется равенство [c.175]

Разделить различные эффекты действия смазочно-охлаждаю-щих жидкостей весьма затруднительно. Их действие проявляется одновременно по различным направлениям. Как было показано выше, действие СОЖ уменьшается с нарастанием скорости и толщины среза. Наибольшее значение при низких скоростях резания имеют эффекты снижения трения и напряжения сдвига. При увеличении скорости, в связи с уменьшением времени химической реакции или ограниченного проникновения жидкости, эти эффекты снижаются. Охлаждение может играть значительную роль при высоких скоростях. Практической выгодой от эффектов снижения трения и напряжений является уменьшение силы резания и наростообразования, которое отражается на улучшении качества поверхности. Эти улучшения процесса резания наиболее важны для операций, характеризующихся низкой скоростью и большими усилиями резания, таких как протягивание или резьбо-нарезание. Охлаждающее действие жидкости имеет наибольшее влияние на стойкость инструмента и на погрешности обрабатываемой детали, вызываемые термическими воздействиями. Повышение стойкости инструмента главным образом зависит от снижения температуры резания. Охлаждение оказывает влияние на температуру резания при работе со скоростью менее 150 м/мин. При более высокой скорости резания СОЖ могут быть использованы лишь для стабилизации температуры обрабатываемой детали, а не для воздействия на процесс резания. [c.93]

Ход поршня ограничен крышками цилиндра. Жесткий удар поршня о крышку в гидроцилиндрах строительных машин предотвращают с помощью демпферов. Принцип действия демпфера основан на том, что в конце - хода поршня часть жидкости в цилиндре отсекается от сливного трубопровода (см. рис. 70). Инерционные силы увеличивают давление поршня на жидкость, которая через кольцевую щель I между втулкой демпфера и расточкой в крышке цилиндра (рис. 70,а) или через отверстие II (рис. 70,6) выдавливается в сливную полость. Сопротивление перетеканию жидкости через отверстие тормозит поршень и плавно снижает его скорость. Считают, что в кольцевой щели течение жидкости происходит в ламинарном режиме, а в отверстии — в турбулентном. [c.140]

На первый взгляд может показаться странным, что ньютоновское уравнение состояния, которое появляется как асимптотическое решение общей теории простых жидкостей (и получается из уравнения (7-7.9) при Л 0), предсказывает в отношении распространения разрывов результаты, качественно отличающиеся от тех, которые следуют из теории простой жидкости. Однако в действительности это лишь кажущийся парадокс, так как методика, посредством которой ньютоновское уравнение получается из теории простой жидкости, налагает определенное ограничение на рассматриваемые предыстории деформирования, требуя их непрерывности в момент наблюдения (см. обсуждение, следующее за уравнением (6-2.3)). Это условие в сильнейшей степени нарушается в рассмахриваемой задаче. По существу, аналогичные трудности возникают для любого типа уравнения состояния /г-го порядка. Они подробно рассматривались в работе Колемана и др. [44] для жидкости второго порядка. Уравнение движения жидкости второго порядка в рассматриваемом течении имеет вид [c.296]

К динамическим граничным условиям относятся соотношения, накладывающие ограничения на давление. Например, если жидкость соприкасается с другой неподвижной средой (граница воды с воздухом), то касательное напряжение вдоль этой границы полагается равным нулю, а нормальное наирял<ение — постоянному давлению среды, с которой граничит жидкость. [c.247]

Так как rfRM-R + Rn. то R + R + /M(vi —V2) = 0. Секундные количества движения Mvi и жидкости е сечениях 1 п 2 направлены внутрь выделенного объема, ограниченного этими сечениями. Поэтому главный вектор внешних сил, действующих на жидкость и векторы секундных количеств движения,, направленные внутрь этой жидкости, образуют замкнутый многоугольник. [c.317]

В общем случае решение задачи об обтекании заданной решетки профилей изоэнтроническим потоком газа представляет собой значительные трудности ). Один из простых приближенных способов оценки влияния сжимаемости при докрнтических течениях основан на предположении, что при фиксированном угле направление потока за решеткой не должно зависеть от числа М1 <М1 р. Иначе говоря, зависимость 2( 1) остается такой же, как и при обтекании данной решетки потоком несжимаемой жидкости. Такое предположение не налагает никаких ограничений на возможную трансформацию линий тока в непо- [c.66]

