Сила линии в полосе

Еще большей селективностью излучения отличаются, например, пары натрия, значительная часть излучения которого (около 1/3) сконцентрирована в видимой области (две интенсивные желтые линии 589,0 и 589,6 нм). В соответствии с этим световая отдача излучения натрия может достигать 200 лм/Вт в лампах соответствующего устройства. Вообще свечение газов в силу их селективности отличается наибольшей экономичностью, но эта селективность является в то же время практическим недостатком, ибо благодаря ей спектр газовых источников состоит из отдельных линий или полос и сильно отличается от привычного для человеческого глаза белого света. [c.709]

Однородное поле напряжений. На поверхность плоского образца (рис. 93, а) нанесем систему прямых равноотстоящих полос / (рис. 93, с шагом d порядка 0,1—0,01 мм. Эти полосы дают серый тон поверхности образца и каждая в отдельности глазом не различимы. Затем образец подвергнем растяжению силой Р шаг полос II увеличится (рис. 93, б) di> d. Для определения деформации е , на растянутый образец наложим стекло с эталонной системой полос / (аналогичной системе полос, нанесенной на образец до его деформирования) таким образом, чтобы какая-нибудь полоса прикладываемого стекла совпала с линией защемления образца А—А. При наложении системы I на систему II возникает новая, вполне разрешимая глазом, система муаровых полос III со значительно большим шагом L (рис. 93, б). В рассматриваемом случае однородной деформации это будет система прямых параллельных равноотстоящих полос. Из рис. 93 видно, что темные муа- [c.142]

Что если каким-либо образом,— будь то отдельные капсулы, небольшие полосы или пропитываемые прокладки — помечать изнашиваемые детали станков, автомобилей, подъемных кранов сильно пахучими веществами Поскольку нос всегда готов воспринять запах и делает это мгновенно, мы сразу же узнаем о приближении опасности — о том, что деталь износилась до определенного заранее предела. Особенно полезным может оказаться такой метод на автоматических линиях, в цехах-автоматах — словом, там, где на каждого рабочего или наладчика приходятся десятки и сотни станков. Даже квалифицированному специалисту не под силу уследить за каждым из них. Используя же способ ароматической маркировки, быстро найти затупившийся резец, севшую фрезу, стершиеся направляющие может даже собака. Кстати, в шахтах Бельгии канарейки давно предупреждают людей об ухудшении состава воздуха, ищейки в ФРГ помогают находить течи в подземных газопроводах, американцы пытаются заставить мух по запаху находить неплотности в гидравлических и топливных системах ракет. [c.63]

Приведем простейший пример полного решения. Силой Р растягивается полоса с круговым отверстием (рис. 129). В главе ХИ1 было описано два кинематически возможных решения — когда линии скольжения прямые и когда они являются логарифмическими спиралями (рис. 127). Поскольку первое решение дает меньшее значение силы Р = 4т, (h — а), то в соответствии с критерием выбора оно предпочтительнее. [c.300]

Центробежные силы, возникающие в бочке ротора (в ее сплошной части и в зубьях), приводят к кольцевому растяжению цилиндрической поверхности бочки ротора, по которой расположены основания зубьев, что вызывает концентрацию напряжений в областях оснований зубьев. Для приближенного решения этой задачи плоская модель ротора (фиг. VI. 28, б) выполнена с а — 2. Линия основания выпрямлена с сохранением радиусов и ширины зубьев. Из модели, имеющей средний и большой зуб (на фиг. VI. 28, 6 показано сплошной) выполнялась путем вырезки модель со средним и малыми зубьями (показано пунктиром). Сжимающая нагрузка Р = 150 кг, оптическая постоянная модели = 13,3 кг см. Отсюда номинальный порядок полосы [c.477]

