Теория прилипания

В жидкой среде, когда между контактирующими телами находится жидкая прослойка и исключается действие капиллярных, электрических и кулоновских сил (см. 11 —13), адгезия обусловливается лишь молекулярными силами (расклинивающее давление препятствует адгезии). Величина молекулярных сил прямо пропорциональна размерам частиц [см, уравнения (1,47) и (1,49)]. Для водной среды экспериментальные данные о зависимости сил адгезии от размерю частиц совпадают с теоретическими, и практически подтверждается термодинамическая теория прилипания Б. В. Дерягина (см. 5). [c.143]

Для водной среды экспериментальные данные о зависимости сил адгезии от размеров частиц совпадают с теоретическими, и практически подтверждается термодинамическая теория прилипания Б. В. Дерягина (см. 3). [c.216]

Теория прилипания — теория процесса деформации металла при прокатке, созданная проф. А. И. Целиковым. [c.345]

Именно такой характер носит течение около вогнутого участка несущей поверхности с отклоненным органом управления, расположенным на задней кромке (рис. 1.11.8). На этом рисунке показана схема чисто турбулентного отрыва, при котором место перехода находится выше по течению относительно точки отрыва. Непосредственно перед ним увеличение давления объясняется по теории сверхзвукового обтекания клина последующее его возрастание обусловлено появлением области отрыва. Перед точкой прилипания давление скачком увеличивается и достигает максимального [c.102]

Наибольшие расхождения между выводами теории движения невязкой жидкости и действительными процессами течения наблюдаются вблизи стенок (обтекаемых поверхностей), т. е. у границ потока. Как показывает опыт, имеет место прилипание к стенке тончайшей (молекулярной) пленки жидкости скорость частиц этой пленки равна скорости движения пограничной поверхности, и следовательно, скорость этих частиц по отношению к поверхности равна нулю. [c.10]

Опыт и общая теория показывают, что среднее давление вдоль оси неподвижной трубы как при ламинарном, так и при турбулентном движении распределено по линейному закону. Рассмотренное в предыдущем параграфе течение жидкости с параболическим профилем распределения скоростей по сечению круглой трубы имеет место только при ламинарных течениях при турбулентных течениях профиль распределения скоростей становится менее вытянутым, благодаря перемешиванию и обмену количеством движения поперек трубы средняя скорость ю оказывается почти постоянной по всему сечению трубы и только в узком слое около стенок трубы, благодаря прилипанию, скорость резко падает до нуля (см. рис. 87, б). [c.244]

Как было указано в 5.2, условие прилипания жидкости к стенке в автомодельном турбулентном режиме не может быть использовано для определения радиуса свободной поверхности, потому что при изменении расхода радиус свободной поверхности не изменяется. Следовательно, его можно найти, пренебрегая прилипанием жидкости к стенке или, иначе, не учитывая тангенциальных сил на стенке, т. е. используя теорию цилиндрических вращающихся потоков, в пределах которой рассматривается вязкая жидкость в трубе с идеальной стенкой. В качестве дополнительного условия будем использовать принцип минимума кинетической энергии [56]. В [56] бьша подтверждена практическая полезность этого принципа, но он был квалифицирован как эвристический вместе с принципом максимума расхода. [c.97]

Имеются основания полагать, что между этими двумя зонами скольжения существует ещё одна зона — зона прилипания, где скольжение прокатываемого металла отсутствует. В этом случае силы трения при переходе с одной зоны скольжения при сухом трении к другой изменяются без скачка (табл. 2), как имеет место по теориям сухого трения и постоянных сил трепня (см. табл. 2, а и б). [c.878]

В зонах скольжения эпюра удельного давления ограничивается, как и по теории сухого трения, вогнутыми кривыми, а в зоне прилипания— выпуклой кривой, имеющей куполообразную вершину вблизи нейтрального сечения. Этот характер эпюры удельного давления подтверждается экспериментальными исследованиями распределения удельного давления по дуге захвата [4, 20]. [c.878]

