Коэффициент прилипания

Как известно (см. 37), для нейтронов таких энергий ядро можно считать черным , так что коэффициент прилипания = 1 и о = SI = яR . Так как в этой области энергий очень велика вероятность испускания нейтрона на второй стадии реакции, то коэффициент дезинтеграции г) = 1, и сечение неупругого рассеяния [c.536]

Таким образом, измерения нейтронных сечений с низким разрешением по энергиям приводят к усреднению по резонансам и дают непосредственную информацию о величине Гп/D, которая называется силовой функцией. Вместо силовой функции иногда вводят коэффициент прилипания = 2я (f /D). Полное усредненное сечение Ot тогда можно записать в виде [c.142]

Рис. 3.10. Зависимость коэффициента прилипания (шлакования) канифоли от скорости частиц.

Как видно из рисунка 3.10, экспериментально тоже получено, что только до скорости 6 м/с коэффициент прилипания частиц канифоли равен 100%. [c.46]

Результаты расчета оказались неожиданными в большей части расширяющейся струи концентрация димеров и более крупных агрегаций уменьшается, хотя пересыщение увеличивается. На этом основании делается заключение, что критерий критического пересыщения, используемый в классической теории нуклеации, должен быть дополнен другими факторами, связанными со скоростью адиабатического расширения и действительной концентрацией кластеров в паре. Измеренные молярные концентрации кластеров (С02)п (лг = 3 5) зависят от давления ро в резервуаре и от диаметра d сопла (То = 300 К), как это видно на рис. 53, 54 [342]. Согласие с расчетными данными (отрезки кривых) достигалось при следующих значениях коэффициента прилипания аз = 3,3-10 для (СО2)3, tt4 = 3,6-10" для (002)4 и 5 = 3,8-10 для (002)5. Отличие от 1 свидетельствует о трудности возбуждения внутренних движений кластера. [c.124]

Константа равновесия 43, 85, 87, 111 Коэффициент прилипания 45, 98, 124 Критическое магнитное поле 277—279, 282 [c.362]

Р — коэффициент прилипания, конденсации [c.9]

Сорбирующая поверхность (площадь F, удельная быстрота действия So, коэффициент прилипания р) в свободном пространстве. Рассматриваемый случай тривиален. Быстрота действия [c.153]

Сорбирующая поверхность (площадь F, коэффициент прилипания Р) соединена с камерой трубопроводом проводимостью G. Также тривиальный случай. Быстрота действия НПД в сечении стыковки насоса и камеры [c.154]

Рис. 4.2. Зависимость коэффициентов проводимости, захвата и обратного рассеяния для цилиндрической трубы от относительной длины и коэффициента прилипания

Рис. 4.6. Радиальное распределение относительной плотности молекулярного потока на расстоянии 4/ от выходного сечения цилиндрической трубы с относительной длиной LIR = 2(a) и 8(6) для разных коэффициентов прилипания

Эта формула, связывающая, сечение захвата с коэффициентами прилипания, допускает простую физическую интерпретацию, заключающуюся в следующем. [c.166]

Итак, мы предполагаем, что частица, длина волны которой значительно меньше радиуса ядра, поглощается ядром, если её момент количества движения не превосходит Iq, т. е. коэффициент прилипания Q равен единице, если I < 1 . Отсюда следует, что при / /q Рг = 0. [c.206]

Если орбитальный момент частицы превосходит Iq, то коэффициент прилипания равняется нулю. Отсюда следует, что коэффициенты рассеяния при равны по модулю [c.207]

С ростом энергии величина Г о/ , представляющая собой коэффициент прилипания, стремится к единице, а Г. Г стре- [c.262]

Чтобы определить сечения реакций (I), (III), (IV), нужно, помимо вероятности расщепления дейтрона, знать также коэффициент прилипания частиц к ядру. Так как точная теория этого коэффициента в настоящее время отсутствует, то вычисление эффективных сечений реакций (I), (III), (IV) имеет смысл только- с экспоненциальной точностью , т. е. без сравнительно медленно меняющегося с энергией сталкивающихся частиц коэффициента перед экспоненциальным множителем с большой отрицательной экспонентой (большая по сравнению с единицей величина абсолютного значения экспоненты является условием применимости квазиклассического метода, см. ниже). При этом можно считать орбитальный момент I дейтрона относительно ядра равным нулю, т. е. рассматривать лишь лобовое столкновение. Члены в эффективном сечении, соответствующие отличным от нуля I, во всяком случае меньше члена с / = О и в рассматриваемом приближении несущественны. Будем предполагать, что ядро является достаточно тяжёлым и считать его неподвижным при столкновении с дейтроном. [c.273]

