Сила осциллятора

Сила осциллятора. До сих пор мы рассматривали самый простой случай, когда атом (или молекула) обладает только одной собственной частотой. В действительности это не так— атомы и молекулы обладают не одной, а набором собственных частот соу, наблюдаемых в спектре поглощения и испускания. Тогда в выражениях показателя преломления должен быть учтен и этот факт. [c.273]

Формальное введение силы осциллятора не позволяет выяснить истинный физический смысл этой величины, что является недостатком классической теории дисперсии. Для выявления сущности [c.274]

Определение сил осцилляторов представляет большой теоретический интерес. К числу наиболее точных опытов, позволяющих определить силу осциллятора, можно отнести изящный метод крюков Рождественского (см. 2 этой главы). Определение силы осциллятора в области собственного поглощения вещества с гораздо [c.275]

Введенная выше величина fik (сила осциллятора) использовалась в классической физике, но в данном случае речь идет о квантовой величине. [c.145]

Сила осциллятора однозначно связана с другой, уже чисто квантовой величиной, широко используемой в атомной физике, [c.145]

Важно отметить, что вследствие потерь энергии на излучение (при отсутствии вынуждающей силы) осциллятор будет затухающим и скорость затухания колебаний определяется его добротностью Q. В соответствии с (1.41) [c.417]

Как можно измерить силу осциллятора для какой-либо линии методом "крюков" Рождественского [c.458]

Считая, таким образом, значения /тг установленными для разных осцилляторов, можно из формулы (156.10) определить силы осцилляторов. Такие оценки показывают, что и для осцилляторов электронного типа значения fi могут быть довольно различными, т. е. не все электронные осцилляторы участвуют в явлении дисперсии с одинаковой эффективностью. [c.556]

До сих пор мы ограничивались упрощенной теорией, не учитывающей затухание осцилляторов. Так как в теории дисперсии одни и те же осцилляторы определяют не только ход показателя преломления, но и абсорбцию вблизи каждой собственной частоты, то следует ожидать, что величина силы осциллятора fi должна быть связана и с величиной поглощения излучения соответствующей частоты. Это мы увидим в следующем разделе, когда выведем формулы с учетом затухания. [c.556]

Здесь для простоты мы ограничились формулами, относящимися к одной полосе поглощения, характеризующейся затуханием g и силой осциллятора Для всей кривой дисперсии надо было бы вновь писать суммы по разным осцилляторам, соответствующим разным собственным частотам вещества. [c.556]

Понятие сила осциллятора в квантовой теории приобретает ясный физический смысл сила осциллятора оказывается пропорциональной вероятности перехода из л-го в ш-е состояние. Чем больше эта вероятность, тем большая часть из имеющихся в л-м состоянии атомов перейдет за единицу времени в лг-е состояние, т. е. тем эффективнее данный переход участвует в явлении. [c.561]

Таким образом, в общем случае в дисперсию дают вклад как невозбужденные атомы (на уровне энергии Е ), так и возбужденные (на уровнях энергии > 1). Невозбужденные атомы могут участвовать лишь в переходах с уровня на выше расположенные уровни > 1, т. е. в переходах, сопровождающихся поглощением света. Для таких переходов силы осцилляторов принято считать положительными. Возбужденные атомы могут участвовать в переходах двух типов возможны переходы с уровня Ет на выше расположенные уровни д ( > ,л) и переходы на ниже расположенные уровни Ет Ет < ) [c.561]

Переходы последнего типа сопровождаются, как уже отмечалось, испусканием света, и они изменяют показатель преломления в противоположном направлении по сравнению с поглощением. Это обстоятельство найдет отражение в формулах, если силам осцилляторов, связанным с излучательными переходами, приписать противоположный, т. е. отрицательный знак. [c.561]

Таким образом, в отличие от классической теории, где силы осцилляторов f всегда положительны, в квантовой теории приходится принимать во внимание как положительные, так и отрицательные значения величин /. Этим последним соответствуют отрица- [c.561]