При этом концентрация взвешенного осадка Сх и скорость восходящего потока воды v, согласно теории стесненного осаждения, связаны друг с другом соотношением (10.14), Очевидно размерный комплекс X может рассматриваться как некоторая обобщенная характеристика качества обрабатываемой воды, учитывающая совокупное влияние физико-химических свойств примесей и воды на процесс прилипания взвеси к хлопьям взвешенного осадка. В условиях обработки различных вод в осветлителях необходимый эффект их кондиционирования достигается при различных значениях Х [c.201]

Следуя указанной работе, приведем решение этой задачи на основе теории упрочнения в формулировке (2.100). При этом применим метод конечных элементов в форме метода перемещений. Примем на контактной поверхности условие прилипания , т. е. предположим, что в точках этой поверхности скорости перемещений в направлении осей л и г/ равны нулям. Тогда кинематические граничные условия имеют вид при г/ = О Vy = О, при л = О Uj. = О, при у = h Vy = —и/2, = О, где я Vy скорости перемещений в направлении осей х я у. [c.94]

Решение этой задачи на основании модели нелинейно-вязкого тела в предположении прилипания мембраны к матрице после контакта дано в статье [164]. Ниже изложено решение, основанное на уравнении состояния (2.100) теории упрочнения 183] как для случая прилипания мембраны к матрице, так и для случая скольжения по ней, Свободное деформирование мембраны было рассмотрено в предыдущем параграфе. В некоторый момент времени мембрана соприкоснется со стенкой матрицы. На этом свободное деформирование заканчивается, и в дальнейшем часть поверхности мембраны прилегает к внутренней поверхности матрицы. [c.173]

Теория пограничного слоя позволила объяснить природу часто встречающегося в практике явления отрыва потока от поверхности плавной формы. Явление это тесно связано со свойством прилипания вязкой жидкости к твердой поверхности обтекаемого ею тела и образованием на ней пограничного слоя. [c.447]

В последнее время получил значительное развитие новый, важный для практики раздел теории пограничного слоя — учение о взаимодействии пограничного слоя с внешним невязким потоком, расширившее рамки классической теории на случай движений вязкой среды (несжимаемой и сжимаемой) в областях, граничащих с особыми точками течений, такими как точка отрыва слоя от твердой поверхности и последующего его прилипания к ней, точка нарушения гладкости контура, движений в донной области за срезом снаряда, в ближнем следе за телом и др. [c.700]

В результате такого предельного перехода уравнения Навье — Стокса, составленные для всех подобластей, упрощаются, принимая тот или другой, зависящий от специфических особенностей движения в данной подобласти вид (уравнения Эйлера, уравнения Прандтля, уравнения медленного вязкого движения). Решения таких упрощенных уравнений, найденные для каждых двух смежных областей, сшиваются друг с другом. Наглядным примером может служить классическая теория пограничного слоя Прандтля. Предельный переход Ре —оо, что соответствует исчезновению вязкости (V 0), превращает уравнения Навье — Стокса в уравнения Эйлера. Но уравнения Эйлера не допускают интегрирования при граничных условиях, соответствующих прилипанию среды к поверхности твердого тела (нулевая относительная скорость на твердой поверхности). [c.701]

Максвелл [8] развил метод подобия в рассмотрении явлений вязкости и теплопроводности в плотных и разреженных газах. А. К. Тимирязев подтвердил теорию Максвелла наблюдениями над скольжением. На основе теории Максвелла М. Смолуховский и П. П. Лазарев построили теорию температурного скачка в разреженных газах и подтвердили теорию наблюдениями. Согласно Максвеллу молекулы плотного газа в условиях видимого прилипания газа к стенке, взаимодействуя со стенкой, практически непосредственно переносят к ней молекулярными скоростями видимые количества движения и тепловую энергию. Молекулы разреженного газа, взаимодействуя со стенкой через пристеночный слой, обусловливают явления скольжения и температурного скачка. [c.292]

Согласно теории в адсорбции участвуют не все группы молекул, контактирующих с поверхностью. Введено понятие о коэффициенте аккомодации или прилипания/у характеризующем ту часть от общего числа столкнувшихся с поверхностью молекул (групп) N, которая при этом ею мгновенно адсорбируются Ng. Согласно определению /дг < 1- [c.71]

