Излучение селективное

Идеальный газ 7 Излучение селективное 91 [c.221]

При 5 = 00 или практически при /С5>4,0 спектральная интенсивность излучения в пределах полос поглощения рассматриваемой среды достигает уровня спектральной интенсивности излучения черного тела (рис. 16-4). В этом случае мы приходим к спектру излучения селективно-черного газа, степень черноты излучения которого на основании уравнения (16-28) принимает вид [c.286]

Спектр излучения селективно-поглощающих сред, характеризуемых /С =var, существенно отличается от схемы спектра, приведенного на рис. 16-4. Примером спектров таких сред могут служить известные спектры излучения СОг и НгО, приведенные во многих литературных источниках [Л. 200, 194 и др.]. [c.286]

При известной зависимости для степень черноты излучения селективно-поглощающего газа е определяется с учетом равенства (15-М) по формуле [c.286]

Эффективное излучение селективно-черного газа в пределах полос ДЯ], равно черному излучению газа в тех же пределах ( эф.г)дхг М ог)дхг =сумме площадок a b e g и a"b"e"g" (рис. 17-3). [c.302]

Стенка в этом случае обменивается лучистыми потоками с газовой средой как в пределах спектральных полос излучения селективно-серого газа (e g и e"g" рис. 17-7), [c.309]

Ср.м = ( р.м)дхг Ь( Р.м)д1в где (Qp.M)4Xr и (<Эр.м)дха Результирующее излучение поверхности в пределах спектра излучения селективно-серого газа (ДЯ)г и вне его. [c.338]

Величина поверхности черного эквивалентного излучателя, который обменивается лучистым теплом с поверхности Fm и / кл в пределах спектра излучения селективно-серого газа, определяется по формуле [c.339]

В отличие от системы поверхностей и кл с не-запыленным селективно-серым газом в рассматриваемом случае излучающая и поглощающая среды обмениваются лучистыми потоками с fм и кл не только в пределах спектральных полос поглощений (излучения) селективно-серого незапыленного газа (Дл)г, но также н вне их. Поскольку в пределах (М)г и вне их спектры излучения среды и поверхностей Рм и кл являются серыми, расчетные уравнения теплопередачи излучением и для дайной системы могут быть получены из уравнений, соответствующих серой излучающей среде. Величина Qp.M и в данном случае может быть представлена в виде суммы двух членов [c.344]

Невский А. С., Чуканова Л. А., О физической сущности различных способов расчета излучения селективно излучающей среды с переменной температурой, Теплофизика высоких температур , 1965, 4 № 1. [c.390]

При взаимодействии с ограждающей поверхностью последняя отражает часть падающего на нее излучения газа. Это обратное излучение селективно поглощается газом. Вследствие этой селективности степень черноты и коэффициент поглощения газа, отнесенные к полному излучению, а не к определенной длине волны, вообще говоря, не равны друг другу (е а )- Далее оказывается, что наличие излучающего газа повышает эффективную степень черноты оболочки Ъст,эфф по сравнению с ее степенью черноты при излучении через совершенно прозрачную среду. [c.405]

Процессы М. п. очень важны в квантовой электронике, нелинейной оптике, фотохимии и т. д. Они используются для оптич. накачки лазерных сред, измерения длительности коротких световых импульсов, управления параметрами лазерного излучения, селективного воздействия на атомы и молекулы при лазерном разделении изотопов. На основе М. п. разработан целый ряд методов нелинейной спектроскопии, к-рые широко применяют для исследования квантовых переходов в атомах и молекулах, энергетич. спектра возбуждений в полупроводниках и т. д. [c.167]

Спектр излучения твердых тел является непрерывным. Спектр излучения газов прерывистый, т. е. их излучение селективно. Селективным излучением и поглощением обладают также некоторые твердые тела (например, кварц), имеющие наиболее выраженный объемный характер высвечивания или по глощения. Больщинство твердых тел поглощают и излучают весьма тонким пограничным слоем. Это дает основание в феноменологической теории излучательные характеристики приписывать непосредственно геометрическим поверхностям тел. Такая поверхность тела в общем случае частично поглощает, частично отражает и частично пропускает тепловое излучение, падающее из окружающего пространства. Поглощенное излучение превращается в тепловую энергию тела, которая, будучи трансформированной в лучистую, вновь участвует в собственном излучении данного тела. [c.457]

Интегральная степень черноты запыленного газа в пределах полос излучения селективно-серого газа определяется по уравнению [c.65]

Поправка приведенная 5 47 Последействие термическое 5.45 Постоянная тепловой инерции 1.41п Поток излучения 1,55 Поток лучистый - 1.5 5 п Поток тепловой 1.25 Преобразователь пирометрический 11,17п Преобразователь термоэлектрический 8.2п Прибор эталонный 2,39 Приемник излучения неселективный 11,59 Приемник излучения селективный 11,58 Приемник неселективный 11,59 [c.68]

