Поляризационные эффекты

Отметим сразу, что скалярная теория не учитывает поляризационные эффекты. Однако в силу малости углов падения рентгеновского излучения, как было показано в предыдущих параграфах, поляризационными эффектами действительно можно пренебречь. Введем для удобства вектор v = — к , тогда [c.29]

Приведенные выше соотношения для вычисления эффективности решеток при скользящем падении получены весьма приближенным скалярным методом расчета и дают лишь наглядное качественное описание основных особенностей, проявляющихся в рентгеновской области спектра. Более точная векторная теория, пригодная для расчета эффективности решеток любого профиля и учитывающая как поляризационные эффекты, так и конечную [c.257]

Мультиплексные голограммы (см. 5.2) позволяют сохранить поляризацию объектной волны в голографическом процессе. При этом записываются две голограммы, по одной для каждого состояния поляризации опорной волны. Например, опорные волны могут вводиться под разными углами, так чтобы можно было использовать освещение голограммы с помощью двух волн, по одной для каждого состояния поляризации. Этот процесс аналогичен тому, который используется при записи и восстановлении двухцветных голограмм (см. 5.3). Каждая освещающая волна взаимодействует с двумя голограммами, так что при этом воспроизводится полная картина из четырех изображений [71. Два из этих изображений оказываются наложенными друг на друга и формируют восстановленное изображение с такой же поляризацией, как и у объектной волны. Достоинством такого изображения является то, что при этом полностью сохраняются свойства объектной волны. Например, свойства объектов, проявляющих поляризационные эффекты, можно изучать с помощью поляризатора по восстановленным с голограммы их изображениям в отсутствие самого объекта [1, 2, 3, 4, 5]. [c.223]

Поляризационные эффекты необходимо также учитывать при измерении отношений пучков с помош,ью фотометра. Та составляюш,ая объектного пучка, вектор поляризации которой перпендикулярен вектору поляризации опорного пучка, дает вклад только в фоновую засветку голограммы, но не участвует в восстановлении изображения. В тех экспериментах, в которых изучается сильно рассеивающий объект, имеет смысл проверять степень деполяризации, вноси- [c.526]

Локальные нарушения правильной передачи контраста могут возникать таклсе за счет поляризационных эффектов, когда отдельные участки поверхности объекта, расположенные под определенным углом к падающим на них лучам света, изменяют поляризацию таким образом, что в результате в воспроизводимом изображении появляются более темные или более светлые участки, чем в оригинальном объекте. [c.245]

Из табл. 8.8 видно, что имеется незначительная вариация величины / от материала к материалу. Было найдено экспериментально [62] и показано теоретически [63], что электрооптический эффект по существу является в большей степени поляризационным эффектом, нежели эффектом, вызванным электрическим полем. При использовании поляризационного коэффициента / критерий качества пропорционален sf. Таким образом, высокая диэлектрическая проницаемость материала, например НБС, обусловливает более высокую скорость отклонения луча по сравнению с материалами с меньшими значениями г, как, например, ниобат лития. [c.382]

Так как дисковый элемент является частичным поляризатором, то нужно стремиться к тому, чтобы возникающие напряжения не вызывали поворота плоскости поляризации генерируемого излучения. Это достигается, например, при плосконапряженном состоянии диска, когда все его точки изотропны, т. е. испытывают равномерное растяжение или сжатие. Однако это условие соблюдается только в небольшой центральной зоне, размер которой, исходя из принципа Сен-Венана, определяется разностью диаметра и удвоенной толщины диска. В остальных точках поперечного сечения касательные напряжения отличны от нуля и наибольшая величина их составила 30 МПа. Расширение области с равномерными напряжениями может быть достигнуто, например, увеличением диаметра элемента или уменьшением его толщины. Принятое в оптике соотношение геометрических размеров оптических деталей (толщина/диаметр 1/7) не позволяет намного сократить толщину диска. Видимо, наилучшим техническим решением устранения поляризационных эффектов является применение иммерсионного хладагента и установка дисков под углом к оси резонатора, близким к 90°. [c.169]

