Свет монохроматический

Направление оси совпадает с ребром А А, расположенным вертикально. Плоскость поляризации падающего света составляет угол 45° с направлением оси кварца. Свет монохроматический, к ==. 589,0 нм. [c.893]

Большинство применяемых на практике интерферометрических методов основано на разделении амплитуды света монохроматического источника на два когерентных луча (опорный и рабочий), которые после прохождения заданного пути могут давать интерференционные эффекты. [c.222]

Представим себе экран Et с отверстием Т, освещаемый параллельным пучком света монохроматического точечного источника (рис. 22). Пусть отверстие Т круглое. В плоскости 2, находящейся на конечном расстоянии от плоскости будет наблюдаться дифракционная картина Френеля от отверстия Т. Мы будем считать, что диаметр отверстия Т мал по сравнению с расстоянием E Ei. [c.29]

В следующих вопросах считайте щель источника очень узкой,, а свет монохроматическим. [c.185]

Вернемся к исследованию интерференции в плоскопараллельных пластинках и учтем лучи, претерпевшие в них многократные отражения (рис. 134). Обозначим через R коэффициент отражения света от границы раздела пластинки с воздухом, т. е. долю энергии падающего света, которая возвращается обратно при каждом отражении. При отсутствии поглощения оставшаяся доля (1 — Щ проходит через эту границу. Если среды по обе стороны пластинки одинаковы (воздух), то, как будет показано в 65, коэффициенты отражения на обеих поверхностях пластинки будут одинаковы. Допустим, что падающий свет монохроматический. Обозначим через /о его интенсивность. Тогда интенсивности прошедших пучков Г, 2, 3, . .. будут [c.244]

При математической формулировке принципа Гюйгенса — Френеля будем предполагать, что источники света — монохроматические с одной и той же частотой о). По предположению Френеля каждый элемент площади йР поверхности Р (рис. 150) испускает вторичную сферическую волну, а волновое поле в точке наблюдения Р представляется суперпозицией таких волн в виде интеграла [c.263]

Формулы Френеля мы вывели в предположении, что свет монохроматический. Однако в случае обыкновенного отражения в эти формулы не входит длина волны, а отражение не сопровождается изменением фазы. Поэтому в случае недиспергирующих сред и обыкновенного отражения формулы Френеля справедливы и для немонохроматических волн. Надо только под Ши т. д, понимать соответствующие компоненты напряженностей электрического поля падающей, отраженной и прошедшей волн на границе раздела. Это непосредственно следует из теоремы Фурье и принципа суперпозиции. [c.412]

Остановимся на случае просвечивания плоской модели в монохроматическом свете. [c.516]

Величины о и Но называются амплитудами волн v — ее частотой % = с/ — длина волны (где с — скорость света). Если частота v и длина волны % постоянны и не зависят от времени t, волна монохроматична. Реальные колебания и волны не являются идеально монохроматическими. [c.117]

Для технологических применений энергии света необходима его фокусировка на минимально возможной площади, что в случае полихроматического излучения неосуществимо. При монохроматическом излучении теоретически диаметр сфокусированного луча лежит в пределах 1,0...0,4 мкм, но отсутствие идеальной монохроматичности и когерентности луча может несколько увеличить этот диаметр. Монохроматический свет достаточной интенсивности получить при помощи обычных источников не представляется возможным. [c.118]

Формула (2.40) определяет среднюю интенсивность излучения (это выражение называют полной мощностью излучения) осциллятора. Следовательно, приходим к выводу, что при гармоническом колебании электрона излучается монохроматический свет с той же частотой щ, причем интенсивность пропорциональна oj (или же [c.33]

Под спектром в оптике понимают совокупность частот (дискретную или сплошную) монохроматических колебаний, которыми можно представить свет какого-либо источника. Графически спектр изображают как распределение интенсивности излучения по частотам [c.37]

Как известно, (3.9) и (3.10) есть законы отражения и преломления света. Следовательно, предположение трех плоских монохроматических волн, а также учет граничного условия дают возможность вывести известные из опытных данных законы отражения и преломления, прийти к выводу о равенстве фаз и частот всех трех волн на границе раздела . [c.48]