Повышение тепловой эффективности солнечных коллекторов может быть достигнуто путем применения концентраторов солнечного излучения селективно-поглоща- [c.35]

В общем случае, предполагая моноэнергетическое излучение, селективный детектор и коллимированную систему параллельных рентгеновских лучей, исходные измерительные данные о проекции, используемые для последующей реконструкции объемного распределения ЛКО ц, (х, у, г), можно выразить в виде [c.148]

СВЕТОФИЛЬТР, устройство, меняющее спектральный состав и энергию падающего на него оптического излучения. Осн, хар-ка С,— спектральная зависимость его пропускания коэффициента г (или оптич, плотности Ъ=—lgx) от частоты (длины волны X) излучения. Селективные С. предназначены для отрезания (поглощения) или выделения к,-л, участка спектра. В сочетании с приёмниками оптического излучения эти С. изменяют спектральную чувствительность [c.670]

Газы являются селективными излучателями. Участки спектра, в которых газ излучает и поглощает энергию, называют п о л о с а м и излучения (поглощения). Ниже приведены основные полосы поглощения Я, мкм, для СО2 и Н2О [c.96]

Спектр излучения газов имеет линейчатый характер. Газы испускают лучи не всех длин волн. Такое излучение называется селективным (избирательным). Излучение газов носит объемный характер. [c.458]

Излучение газообразных тел резко отличается от излучения твердых тел. Одноатомные и двухатомные газы обладают ничтожно малой излучательной и поглощательной способностью. Эти газы считаются прозрачными для тепловых лучей. Газы трехатомные (СО2 и НаО и др.) и многоатомные уже обладают значительной излучательной, а следовательно, и поглощательной способностью. При высокой температуре излучение трехатомных газов, образующихся при сгорании топлив, имеет большое значение для работы теплообменных устройств. Спектры излучения трехатомных газов, в отличие от излучения серых тел, имеют резко выраженный селективный (избирательный) характер. Этн газы поглощают и излучают лучистую энергию только в определенных интервалах длин волн, расположенных в различных частях спектра (рис. 29-6). Для лучей с другими длинами волн эти газы прозрачны. Когда луч встречает [c.472]

Селективное возбуждение атомов и молекул лазерным излучением позволяет осуществлять разделение изотопов. Селективно возбужденные атомы или молекулы в составе смеси изотопов становятся химически активными и смогут вступать в химическую реакцию, позволяя тем самым разделить изотопы. Разделение изотопов можно осуществить также путем селективной ионизации атомов или молекул лазерными лучами и последующим воздействием магнитного ноля. [c.389]

Отличительная черта метода с использованием термоэлектрических элементов — отсутствие селективной чувствительности к излучению разных длин волн, характерной для всех остальных приемников света. Это, с одной стороны, громадное преимущество термоэлектрических приемников света, а с другой — их недостаток. В самом деле, используя другие явления (например, фотоэффект), можно получить хотя и селективные, но более чувствительные для данной области спектра приемники радиации. [c.12]

Легко установить общую связь между степенью монохроматичности излучения и тем порядком интерференции, который можно наблюдать. Полученная зависимость пригодна как в случае монохроматизации излучения, так и при ограничении селективности приемника. [c.212]

Отсюда ясно, что для тел, характер излучения которых сильно отличается от излучения черного тела (например, для тела с ясно выраженными областями селективного излучения), понятие цветовой температуры не имеет смысла, ибо цвет таких тел можно только очень грубо воспроизвести при помощи черного тела. В тех случаях, когда определение цветовой температуры возможно (так называемые серые тела , например, уголь, окислы, некоторые металлы), для ее отыскания необходимо произвести исследование распределения энергии в спектре при помощи соответствующих спектральных приборов. Рис. 37.2 воспроизводит результаты такого исследования для Солнца одновременно на нем нанесены кривые распределения для черного тела при температурах 6000 и 6500 К. Рис. 37.2 показывает, что отождествление Солнца с черным телом [c.703]

Эти кривые дают распределение энергии по спектру для вольфрама и черного тела с одной и той же температурой, там же приведено отношение ординат обеих кривых (пунктирная линия), которое показывает отношение излучательной способности вольфрама для разных длин волн к излучательной способности черного тела. Из пунктирной кривой видно, что в области видимого света испускание вольфрама составляет около 40% испускания черного тела той же температуры, а в области инфракрасных лучей (около 3 мкм) всего лишь 20%. Такая селективность излучения выгодно отличает вольфрам и в связи с высокой температурой плавления вольфрама делает его наилучшим материалом для изготовления нитей ламп накаливания. [c.707]