В другом методе ослабления лазерного пучка пользуются тонкими проволочными сетками или экранами для отражения или рассеяния известной части энергии [166]. Обычно их рассчитывают на основе простой геометрической оптики, так что ослабление пропорционально доле площади, перекрываемой проволочками. Сетки можно поворачивать и тем самым плавно изменять ослабление приблизительно в 2 или 4 раза, а пара сеток, установленных под прямым углом друг к другу, позволяет менять ослабление в еще больших пределах. Характеристики таких сеток рассчитываются без учета дифракционных эффектов, а поэтому размеры проволоки и расстояние между ними должны во много раз превышать длину волны. Кроме того, в пучок должно вмещаться много проволок, иначе будут получены ошибочные результаты. Большое число таких сеток с разными угловыми ориентациями трудно установить в ряд (для сильного ослабления) при работе с хорошо коллимированными пучками, но для некогерентных пучков была продемонстрирована возможность большого ослабления [167]. Итак, хотя такие сетки способны выдерживать большие пиковые мощности, они наиболее пригодны для пучков со сравнительно большими сечениями. Сетки из параллельных проволочек создают также некоторые поляризационные эффекты, пропуская несколько больше излучение, поляризованное перпендикулярно проволокам, нежели излучение, поляризованное параллельно. [c.139]

Оставшийся в этом выражении интеграл необходимо вычислять в пределах от О до оо, однако видно, что он логарифмически расходится как при малых, так и при больших значениях волнового числа. Физический смысл этих расходимостей вполне очевиден. Малые к соответствуют большим значениям прицельного параметра при столкновении частиц, поэтому сходимость интеграла столкновений в области малых волновых чисел к < г ) должна обеспечиваться за счет поляризационных эффектов, приводящих к экранированию кулоновского взаимодействия. Однако эти эффекты не учитываются [c.221]

Парная корреляционная функция для плазмы. Обсудим теперь влияние поляризационных эффектов на кинетические процессы в плазме. Сначала будет проведен расчет парной корреляционной функции даь-, а затем с помощью соотношения (3.4.15) будет построен интеграл столкновений. [c.222]

Сохраняя в правой части этого уравнения лишь первый член, получаем функцию G , которая есть не что иное как фурье-образ функции (3.4.38). Тем самым мы фактически возвращаемся к приближению Ландау для интеграла столкновений. Второй и третий члены в правой части уравнения (3.4.42) описывают поляризационные эффекты. Отметим, что эти члены играют важную роль при малых А , поскольку они расходятся в пределе А 0. [c.224]

Простейшее приближение для интеграла столкновений, учитывающее поляризационные эффекты, получается из марковского выражения (3.4.56) для парной корреляционной функции. С учетом формул (3.4.52) и (3.4.53) интеграл столкновений можно представить в виде [c.228]

Это уравнение отличается от уравнения (3.4.40) тем, что в левой части оно содержит точный двухчастичный оператор Лиувилля Ьаь-, не оператор описывающий свободное движение. Это отличие приводит к двум важным следствиям. Во-первых, с физической точки зрения уравнение (3.4.70) предпочтительнее уравнения (3.4.40), так как на малых расстояниях оно соответствует приближению Больцмана, а не приближению Ландау. Во-вторых, в математическом отношении уравнение (3.4.70) значительно сложнее, чем (3.4.40). Мы видели, что уравнение (3.4.40) может быть преобразовано в точно интегрируемое уравнение в к-представлении, где структура оператора становится очень простой. К сожалению, этот метод не годится для уравнения (3.470), так как в к-представлении Ьаь является интегральным оператором. С другой стороны, больцмановский член достаточно просто учитывается в координатном представлении, но зато в этом представлении сложно рассматривать поляризационные эффекты. Таким образом, проблема построения сходящегося интеграла столкновений для плазмы сводится к математической проблеме решения уравнения для Gab- Возможно, что эту трудность удастся преодолеть путем построения подходящего приближенного решения уравнения (3.4.70). [c.233]

Поляризационные эффекты могут внести заметные искажения при измерении распределения яркости в спектре. Это обязывает экспериментатора относиться к ним очень внимательно. [c.185]

Опытные данные показывают, что значение определенное экспериментально, выше, чем вычисленное по (2.33) и (2.34). Это происходит из-за наличия поляризационных эффектов на основных электродах. Поэтому в дальнейшем в расчет должно приниматься значение величины и, из формулы, аналогичной формуле (2.33), где определяется экспериментально. [c.53]