Другие исследователи утверждают, что связующее действие клея с древесиной обусловливается главным образом силами поверхностного сцепления между пленкой клея и древесиной. По этой теории крепость клеевого соединения зависит от крепости клея в сухом состоянии, толщины клеевой пленки (клеевого шва) и от свойства прилипания клея к древесине. [c.157]

Результаты расчета оказались неожиданными в большей части расширяющейся струи концентрация димеров и более крупных агрегаций уменьшается, хотя пересыщение увеличивается. На этом основании делается заключение, что критерий критического пересыщения, используемый в классической теории нуклеации, должен быть дополнен другими факторами, связанными со скоростью адиабатического расширения и действительной концентрацией кластеров в паре. Измеренные молярные концентрации кластеров (С02)п (лг = 3 5) зависят от давления ро в резервуаре и от диаметра d сопла (То = 300 К), как это видно на рис. 53, 54 [342]. Согласие с расчетными данными (отрезки кривых) достигалось при следующих значениях коэффициента прилипания аз = 3,3-10 для (СО2)3, tt4 = 3,6-10" для (002)4 и 5 = 3,8-10 для (002)5. Отличие от 1 свидетельствует о трудности возбуждения внутренних движений кластера. [c.124]

Чтобы определить сечения реакций (I), (III), (IV), нужно, помимо вероятности расщепления дейтрона, знать также коэффициент прилипания частиц к ядру. Так как точная теория этого коэффициента в настоящее время отсутствует, то вычисление эффективных сечений реакций (I), (III), (IV) имеет смысл только- с экспоненциальной точностью , т. е. без сравнительно медленно меняющегося с энергией сталкивающихся частиц коэффициента перед экспоненциальным множителем с большой отрицательной экспонентой (большая по сравнению с единицей величина абсолютного значения экспоненты является условием применимости квазиклассического метода, см. ниже). При этом можно считать орбитальный момент I дейтрона относительно ядра равным нулю, т. е. рассматривать лишь лобовое столкновение. Члены в эффективном сечении, соответствующие отличным от нуля I, во всяком случае меньше члена с / = О и в рассматриваемом приближении несущественны. Будем предполагать, что ядро является достаточно тяжёлым и считать его неподвижным при столкновении с дейтроном. [c.273]

Теория Дерягина основана на предположении, что сила адгезии является функцией толщины зазора Н, разделяющего сферические поверхности контактирующих тел F=f H). При исчезновении зазора (Я- 0) сила прилипания становится равной [c.38]

Теория движения вязкой жидкости за последние пятьдесят лег стала разрабатываться главным образом в направлении изучения движения жидкости в тонком пограничном слое, образующемся вблизи поверхности тела при практически интересных скоростях и размерах тел. Повидимому, Рэнкин первый ввел понятие о пограничном слое. И своей записке, относящейся к 1864 г., Рэнкин в следующих словах выражает происхождение сопротивления трения Это сопротивление представляет сочетание прямых и косвенных действий прилипания частиц воды к поверхности корабля, которую они обтекают прилипание вместе с взаимной вязкостью частиц и производит бесчисленное множество мелких водоворотов в слое воды, непосредственно прилегающем к бортам судна . [c.36]

На фиг. 8 показаны примеры таких сверхзвуковых течений. Первый пример (фиг. 8, а) — обтекание кормовой части пластины конечной длины. В области ж > О условие прилипания и х, 0) = О заменяется условием симметрии Ыу х, 0) = 0. Следуя [18], оценим амплитуды возмуш,ений и размеры областей, на которые оно распространяется. Исчезновение напряжения трения на оси течения приводит к разгону струек тока, проходящих вблизи плоскости симметрии. Это вызывает быстрое изменение толщины вытеснения и индуцирует градиент давления. Простые оценки на основе уравнений неразрывности, импульса и линейной теории сверхзвуковых течений показывают, что вблизи конца пластины образуется локальная область течения со свободным взаимодействием, для которой перепад давления (отнесенный к р ыУ Др Не , Ах Ке" /8. Перед концом пластины индуцируется отрицательный градиент давления, а в следе давление восстанавливается. При (Да /Ке /в) оо градиент давления исчезает. Аналогичное рассмотрение справедливо и для течения при малых углах атаки а Ве (фиг. 8, в) [251. В этом случае перед концом пластины на ее верхней и нижней сторонах поток поворачивает на угол а. Поворот на угол + при достаточной величине а должен приводить к отрыву пограничного слоя. Критический перепад давления, вызывающий отрыв, несколько больше, чем в случае обтекания угла, образованного двумя стенками. Это объясняется наложением отрицательного градиента давления, вызываемого сходом потока с пластины, как при а = 0. [c.247]