Чтобы выяснить влияние размеров источника на интерференционную картину, обратимся к опыту с интерферометром Майкельсона, где зеркала составляют друг с другом угол, отличный от 90 . Рассмотрим два случая 1) источник света точечный и излучает монохроматический свет 2) источник света протяженный. [c.90]

Случай 1. Положим, что в интерферометр Майкельсона направляется свет от точечного источника (из точки S на рис. 4.20), излучающего монохроматический свет длиной волны X. При незначительном наклоне зеркала 3 относительно 3i наблюдаются полосы равной толщины от слоя воздуха переменной толщины, заключенного между зеркалом 3i и изображением зеркала За в пластинке П. Очевидно, что интенсивность, обусловленная интерференцией лучей, исходящих от некоторой толщины / воздушного слоя, равна [c.90]

Поскольку толщина слоя переменная, то получится совокупность интерференционных полос, параллельных ребру двугранного угла между зеркалом 3i и изображением зеркала 3 в пластинке П. Легко убедиться, что в рассмотренном нами случае идеального точечного источника, излучающего монохроматический свет, интерференционная картина независимо от толщины воздушного клина будет четкой. В действительности, если исходить из выражения интенсивности, видно, что она равна нулю каждый раз, когда толщина [c.91]

Нахождение волновой функции. Считая падаюидий на атом свет монохроматическим, а длину его волны-много большей размеров атома или молекулы, моя но электрическое поле световой волны в атоме (или молекуле) представить в виде [c.262]

Измерение в режиме старт-стоп фотонов, испущенных одним атомом. Рассмотрим ситуацию, когда единственный атом непрерьшно облучается светом монохроматического лазера. Согласно квантовой механике момент поглощения или испускания света атомом не определен. Это собьггие может произойти в любой момент времени, но с различной вероятностью. С другой стороны квантовая механика, признавая случайность момента поглощения и испускания фотона, позволяет рассчитывать вероятности этих событий. [c.23]

Зарядовый рельеф модулирует электрическое поле в объеме кристалла DRl5P и формирует в нем соответствующее пространственное распределение изменений двулучепреломления, благодаря которым осуществляется модуляция считывающего света. Монохроматический световой пучок падает на электрооптическнй кристалл н дважды проходит через него при отражении от диэлектрического зеркала. При этом возможна либо фазовая, либо поляризационная модуляция света в зависимости от выбора среза кристалла н направления поляризации падающего пучка. Во втором случае интенсивность света па выходе определяется, как [c.127]

Я = 5 м. Источник света монохроматический с длиной волны 550 нм. Интерференционная картина наблюдается невооруженным глазом на экране без линзы. Известно, что расстояния от центра делительной лластинки до Al и до выпуклого зеркала Аг равны и поэто-му в центре интерференционнш картины наблюдается светлое пятно. Определить ра--диус девятого светлого кольца. [c.205]

Отсутствие эргодичности в этом случае легко продемонстри-)овать, рассмотрев два разных интерференционных опыта Онга. Пусть в первом опыте свет, рассеиваемый стационарной шероховатой поверхностью, падает на экран с двумя отверстиями и мы ведем наблюдения за интерферограммой, формируемой на другом, удаленном экране. Поскольку свет монохроматический, он пространственно-когерентен (задача 5.12) и видность иитерферограммы определяется следующим образом [c.332]

Большинство интерферометров этой группы построено по принципиальной схеме интерферометра Физо (рис. 111.20). Свет монохроматического источника 1 (чаще всего ртутной лампы) собирается конденсором 2 на диафрагме 5, расположенной в с юкаль-ной плоскости объектива 6 коллиматора. Интерферирующие пучки отражаются от нижней эталонной плоскости слегка клиновидной пластины 7 и от верхней контролируемой плоскости пластины 8. Последняя установлена на столе 9 и может перемещаться и наклоняться относительно эталона. [c.143]