Наиболее часто теплообмен между стенками трубы и движущейся по трубе жидкостью происходит или в условиях постоянной температуры стенок Тст = onst), или при ПОСТОЯННОЙ ПЛОТНОСТИ теплового потока на стенках трубы q = onst). Эти краевые условия накладывают определенные ограничения на вид функции Т (х, г), описывающей изменение температуры жидкости в разных точках трубы. [c.454]

Термодинамика не накладывает ограничений на число азео-тропных точек в системе. В основном известны бинарные растворы с одной азеотропной точкой. При изучении системы HjO—D2O при температуре 224° С было найдено, что составы жидкости и пара одинаковы во всем интервале концентраций, т. е. система имеет бесчисленное множество азеотронных точекПолиазео-тропизм был экспериментально обнаружен в системе СеНе— gFe, которая имеет две азеотропные точки . [c.72]

Уравнение (1.20) называется основным дифференциальным уравнением рШновесия жидкости. Отметим, что при выводе этого уравнения мы не вводили никаких дополнительных ограничений на массовые силы и на плотность жидкости р, поэтому оно имеет общий характер и может быть использовано и для сжимаемой жидкости. [c.37]

Представим поток жидкости, ограниченный на рис. 3-6 линиями Oibi и агЬг- Возьмем точку 1 пространства, причем будем считать, что эта точка является неподвижной при протекании через нее жидкости. Далее наметим ряд жидких частиц М, которые, двигаясь в общем случае по разным траекториям, попадают в точку 1 в различные моменты времени t частица М — в момент t частица М" — в момент t" и т. д. [c.82]

Это обстоятельство накладывает серьезное ограничение на возможность точного моделирования, так как выполнить точное подобие процессов конвективного теплообмена в широком интервале изменения рода жидкости и температурных параметров процесса не представляется возможным. В частности, это приводит к тому, что при точном моделировании возможность замены газа капельной жидкостью практически исключается из-за неподобия полей физических параметров в образце (газ) и модели (капельная жидкость). [c.168]

Тросы [В 66 <в горно-рудных подъемниках В 19/02 несущие элементы В 15/(02-06) креп./ение (к барабанам лебедок D 1/34 в подъемниках В 5/24, 7/06-7/10) наматывание или разматывание в лебедочных механизмах или буксировочных устройствах D 1/10 предохранение от обрыва в лебедочных механизмах или подъемных кранах С 15/02, 23/32) использование (в подъемных и спускных устройствах для установки осветительных приборов F 21 V 21/38 для сортировки твердых материалов В 07 В 13/065) подача, транспортирование, укладка, упаковка и т. п. манипулирование тросами В 65 Н] Трубки [капиллярные (для ограничения потока жидкости или газа в холодильных машинах F 25 В 41/06 в термометрах G 01 К 5/08) охлаждаемые для разделения жидкости В 01 D 8/00 F 23 D (паяльные смесительные в горелках для газообразного топлива 14/(62-64)) Пито для измерения скорости текучих сред G 01 Р 5/(16-175) сливные в затворах тары В 65 D 47/(06-18) теплообменников F 28 F 1/00-1/44] Трубные ключи В 25 В 13/(50-54) Трубопроводы [F 16 (вспомогательные устройства L 55/(00-24) гасители шума для них L 55/02 опоры для трубопроводов L 3I00-1I00-, паровые, устройства для удаления жидкости из них Т 1/36 присоединение ответвлений L 41/(00-06) теплоизоляция L 59/00 удаление жидкости из трубопроводов Т) В 60 (для газообразного топлива К 15/(02-08) в тормозных системах Т 17/04) транспортных средств для гидроагрегатов F 03 В 13/08 испытание на герметичность О 01 М 3/(08, 18, 22, 28-30) для конвейеров В 65 G 19/(28-30) в системах (вентиляции и кондиционирования воздуха F 24 F 13/02, 7/04-7/06 смазочных F 16 N 21/(00-06)) сцепные устройства для их соединения в ж.-д. транспортных средствах В 61 G 5/08 топливные, размещение на мотоциклах или мотовелосипедах В 62 J 37/00] [c.195]

