Столкновение лобовое

Видим, что после лобового столкновения и первый, и второй шар движутся в одном и том же направлении. Движение второго шара после соударения объясняется тем, что он при ударе не меняет своей угловой скорости. [c.519]

Абсолютно упругое столкновение. Это такое столкновение, в результате которого внутренняя энергия частиц не меняется, а поэтому не меняется и кинетическая энергия системы. Рассмотрим два частных случая лобовое [c.116]

Столкновение частиц. В /<-системе отсчета частица I массы т, налетает на покоящуюся частицу 2 массы m2. Заряд каждой частицы равен q. Найти минимальное расстояние, на которое они сблизятся при лобовом соударении , если кинетическая энергия частицы 1 вдали от частицы 2 равна Ti. [c.129]

Правда, эта величина существенно больше, чем сечение взаимодействия быстрого нейтрона с ядрами (- 10 2 см ), однако если учесть, что в процессе взаимодействия с электроном нейтрон теряет лишь ничтожную часть своей энергии (- 10 эв), тогда как при ядерном столкновении может потерять значительную ее долю (при лобовом столкновении с протоном — всю), то становится ясно малая роль ионизационных потерь при движении нейтрона в среде. [c.239]

Частица массой mi =3 2, движущаяся со скоростью vi, сталкивается с частицей массой то, движущейся со скоростью V2=—Vi. Показать, что при лобовом столкновении v/=0, v2"==2vi. [c.102]

Фотон с энергией 2 эВ испытывает лобовое столкновение с электроном, движущимся навстречу фотону с кинетической энергией 20 ГэВ. Какова энергия фотона после столкновения [c.46]

На какое минимальное расстояние приблизится а-частица с энергией 10 МэВ при лобовом столкновении с ядром золота (Z = 79) [c.96]

Наряду с установлением ядерной структуры атома опыты Резерфорда свидетельствуют и о высокой прочности атомных ядер, как правило, не разрушаемых даже при лобовом столкновении с -частицей, имеющей энергию в несколько МэВ. [c.31]

Максимальная энергия, которая при прямом лобовом столкновении может быть передана бомбардирующей частицей с массой М и энергией Е [c.279]

Пылинка будет также улавливаться каплей, если за время их контакта успеет образоваться трехфазная граница — мениск и между ними возникнет капиллярная сила, превышающая аэродинамическую силу отрыва пылинки от капли под действием потока. В первом случае пылинка при столкновении с каплей проникает в глубь ее, а во втором —лишь закрепляется на поверхности капли. Очевидно, что чем дальше от лобовой точки и ближе к точкам отрыва потока встречает пылинка каплю, тем меньше как упомянутая нормальная составляющая скорости пылинки, так и время ее контакта с каплей и тем, следовательно, меньше вероятность улавливания пылинки. Так как повышение коэффициента осаждения за счет эффекта зацепления по существу определяется дополнительным улавливанием именно тех пы-16 [c.16]

При облучении электронами энергия частиц лишь немного превосходит пороговую энергию, необходимую для срыва атома при лобовом столкновении. Поэтому на один бомбардирующий электрон с энергией дж (1 Мэе) возникает одна френ- [c.48]

Происшествия на транспорте могут привести также к значительным перегрузкам и взрывам. При лобовом ударе грузовых автомашин эффективная скорость столкновения может достигать 60 м сек. Максимальная скорость при столкновении товарных поездов достигает 80—90 м сек. Опасность, связанную с возможностью взрыва цистерн с бензином на железнодорожном транспорте, можно устранить соответствующим комплектованием состава. Наиболее опасные транспортные происшествия — авиационные катастрофы. Пламя горящего авиационного бензина серьезно повредит генера- [c.153]

В случае лобовых столкновений (/ = 0) центробежная энергия обращается в нуль и [c.266]