Для простоты мы не вводим в формулы силы осцилляторов и пишем У вместо ЫоР [c.562]

Сечение поперечное 53, 83 Силы осцилляторов 264 Символ Кронекера 100 Скорость групповая 57 [c.438]

По сказанному, величина должна была бы называться числом осцилляторов, приходящихся на один атом, но за ней сохранилось старое название— сила осцилляторов. Вводя / , перепишем формулу (5) в виде [c.391]

Здесь длина волны должна выражаться в сантиметрах. Из полученных соотношений видно, что сила осциллятора однозначно связана с ве- [c.396]

Однако надо иметь в виду, что светящийся пар или газ часто не находится в состоянии термодинамического равновесия (например, газ невысокого давления при электрическом разряде). Тогда непосредственно не поддается измерению, и в этих случаях метод лучеиспускания пригоден лишь для определения относительных значений А) для ряда линий с общим верхним уровнем. По найденным относительным значениям Af можно вычислить по формуле (16а) 71 и относительные значения сил осцилляторов /jj(, для линий с общим верхним уровнем. [c.398]

Силы осцилляторов /а резонансных дублетов щелочных металлов [c.401]

Это иллюстрируется табл. 88 [n,2i-26j рд отношения сил осцилляторов в пределах ошибок наблюдений равны 2 и 1. [c.402]

Отношение сил осцилляторов дублетов Си I, Са II, Sr II, Ва II, А11, Т11 [c.402]

В табл. 89 приведены отношения сил осцилляторов септетов хрома и секстетов марганца по измерениям аномальной дисперсии, выполненным [c.402]

Как видно из таблицы, отношение сил осцилляторов в пределах ошибок наблюдений равно для Сг I отношению целых чисел 5 7 9, а для Mnl—4 6 8. [c.402]

Относительные и абсолютные значения сил осцилляторов для большого числа элементов с достраивающейся Зс1-оболочкой и элементов 3-й группы периодической системы промерены Н. П. Пенкиным, Ю. И. Островским и др. [c.402]

Отношение сил осцилляторов для линий Сг I и Мп1 [c.403]

При дальнейшем развитии классической теории дисперсии была учтена различная интенсивность спектральных линий, в окрестности которых измерялся показатель преломления. Для этого была введена fik — сила осциллятора, пропорциональная интенсивности линии на данном переходе. Условие нормировки было "Lfik = 1 и исходная формула ( 4.12) приобретала вид [c.144]

Интенсивность линии поглощения определяется произведением числа N поглощающих атомов на силу осциллятора / , для соответствующего перехода [см. (4.13)]. Следовательно, измерение расстояния между крюками позволяет определить произведение Nfih для исследуемой линии. E jni из каких-либо дополнительных опытов оценить число N поглощающих атомов, то применение метода крюков позволит измерить силу осциллятора fiky вероятность перехода и связанное с ней время жизни атома в возбужденном состоянии f M. (4.13а)]. [c.228]

В некоторых случаях рядом с числовым значением длины волны перехода Л (в ед. Ю- " м) приведены в круглых скобках значения соответствующей силы осцилляторов в поглощении fa,. С помощью нижнего индекса у Я, и / отмечалось значение квантового числа J полного электронного момента состояния (нижнего, верхнего или обоих вместе), обладающего мульти-плетной структурой. [c.838]

Интенсивность линий рентгеновского излучения определяется силой осциллятора и частотой соответствующего перехода, а также статистическим весом уровня атома. Вычисление сил осцилляторов представляет собой трудоемкую задачу. По данным экспериментальных исследований для излучения К-серии иененсивность определяется уравнением / = xi (L/—где Ukp — порог возбуждения серии i — ток, проходящий через трубку и — подаваемое напряжение показатель / =l,6-f-2 и — эмпирический параметр. Относительная интенсивность линий nei Tpa определяется вероятностью перехода между уровнями. Для наиболее часто используемой К-серии отношения ha. I, 2- 1л = = 10 5 2, а отношение Хгг X i =1,09. Значения относительной интенсивности линий К и /.-серий приведены и табл. 35.5 [2, 3]. [c.966]