Если влажность тела превышает максимальную гигроскопическую, то макрокапилляры пористого тела частично заполнены водой. В этих условиях движение капиллярной жидкости происходит при перепаде капиллярного потенциала. В отличие от случая капиллярного впитывания жидкости, происходящего при непосредственном соприкосновении тел с жидкостью, капиллярный потенциал определяется здесь неоднозначно. Например, если в пористое тело с однородным составом капилляров (песок) ввести ограниченное количество жидкости, то (Зна заполняет не все тело, а только часть его, при этом влажный участок граничит с сухим. Поведение жидкости в песке очень похоже на ее поведение в элементарном капилляре с ограниченным содержанием жидкости. В обоих случаях капиллярный потенциал равен нулю, так как кривизна менисков по периметру влажного участка одинакова. Для элементарного капилляра имеем [c.365]

При ограничении движущейся жидкости поверхностью твердого тела касательные составляющие скорости на поверхности тела равны нулю вследствие прилипания частиц жидкости к стенкам. Исключение составляет движение сильно разреженного газа, когда длина свободного пробега становится большой по сравнению с характерным размером обтекаемого тела. При обтекании жидкостью непроницаемой поверхности условие неразрывности требует, чтобы нормальная составляющая скорости на границе с твердым телом была равна нормальной скорости тела. При отсутствии теплообмена на стенке дТ1ду = 0 при у = 0. При наличии теплообмена на стенке Т у стенки должно быть равно заданному значению Ту,(х). [c.27]

Задача собственных значений без ограничений на нейтральные колебания заключается в нахождении вещественных параметров а и R спектра комплексного параметра р, которые ранее рассматривались как заданные, и собственной функции <р. Этой задачей весьма успешно занимался Д. Гроне [29], подробно и глубоко разработавший динамику вязкой жидкости. [c.14]

Буйковые уровнемеры можно использовать как для непрерывного измерения уровня, так и для определения границы раздела двух несмешивающих-ся жидкостей. При этом накладываются ограничения на разницу плотности жидкостей. [c.354]

Краевые задачи (179) и (180) представляют собой классические задачи Дирихле для внешности разрезов, причем решение этих задач найдем в классе функций, ограниченных на бесконечности и имеющих особенность вида (182) в концах разрезов. Именно к такой математической задаче приводит гидродинамическая проблема обтекания решеток профилей потенциальным потоком идеальной несжимаемой невесомой жидкости [73]. При этом функциям F н G соответствует комплексный потенциал скорости потока жидкости. [c.51]

Величины у и определяются выбором векторного базиса, тогда как реологическое поведение от него не зависит. Следовательно, необходимо гарантировать независимость соотношений между у з и я -i от выбора векторного базиса. Это требование налагает действительное ограничение на возможные формы реологических уравнений состояния (ср. Упрал нения к главе 4, задача № 5). Общая методика непосредственного установления возможных уравнений излагается в главе 8 и обосновывается в главе 12 с помощью приемов, описание которых выходит из рамки этой книги. В главах 4—6 эта же цель достигается другим путем мы используем некоторые элементарные методы, автоматически приводящие к возможным уравнениям для ряда частных идеализированных материалов таких, как каучукоподобные тела, рассматривающиеся в данной главе, ньютоновская вязкая жидкость (глава 5) и эластичная жидкость особого типа (глава 6). [c.96]

Причина неэквивалентности уравнений (6.8) и (6.18) кроется в допущении справедливости тэйлоровского разложения (6.17), что налагает ограничение на возможные истории течения. Должны быть исключены, например, случаи разрывных изменений временных производных у -, которые встречаются в опытах релаксации напряжения, где форма образца удерживается постоянной. Теперь мы видим, что зависимость (6.18) характеризует ньютоновскую жидкость в случае, когда все члены в правой части, кроме первого, пренебрежимо малы. Тогда приходим к уравнению вида (5.4) с т] = ць Мы рассмотрим два различных подхода к этому предельному состоянию. [c.144]

Резонатор, заполненный жидкостью или газом и ограниченный на концах жесткими отражателями. Будем считать, что потери в системе связаны с вязкостью, тогда 5з со , а добротность резонатора Q, = (8з/2со,) пропорщюнальна Если спектр резонатора (например, интерферометра) эквидистантен, т.е. со о = и П, где и - целое, а i2 - низшая собственная частота, то для частоты накачки резонансному условию удовлетворяют различные пары частот oi = o , со2=с л, если m + n=s. При этом из (3.15) можно видеть, что порог генерации при прочих рав-HbD условиях минимален для случая т = I, и = s - 1, т.е. для наиболее сильно разнесенньЕх собственньгх частот. Этот вывод хорошо согласуется с результатами экспериментов А.Дж. Эллера [ЕПег, 1973]. [c.160]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...