Многочисленные экспериментальные данные, полученные различными исследователями по изучению турбулентных потоков (в основном в первой трети XX в), доказали очевидную несостоятельность этих теорий. Было установлено, что скорости течения жидкости непосредственно на самой поверхности стенок вследствие прилипания к ним смачивающей жидкости, равны нулю на весьма малом расстоянии от стенок скорости достигают значительной величины в остальных, более удаленных от стенок точках поперечного сечения происходит дальнейшее (но уже значительно более медленное) увеличение скорости. [c.118]

Температурный режим прокатки 342 Тензоограничитель давления 343 Теория жестких концов 344 Теория прилипания 345 Тепловое расширение 346 ] еплоемкость 346 Теплопередача 347 Теплопроводность 347 Теплота 347 [c.413]

К нейтральному сечению. В качестве первого приближения допускают, что это изменение сил трения следует закону прямой линии, как это показано пунктиром на фиг. 102,в. Тогда изменение удельных давлений выразится плавной куполообразной кривой (пунктир на фиг. 102,6). Теория прилипания в настоящее время еще не имеет удовлетворительного математического решения на основании ориентировочных подсчетов А. И. Пеликов делает выводы, что протяженность зоны прилипания по дуге захвата при горячей прокатке равна [c.224]

Ниже изложено его обоснование, но в пределах теории не идеаггьной, а диссипативной жидкости без учета прилипания к стенке. [c.97]

Примеси природных вод разнородны по своей природе и величине частиц. Слипание таких частиц называется гетерокоагуляцией. Прилипание частиц, подвергающихся броуновскому движению, к макрочастицам (броуновским движением которых можно пренебречь вследствие большой массы их) называется адакоагуляцией. Процессы, происходящие при обработке природных вод, могут быть вызваны гетероадакоа-г у л я ц и е й теория ее разработана Б. В. Дерягиным. [c.43]

Такая разница вполне понятна, поскольку в асимметричной гидродинамике описывается детально механизм переноса импульса поступательной и вращательной диффузий. Общим является то обстоятельство, что текучая среда (жидкость) имеет дискретную структуру, а следовательно, при корректном описании такой среды, как гомогенной текучей среды, мы должны использовать математический аппарат теории разрывных функций. Представляет интерес вопрос о взаимодействии такой среды с поверхностью твердого тела. Обычно принимают закон прилипания жидкости к поверхности твердого тела, т. е. скорость пост патмьного движения жидкости на поверхности твердого тела равна нулю v = Vo, где г о —скорость движения поверхности твердого тела (скорость границы). [c.54]

Впервые уравнения движения жидкости в пограничном слое, ставшие основой теории сопротивления тел в жидкости, были получены Прандтлем в 1904 г. Необходимо отметить, что следовало также решить вопрос и о граничных условиях на стенке, т. е. ответить на вопрос, равна относительная скорость жидкости на стенке нулю, или жидкость скользит вдоль стенки. Жуковский и Прандтль здесь были единодушны и приняли гипотезу полного прилипания жидкости к стенке. Последующие опыты подтвердили эту точку зрения, а сама идея о пограничном слое получила плодотворное развитие в последующих работах Прандтля, а также в работах Кармана, Блазиуса, Польгаузена, Шлихтинга, Толмина и др. Большой вклад в теорию пограничного слоя внесли советские ученые Л. Г. Лойцянский, А. П. Мельников, К. К. Федяевский, А. А. Дородницпн, Н. Е. Кочин, Е. М. Минский, Г. И. Петров, В. В. Струминский и др. [c.12]

При постановке граничных задач применяем наряду с традннионным условием прилипания жидкости условия скольжения [60, 70-72]. Явлсиие проскальзывания жидкости на стенке наблюдается при чечении неньюю-новских жидкостей типа (1.6), (1.7) - растворы и расплавы полимеров, а также при движении ньютоновской жидкости (например, вода, керосин) вдоль пористой границы. Граничные условия скольжения и температурного скачка применяем в достаточно общем виде, по своей структуре аналогичном тому, что получен в кинетической теории газов [73] [c.8]