Другая важная система координат связана с центром тяжести системы взаимодействующих частиц, который в этой системе покоится (Ц-система). Эта система удобна тем, что в ней процессы распада и процессы столкновений двух частиц обладают максимальной степенью симметрии. Так, например. распад частицы на две другие характеризуется сферически симметричным распределением образующихся частиц, если не учитывать поляризационные эффекты. Существование последних сводит симметрию к осевой. В случае столкновений двух одинаковых частиц в Ц-системе, помимо тривиальной оси симметрии, совпадающей с относительным направлением движения обеих частиц, имеется также плоскость симметрии, перпендикулярная этому направлению и проходящая через точку, где произошло столкновение. [c.11]

Проведенное рассмотрение не касается каких-либо свойств, вытекающих из особенностей кристаллической структуры, так же как и поляризационных эффектов. Либфрпд и Шлеман [24], обобщая результат для линейной цепочки, получили с помощью другого приближения выражение [c.235]

В целях упрощения расчетов, учитывая малый вклад в увеличение энтропии и внутренней энергии химических реакций и поляризационных эффектов, значения 3, 6 и 7-го членов подьп1тегрального выражения можно приравнять к нулю, а в 4-м и 5-м слагаемых целесообразно перейти от объемных интегралов к поверхностным. Тогда получим окончательное выражение для интенсивности изнашивания [c.121]

Поскольку в элементе электрод с покрытием является катодом, то весь поляризационный эффект следует отнести к катодному процессу (анодная поляризуемость стального электрода без покрытия в Na l ничтожна). [c.137]

Между молекулами двуокиси углерода, аргона, четыреххлористого водорода, многих органических соединений, находящихся на близком расстоянии, действуют силы притяжения, называемые по имени голландского физика Я. Ван-дер-Ваальса вандерва-альсовыми. Они возникают за счет поляризационного эффекта, вызываемого влиянием поля электронов, движущихся вокруг ядра данного атома, на движение электронов вокруг ядра соседнего атома. Вандер-ваальсовы кристаллы обладают низкой температурой плавления и отличаются невысокой твердостью. [c.55]

Такой вид трения называется избирательным переносом и используется там, где граничное трение недостаточно надежно или не обеспечивает долговечность машины [12]. Режим ИП характеризуется сложностью физико-химических процессов, что связано не только с многообразием внешних условий трения, но и с большим числом факторов, влияющих на ход этих процессов. К числу таких факторов, возбуждающих более сложные физикохимические явления на контакте при деформации и перемещении, следует отнести термодинамическую нестабильность смазки и металла давление и нагрев скорость перемещения, приводящую к столкновениям частиц на поверхностях трения каталитическое действие окисных пленок и самого металла на смазку трибоде-струкцию — разрыв молекул как гомеополярный, так и гетеро-полярный электризацию, способствующую притяжению частиц с разными зарядами и создающую двойной электрический слой образование различного рода дефектов в структуре металла де-поляризационный эффект трения в результате скольжения одной поверхности по другой, приводящий к снижению самопассивации вплоть до разрушения окисных пленок и ускорению коррозионных процессов эффект экзоэмиссии электронов, особенно при возвратно-поступательном движении. [c.5]

Энергия д, соответствующая максимуму сечения а — Од, сопоставляется с массой ., М — Sgi -. (Обычно в физике элементарных частиц используется система единиц, в к-рой А = с = 1 тогда М — д ) Полная ширина Г резонансной кривой на половине её высоты определяет время жизни Р. т А/Г (в соответствии с неопределённости соотношением между энергией и временем). Для определения спина Р., как нравпло, необходим более тщательный анализ угл. зависимости диф-ференц. сечения упругого рассеяния с целью нахождения той парциальной амплитуды, в к-рой проявляется этот максимум (см. Рассеяние микрочастиц, Поляризационные эффекты в рассеянии частиц). [c.315]

Работы и идеи Е.С. Кузнецова способствовали возникновению егце одного направления — обнаружилась необходимость электродинамического обоснования теории переноса и включения в ее рамки поляризационных эффектов. Это стало началом цикла работ, посвягценных феноменологическому формулированию основных идей алгебраической оптики, включая матричное уравнение переноса, и построению на основе электродинамики обгцей спектральной теории радиационного поля [26-28. [c.774]

