Первое положение

В первом положении микропереключатель МП замыкает цепь [c.313]

В первом положении микропереключатель Л/Я, замыкает цепь первого магнитного пускателя Я,, который, включаясь, замыкает рабочие контакты 3 — 5КП, и тем самым осуществляет правое вращение двигателя подачи ЭЛ/,. При переключении микропереключателя Л/Я, во второе положение цепь правого магнитного пускателя разрывается и его основные контакты снимают напряжение с двигателя, а цепь левого магнитного пускателя замыкается и его контакты 3—5КП перекидывают концы питания двигателя, благодаря чему двигатель начинает вращаться в противоположном направлении. [c.281]

Методика пространственно-графического моделирования должна быть построена так, чтобы первое положение не входило в противоречие с требованием свободы выражения творческой мысли проектировщика. [c.46]

Ответ Первое положение равновесия [c.399]

Рассмотрим два близких положения нулевое, для которого заданы фо и шо, и первое они отделены небольшим интервалом Ац,. Для нулевого положения по начальным условиям легко определить величины Ухо, Ti) = Jx ( ()/2, М,м (см. рис. 4.17, 4.19, а). Для первого положения можно определить ф1=фо+Лф, а по углу ф — и величину Jx (рис. 4.17). [c.162]

Таким образом, перемещения двух точек фигуры, а следовательно, и всей плоской фигуры из первого положения во второе можно осуществить поворотом на угол ф вокруг центра поворота С. [c.240]

Очевидно, что поворот плоской фигуры вокруг найденного центра не отображает действительного движения плоской фигуры, а лишь позволяет переместить эту фигуру нз первого положения во второе. [c.240]

Так, из первого положения во второе отрезок АВ можно переместить поворотом на угол Аф, вокруг точки l, из второго положения в третье — поворотом на угол Дф.2 вокруг точки Сг, из третьего положения в четвертое — поворотом на угол Афз вокруг точки Сз и т. д. [c.242]

Предположим, что механическая система перемещается из первого положения М , М , . .., Al n во второе М , М . ....М . [c.191]

Из определения потенциальной энергии следует, что работа сил поля, приложенных к точкам системы, на ее перемещении из первого положения в нулевое ТИ," , ,,,, vW , равна потенциаль- [c.191]

Необходимость выяснения первого положения вызывается [c.199]

Значит, С и является центром конечного вращения при перемещении колеса из первого положения во второе. [c.371]

Решение. В первом положении углы p i н йщ определяются из уравнений (см, рнс, в) [c.389]

Решение. Рассмотрим первое положение механизма, когда угол ср = О (рис. б). Выберем неподвижную систему координат с началом в точке О, ось Л направим но ОВ вправо, ось у — перпендикулярно к х в плоскости движения вверх, ось г — перпендикулярно к плоскости движения. Проекция угловой скорости кривошипа на ось г [c.423]

Из этого уравнения следует, что возможны два положения равновесия. Первое положение равновесия будет при sin 6 = 0, или 6 = 0. Второе положение равновесия будет при [c.582]

Для решения вопроса об устойчивости равновесия следует найти знак этой производной для каждого из возможных положений равновесия. В первом положении 6 = 61 = 0. Подставляя это значение в уравнение (10), имеем [c.583]

Направления этих векторов для первого положения механизма указаны на рис. 355, б. [c.219]

Величина ускорения точки В в первом положении механизма будет [c.220]

В, С заняли положения А , Bi, С . Нам нужно показать, что тело может быть переведено из первого положения во второе посредством поступательного перемещения и поворота. Для этого переместим сначала тело поступательно так, чтобы точка А (полюс) совпала с точкой Л,, тогда треугольник AB займет положение AiB , причем А В ЦАВ, В С ВС, С А Ц А. Остается совместить- [c.153]

Ось ОС, вокруг которой поворачивают тело на угол АСАх, чтобы перевести его из первого положения во второе, называют осью конечного вращения, так как поворот тела происходит на конечный угол. [c.380]

В первом положении объем Wq можно получить согласно рис. 2-23 как разность объемов W—Wx и, следовательно, искомый момент будет равен [c.40]

Ответ первое положение наиболее опасное. [c.116]

Первое положение Qi>W), как будет показано, приводит [c.52]

Первое положение второго начала указывает на невозможность с помощью замкнутого кругового процесса превратить теплоту в работу без компенсации. Понятие компенсации, как видно из его определения, содержит отдачу части теплоты рабочим телом другим телам и изменение термодинамического состояния этих других тел при превращении теплоты в работу в замкнутом круговом процессе. В случае обычных, наиболее распространенных систем оба эти элемента компенсации совпадают, так как отдача части теплоты рабочим телом другим телам при круговом процессе в этом случае безвозвратна и автоматически влечет изменение термодинамического состояния этих других тел. В случае спиновых систем эти элементы-компенсации не совпадают, вследствие чего с помощью спиновых систем теплоту какого-либо тела можно целиком превратить в работу с помощью кругового процесса без изменения термодинамического состояния других тел. Однако такое превращение, как и в случае обычных систем. [c.52]