Чтобы определить сечения реакций (I), (III), (IV), нужно, помимо вероятности расщепления дейтрона, знать также коэффициент прилипания частиц к ядру. Так как точная теория этого коэффициента в настоящее время отсутствует, то вычисление эффективных сечений реакций (I), (III), (IV) имеет смысл только- с экспоненциальной точностью , т. е. без сравнительно медленно меняющегося с энергией сталкивающихся частиц коэффициента перед экспоненциальным множителем с большой отрицательной экспонентой (большая по сравнению с единицей величина абсолютного значения экспоненты является условием применимости квазиклассического метода, см. ниже). При этом можно считать орбитальный момент I дейтрона относительно ядра равным нулю, т. е. рассматривать лишь лобовое столкновение. Члены в эффективном сечении, соответствующие отличным от нуля I, во всяком случае меньше члена с / = О и в рассматриваемом приближении несущественны. Будем предполагать, что ядро является достаточно тяжёлым и считать его неподвижным при столкновении с дейтроном. [c.273]

Рассмотрим законы сохранения энергии и импульса, из которых было впервые получено значение массы нейтрона. Если предположить, что -нейтроны выбивают из парафина протоны отдачи и рассматривать столкновение нейтрона с протоном как упругое рассеяние, то можно (Написать для лобового столкновения, когда скорость, приобретаемая протоном, максимальна [c.191]

Простейшим типом ядерной реакции, происходящей под действием нейтронов, является упругое рассеяние, которое можно рассматривать как упругое соударение двух шаров ядра и нейтрона. Выше были записаны законы сохранения для случая лобового столкновения (104). Энергия, теряемая нейтроном, переходит в кинетическую энергию ядра отдачи. [c.199]

Доля энергии, передаваемая нейтроном ядру при лобовом столкновении г], после усреднения по углам вылета [c.199]

Следовательно, две одинаковые сферы, движущиеся с одной и той же скоростью в противоположном направлении вдоль линии центров, оказывается, будут отталкивать одна другую, когда расстояние между ними будет увеличиваться или уменьшаться. Заметим, что в этом рассуждении речь идет только об относительной скорости, так что сферы могут иметь любые скорости вдоль линии центров. Отмеченное явление уменьшает возможность лобового столкновения между плывущими телами. [c.474]

Неправильное выполнение обгона обычно приводит к боковым или лобовым столкновениям машин, наездам и другим тяжелым последствиям. [c.667]

И 2 = fi—конечная кинетическая энергия рассеянного нейтрона следует (см. Приложение Б), что при лобовом столкновении, для которого е = О и Е = Ешт, энергия, потерянная нейтроном, выражается формулой [c.62]

ГОСТ Р 41.33—99 Единообразные предписания, касающиеся официального утверждения транспортных средств в отношении поведения их конструкции в случае лобового столкновения , в связи с тем, что требования данного стандарта содержатся в ГОСТ Р 41.94—99 Единообразные предписания, касающиеся официального утверждения транспортных средств в отношении защиты водителя и пассажиров в случае лобового столкновения . [c.39]

Частица массы т — Зш2, движущаяся со скоростью VI, сталкивается с частицей массы Ш2, движущейся со скоростью V2 = = —VI. Показать, что при лобовом столкновении VJ = О, V2 = 2vl [c.131]

У безопасного автомобиля уровень травматизма снижается на 50% по сравнению с существующими стандартными автомобилями 1967—1968 гг. Считают, что число смертельных случаев при лобовом и боковом столкновениях сократится на 75%, а при ударе сзади — на 90 %. Соответственно уменьшится число неизлечимых повреждений пассажиров. [c.14]

Перед осаживанием или подтягиванием вагонов составительская бригада обязана убедиться в отсутствии тормозных башмаков под вагонами и в нормальном положении расцепных рычагов автосцепки. Возможность движения маневрового состава по сортировочным путям как в сторону горки, так и вытяжек каждый раз должна быть согласована между дежурным по горке и дежурным по парку (дежурным по станции), чтобы не допустить выхода вагонов за предельные столбики, взреза стрелок илй лобового (бокового) столкновения маневровых составов и вагонов. [c.124]

Характерной особенностью упругого столкновения частиц с одинаковыми массами является то, что после столкновения они в общем случае (при хф п) разлетаются под прямым углом угол разлета частиц 6i + 62=я/2. При лобовом ударе частицы обмениваются скоростями налетающая частица останавливается, а первоначально покоящаяся частица после столкновения движется [c.101]