Г. И. Баренблатт и Г. П. Черепанов (1961) рассмотрели задачу об изолированной прямолинейной трещине, простирающейся вдоль некоторой линии упругой симметрии в ортотропном бесконечном теле в условиях плоской деформации. В этой же работе рассмотрена задача расклинивания ортотропного тела с плоскостями симметрии, параллельными двум осям, абсолютно жестким бесконечным клином, движущимся с постоянной скоростью. Предполагается, что на поверхности соприкосновения клина с расклиниваемым телом действуют силы кулонова трения. Более детально исследуется вопрос о расклинивании ортотропного тела неподвижным клином постоянной толщины в пренебрежении силами трения. В работе Э. П. Фельдмана (1967) в рамках дислокационной теории тонких двойников и трещин исследован вопрос распространения тонкой равновесной трещины вдоль анизотропной полосы конечной толщины. При постепенном возрастании внешних нагрузок трещина растет до некоторого критического значения, после чего происходит мгновенное разрушение полосы. [c.387]

Нейтральной линией калибра называется горизонтальная линия в калибре, относительно которой моменты сил, приложенных к профилю со стороны верхнего и нижнего валков, равны. Это обеспечивает прямолинейное движение полосы после выхода ее из валков. Калибры в валках располагаются таким образом, чтобы нейтральная линия калибра совпадала с линией прокатки. Правильное нахождение нейтральной линии калибра имеет большое значение для работы прокатного стана и качества изделий. [c.239]

При свободном изгибе упругой гибкой полосы силой, приложенной на конце полосы, до положения, в котором конец полосы развернется на 180°, что соответствует схеме деформации бланка при формовании корпуса крыльями, упругая линия изогнутой полосы принимает форму эллипса. Поэтому при сворачивании бланк из упругой жести вспучивается на круглом патроне, при [c.57]

По квантовой теории, как и по классической теории, появление некоторой основной частоты в инфракрасном или комбинационном спектре, определяется изменением дипольного момента или поляризуемости соответственно, поэтому сделанные ранее выводы (раздел 1) о зависимости появления частоты от свойств симметрии молекулы остаются в силе и в квантовой теории. Так, например, в случае линейной симметричной молекулы типа ХУ в комбинационном рассеянии квантовое число может изменяться на 1 только для полносимметричного колебания 7), тогда как в инфракрасном спектре квантовые числа могут изменяться на 1 только для колебаний 7, и Уд. Обратно, если трехатомная молекула типа ХУ имеет только одну (стоксову) комбинационную линию и только две интенсивные инфракрасные полосы, частоты которых отличны от частоты комбинационной линии, то отсюда можно заключить, что молекула является линейной и симметричной, так как и для нелинейной и для линейной несимметричной молекулы типа ХУ все три основные частоты активны как в инфракрасном, так и в комбинационном спектрах. [c.271]

В общем случае сильно асимметричного волчка линии полосы уже не образуют легко распознаваемых ветвей обычного типа. Однако серии дублетов в ветвях и Р, которые соответствуют двум наиболее высоким и двум наиболее низким уровням каждой совокупности уровней с заданными У, образуют достаточно правильные ветви. Если можно отыскать их среди большого числа с виду незакономерно расположенных линий, то из расстояний между последовательными дублетами можно получить приближенные значения 2А и 2С соответственно. Для плоской молекулы это дает, кроме того, в силу соотношения (4,94) приближенные значения В. Для полос типа В дополнительную помощь при определении приближенных значений вращательных постоянных оказывает положение первых интенсивных линий Q с коротковолновой и длинноволновой стороны от начала полосы, соответствующих переходам 1 5 — 1 ) и ] ,.— 1 5. Обе эти линии ясно выступают, например, в полосе Н О (фиг. 157). Легко убедиться, применяя табл. 8, что расстояние между ни.ми равно (Л С ) + (А" —С"). [c.515]