Мерой необратимости процесса в замкнутой системе (см. 17) является изменение новой функции состояния — энтропии, существование которой у равновесной системы устанавливает первое положение второго начала о невозможности вечного двигателя второго рода. Однозначность этой функции состояния приводит к тому, что всякий необратимый процесс является неравновесным (см. 17). Верно и обратное заключение всякий неравновесный процесс необратим, если в дополнение ко второму началу осуществляется достижимость любого состояния неравновесно, когда оно достижимо из данного равновесно [вся современная практика подтверждает выполнение этого условия однако противоположное условие (см. 30) выполняется не всегда]. Деление процессов на обратимые и необратимые относится лишь к процессам, испытываемым изолированной системой в целом разделение же процессов на равновесные и неравновесные с этим не связано. [c.54]

Первое положение (Qi>tt7), как будет показано, приводит в случае равновесных систем к установлению существования термодинамической температуры и новой однозначной функции состояния — энтропии. Совместно первое и второе положения второго начала устанавливают односторонний характер изменения энтропии при естественных процессах в замкнутых системах. [c.42]

Так как внутренние связи системы упругие, а внешняя нагрузка консервативна, то закон сохранения механической энергии применим к рассматриваемой задаче. За первое положение системы возьмем ее недеформированное состояние и исходное положение груза на высоте Н над балкой. За нулевой уровень потенциальной энер- [c.288]

Первое положение правила отрез ков формулк,. дующим образом. Чтобы определить концентрации ком. тов в фазах, через данную точку, характеризующую состояние сплава, проводят горизонтальную линию до пересечения с линиями, ограничивающими данную область проекции точек пересечения на ось концентраций показывают составы фаз. [c.122]

Для лучшего уяснения порядка осуществления данного цикла пред-ставим себе тепловую машину, цилиндр которой может быть по мере надобности как абсолютно теплопроводным, так и абсолютно нетеплопроводным. Пусть в первом положении поршня начальные параметры рабочего тела будут ри Vi, а температура Тi равна температуре теплоотдатчика. Если в этот момент цилиндр будет абсолютно теплопроводным и если его привести в соприкосновение с теп-лоотдатчиком бесконечно большой энергоемкости, сообщ,ив рабочему телу теплоту qy по изотерме 1-2, то газ расширится до точки 2 и совершит работу. Параметры хочки 2 — рр V2, T l- От точки 2 цилиндр должен быть абсолютно нетеплопро водным. Рабочее тело с температурой Ti, расширяясь по адиабате 2-3 до температуры теплоприемника Гг, совершит работу. Параметры точки 3— Рз, Vs, Т2- От точки 3 делаем цилиндр абсолютно теплопроводный. Сжимая рабочее тело по изотерме 3-4, одновременно отводим теплоту 2 в теплоприемник. В конце изотермического сжатия параметры рабочего тела будут 4, v , Т . Отточки 4 в абсолютно нетеплопроводном цилиндре адиабатным процессом сжатия 4-1 рабочее тело возвращается в первоначальное состояние. [c.112]

Кривошипно-ползунный механизм. Проектирование x mijI дан ного механизма по трем положениям входного и выходного звеньев производят в системе координат Аху (рис. 1 1.6) аналогично синтезу четырехшарнирного механизма. Задача сводится к определению неизвестных длин звеньев 1 и 1>, а также начальной угловой координаты ф звена / при заданных внеосносги (эксцентриситете) е, трех линейных координатах точки С ползуна хм, х> ,. с., и углах поворота звена / по отношению к его начальному (первому) положению ц > — () и (), ) — ((.1. [c.316]

Очевидно, что совокупность этих двух неремещенгнТ не отображает действительного движения твердого тела, а позволяет лишь осуществить перемещение твердого тела из первого положения во второе. [c.287]

Первое положение показывает, что npiH Г = 0 уровни отсчета энтропии 5° и 5° Р совпадают, величина AS° в (6.33) должна равняться нулю и в этом уравнении остается тогда только одно неизвестное — AS. Конкретное значение постоянной Sq в (6.31) в этом случае несущественно, и его можно условно принять равным нулю (постулат Планка). [c.57]

Совместная рихтовка подкрановых балок и рельсов рассматривается, например, в работе (Баран П.И., Шелест В.П. Совместное определение оптимальных элементов рихтовки подкрановых балок и рельсов методами математического программирования // Инж. геод. 1976, N 19. С.10-16). Здесь в качестае ограничений выбраны величины, обеспечивающие, во-первых, положение рельса в заданном интервале подкрановой балш во-вторых, необходимый зазор между тележкой крана и передней гранью колонн в-третьих, максимальную площадь опирания балки на консоль колонны. [c.148]

Первое положение второго начала указывает на невозможность с помощью замкнутого кругового процесса превратить теплоту в работу без компенсации. Понятие компенсации, как видно из его определения, содержит отдачу части теплоты рабочим телом другим телам и изменение термодинамического состояния этих других тел при превращении теплоты в работу в замкнутом круговом процессе. В случае обычных, наиболее распространенных систем О ба эти элемента компенсации совпадают, так как отдача части теплоты рабочим телом другим телам при. круговом процессе в этом случае безвозвратна и автоматически влечет изменение термодинамического состояния этих других тел. В случае спиновых систем эти элементы компенсации не совпадают, вследствие чего с помощью спиновых систем теплоту какого-либо тела можно цели.ком превратить в работу с помощью кругового процесса без изменения термодинамического состояния других. тел. Однако такое превращение, как и в случае 0 быч1ных систем, обязательно сопровождается отдачей части теплоты рабочим телом другим телам. Эта общая закономерность (общий элемент компенсации) превращения теплоты в работу лриводит к существованию энтропии как у обычных, так и необычных равновесных систем. [c.43]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...