Наличие нескольких зон, аналогичных рассмотренным выше, было введено в теорию прокатки А. И. Целиковым [141—143]. В некоторых из его книг зона прилипания была названа зоной застоя, а зоны торможения и прилипания объединены одним названием— зона прилипания. В работах Е. П. Унксова [137] для расчета процессов осадки использовались те же самые зоны. [c.92]

Как уже упоминалось в гл. VIII, в разреженных газах условие прилипания газа к твердой стенке не имеет места в этих условиях наблюдается скольжение газа по стенке, которое можно считать пропорциональным производной по нормали к поверхности обтекаемого тела от касательной составляющей скорости. Не приходится и говорить о том, что условие прилипания совершенно теряет свою силу в сильно разреженных газах, когда длина свободного пробега молекулы становится сравнимой с линейными размерами тела. В этом случае газ уже нельзя рассматривать как сплошную среду. Такого рода движения газа выходят за рамки механики в узком смысле слова и составляют предмет изучения кинетической теории газов. Заметим, что вопросы обтекания тел разреженными газами приобретают в последнее время практическое значение в связи с полетами ракетных снарядов на больших высотах. [c.639]

По всей длине сопла состояние газа может быть точно вычислено с помощью газодинамических уравнений. Тщательное измерение локального повышения давления за счет теплоты конденсации позволяет рассчитать количество конденсата в любой точке сопла. В качестве примера на рис. 34 [291] показано сравнение измеренной и рассчитанной доли жидкого этанола в воздухе на разных расстояниях от горловины сопла (а — коэффициент прилипания). Для всех исследованных веществ экспериментальное значение скорости образования зародышей /дксп отличалось от значений ФВБД> предсказываемых классической теорией, на фактор Г = = экоп/ ФВБд = 10 10 [291]. С другой стороны, критические пересыщения пара, измеренные с помощью диффузионной камеры для ряда органических (288, 290, 292, 293] и неорганических 1294] соединений, хорошо согласовались с данными классической теории. Причина разногласия результатов пока неясна и, по-видимому, связана не только с различием методик измерения, поскольку, например, при исследовании в сверхзвуковом сопле конденсации SFg, подмешанной к аргону [295, 296], также получено качественное согласие с классической теорией. [c.98]

Часто предполагаемое равенство единице коэффициента прилипания д приводит к значительному преувеличению скорости образования зародышей, ибо в действительности не все соударяющиеся с кластером молекулы пара конденсируются, поскольку для удаления теплоты конденсации требуются многократные столкновения [42]. Например, измеренные концентрации кластеров в свободно расширяющейся сверхзвуковой струе GOg смогли быть объяснены теорией только при значении коэффициента прилипания мономера на димерах, тримерах и тетрамерах, равном З-Ю" [342]. [c.119]

Следует подчеркнуть, что феноменологическое рассмотрение, которым мы пользуемся, вводя о, не может, конечно, дать исчерпывающего описания всех сторон ядерных столкновений (хотя бы потому, что при этом мы исходим из рассмотрения задачи одного тела). К этому следует добавить, что интересующая нас величина коэффициента прилипания существенно зависит от хода изменения о у поверхности ядра, о котором можно лишь делать те или иные предположения. Поэтому излагаемая теория является полукачествен-ной тем не менее, как мы увидим далее, основные особенности поведения при больших и малых энергиях она передаёт правильно. [c.172]