Для механической обработки используют твердотелые ОКГ, рабочим элементом которых является рубиновый стержень, состоящий из оксидов алюминия, активированных 0,05 % хрома. Рубиновый ОКГ работает в импульсном режиме, генерируя импульсы когерентного монохроматического красного цвета. При включении пускового устройства ОКГ электрическая энергия, запасенная в батарее конденсаторов, преобразуется в световую энергию импульсной лампы. Свет лампы фокусируется отражателем на рубиновый стержень, и атомы хрома приходя в возбужденпое состояние. Из этого состояния они могут возвратиться. в нормальное, излучая с(ютоны с длиной волны 0,69 мкм (красная флюоресценция рубина). [c.414]

Удобнее и точнее исследование в монохроматическом свете, при котором на изображении возникают темные полосы пзохро.м (название в данио.м случае условное) и изоклин. Последние можно исключить, применяя круговую поляризацию. Для этого перед и за моделью устанавливают пластинки из оптически активного материала (чаще всего слюды), толщину которых выбирают так, чтобы вызвать в проходящем [c.156]

Описанным выше приемом просвечивания, плоской модели в монохроматическом свете не исчерпываются возможности оптическо10 метода. Часто просвечивание модели проводится в белом свете. На экране в этом случае вместо темных и светлых полос получаются цветные полосы с непрерывными переходами через цвета спектра. Существуют способы просвечивания моделей с погашением изоклин. Известны приемы исследования напряженного состояния в пространственных моделях путем замораживания оптической анизотропии с последующим разрезанием модели на плоские образцы. [c.520]

Для оценки временных сварочных напряжений используют методы оптического моделирования. Образцы изготавливают из оптически активного материала (поликарбонат или эпоксидная смола) и нагревают. В процессе нагрева регистрируют (визуально или фотокиносъемкой) характерные картины светлых и темных полос, возникающих на поверхности пластины при облучении монохроматическим источником света. По этим картинам [c.419]

При освещении белым светом в поле зрения окуляра возникает центральная черная и боковые окрашенные полосы убывающей ин-тенснвностн (рис. 5.12, а). При вводе светофильтра 4 (см. рис. 5.11), создающего монохроматическое освещение, в поле зрения окуляра возникают полосы одинаковой интенсивности, расстояние между которыми соответствует половине световой волны Я, светофильтра. При окулярных и экранных отсчетах по черной полосе определяют положение измерительного наконечника, а по монохроматическим полосам — цену деления шкалы интерферометра с помощью формулы [c.125]

Принцип действия рефрактометра Пульфриха заключается в следующем. Параллельный скользящий пучок монохроматического света направляется на верхнюю грань (рис. 3.17) прямоугольной призмы с известным показателем преломления (призма обычно изготовляется из тяжелого стекла—флиита, имеющего показатель преломления порядка 1,9), на которой расположен образец (твердый или жидкий) с неизвестным показателем преломления. [c.59]

Распространение света внутрь металла. Часть света, проходящая внутрь металла, как отмечено в ыше, сильно поглощается в нем. По этой причине в процессе взаимодействия света с металлами существенную роль играют их очень тонкие слои. При таком рассмотрении амплитуда световой волны будет резко уменьшаться по мере проникновения внутрь металла. Пусть монохроматическая световая волна длиной Kq нормально падает на поверхность металла. Ось 2 направим по нормали. Слой металла толщиной dz поглощает часть падающей энергии, пропорциональную толщине поглощающего слоя, т. е. dl = —aldz. Если проинтегрировать это выражение от нуля до 2, то получим известный закон Бугера, о котором более подробно речь пойдет позднее (см. гл. X) [c.62]

Как уже отмечалось, реальные источники света не излучают строго монохроматические волны. Это связано с тем, что излучения атомов должны затухать из-за потери энергии на излучение. Кроме того, если даже отдельные атомы источника излучали бы идеально монохроматические волиы в покоящемся (относительно наблюдателя) состоянии, то наличие непрерывного хаотического движения атомов приводит к хаотической модуляции колебаний вследствие эффекта Допплера — атомы, приближающиеся к точке наблюдения и удаляющиеся от нее, посылают к точке наблюдения разные ча- [c.70]