Путем экспериментального исследования спектра поглощения молекул можно определить силу осциллятора для данной системы полос. С этой целью измеряется ослабление света оптически тонким слоем газа, прозрачным в вершинах линий. Это позволяет найти площадь спектра поглощения и по формуле (5.106) вычислить силу осциллятора. Если известен из расчета фактор Франка — Кондона, то для оценки силы осциллятора можно непосредственно пользоваться кривой поглощения в отдельной линии или полосе (для вероятностей вращательных переходов существуют несложные формулы). [c.276]

ТОЧКИ О1 и О2, как показано на рис. 2.7(а), а также на картине фотоупругих полос на рис. 4.6(Ь). Максимальное касательное напряжение достигает наибольшего значения р/л на полуокружности а = я/2. Линии уровня главных напряжений представляют собой семейство софокусных эллипсов и гипербол с фокусами в точках О1 и О2 (рис. 2.7(Ь)). Наконец, заметим, что напряженное состояние, которое мы только что рассмотрели, приближается к напряженному состоянию от действия сосредоточенной нормальной силы, приложенной в точке О ( 2.2), когда рас- [c.32]

Включить двигатель перемещения ленты. Как только лента начнет равномерно перемещаться по экрану, начать наплавку валика на кромку полосы с одновременным включением механизма отсечки времени., Во время сварки отмечать силу тока, напряжение и время горения дуги. После наплавки валика длиной около 100 мм сварку прекратить, тогда начинается естественное охлаждение пробы. В момент, когда оба карандаша будут отмечать параллельные линии на ленте, что свидетельствует о прекращении деформации пластины, выключить установку, [c.72]

Молекулярные спектры можно обнаружить в свечении различных видов газового разряда. Наблюдаемые с помощью приборов с небольшой дисперсией, они имеют вид полос, с одной стороны ограниченных резким краем — кантом, а с другой стороны постепенно ослабевающих до нуля. Этот постепенный спад интенсивности называют оттенением полосы. В зависимости от его расположения со стороны длинных или коротких волн различают красное или фиолетовое оттенения. Иногда полосы имеют несколько кантов, в некоторых случаях канты совсем отсутствуют. Приборами с большой разрешающей силой большинство полос разделяется на отдельные линии, расстояние между которыми постепенно увеличивается по мере удаления от канта. Полосы, обладающие рядом общих свойств одновременное появление, расположение в определенной части спектра, одинаковое оттенение, одинаковое число кантов, — объединяются в системы полос. [c.242]

Внесение в резонатор усиливающей среды, которая частично или полностью компенсирует потери излучения при отражении от его зеркал, эквивалентно увеличению коэффициента отражения до некоторого эффективного значения / эфф ( < эфф 1)- Благодаря этому резонансная полоса сужается в (1—Я)/ 1— эфф) раз. Если считать, что при стационарной генерации лазера усиление в активной среде полностью компенсирует потери излучения при отражении от зеркал резонатора, то надо положить эфф=Г Это дает нулевую ширину резонансной полосы и соответственно нулевую спектральную ширину линии генерации лазера. В действительности, спонтанное излучение ( шум ) приводит к тому, что усиление в активной среде лазера оказывается меньше потерь в резонаторе . Недостаток усиления компенсируется непрерывным поступлением энергии со стороны спонтанного излучения. Вследствие этого. / эфф<1 и ширина линии генерации оказывается хотя и крайне малой, но вое же конечной величиной. Ее теоретическое значение составляет 10 Гц. В реальных случаях в силу ряда [c.281]

Под действием нагрузки соприкасающиеся детали деформируются и первоначальный контакт переходит в контакт по весьма узкой площадке с высокими контактными напряжениями а . Например, в случае контакта двух цилиндров длиной Ь и радиусами и /"2 с параллельными осями, сжатых силой F, площадка контакта имеет вид узкой полоски (рис. 1.11). При этом точки наибольших контактных напряжений располагаются по средней линии полосы контакта. Значение этих напряжений вычисляют по формуле Герца [c.27]