Существует много веществ, оптические свойства которых зависят как от направления распространения, так и от поляризации световых волн. К оптически анизотропным материалам относятся кристаллы, например кальцит, кварц и KDP, а также жидкие кристаллы. Эти материалы характеризуются многими необычными оптическими свойствами, такими, как двойное лучепреломление, оптическое вращение плоскости поляризации, поляризационные эффекты, коническая рефракция, электрооптические и акустооптические эффекты. Анизотропные кристаллы используются во многих оптических устройствах, например в призменных поляризаторах, поляризационных пластинах и в двулучепреломляющих фильтрах. Анизотропные нелинейные вещества используются также для достижения фазового синхронизма при генерации второй гармоники. Таким образом, очевидно, сколь важным для практического применения этих свойств является четкое представление о процессе распространения света в анизотропных средах. Данная глава целиком посвящена изучению распространения электромагнитного излучения в этих средах. [c.78]

Как показано выше, точное описание нелинейных поляризационных эффектов требует одновременного учета как собственного линейного двулучепреломления, так и индуцированного нелинейного двулучепреломления. В общем случае динамика состояния поляризации излучения при распространении по световоду определяется уравнениями (7.1.28) и (7.1.29) и их решения широко исследуются [27-44]. В случае непрерывного излучения была обнаружена неустойчивость. известная как поляризационная [29-31]. Данная неустойчивость проявляется в виде значительного изменения выходного состояния поляризации, когда входные мошность или состояние поляризации изменяются незначительно. В частности, явление поляризационной неустойчивости показывает, что медленная и быстрая оси световода, поддерживаюшего состояние поляризации, не полностью эквивалентны. [c.186]

В диодах с двумя системами плоскопараллельных сторон (конфигурация, в которой возможны моды отскакивающего мяча) наблюдались другие поляризационные эффекты. Вблизи порога и осевое излучение и свет, излучаемый в направлении 4° к оси, были в высокой степени поляризованными с вектором Е, перпендикулярным плоскости перехода. При увеличении тока степень поляризации осевого излучения (0°) становилась меньше, а углового (4°) не изменялась. Это согласуется с предположением о том, что неосевые пики излучения связаны с внутренними отражениями от стенок, модами прыгающего мяча, при которых происходит поляризация излучения. [c.93]

Основной целью этого исследования было выяснение вопроса, является ли коррозия поляризованных образцов более интенсивной, чем коррозия неиоляризованных, и определение различий между поляризационными эффектами некоторых бинарных сплавов. Эти сплавы содержат элементы Sn, Fe, Ni, которые находятся в циркалое 2, а кроме того, платину. Все эти сплавы приготавливали на основе циркония, полученного по методу [c.189]

Переходя к следующим приближениям по плотности, мы должны выбрать стратегию отбора суммируемых диаграмм. Один их возможных вариантов состоит в оценке вкладов различных диаграмм в каждом порядке по плотности и последующем отборе опасных диаграмм , вклады которых расходятся при малых волновых числах пространственного фурье-образа функции Gab- Громоздким выкладкам мы предпочтем очевидные физические доводы. Папомним, что поляризационные эффекты появляются как следствие взаимодействия помеченных частиц а и 6 с другими частицами, находящимися внутри области с размерами порядка радиуса Дебая. Поэтому для учета этих эффектов необходимо просуммировать диаграммы всех порядков по плотности. [c.223]

Важным достоинством интеграла столкновений Балеску-Ленарда является то, что он не имеет особенностей при малых к. Действительно, из выражения (3.4.52) видно, что б(к,а ) оо при А О, поэтому поляризационные эффекты обеспечивают сходимость интеграла по волновому вектору в формуле (3.4.63). Отметим, однако, что при кго диэлектрическая проницаемость мало отличается от единицы. Следовательно, интеграл столкновений Балеску-Ленарда содержит ту же самую логарифмическую расходимость при больших А , что и интеграл столкновений Ландау, в связи с чем приходится ограничивать верхний предел интегрирования в формуле (3.4.63) условием к < Almax, где Almax 6 . [c.229]

Заметим, что простейшие диаграммы, изображенные на рис. 3.15 и рис. 3.16, содержат вершины двух типов. Вершины среднего поля , описывающие поляризационные эффекты, играют важную роль на больших расстояниях, в то время как столкно-вительные вершины дают главный вклад на малых расстояниях, где взаимодействие становится сильным. Таким образом, для правильного учета поляризационных эффектов и сильного взаимодействия на малых расстояниях между частицами желательно просуммировать не только диаграммы со средне-полевыми вершинами, но и диаграммы, приводящие к интегралу столкновений Больцмана ). [c.232]