В квантовой же теории сила осцилляторов (50.276) может принимать и отрицательные значения. Это будет в том случае, когда атом находится в возбужденном состоянии п и среди состояний т будут такие, для которых о) < < ° ). При этом показатель преломления с увеличени- [c.264]

Отдельные главы рукописи были просмотрены научными работниками Ленинградского университета А- М. Шухтиным, Ю. М. Каганом, О. П. Бочковой, М. П. Чайкой и др. И. И. Собельман взял на себя труд прочесть рукопись полностью Ряд числовых данных по силам осцилляторов сообщен, Н. П. Пенкиным и Ю. И. Островским. Всем указанным лицам автор выражает искреннюю благодарность за ценные советы и замечания. Я благодарен также М. М. Каль за тщательное редактирование книги. [c.8]

Метод поглощения, как и испускания, позволяет определить произведение силы осциллятора (или вероятности перехода Л . ) на соответствующую концентрацию атомов N. Разница заключается в том, что в случае поглощения N представляет собой концентрацию атомов на нижнем уровне, соответствующем данной линии, в то время как в случае испускания N есть концентрация атомов на верхнем уровне. Следовательно, и при применении метода поглощения для определения абсолютных значений надо знать концентрации атомов Л/ . Если нижний уровень является нормальным, то значение = Nq находится непосредственно по температуре и упругости пара. Однако надо иметь в виду, что для большинства металлов упругость их паров известна недостаточно надежно, поэтому абсолютные значения вероятностей переходов определяются со значительно меньшей гочностью, чем из спектральных измерений произведений [c.400]

В первых работах Д. С. Рождественского, выполненных в период 1912 —1916 гг., были тщательно измерены силы осцилляторов для линий главных серий щелочных металлов. Затем эти работы продолжались его учениками и сотрудниками Рождественский показал, что значения сил осци. ляторов / не зависят ни от давления, ни от температуры исследуемых паров, т. е. что они определяются свойствами самих атомов. Результаты измерений для резонансных дублетов щелочных металлов приведены в табл. 87. [c.401]

Как видно из табл. 87, для головных дублетов всех четырех исследованных щелочных металлов отношение сил осцилляторов, в пределах ошибок наблюдений, равно 2. На это целочисленное отношение сил осцилля- [c.401]

Однако есть случаи, когда отношения сил осцилляторов для составляющих мультиплетов явно отступают от целочисленных. Это заметил еще Рождественский, который для второго дублета главной серии рубидия получил отношение сил осцилляторов /1//2 = 2,58 0,04. По измерениям аномальной дисперсии в парах цезия Г. С. Кватер и Т. Г. Мейстер получили для второго дублета главной серии s I отношение /i//2 = 4,285, а для более высоких дублетов /i//2 8. [c.402]

Особый интерес представляет определение сил осцилляторов для последующих членов одной серии. Такие измерения выполнены для главной серии щелочных металлов А. Н. Филипповым, В. К. Прокофьевым, Г. С. Кватером, [c.402]

Оптика (1977) -- [ c.273 , c.274 ]

Оптика (1976) -- [ c.554 ]

Оптические спектры атомов (1963) -- [ c.391 , c.401 , c.404 , c.420 ]

Оптика (1986) -- [ c.93 ]

Дифракция и волноводное распространение оптического излучения (1989) -- [ c.31 ]

Электронные спектры и строение многоатомных молекул (1969) -- [ c.433 ]

Общий курс физики Оптика Т 4 (0) -- [ c.531 ]

Теория твёрдого тела (1972) -- [ c.356 , c.385 ]

Лазеры на гетероструктурах ТОм 1 (1981) -- [ c.150 ]

Лазерное дистанционное зондирование (1987) -- [ c.45 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...