Общие сведения. Если растягивающие силы направлены по оси стержня, то возникает центральное или осевое растяжение. Такой случай рассмотрен в работах 1 и 2. Если же линия действия растягивающих сил смещена от оси стержня на некоторое расстояние е (рис. 33), то такое растяжение называется внецентренным расстояние е называется эксцентриситетом растягивающей силы Р. Опыт на внецентренное растяжение обычно проводится на стальной полосе постоянного сечения. [c.63]

Рассмотрим простой процесс нрокатки, который сопровождается равенством диаметров рабочих валков и их одинаковой угловой скоростью, постоянством свойств металла по высоте зоны деформации, отсутствием внешних сил, приложенных к полосе вне зоны деформации. При простом процессе прокатки усилие Р направлено-параллельно линии, соединяющей центры валков (см. рис. 121,в). Вертикальное направление усилия прокатки определяется тем, что в зоне деформации металл движется без ускорений и замедлений, условия на контактных площадках со стороны валков одинаковы, на полосу не действуют внешние силы следовательно, горизонтальная проекция усилия прокатки на ось х должна быть равна нулю. [c.263]

В тихоходных зубчатых передачах с колесами из сталей невысокой твердости возникают значительные пластические деформации с образованием канавок по полюсной линии у ведущих зубьев (рис. 9.1). Под действием высоких контактных напряжений разрушается масляная пленка, и происходит течение поверхностных слоев металла в направлении скольжения. Впрочем, не исключается такое te4eHHe и при неповрежденной масляной пленке. Скольжение в полосе зацепления меняет свое направление, в результате меняется направление сил трения на поверхности ведущих зубьев они направлены от полюса к вершине и впадине зуба, а от ведомых зубьев — к полюсу. Этим предопределяется форма повреждения. Поэтому при появлении хребта в передаче его необходимо время от времени срезать шабером. Повышением вязкости масла можно снизить силы трения и уменьшить интенсивность пластической деформации. Вообще же рекомендуется применять стали большей твердости. [c.177]

При изучении вопроса о концентрации напряжений около щелей и трещин значительный интерес представляет решение смешанных задач теории упругости для неклассических областей типа полосы (слоя). В математическом отношении эти задачи очень трудны. Однако начатое около десяти лет назад систематическое исследование этого вопроса привело к созданию эффективных методов решения задач такого класса (В. М. Александров, И. И. Ворович, Н. Н. Лебедев, Я. С. Уфлянд и др.). Методами операционного исчисления эти задачи довольно легко сводятся к решению интегральных уравнений первого рода с нерегулярным ядром. Наибольший эффект в нахождении удобных для практического использования решений этих уравнений был достигнут при использовании специфичных асимптотических методов. Начало исследований вопроса равновесия трещин в полосе было положено И. А. Маркузоном (1963). В. М. Александров (1965) исследовал равновесные трещины вдоль полосы или слоя, где интегральное уравнение строится для функции, определяющей форму трещины. Им получено приближенное решение путем разложения ядра уравнения в ряд при больших отношениях толщины к размеру трещины и получены зависимости нагрузки от размеров трещины. Используя этот метод и решения уравнений Винера — Хопфа, В. М. Александров и Б. И. Сметанин (1965, 1966) получили выражение для коэффициента интенсивности напряжений на краях равновесной трещины в слое малой толщины. Для случая постоянной нагрузки определяется связь размера равновесной трещины с действующей нагрузкой. Аналогичное решение получено для дискообразной трещины в слое конечной толщины. В. М. Ентов и Р. Л. Салганик (1965) рассмотрели в балочном приближении задачу Ь полубесконечной трещине, проходящей по средней линии полосы, причем для нагрузок, приложенных к берегам трещины, задача сводится к рассмотрению расслаивания под действием нормальной или тангенциальной силы. В этой работе с помощью метода Винера — Хопфа получено выражение для коэффициента интенсивности напряжений для достаточно больших и достаточно малых значений отношения расстояния от конца трещины до точки приложения силы к полуширине полосы. Используя аналитический метод, развитый В. М. Александровым и И. И. Воровичем (1960) при исследовании контактных задач для слоя большой относительной толщины, Б. И. Сметанин (1968) рассмотрел задачу о продольной щели в клине, а также плоскую и осесимметричную задачи о продольной щели в слое при различных условиях на гранях клина и слоя. Для щели, расположенной симметрично относительно граней клина (слоя), и нормальной нагрузки, приложенной к поверхности щели, получены формулы для определения поверхности щели. Коэффициент интенсивности напряжений выражается в виде асимптотического ряда по степеням безразмерного параметра. [c.383]