В противоположность исследованиям в области адгезии пленок и склеивания, обобщенным в монографиях - , сведения об адгезии частиц (пыли и порошков разбросаны в статьях, опубликованных в различных специализированных журналах, или вошли как составная часть в некоторые фундаментальные работы. Так, в монографии Б. В. Дерягина и Н. А. Кротовой, посвященной в основном адгезии пленок, изложена теория взаимодействия твердых тел и рассмотрена связь адгезии с трением в трудах Н. А. Фукса затронуты некоторые вопросы прилипания частиц iB воздушном потоке. Опубликован ряд экспериментальных и теоретических работ по адгезии частиц в жидкой среде (Б. В. Дерягин, Г. И. Фукс, А. Бузаг ). На основе методов, моделирующих взаимодействие частиц, исследована зависимость адгезии от свойств и толщины слоя жидкости, граничащей с контактирующими телами. В наших исследованиях разработаны и усовершенствованы методы определения сил адгезии сделана попытка анализа причин, обусловливающих это явление определена зависимость сил адгезии от свойств контактирующих тел и окружающей среды изучены условия удаления частиц под действием воздушного и водного потоков и электричес-ского поля и т. п. [c.6]

К аналогичной зависимости между силой прилипания и диаметрами сферических частиц (rfj и пришел Бредли" f=,4d]d2/(di+rf2)-Исходные предпосылки вывода Бредли отличаются от сделанных при построении теории Дерягина. Бредли проинтегрировал уравнения энергии и силы молекулярного взаимодействия (см. 4) при допущении, что расстояние между телами соответствует размерам молекулы, что ограничивает применение вывода. [c.38]

Не следует забывать, что еще в недалеком прошлом шла дискуссия по вопросу о том, равняется ли нулю скорость реальной жидкости иа поверхности обтекаемого ею тела или нет. Жуковский и Прандип. первые решительно встали на точку зрения прилипания жидкости к стенке правильность этого воззрения, лежащего в основе теории пограничного слоя, в дальнейшем была подтверждена многочисленными опытами. Работы советских ученых в области теории ламинарного и турбулентного пограничного слоя, а также по общей теории турбулентности представляют исключительный интерес работы Л. Е. Калих- мана, Л. Г. Лойцянского, А. П. Мельникова и К. К. Федяевского ио плоскому и пространственному, ламинарному и турбужнтному пограничному слою в несжимаемой жидкости, относящиеся к периоду 1930—1945 гг., замечательные исследования А. А. Дородницына 1939—1940 гг. по теории пограничного слоя в сжимаемом газе, практические методы расчета турбулентных струй, указанные Г. И. Абрамовичем, и другие результаты советских ученых оставили далеко позади зарубежные исследования в этой области. Все практические расчеты пограничного слоя, необходимые для определения профильного сопротивления крыла и фюзеляжа самолета, сопротивления корпуса корабля, потерь энергии в лопастных аппаратах турбомашин, а также расчеты различных струйных механизмов (эжекторов и др.) ведутся у нас в Союзе по методам, принадлежащим советским ученым. [c.37]

Невозможность безвихревых течений. Поле скоростей у = гас1ср, как легко видеть, удовлетворяет уравнег ниям (68.1) и (68.2), если ср — функция гармоническая. Таким образом, безвихревое движение несжимаемой вязкой жидкости является динамически возможным. Несмотря на это, в действительности такое движение не может быть осуществлено. Причина заключается в специфике граничных условий для вязкой жидкости на твердых граничных поверхностях должно выполняться условие прилипания (см. п. 64). Это условие, как мы знаем (см. п. 23), не осуществимо при безвихревых движениях несжимаемой жидкости. (Сказанное выше ни в коей мере не противоречит теории пограничного слоя, в которой течение вне пограничного слоя предполагается безвихревым завихренность течения вне пограничного слоя, конечно, существует, но она настолько мала, что с точки зрения практических приложений это течение вполне можно рассматривать как безвихревое.) [c.224]

Перейдем теперь к результатам исследования течений с очень большими локальными градиентами давления. Основные положения асимптотической теории течений этого типа приведены в работе [35]. В качестве типичного примера рассматривается течение разрежения около угловой точки контура тела в сверхзвуковом потоке вязкого газа.Угловая точка может иметь небольшое округление с малым радиусом кривизны порядка толшдны невозмущенного пограничного слоя ( Ке / ). В этом случае, согласно классической теории пограничного слоя, при Йе -> оо на большей части течения влияние вязкости исчезает и уравнения Навье — Стокса переходят в уравнения Эйлера. Вблизи поверхности тела в пределе образуется поверхность тангенциального разрыва (благодаря чему выполняются условия прилипания), которая при некоторых условиях может отрываться от поверхности тела. [c.249]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...