Деформация скольжением

При незначительной деформации скольжение атомных слоев начинается по плоскостям, оптимально расположенным в направлении сдвига. С увеличением деформации скольжение распространяется и на другие плоскости, благодаря чему происходит последовательное распространение процесса пластической деформации по всему монокристаллу. При пластической деформации полированных образцов металла обнаруживают следы скольжения в виде линий скольжения ( у отдельных зерен), группирующиеся в пластинки, пачки, а затем по мере развития деформации в полосы скольжения. [c.81]

Пластическая деформация скольжения [c.258]

Для пластической деформации скольжением и двойникованием общим являются их дислокационный механизм и однородность деформации. Геометрия и дислокационная модель скольжения объясняют поворот осей кристалла в процессе деформации. Теория пересечения двойника скользящей дислокацией — перегибы на двойниковой границе и ее искажение, при этом общим здесь является однородность деформации по всему кристаллу во время скольжения или в двойниковой прослойке при двойниковании. Однако в деформированных кристаллах распределение дислокаций неравномерное, а возникающие дислокационные сетки и субграницы при избытке дислокаций одного знака приводят к микроскопической неоднородности, создавая локальную разориентировку, достигающую нескольких градусов. При простейших видах деформации (растяжение, сжатие) возникают значительные разориентировки. Для неоднородных и неравномерных полей напряжений и деформаций в макромасштабе (прокатка, кручение, изгиб, прессование и т. п.) появление существенной разориентировки неизбежно. [c.148]

Одновременно с двойникованием возможно развитие пластической деформации скольжением. Реализация того или иного вида пластической деформации будет оп-. ределяться соотношением критических напряжений сдвига ао для скольжения и Оод для двойникования внутри фрагментов. Размер зерна dx (или фрагмента), соответствующий равенству напряжений сдвига и двойникования, получается совместным решением уравнений Холла—Петча для сдвига и Петча—Стро для двойникования [c.246]

Точке пересечения кривых стД (Т) и (Т) (см. рис. 2.19) соответствует переход от пластической деформации скольжением к двойникова-нию, причем в зависимости от размера зерна пересечение указанных, кривых может наблюдаться в широком интервале температур или вообще не наблюдаться, если [c.63]

Экспериментальные кривые [22] температурной зависимости (рис.2.20) предела пропорциональности (который в первом приближении принимается за напряжение начала пластической деформации) при наличии перехода от скольжения к двойникованию несколько отличается от схемы, приведенной на рис. 2.19, так как ряд участков кривых о и ол практически не реализуется. Действительно, при температуре Т > Гд (см. рис. 2.20) в процессе роста внешней нагрузки первым достигается уровень напряжений о и начинается пластическая деформация скольжением, в течение которой резко увеличивается плотность подвижных полных дислокаций, что, как неоднократно отмечалось. [21, 118, 121] приводит к подавлению двойникования, т. е. участок кривой сгД выше температуры Гд фактически не существует. С другой. стороны, при температуре Г < Тд из-за наличия концентраторов. [c.63]

На рис. 160 приведена температурная зависимость предела текучести чистого и легированного германия. На этой кривой четко виден перелом, соответствующий переходу от деформации двойникованием к деформации скольжением. [c.254]

На поверхности обычных кристаллических материалов таких, как нержавеющие стали, образуется внешняя пленка, предохраняющая материал от коррозии. Однако если к металлу, находящемуся в коррозионной среде, приложить растягивающую нагрузку, то вследствие протекания пластической деформации скольжением на поверхности появляются участки, где пленка отсутствует, что облегчает коррозию на этих участках, В свою очередь коррозия вызывает появление микротрещин, где происходит концентрация напряжений, что инициирует пластическую деформацию. Поскольку [c.276]

При анализе условий образования зародыша мартенсита необходимо также учитывать энергию, обусловленную пластической деформацией и упругими колебаниями атомов. Энергия пластической деформации связана с деформацией скольжением или двойникованием, обусловливающими деформацию с инвариантной решеткой в кристаллах мартенсита. Деформация скольжением происходит также в соседних с кристаллами мартенсита областях исходной фазы, поэтому можно полагать, что энергия, необходимая для этой пластической деформации, очень велика. Если предположить, что пластическая деформация происходит только в кристаллах мартенсита, то по аналогии с упругой энергией [c.12]

Деформация с инвариантной решеткой. На рис. 1.14, в показана схема деформации скольжением или двойникованием, причем — плоскость сдвига, d — направление сдвига. В результате деформации с инвариантной решеткой векторы из плоскости АК В переходят в плоскость АК В. Эти векторы вращаются, однако длина их остается неизменной. Длина векторов, направленных от линии АОВ влево от плоскости АК В, уменьшается в результате деформации, длина векторов, направленных в правую сторону, — увеличивается. В результате такой дополнительной деформации с инвариантной решеткой длина в направлении оси х, увеличенная при деформации Бейна, сокращается, а деформация вдоль главных осей становится равной 1. Плоскости А ОС и B OD, показанные на рис. 1.14,8, становятся информируемыми плоскостями. [c.26]

