Сечения круглых труб

Распределение скоростей по сечению круглой трубы [c.160]

Подставляя значение С в (5.13), получим закон распределения скоростей по сечению круглой трубы при ламинарном режиме движения, установленный английским физиком Дж. Стоксом, [c.69]

Рис, 6.19. Распределение длины пути перемешивания в поперечном сечении круглой трубы, по данным опытов и по формулам, полученным различными авторами [c.159]

На рис. 2.31 показано поперечное сечение круглой трубы с внутренним диаметром D, которая находится под действием внутреннего гидростатического давления р (некоторым изменением гидростатического давления по поперечному сечению трубы пренебрегаем как несоизмеримо малым по сравнению с давле нием р). Длина рассматриваемого участка трубы равна I. [c.55]

Однако воспользоваться изложенной выше теорией на настоящей стадии ее разработки крайне затруднительно в силу неопределенности многих величин, входящих в зависимости, получаемые на основании этой теории. В частности, весьма неопределенной величиной является длина пути перемешивания. Тем не менее зависимость (211) дает возможность получить приближенное аналитическое решение задачи о распределении скоростей по живому сечению круглой трубы. [c.144]

Известно, что распределение скоростей по сечению круглой трубы радиуса / при турбулентном движении жидкости можно выразить эмпирической формулой [c.64]

Исходя из заданного эмпирического закона распределения скоростей по сечению круглой трубы [c.76]

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТЕЙ ПО СЕЧЕНИЮ КРУГЛОЙ ТРУБЫ [c.159]

Найти полярный Ур и осевой У моменты инерции сечения круглой трубы, приближенно рассматривая сечение как тонкое кольцо толщиной и длиной nd по средней линии. Выразить точное значение У ", полученное как разность моментов инерции наружного (di=d+0 и внутреннего d =d—i) кругов, через и отношение t/d. Насколько отличается приближенное значение от точного при отношении tjd=0, 1 [c.80]

Следовательно, касательные напряжения в сечении круглой трубы обратно пропорциональны расстоянию от стенки (см. рис. 84). Аналогичную зависимость получим и для трубопроводов некруглого сечения. [c.137]

Распределение скоростей по поперечному сечению круглой трубы радиусом г при ламинарном режиме течения выражается параболическим законом [c.32]

Профиль скоростей (20.15) в поперечном сечении круглой трубы представляет собой параболоид вращения. [c.240]

Опыт и общая теория показывают, что среднее давление вдоль оси неподвижной трубы как при ламинарном, так и при турбулентном движении распределено по линейному закону. Рассмотренное в предыдущем параграфе течение жидкости с параболическим профилем распределения скоростей по сечению круглой трубы имеет место только при ламинарных течениях при турбулентных течениях профиль распределения скоростей становится менее вытянутым, благодаря перемешиванию и обмену количеством движения поперек трубы средняя скорость ю оказывается почти постоянной по всему сечению трубы и только в узком слое около стенок трубы, благодаря прилипанию, скорость резко падает до нуля (см. рис. 87, б). [c.244]

Сечения круглых труб [c.47]

Таким образом, построение профиля концентрации газа в сечении круглой трубы производилось по следуюш им этапам. На основании опытных значений хордальных газосодержаний строился, как указано выше, график зависимости у)- Далее на [c.103]