Из того же рис. 36.7 видно, что хотя вследствие селективности максимум излучения вольфрама смещен несколько в область коротких волн по сравнению с максимумом для черного тела, однако при температуре 2450 К, для которой составлен график, максимум этот лежит еще около 1100 нм, т. е. очень далек от максимума чувствительности глаза (550,0 нм). Поэтому дальнейшее повышение температуры могло бы значительно повысить световую отдачу накаленного вольфрама. [c.707]

Необходимая электропроводность газа обычно достигается введением ионизирующих присадок. Различают МГДГ с равновесной и неравновесной ионизацией газов. В первом случае достаточный уровень проводимости газа, даже при наилучших присадках, может быть достигнут лишь при температуре выше2000°С. Неравновесная ионизация возможна и при меньших температурах, и поэтому с технической точки зрения она более предпочтительна. Неравновесная ионизация может достигаться нейтронным излучением, селективным разогревом электронной компоненты или токами высокой частоты. Эффективность ионизации повышается с понижением давления газа. В проработках ядерных энергетических установок с газоохлаждаемыми реакторами и МГДГ обычно принимают давление газа порядка (Юн- 12) 10 Па. [c.98]

Из уравнения (16-28) следует, что степень черноты излучения селективно-серого газа зависит от температуры газа и в том случае, когда КфЦТг). [c.286]

В зависимости от принципа действия лучеприемника газоанализатора, а вместе с тем и характера реакции его на поток инфракрасного излучения (селективного и неселективного) существующие газоанализаторы этого типа делятся на несколько групп и имеют различные наименования. Наибольшее распространение имеют газоанализаторы, в которых используется селективный оптикоакустический лучеприемник. [c.600]

Весьма важно выяснить спектральную зависимость оптических свойств веществ, образующих дисперсную среду. Твердым материалам, обычно применяемым в технике псевдоожижения, свойственна слабая зависимость радиационных свойств от длины волны излучения [125]. Это позволяет при расчете 4HTaTjD поверхность частиц серой. Для газов, ожижающих дисперсный материал, характерна сильная селективность. Однако из-за малой оптической плотности она может сказаться лишь при значительной оптической толщине излучающего слоя газа. В псевдоожиженном слое средняя толщина газовых прослоек порядка диаметра частиц не более нескольких миллиметров), В этом случае можно не рассматривать излучение газа и считать его прозрачным [125]. [c.134]

Для анализа СО в ОГ применяются в основном методы инфракрасной спектроскопии (ИКС). ИКС базируется на селективном поглощении инфракрасного излучения в области длин волн 4,7 мкм. ИКС-анализаторы обладают высокой селективностью, стабильностью и надежностью показаний. Преимущественное распространение получили бездисперсионные анализаторы, работающие на полихроматическом излучении, в которых применяются оптико-акустические детекторы, заполненные анализируемым газом. Эти приборы отличают простота и надежность конструкции устойчивость к механическим и тепловым нагрузкам, что и определило их преимущественное распространение. При заполнении рабочих полостей другим газом (метаном, сернистым ангидридом, двуокисью углерода, окисью азота) и соответствующей корректировке оптической и измерительной систем ИКС-анализаторы могут быть использованы и для анализа других компонентов отработавщих газов. [c.20]

В работе [187] был изложен метод расчета идеальных поверхностей, обладающих селективными свойствами. Как было показано в гл. 1 [1-26], поглощающая способность металлической поверхности при температуре Гг для излучения черного тела с температурой Ту равняется степени черноты той же поверхности при температуре Т= У ТуТг. Таким образом, поглощающая способность излучения черного тела металлическими по- [c.217]

Дальнейшее повышение к. п. д. при прочих равных условиях достигается применением селективных покрытий на застекленной поверхности опреснителя, благодаря чему она становится изоляцией. Стеклянная пластина, покрытая тонким слоем определенного материала, например двуокисью олова, несколько хуже пропускает солнечное излучение в области спектра 0,3—2,5 мкм, но зато почти полностью отражает длинноволновое излучение (область спектра 4—20 мкм) [204]. На рис. 8-37 приведены спектральные характеристики пропускания и отражения системы стекло-Ьпленка SnOa—F . [c.225]

При поглощении солнечной радиации пластина I, имеющая селективное покрытие для максимального поглощения в спектральном интервале 0,2—3 мкм и минимального излучения при Х>4 мкм, нагревается. Если в то же время пропускать охлаждающую воду по каналам 6, в контурах, образованных парами полупроводниковых пластин 3, 4 и металлических пластин 1, 2, 5, возникает термоэлектрический ток (пунктирные линии). При указанной на рисунке последовательности соединения полупроводниковых пластин наличие тока обеспечивает поглощение значительного количества тепла Пельтье на спаях пластин 3, т. е. охлаждение корпуса хо,тодильника 2. [c.230]