Рассмотрим теперь область применимости допущения б) о неподвижности электрона в течение всего столкновения. Из (8.10) видно, что в рамках этого допущения при достаточно малом прицельном параметре электрону передавалась бы сколь угодно боль-ша я энергия. На самом деле, однако, даже при лобовом столкновении частица, движущаяся со скоростью и, может передать электрону скорость не более 2v и тем самым энергию, не превышающую 2mv . (Действительно, в системе покоя частицы электрон в лучшем случае может отскочить от нее, как от абсолютно упругой стенки, т. е. изменить скорость на 2у.) Поэтому наше рассмотрение заведомо перестанет быть справедливым при Ьс b min, где bmin — такое прицельное расстояние, при котором из формулы (8.10) получается значение 2v для скорости электрона [c.437]

Пробстин выделяет следующие щесть режимов течении в окрестности лобовой критической точки режим вихревого взаимодействия, режим вязкого слоя, режим частичн ) смыкаюш,ихся слоев, режим полностью сомкнувшихся слове, режим переходного слоя и режим однократных столкновений. [c.204]

Здесь В (EL) — приведённая вероятность электрического 1/-нер0хода из оси. состояния (г) ядра в возбуждённое (/) 2а — найм, расстояние при лобовом столкновении частиц [c.534]

ОбозначениягТ - радиус капли, Г - время, - плотность среды, V - кинематическая вязкость, Ср - изобарная теплоёмкость, А - теплота фазового перехода, х - координата,совпадающая с осью конической струи, Z радиальная координата конической струи, М - масса калли, W - скорость, - эффективность взаимодействия капель при столкновении, а - температуропроводность, R - средний арифметический радиус калель, Rqj - средний объемный радиус капель в начальном сечении струи, - среднее значение массы капель, С - массовая концентрация жидкости в паровом объеме, > - теплопроводностьизбыточная температура, - коэффициент лобового сопротивления, - гравитационная постоянная, F - безразмерная скорость конденсационного роста капли. [c.297]

В случае когда газ заключен в цилиндрическую трубку и ток разряда протекает вдоль этой трубки, радиальную зависимость плотности тока J можно найти аналитически [17, 18]. Как для лазеров на нейтральных атомах, так и для ионных газовых лазеров можно считать, что электрон-ионная рекомбинация происходит только на стенках. Безызлучательная ион-электронная рекомбинация (А,- + е) действительно не может происходить в объеме разряда, поскольку в таком процессе невозможно сохранение как полного момента, так и энергии частиц. Например, в лобовых столкновениях скорость V рекомбинировавшего атома дается простым выражением (полученным из условия сохранения импульса) v= (miVi- -m.2V2)/(т[ + т.2), где rrii (i=l, 2) — массы, а — скорости электрона и иона до столкновения. Для данных значений и Ог скорость v определяется однозначно. Следовательно, кинетическая энергия (mi + m2)y 2 также определена и в общем случае не равна сумме исходной кинетической энергии частиц и энергии рекомбинации. Однако излучательная ион-электронная рекомбинация является маловероятным процессом, поскольку для осуществления этого процесса избыточная энергия рекомбинации должна быть удалена в течение короткого времени столкновения. Трехчастичный же процесс e- Ai + M, в котором избыточная энергия передается третьему партнеру М, также маловероятен при используемых давлениях газа (несколько мм рт. ст.). [c.148]

Изложенные соображения не относятся к переходу системы нейтрон протон из синглетного состояния Sq в три-плетное состояние сопровождающемуся излучением магнитного дипольного If-кванта. Нейтроны с моментом /=0 (5-нейтроны), которые испытывают лобовое столкновение с протонами, могут поглощаться последними, причём излишек энергии будет излучаться в виде магнитного дипольного If-кванта. [c.97]

Проницаемость барьера при лобовых столкновениях может быть представлена ещё в следующем видер2] [c.267]