Сущность предлагаемого метода заключается в том, что уравнение пространственной формы равновесия задается в виде упругой линии рассматриваемой полосы под действием какой-либо поперечной нагрузки. Далее, путем привлечения дифференциальных уравнений равновесия аппроксимирующее уравнение уточняется. На основе уточненных уравнений прогибов и углов закручивания вычисляется энергия деформаций и работа внешних сил и определяется критическое значение нагрузок. Полученные результаты оказываются достаточно близкими к точным значениям и объем вычислительной работы меньше, чем при использовании других приближенных методов — Ритца, Тимошенко, Бубнова — Галеркнна. [c.269]

Вследствие этого опасное сечение в косом зубе расположено наклонно относительно образующей начального цилиндра, и удельная нагрузка по линии контакта распределяется неравномерно (рлак имеет место в полосе зацепления, а — в конечных точках зацепления зубьев, т. е, там где плечо изгибающей силы R наибольшее). [c.40]

Поляризационно-оптический метод. Поляризационно-оптический метод, или метод фотоупругости основан на том, что прозрачные изотропные тела при действии на них внешних сил становятся анизотропными, и если их рассматривать в поляризованном свете, то интерференционная картина позволяет определить величину и знак действующих напряжений. В результате поляризационного эффекта на деформируемом теле появляются изохроматические и изоклинические линии. Изохроматические линии, получаемые в монохроматическом свете, соединяют точки тела с одинаковой окраской и являются линиями, вдоль которых разность двух главных нормальных напряжений имеет постоянную величину. Таким образом, изохроматические линии есть линии постоянных касательных напряжений. Изоклинические линии — черные полосы, получаемые в прямолинейном поляризованном свете, представляют собой линии постоянных направлений главных напряжений. Испытуемые образцы изготовляют из эпоксидной смолы ЭД5 и ЭД6 или другого оптически активного материала (целлулоид, органическое стекло). Образец и устройство, с помощью которого осуществляют резание, помещают между блоками поляризатора и анализатора поляризационно-проекционной установки [6]. Фотографирование изохром (полос) производят при освещении зеленым светом, а изоклин — белым. [c.90]

НИИ отвечают соответственно теории полос (уравнение (8.49)) и приближенной теории Джонсона (уравнение (8.45)). Различие, заключающееся в противоположных знаках для этих двух случаев, невелико и возникает частично из-за практической неопределенности в величине ц. При значениях продольной силы Qx менее 50 % от предельной величины Qx/l P <. 0.5) линейная теория, соответствующая исчезающе малым значениям верчения, дает удовлетворительное приближение. Расчеты по теории полного проскальзывания Вернитца с пренебрежением тангенциальными деформациями также приведены на рис. 8.12 штриховыми линиями. В случае отсутствия верчения (х = 0) эта теория полностью не соответствует действительности, так как предсказывает нулевое проскальзывание для Qx С цР. С возрастанием верчения, однако, она более удовлетворительна, а при х = 5 даваемые ею результаты не отличаются от полных численных расчетов Калькера. [c.306]

В свете дислокационной теории пластическая деформация металлов заключается в появлении под действием внешних сил сдвигов внутри их кристаллов, при котором одна часть кристалла скользит как целая относительно другой её части [54]. Вследствие этого происходит искажение кристаллической решётки, изменение формы и размеров. В искажениях решётки возникает пластическая деформация. Зарождаясь первоначально в микрообъёмах вследствие своего сдвигового характера, пластическая деформация распространяется по определённым кристаллографическим плоскостям и направлениям. Линии или полосы скольжения поликристал-лического тела представляют собой видимые глазом следы сдвигов по смежным плоскостям кристаллов. [c.41]