Рис. 4.3. Распределение Ргт в поперечном сечении круглой трубы

Мы начнем эту главу с анализа теплообмена в области, достаточно удаленной от входа в трубу, где профили скорости и температуры полностью стабилизированы. Эту задачу решим для труб с различной формой поперечного сечения — круглой трубы, кольцевого канала, труб прямоугольного и треугольного сечения. Мы рассмотрим теплообмен при нагревании (или охлаждении) обеих стенок кольцевого канала, а также при изменении плотности теплового потока по окружности трубы. Затем мы рассмотрим класс задач теплообмена в термическом начальном участке при полностью развитом профиле скорости. Предполагается, что температура жидкости до некоторого сечения трубы однородна и равна температуре стенки трубы (теплообмен в этой области отсутствует). Вниз по потоку от этого сечения происходят теплообмен и развитие профиля температуры. Наиболее подробные решения получены для теплообмена в термическом начальном участке круглой трубы. Приведены также решения для термических начальных участков труб прямоугольного сечения и кольцевых каналов. Рассмотрен метод, с помощью которого решения для термического начального участка при постоянной температуре стенки и при постоянной плотности теплового потока на стенке трубы можно использовать для расчета распределения температуры жидкости при произвольном изменении температуры или плотности теплового потока на стенке вдоль оси трубы. Наконец, приведены некоторые результаты расчета теплообмена для объединенного гидродинамического и термического начального участка, т. е. для случая, когда на входе в трубу как скорость жидкости, так и температура однородны по сечению. [c.131]

Радиусы поперечного сечения круглой трубы или закруглений м [c.7]

Размеры сечения круглых труб соответствуют указанным [c.371]

Как показывают формулы (24 ) и (24"), скорости по сечению эллиптической трубы распределяются по закону эллиптического параболоида, а по сечению круглой трубы — по параболоиду вращения. Последнее распределение иногда называют параболой Пуазейля по фамилии французского ученого, известного своими исследованиями движения жидкости сквозь капиллярные трубки (1840 г.). [c.490]

Определим теперь объемный расход сквозь сечения рассматриваемых труб и связь между расходом и перепадом давления на единицу длины трубы. Совсем просто вычисляется расход сквозь сечение круглой трубы. [c.490]

После интегрирования получим следующую формулу для распределения скоростей по сечению круглой трубы [c.480]

Ламинарное течение. Распределение скоростей по поперечному сечению круглой трубы подчиняется параболическому закону и описывается формулой Стокса [c.63]

Заметим, что в некоторых случаях весьма небольшие нарушения геометрического подобия могут приводить к очень резкому нарушению механического подобия. Так, например, небольшие изменения условий у входного сечения круглой трубы, вносящие в течение небольшие возмущения, могут совершенно изменить характер течения в трубе (см. по этому поводу главу 2). [c.38]

Фиг. 9.6. Распределение скорости по сечению круглой трубы при ламинарном течении жидкости.

Фиг. 9.12 Степенной закон распределения скорости по сечению круглой трубы при турбулентном потоке.

Рассмотрим результаты теоретического расчета и сопоставим их с опытными данными. Распределение температуры по сечению круглой трубы при различных значения к изображено на рис. 7-7 [сплошные линии соответствуют уравнению (7-51 а), пунктир—уравнению (7-51)]. При А = 1 результаты расчета по обоим уравнениям совпадают. При =0,5 пунктирная кривая располагается несколько ниже. С уменьшением к расстояние между кривыми сокращается и при [ =0,2 и 0,1 они практически совпадают. При весьма малых значениях к (около 0,01 и ниже) пунктирная кривая должна идти несколько выше сплошной кривой. Таким образом, кривизна трубы оказывает сравнительно слабое влияние на температурное поле. [c.131]

Закон распределения скоростей в равномерном изотермическом ламинарном потоке по сечению круглой трубы может быть найден в результате интегрирования уравнения (12-5) умножением егч предварительно на л [c.182]

Вторая гипотеза также не согласуется с данными опытов. На рис. 12.3 приведены графики, характеризующие распределение длины пути перемешивания в поперечном сечении круглой трубы по данным опытов Никурадзе (кружки) и по формулам, предложенным различными авторами. В соответствии с результатами экспериментов, значение достигает максимума на оси трубы. Из графика следует, что гипотеза Прандтля (прямая 1) неприемлема. [c.98]

Рис. 6.3 Распределение скоростей и касательных напряжений в ламинарном потоке по сечению круглой трубы