Как указано выше, в сплавах на основе Си границы зерен являются местами концентрации напряжений и служат причиной деформации скольжением и интеркристаллитного разрушения. Если подвергать образцы циклической деформации в условиях, в которых при однократном деформировании наблюдается кажущееся полное восстановление формы, то деформация скольжения накапливается, в результате чего изменяется вид кривых напряжение — деформация. При увеличении числа циклов нагружения в конце концов происходит усталостное разрушение. Почти во всех случаях оно является интеркристаллитным разрушением. Таким образом, важной проблемой является необходимость определения различных механических свойств сплавов на основе меди с целью их практического применения. Эта проблема подробно рассматривается ниже. [c.110]

На рис. 2.57 показано [57] изменение кривой напряжение — деформация при циклическом деформировании поликристаллических образцов из сплава Си — 2п — 5п. Если превращение начинается при однократной деформации, то имеется область, в которой деформация осуществляется при почти постоянном напряжении. После двукратного нагружения деформация развивается при монотонном увеличении напряжения. Это обусловлено следующей причиной. Несмотря на то, что при однократном нагружении деформация происходит при Т > А . даже при снятии нагрузки остается определенная деформация, что свидетельствует о наличии деформации скольжением, Поле напряжений, обусловленное дислокационной структурой, возникающей в процессе деформации скольжением, содействует образованию мартенсита при последующей деформации. Поэтому при деформации после двукратного [c.113]

В общем случае в трехкомпонентных сплавах на основе Си — 2п напряжение начала движения дислокаций низкое, позтому деформация скольжением осуществляется легко. Однако в сплавах Си — А1 — N1 напряжение сдвига почти в три раза превышает таковое в сплавах Си — 2п — А1. Можно считать, что из-за этого сплавы Си — А1 — N1 являются стабильными по отношению к циклической деформации. На рис. 2.5В показаны кривые напряжение — деформация при циклическом нагружении поликристаллических образцов из сплава Си — А1 — N1 [58] при Т > М . Отклонение от упругого поведения характеризует деформацию, сопровождающую возникновение напряжений мартенситной фазы. Остаточная деформация, появляющаяся при снятии нагрузки, полностью исчезает в результате нагрева, затем осуществляется последующая деформация. Изменение кривых напряжение — деформация незначительно по сравнению с соответствующим изменением у сплава Си — 2п — 5п. Свойства сплава Си — А1 — N1 стабильны. Это обусловлено тем, что деформация скольжением в сплавах Си — А1 — N1 затруднена. Однако образцы из этого сплава разрушались при 9-кратном нагружении. Это обусловлено тем, что релаксация поля упругих напряжений, возникающих для обеспечения аккомодации деформации на границах зерен путем деформации скольжением, затруднена. На границах [c.114]

В сплавах Си — 2п, у которых заметно изменяются кривые напряжение — деформация в процессе циклического нагружения, легко происходит деформация скольжением, которая является причиной указанных изменений. В результате зтого предотвращается образование трещин и увеличивается долговечность до разрушения по сравнению со сплавами Си — А1 — В связи с этим сплавы Си — 2п становятся пригодными для практического применения, однако их следует использовать при возможно низких напряжениях из-за необходимости обеспечения стабильности свойств в процессе циклической деформации. Следует отметить, что первоначально аффект циклической деформации оказывает очень большое влияние на форму кривой напряжение — деформация, однако при [c.115]

На рис. 3.18 показана классическая диаграмма напряжение — деформация сплава Т — N1 при Т <. М . При деформации сплава вслед за упругой деформацией 1 происходит течение металла. Величина напряжения становится почти постоянной. Деформация на этом горизонтальном участке не является деформацией скольжением, а обусловлена двойни- [c.163]

В заключение отметим существенную специфику другого вида пластической деформации — двойникования. В отличие от сдвиговой пластической деформации, основу протекания которой составляет работа дислокационного механизма, при двойниковании происходит образование так называемых двойников, т. е. таких незначительных прослоек в кристаллической решетке зерна, в которых кристаллографические направления и плоскости переориентированы в зеркально-симметричное положение относительно некоторой плоскости, называемой плоскостью двойникования (рис. 1.18, плоскость 1—I). Деформация двойникования происходит в тех случаях, когда она менее энергоемка, чем деформация скольжения. Двойники наблюдаются, например, в зернах отожженной меди. [c.23]

Граница перемещается сдвиговым механизмом, при котором атомное окружение не меняется. Эти перемещения реализуются скольжением дислокаций, лежащим в основе элементарных актов пластической деформации скольжением и двойникованием- [c.28]