Все атомы, ионы и молекулы испытывают слабое взаимное притяжение друг к другу, которое обусловлено силами Вап-дер-Ваалъса, однако в большинстве кристаллов эти силы весьма малы по сравнению с другими более значительными силами, обусловленными ионной или ковалентной связью. Тем не менее силы Ван-дер-Ваальса играют важную роль при образовании структур инертных и двухатомных газов в твердом состоянии (где они оказываются единственными силами, удерживающими атомы или молекулы в кристалле), а также в некоторых анизотропных кристаллах, например у селена (фиг. 6, б), где с их помощью осуществляется связь в определенных кристаллографических направлениях. Источником сил Ван-дер-Ваальса является поляризационный эффект, вызываемый влиянием поля электронов, движущихся вокруг ядра данного атома, на движение электронов вокруг ядра соседнего атома. В анизотропной молекуле этот эффект может привести к возникновению постоянного дипольного момента, однако в симметричных конфигурациях (например, в кристаллах твердых инертных газов) возникновения результирующего дипольного момента не наблюдается, поскольку поляризационные эффекты синхронизируются с непрерывно изменяющимися полями в соседних атомах. Вклад щл Ван-дер-Ваальса в энергию решетки и определяется выражением [c.24]

В настоящее время для исследования проницаемости полимерных и лакокрасочных материалов нанесенных на защищаемую поверхность, все более широкое распространение получают электрические методы. Наибольший интерес представляет метод измерения импеданса системы металл — полимерное покрытие — электрОоТит [62—64]. Этот метод исключает поляризационный эффект, имеющий место при использовании постоянного тока позволяет оценивать не только проницаемость, но и защитные свойства покрытия в комплексе, причем в условиях, характерных для эксплуатации полимерных покрытий. [c.42]

Для того чтобы установить истинную зависимость перенапряжения от плотности тока, следует снимать поляризационные кривые с такой скоростью, чтобы изменение поверхности электрода за время снятия кривой было ничтожно мало, иначе это может привести к ошибочным результатам [15]. Поляризационные кривые можно снимать разными способами, в частности быстрым методом (гальванокинетическим) [22] и методом измерения истинной плотности тока при введении в электролит различного рода поверхностно-активных веществ. Экспериментальные данные, полученные этими методами, представлены на рис. 12. Как видно из рисунка, зависимость перенапряжения серебра от плотности тока, полученная разными способами, полностью совпадает [23]. Это показывает, что в случае осаждения серебра при введении поверхностно-активных веществ не обнаруживается поляризационный эффект, связанный с присутствием адсорбированных молекул на растущей части поверхности кристалла. [c.27]

Теоретически количество электричества, необходимого для растворения 1 г-экв металла, составляет 26,8 А г. Однако практически количество электричества всегда выще теоретического вследствие поляризационных эффектов на пластинах, расхода энергии на нагрев воды и т. н. Для уменьшения этого эффекта и более равномерного использования пластин производят через определенное время (обычно через 15 мин) неренолюсовку подводимого напряжения. При проведении электрокоагуляции наблюдается повышение pH воды на 0,5— [c.48]

Общее электрическое сопротивление электрокоагулятора с учетом поляризационных эффектов на основных электродах по второму закону Кирхгофа равно [c.53]

Излучение ленточных ламп используется в направлен И, пер-пенд Кулярном к поверх ости ле ты, во пзбежан е поляризационных эффектов. Известно, апр1 мер, что раскаленная полоска платины излучает под углом 88° полностью линейно поляризованный свет. Кроме того, поляризационные эффекты могут быть вы-зва1 Ы кварцевой оптикой. [c.231]

Blvie TO двухлучевой дифференциальной схемы можно воспользоваться однолучевой схемой фотометра со стабилизацией излучения газоразрядной ртутной лампы по методу Широкова (см. рис. 216). Пользуясь этим приемом, в ГОИ Б.Я. Свешниковым и др. был сконструирован фотометр-поляриметр фотоэлектрического типа с фотоумножителем в качестве приемника. Схема прибора представлена на рис. 441. В качестве источника возбуждения фотолюминесценции использована ртутная лампа СВДШ-250, свет от которой через поляризационную призму Аренса П и светофильтр С, падает на кювету с раствором К. Измерение интенсивности люминесценции ведется в поперечном направлении через светофильтр и такую же призму-анализатор А. Перед фотоумножителем для исключения поляризационных эффектов на его катоде установлена пластина в четверть длины волны . Флуктуации в интенсивности наблюдались ниже 0,5%. [c.574]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...