При отсутствии нагрузки две детали могут соприкасаться в точке пли по линии, т. е. иметь начальный контакт точечный (контакт шариков и колец подшипников, двух шаров и т. п.) или линейный (контакт двух цилиндров, контакт зубчатых колес и т. п.). Под нагрузкой начальный контакт переходит в контакт по весьма узкой площадке с высокими контактными напряжениями. Например, в случае контакта двух цилиндров длиной Ь и радиусами ri и Га с параллельными осями, сжатых силой Р, площадка контакта имеет вид узкой полоски (рис. 3.2). При этом точки наибольших контактных напряжений располагаются по средней линии полосы контакта. Значение этих напряжений вычисляют по формуле Г ерца [c.261]

Эти свойства взаимности между многоугольником сил и многоугольником Вариньона позволяют ввести так называемое двойственное обозначение сил. Из рассмотрения многоугольника сил видно, что вектор каждой силы можно рассматривать как направленный отрезок, соединяющий две последовательные вершины многоуго.льника сил. На плоскости, где расположены силы, их линии действия отделяют части плоскости (полосы), соответствующие вершинам многоугольника сил или лучам. Эти части плоскости будем называть полями. Каждая сторона многоугольника Вариньона лежит в некотором поле. Будем обозначать векторы сил так, как мы это делали раньше, а именно посредством цифр, стояищх в начале и в конце вектора силы на многоугольнике сил. Например, вектор р1 будет обозначать 12, вектор Ра обозначим 23 и т. д. Иначе говоря, будем обозначать силы номерами полей, отделяемых линиями действия сил на плоскости. [c.269]

Обзор, посвященный задачам об изгибных волнах, вызванных поперечным ударом по изотропным пластинам, представлен в работе Микловица [109]. Одномерная задача об ударе по анизотропной пластине была рассмотрена на основании теории Миндпина [уравнения (12) ] и классической теории пластин [уравнение (15) ] в работе Муна [117 ]. Поперечная сила считалась распределенной по линии, составляющей некоторый угол с осью симметрии материала. Согласно теории Миндлина при этом возникают не только волны изгиба, но и волны растяжения, а учет деформации поперечного сдвига и инерции вращения необходим, когда ширина полосы, по которой распределена сила, соизмерима с толщиной пластины. [c.323]

На Подольском машиностроительном заводе имени Орджоникидзе созданы поточно-механизированные линии изготовления змеевиков поверхностей нагрева котлов, позволившие путем наращивания труб в плеть заменить метод сварки с кислородно-воздущной продувкой внутреннего грата на метод сварки с удалением внутреннего грата специальным пневмоинструментом. Организован участок изготовления газоплотных панелей из плавниковых труб и гладких труб с вваркой полосы с внедрением комплекса специального оборудования, в том числе уникального трубогибочного стана, позволяющего производить гибку сварных панелей шириной до 3 м, автосварочных установок для продольной сварки труб по плавникам и вварки полосы длиной до 12 м, газорезательной установки для обрезки продольных кромок панелей, механизированной установки для обрезки и обработки концов труб под сварку. Силами завода созданы трубогибочные, труботорцовочные, трубофрезерные, трубозачистные и другие станки. Организован участок изготовления оребренных конвективных поверхностей нагрева с приваркой винтовых ребер токами высокой частоты. [c.254]

Смотреть страницы где упоминается термин Сила линии в полосе : [c.748] [c.324] [c.170] [c.52] [c.119] [c.187] [c.50] [c.370] [c.596] [c.320] [c.197] [c.192] [c.284] [c.471] [c.197] [c.359] [c.347] [c.215] [c.381] [c.43] [c.206] [c.217]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...