Анализируя перемещение атомов при сдвиге в г. ц. к. решет-ке, Маккензи пришел к выводу о том, что теоретическая прочность зависит от направления перемеш,ения, выбором которого определяются способ деформации (скольжение, двойникование) и высота потенциального барьера (энергия системы проходит при сдвиге через максимум — перевальную точку). Маккензи установил, что в случае скольжения в зависимости от потенциала в перевальной точке т = 0,028 0,0390, а нижний предел теоретической прочности при сдвиге в случае двойникования меняется в пределах от G/30 до G/22. Значения теоретической прочности при сдвиге, рассчитанные по формуле Маккензи, приведены в табл. 22. [c.281]

Характерно, что если скольжение уменьшает количество призматических петель (движущаяся дислокация создает на своем пути зону, почти свободную от петель), то при деформации (даже слабой) материала, вначале свободного от дислокационных петель, они возникают внутри дислокационных переплетений. В закаленных и облученных образцах концентрация точечных дефектов в процессе пластической деформации (скольжения) вначале уменьшается, а в отожженных, наоборот, возрастает, поэтому после значительной деформации первоначальное различие исчезает и кривые напряжение — деформация отожженных, закаленных и облученных образцов становятся похожими. [c.296]

Геометрия деформации. Рассмотрение относится к монокристаллу (рис. 1.214). При пластической деформации скольжение атомных слоев происходит вдоль определенных кристаллографических плоскостей и направлений. [c.92]

Пластическая деформация. При увеличении внешних сил увеличивается энергия упругой деформации. По достижении определенной ее величины начинается течение металла, и в действие вступает новый механизм деформации — скольжение. При этом плоскости, в которых располагаются атомы, смещаются друг относительно друга под действием касательных напряжений на величину много большую периода кристаллической решетки. После снятия внешней нагрузки прежняя картина не восстанавливается, как это было при упругой деформации. Такая деформация называется остаточной, или пластической. [c.135]

С ростом деформации скольжение распространяется на другие системы, и возникает множественное скольжение. На этой II стадии дислокации перемещаются в пересекающихся плоскостях, возрастает сопротивление их движению, и образуется сложная дислокационная структура. [c.126]

Зернограничное скольжение представляет собой сдвиг зерен друг относительно друга вдоль общих границ в узкой пограничной области. Скольжение развивается под действием касательных напряжений. Деформация скольжения тем больше, чем мельче зерна. [c.495]

Свойство жидкости сопротивляться деформации (скольжению слоев) называется вязкостью [116], [136], [147]. [c.59]

Экспериментальные и расчетные данные по температурной зависимости сопротивления движению двойникующих дислокаций а и параметра Ку для двойникования [22] позволяют уточнить предложенную в работах [121, 122] схему изменения механизма деформации (скольжение двойни кование) в поликристаллических металлах с ОЦК-решеткой. [c.62]

В процессе упрочнения (после образования фрагментов ) eure др, начала двойникования внутри фрагментов возможно развитие пластической деформации скольжением (рис. 2.23). Реализация того или иного вида пластической деформации будет определяться соотношением [c.68]

Значительно легче осуществляется процесс формообразования боралюминия с перекрестным расположением волокон, если ось изгиба не перпендикулярна к одному из направлений волокон. Наличие пластичной матрицы, обеспечивающей деформацию скольжением, использование металлических прокладок для смещения нейтральной оси позволяют достичь критического радиуса до пяти толщин деформируемого материала. Основными факторами, определяющими величину критического радиуса, являются температура формообразования (450° С и выше) [222], время выдержки под давлением и скорость охлаждения. Последние два фактора определяют величину угла нружинения материала. [c.200]

При деформации скольжение в гексагональных кристаллах цинка может происходить только по плоскости основания. В связи с этим возникает резкая разница свойств прокатанного цинка, в котором благодаря механической обработке кристаллы имеют определённую ориентировку вдоль и поперёк прокатки. Цинк значительно прочнее поперёк прокатки, чем вдоль неё. При деформировании цинка помимо скольжения по плоскости базиса наблюдается двойникование и вследствие этого появляются новые плоскости скольжения при этом способность цинка деформироваться растёт это можно легко заметить в процессе штамповки и при испытании по Эриксену. Глубина продавлива-ния у наклёпанных листов цинка больше, чем у отожжённых. [c.227]