Так как для любой длины волны излучательная способность абсолютно черного тела больше излучательной способности нечерных тел, взятых при одной и той же температуре, то на первый взгляд кажется, что самым подходяш им источником света является абсолютно черное тело. Однако к источникам света предъявляются и другие требования, которым лучше удовлетворяют нечерные тела. Как показывают опытные данные, несмотря на то что излучательная способность вольфрама при всех длинах волн меньше, чем излучательная способность абсолютно черного тела, он обладает селективным излучением в видимой области — энергия излучения в этой области при температуре 2450 К составляет 40% излучения черного тела при той же температуре. В инфракрасной же области вольфрам отдает всего 20% инфракрасного излучения абсолютно черного тела. [c.375]

Следовате.п.но, измерение потока лучистой энергии всегда требует тщательного анализа условий эксперимента. К сказанному нужно добавить, что большинство приемников радиации селективно, т. е. неодинаково реагирует на излучение различных длин волн. Это также надо учитывать при опытах, проводимых для сравнения потока лучистой энергии в разных участках спектра. Еще большие трудности возникают в том случае, когда измеряют абсолютное значение светового потока или создаваемую им освеп1енность. Для этого необходимо проградуировать используемый приемник радиации, что совсем не просто. [c.43]

В дальнейшем мы ознакомимся с различными приемами моно-хроматизации света (интерференционные фильтры, монохроматоры с дифракционной решеткой или призмой и т.д.). На данной стадии изложения важно отметить, что при оптических наблюдениях можно добиться необходимого эффекта не только ограничением интервала излучаемых частот, но и использованием селективного приемника излучения. Действительно, если применять источник света, излучающий весь набор частот, [c.212]

Для разделения спектров разных порядков применяют различные приемы (исполь. )уют стеклянные фильтры, селективные приемники излучения и т.д.). С равнительно легко отделить инфракрасное излучение от видимого или видимое от ультрафиолетового, но если разность длин волн, соответствующих соседним порядкам дифракции, невелика (а так будет всегда при использовании вькчлшх порядком), го приходится применять достаточно сложную схему монохроматнзации излучения. Поэтому (аналогично тому, как делалось в многолучевой интерферометрии) целесообразно ввести понятие области свободной дисперсии [c.322]

Мы пользовались до сих пор для определения величины потока и всех связанных с ним величин обычными единицами энергии и мощности, например, джоулями и ваттами. Такого рода энергетические измерения и выполняются, когда приемником для света является универсальный приемник, например, термоэлемент, действие которого основано на превращении поглощенной световой энергии в тепловую. Необходимо, однако, иметь в виду, что гораздо чаще мы используем в качестве приемников специальные аппараты, реакция которых зависит не только от энергии, приносимой светом, но также и от его спектрального состава. Такими весьма распро-страненными селективными приемниками являются фотопластинка, фотоэлемент и особенно человеческий глаз, играющий исключительно важную роль и при повседневном восприятии света, и как приемник излучения во многих оптических приборах. [c.51]

В связи с обсуждением опытов Вавилова м ы обращали внимание на изменение числа поглощающих частиц под влиянием мощного падающего излучения. Однако это не единственный эффект, имеющий место при больших интенсивностях света. В 156 подчеркивалась тесная связь законов поглощения и дисперсии с представлением об атоме как о гармоническом осцилляторе, заряды которого возвращаются в положение равновесия квазиупругой силой. Если интенсивность света, а следовательно, и амплитуда колебаний зарядов достаточно велика, то возвращающая сила уже не будет иметь квазиупругий характер, и атом можно представить себе как ангармонический осциллятор. Из курса механики известно, что при раскачивании такого осциллятора синусоидальной внешней силой (частота ш) в его движении появляются составляющие, изменяющиеся с частотами, кратными со, — двойными, тройными и т. д. Пусть теперь собственная частота осциллятора соо. подсчитанная в гармоническом приближении, совпадает, например, с частотой 2ш. Энергия колебаний зарядов в этом случае особенно велика, она передается окружающей среде, т. е. возникает селективное поглощение света с частотой, равной со = /2 0o. Таким образом, спектр поглощения вещества, помимо линии с частотой о),,, должен содержать линии с частотами, равными /гСОо, а также /зй)(, и т. д. Коэффициент поглощения для этих линий, как легко понять, будет увеличиваться с ростом интенсивности света. [c.570]

В соответствии с этим и излучение нечерного тела может иметь селективный характер. [c.693]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...