Количественный расчёт может быть проведён с помощью развитой Л. Ландау квазиклассической теории столкновений (см. также и В применении к рассматриваемому случаю этот метод сводится к следующему. Необходимо рассмотреть чисто классически лобовое столкновение дейтрона с неподвижным тяжёлым ядром, причём до некоторого расстояния г = % дейтрон движется как целое, в этой точке он распадается , после чего протон с энергией >0 уходит на бесконечность, а нейтрон с энергией Е попадает в точку г = О, т. е. в ядро. Мы не учитываем здесь конечности радиуса ядра, которое рассматривается как точечное ). Положение точки распада S может быть определено через энергию (или Лр) с помощью законов сохранения энергии и импульса при распаде дейтрона. Следует подчеркнуть, что название точка распада имеет здесь чисто формальный характер— речь идёт о формальном описании движения в классически недостижимой (подбарьерной) области, и может, вообще говоря, оказаться даже комплексным. [c.274]

Здесь аргументы функций f и / выражены через i, 8 и 0 при помощи уравнений (7.12) и (7.17) интегрирование по проводится по всему трехмерному пространству скоростей S, интегрирование по 8 проводится, очеврщно, от 0 до 2я, а угол 0 меняется от О (лобовые столкновения, г = 0) до п/2 (скользящие столкновения, г = ). [c.47]

Приложения второго рода связаны не с построением макроскопической теории в обычном смысле, а скорее с изучением поведения газа в тех случаях, когда средняя длина свободного пробега уже не является пренебрежимо малой по сравнению с характерным размером геометрии потока. В таких случаях, очевидно, нельзя ожидать, что макроскопическое поведение можно легко описать с помощью таких величин, как плотность, массовая скорость, температура, давление и т. д., хотя все эти понятия сохраняют смысл и конечные результаты выражаются в виде измеряемых и практически важных величин, таких, как лобовое сопротивление движущихся в разреженной атмосфере объектов. При этом оказывается полезной одночастичная функция распределения и уравнение Больцмана приобретает особое значение как уравнение, охватывающее весь диапазон разрежений и соответствующее этому диапазону поведение, начиная от жидкостноподобного режима умеренно плотного газа и кончая свободномолекулярным режимом, при котором молекулярными столкновениями практически можно пренебречь. [c.52]

На путях, предназначенных для одностороннего поточного движения, нужно установить такое нормальное положение для стрелок, чтобы они вели подвижной состав на разные пути, выделенные для даннрго направления движения. Этим предотвращаются лобовые столкновения. [c.319]

Перейдем теперь к рассмотрению влияния поправочного члена в (19) на расчет торможения протона сверхвысоких энергий на реликтовом излучении (см. п. 1). В обычной теории обрезание спектра космических лучей за счет интенсивного фоторождения 7г-мезонов наступает при таких энергиях протона, при которых реликтовый фотон имеет в системе покоя протона энергию порядка массы тг-мезона (для лобового столкновения). Наиболее существенным в расчете времени жизни протона относительно фоторождения является статистический фактор планковского распределения реликтовых фотонов Н = ехр[—ш/кТ) где ш — энергия фотонов в земной системе отсчета ). Этот фактор, записанный в системе покоя протона, имеет вид Н = ехр(—(х с/27р/ьТ) (для лобового столкновения), где 7р — лоренц-фактор протона, UU — энергия фотона в этой системе, иос тпт . При 7р > оос/ кт происходит резкое увеличение данного фактора, что и приводит к быстрому уменьшению времени жизни протона. Повторим теперь этот расчет в рамках развиваемой схемы, ограничиваясь учетом соответствующих поправок лишь в статистическом факторе //, где имеется наиболее сильная (экспоненциальная) зависимость от лоренц-фактора. Учитывая, что в земной системе отсчета распределение фотонов по-прежнему план-ковское, найдем выражение для фактора Н в системе отсчета, в которой покоится протон. Для этого напомним (см. п. 2), что величины р прот преобразуются [c.168]

Очень распространенная ошибка водителей — так называемый обгон вслед , когда два или более автомобиля одновременно начинают обгон, двигаясь друг за другом по встречной полосе. Это особенно опасно, когда первым едет крупногабаритный автомобиль, перекрывающий обзор дороги (рис. 367, в), и водитель автомобиля, движущегося за ним, практически лишен возможности оценить ситуацию на дороге. Хакой обгон часто заканчивается для второго водителя лобовым столкновением с внезапно оказавшимся на его полосе встречным автомобилем, когда первый автомобиль быстро перестраивается вправо. [c.461]

Рис. 4. Лобовое столкновение ядра Mg с ядром Вг. Эмульсия Илфорд в6.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...