Частичная когерентность. Немонохроматичность света связана с механизмом излучения. Как мы уже знаем, излучение происходит в виде цугов конечной длины. Вследствие конечности длины цугов атом излучает (см. гл. И) не монохроматический свет, а целый сиектр частот, ширина интервала которого обратно пропорциональна длине цуга. Поскольку цуги волн, излучаемые одним и тем же атомом в разные моменты времени, взаимно не коррелированы, то очевидно, что интерференция произойдет только при встрече волн (полном или частичном нх перекрывании), образуемых из одного и того же цуга. С целью более подробного анализа когерентности в этом случае обратимся к следующему опыту. [c.77]

Кривые равного наклона (интерференция от плоскопараллельной пластинки). Поверхность плоскопараллельной пластинки из прозрачного материала освещается точечным источником монохроматического света (рис. 4.16). В произвольную точку А, расположенную по ту же сторону пластинки, что и источник S, приходят два луча одн11, отраженный от верхней, другой — от нижней поверхностей. Оба луча исходят из одного и того же источника и, являясь [c.85]

Если наблюдение ведется в монохроматическом свете, то интерференционная картина п[1едстаБЛяет собой чередование светлых и темных полос. При наблюдении в белом свете илеика оказывается окрашенной в разные цвета. Подобная окрашенность пленок, обусловленная интерференцией отраженных от поверхностей лучей, носит название цветов тонких пленок. Следует заметить, что при наблюдении в белом свете отклонение от параллельности поверхности пластинки должно быть незначительным. Заметное отклонение от параллельности приводит к значительному сближению полос [c.89]

Наблюдение в белом свете. При наблюдении в монохроматическом свете возникает чередование темных и светлых колец (полос). В белом же свете вследствие зависимости радиуса кольца от длины волны возникают цветные полосы, так паз .1ваемые цвета Ньютона. Каждая полоса начинается от центра фиолетовым н заканчивается красным цветом. [c.95]

Рассмотрим случай нормального падения плоской монохроматической и линейно-поляризованной волны на хорошо отражающую поверхность с относительным показателем преломления п> 1. Поглощением света при распространении пренебрежем. Отра)кен-ная световая волна, когерентная с падающей, будет распространяться в противоположном паправленгпг. В результате произо11дет интерференция двух когерентных волн—. падающей и отраженной. Считая, что в световых явлениях основную роль играет электрический вектор, запишем уравнение падающей световой волны, распространяющейся в положительном направлении оси х, в виде [c.96]

Опыт Винера со стоячими световыми волнами. Первый опыт со стоячими световыми волнами был выполнен в 1890 г. Винером. Схема установки Винера представлена иа рис. 5.4. Плоское металлическое (покрытое серебряным слоем) зеркало освещалось нормально падающим параллельным пучком монохроматического света. Плоская тонкая стеклянная пластинка П, поверхность которой покрыта тонким слоем (толщиной, меньшей V20 полуволны падающего света) прозрачной фотографической эмульсии, расположена на металлическом зеркале под небольшим углом ф к его поверхности. Отраженный от зеркала 3 лучок интерферирует с падаюидим в результате получается система стоячих световых волн. Согласно теории отражения света от металлической поверхности, первый ближайший к зеркалу узел электрического вектора расположится на поверхности зеркала, так как при таком отражении именно электрический вектор меняет свою фазу на противоположную. Следовательно, первый узел магнитного вектора расположится на расстоянии в четверть длины световой волны от зеркала. Таким образом, перед зеркалом будет наблюдаться система узлов (и пуч- [c.97]

Положим, что на поверхность стекла падает монохроматический свет длиной скажем красный. Отраженный от поверхности ртутного зеркала свет образует с падающим стоячие световые волны. В пучностях электрического вектора происходит максимальное разложение бромистого серебра (почернение) так, что в толще эмульсии образуются эквидистантные полупрозрачные слои серебра, расположенные друг от друга на расстояипн Хх/2. Если на обрабо- [c.98]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...