УГОЛ естественною откоса — угол трения для случая сьшучей среды зрения — угол, под которым в центре глаза сходятся лучи от крайних точек предмета или его изображения краевой — угол между поверхностью тела и касательной плоскостью к искривленной поверхности жидкости в точке ее контакта с телом Маха — угол между образующей конуса Маха и его осью падения (отражения или преломления)— угол между направлением распространения падающей (отраженной или преломленной) волны и перпендикуляром к поверхности раздела двух сред, на (от) которую (ой) падает (отражается) или преломляется волна предельный полного внутреннего отражения — угол падения, при котором угол преломления становится равным 90 прецессии — угол Эйлера между осью А неподвижной системы координат и осью нутации, являющейся линией пересечения плоскостей xOj и x Of (неподвижной и подвижной) систем координат сдвига—мера деформации скольжения — угол между нада ющнм рентгеновским лучом и сетчатой плоскостью кристалла телесный — часть пространства, ограниченная замкнутой кони ческой поверхностью, а мерой его служит отношение нлоща ди, вырезаемой конической поверхностью на сфере произволь ного радиуса с центром в вершине конической поверхности к квадрату радиуса этой сферы трения—угол, ташенс которого равен коэффициенту трения скольжения) УДАР [—совокупность явлений, возникающих при столкновении движущихся твердых тел с резким изменением их скоростей движения, а также при некоторых видах взаимодействия твердого тела с жидкостью или газом абсолютно центральный <неупругий прямой возникает, если после удара тела движутся как одно целое, т. е. с одной и той же скоростью упругий косой и прямой возникают, если после удара тела движутся с неизменной суммарной кинетической энергией) ] [c.288]

Эффект термоциклирования сильно проявляется при наличии анизотропии коэффициента теплового расширения, поэтому большинство работ по изучению пластической деформации было проведено на чистых металлах (цинке, кадмии, олове и др.), характеризующихся этим свойством. Материалы с решетками объемно-и гранецентрированного куба не имеют анизотропии, к ним относится большая часть конструкционных сталей. Рассмотрим основные закономерности пластической деформации при теплосме-нах [6]. Во многих случаях пластической деформации при термоусталости образуются линии скольжения, распределение которых как по зернам, так и внутри зерна (особенно крупного) неравномерно. С увеличением деформации скольжение охватывает все большее число зерен и образуются широкие полосы скольжения. [c.102]

При комнатной температуре преобладает деформация двойникованием. Сильные ковалентные связи не разрушаются, но сдвигаются и переориентируются. Главным образом встречается система двойников (1 3 0), но встречаются также системы (1 7 2) и (1 7 С). Сообщается еш,е о двух менее важных системах двойников— (1 1 2) и (1 2 1). С повышением температуры начинает преобладать механизм деформации скольжением. Наиболее важна система скольжения (0 10) — (10 0). Скольжение по плоскости (О 1 0) не задевает сильных ковалентных связей. Низкий предел текучести объясняется тем, что критическое напряжение сдвига для скольжения по (О 1 0) составляет 0,34 кг мм". Наблюдались также полосы излома и поперечное скольжение. [c.837]

Рис. 1.2. Деформация решетки и дополнительнея деформация скольжением или двойникованием (штриховой линией показано действительное изменение формы)

Как уже указано, мартенситное превращение в макроскопическом масштабе п исходит в результате псевдосдвиговой деформации кристаллов исходной фазы. Поэтому в обычных металлах и сплавах под воздействием напряжений превращение происходит по одному из двух равновозможных механизмов деформации — деформации скольжением или деформации двойникованием. Однако при мартенситном превращении возможно обратное превращение, что является особенностью, которой нет при деформации скольжением или двойникованием. Поэтому деформационное поведение сплавов, в которых происходит мартенситное превращение, существенно отличается от деформационного поведения обычных металлов и сплавов. [c.31]

Хотя трехкомпонентные сплавы на основе Си — Zп демонстрируют почти такое же деформационное поведение, как и монокристаллы сплава Си — А1 — N1, существенным различием является то, что в сплавах Си — А1 — N1 деформация скольжением затруднена и совершенный эффект памяти формы или псевдоупругость проявляются до напряжения 600 МПа. В отличие от этого в других трехкомпонентных сплавах на основе Си — Zг указанные эффекты наблюдаются до чрезвычайно низких напряжений, < 200 МПа. [c.108]

Для а-титана (ВТ-1) картина получается менее четкой (рис. 73). Границы субзерен выявляются не полностью. Следует иметь в виду, что деформация а-титана происходит главным образом путем двойникования, а стабильная двойниковая структура не склонна переходить в полигонизованную. Возможно, что нолпгонизация происходит в тех участках, где прошла деформация скольжения. В а-сплавах значительно хуже также условия для декорирования. [c.193]

Таким образом, пластическая деформация возможна только с участием дефектов. Если дислокации закреплены, а взаимодействие их с вакансиями затрудпено, то будет действовать диффузионный механизм деформации. Скольжение дислокаций играет основную роль при пластической деформации разновидность скольжения с переползанием имеет большое значение при ползучести (на установившейся стадии). [c.293]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...