При Л -(-оо профиль скорости течения между двумя параллельными пластинами имеет форму трапеции. В случае осесимметричного нестационарного вязкопластичного течения в поперечном сечении круглой трубы форма профиля скорости в ядре прямолинейна, а в деформационной области - криволинейна (фиг. 3,4). [c.23]

Все ламинарные течения являются вискозиметрическими (хотя обратное утверждение несправедливо в гл. 5 некоторые из обсуждавшихся вискозиметрических течений характеризовались отличными от нуля инерционными силами). Хотя ламинарные течения возможны и для неньютоновских жидкостей, было показано [7], что в общем случае стационарное прямолинейное течение по трубе постоянного сечения для неньютоновских жидкостей невозможно, за исключением очень небольшого числа геометрий поперечного сечения (например, круглые трубы или бесконечные щели). Вторичные течения, т. е. циркуляционные течения в плоскости поперечного сечения, возникают как только принимаются во внимание отклонения от ньютоновского поведения. [c.260]

На рис. 2.1 приведено распределение по сечению круглой трубы величины, равной корню из среднеквадратической флук- [c.17]

Рис. 3. Поля расдределения хордальных и локальных газосодержаний в сечении круглой трубы d=lS мм (ji>Q= 1.035 м/сек).

Прандтль произвел расчет распределения скоростей по поперечному -сечению круглой трубы в предположении ореднего значения турбулентных напряжений трения. Принятые условия расчета в круглой трубе точно не выполняются, и потому на расчеты (Прандтля следует смотреть, как на приближенные. Несмотря на это, формула, полученная Прандтлем, нашла в технике широкое распространение и получила название логарифмической формулы распределения скоростей. [c.232]

Для входного усредненного по сечению импеданса на единицу сечения круглой трубы радиуса Го и длины I при наличии внутреннего трения Крендалл нашел [c.166]

В случае трубы э.члиитического сечения напряжение трения ма сгенке меняется по периметру сечения, так как поток не симметричен. Интересно отметить, что среднее значение иапряжения трения но периметру эллипса меньше, чем напряжение трении н круглой грубе той же площадн сечеиня. Аналогичный результат имеет место и по отношению к объемному расходу при том же перепаде давления расход сквозь трубу эллиптического сечения меньше, чем чepe равновеликое ему по площади сечение круглой трубы. [c.494]

Задача 2-39. Построить эпюру относительных скоростей uIumuk в поперечном сечении круглой трубы при ламинарном движении при следующих значениях /-/го=0, 1/4, 1/2, 3/4 и 1 (рис. 2-18). Вычислить по формуле (2-14) максимальную скорость на оси трубы при ламинарном движении для условия задачи 2-34. [c.107]

Трубы и резервуары, наполненные жидкостью находятся под действием внутреннего гидростатического давления, которое может разорвать трубу или резервуар, если толщина их стенок будет недостаточна для восприятия давления жидкости. Рассмотрим поперечное сечение круглой трубы (рис. 1.13, а) внутренним диаметром и длиной которая находится под действием внутреннего ги.дростатического давлен и я. [c.19]

Площадь, осевой момент инерции, осевой момент сопротивле кил и радиус инерции аинеречных сечений круглых труб [c.43]

Приведенные данные о критических числах Рейнольдса отн сятся к равномерному движению жидкости и отличаются от зн чений КСкр при неравномерном движении. Так, при уменьша щемся вниз по течению сечении круглой трубы значение нижне критического числа Рейнольдса КСн р возрастает до 20 ООО, а расширяющихся трубах становится меньше 2000. Таким образо на значение числа Рейнольдса Ке влияет характер изменения ск ростей вдоль течения. Ускорение потока способствует повышен устойчивости движения жидкости. В самом деле, с точки зрен физики критерий Рейнольдса можно рассматривать как отнош ние сил инерции Р потока к силам трения Т [c.74]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...