Если энергия возбуждения примерно на 1 MeV превосходит энергию связи нейтрона, то, как было показано. в 19, коэффициент прилипания нейтронов к ядру близок к единице при этом среднее значение ширины Гпв по порядку величины равно D/2it, где D — среднее расстояние между соседними уровнями составного ядра. Поэтому [c.324]

Зависимость числа адгезии от сил, удерживающих частицы монодисперсной пыли на поверхности, принято характеризовать интегральными кривыми сил адгезии (рис. 1, 2). Силу отрыва на интегральных кривых можно выражать как в абсолютных величинах, так и в единицах g. Г. И. Фукс назвал силу отрыва в единицах g, т. е. отношение силы отрыва к весу частиц, коэффициентом прилипания. [c.13]

Стенки выполняются из алюминия, меди или стекла с медным покрытием. В качестве наполнителя обычно используется аргон, азот и другие газы, обладающие малым коэффициентом прилипания электронов для того, чтобы перенос отрицательных зарядов в счетчике осуществлялся свободными электронами. [c.161]

Приняв для коэффициента прилипания наибольшее возможное значение Со=1, получим, что значение Оа будет определяться длиной волны падающих нейтронов (см. (95)) [c.182]

Резкое увеличение тока отрицательного коронного разряда при повышении температуры как в неподвижной среде [10], так и в турбулентной струе воздуха, можно объяснить уменьшением (при повышенной температуре) коэффициента прилипания электронов к нейтральным атомам и увеличением коэффициента отлипания электронов от [c.666]

Следовательно, коэффициент прилипания (отношение количества прилипших частиц к ударившимся о поверхность) с повыптением скорости потока будет сначала уменьшаться, а затем расти. Физическую суш ность этого явления можно себе представить таким образом при ударе о твердую поверхность частиц, обладающих липкостью, они пластично деформируются, площадь соприкосновения их с твердой поверхностью увеличивается, и частицы прилипают к поверхности, если их адгезия больше функции реологических [c.34]

С повышением скорости до 10 м/с экспериментальное значение коэффициента прилипания канифоли резко уменьшается, однако самое низкое значение коэффициента шлакования при этих условиях не равно нулю. Это объясняется тем, что порошок канифоли, по суш еству, был не монодис-персный, так как такой порошок приготовить практически невозможно. Канифоль, кроме того, обладает низкой механической прочностью, вследствие чего в процессе опыта при пересыпании порошка частицы истираются и образуются более мелкие. Поэтому в тех опытах, которые проведены при условии АС.Ф для частиц размером 130 мкм, экспериментальное значение коэффициента шлакования больше нуля получено за счет прилипания частиц меньше 130 мкм. Для фракции 80 мкм при температурах до 100° и всех скоростях коэффициент шлакования ниже 10% (рис. 3.10). По значению коэффициента шлакующей способности частицы этих размеров при температурах до 90° и скоростях 6, 8 и 10 м/с не должны прилипать. Только при температуре выше 90° частицы диаметром 80 мкм будут прилипать к шлакуюш е-муся образцу. Экспериментальное значение коэффициента шлакования при температуре 100° порядка 10% и достигает 100% при температуре 120° и скоростях ниже 5 м/с и выше 12 м/с. Частицы канифоли размером 40 мкм, судя по коэффициенту шлакующей способности, будут прилипать только при температурах выше 93°. [c.46]

По всей длине сопла состояние газа может быть точно вычислено с помощью газодинамических уравнений. Тщательное измерение локального повышения давления за счет теплоты конденсации позволяет рассчитать количество конденсата в любой точке сопла. В качестве примера на рис. 34 [291] показано сравнение измеренной и рассчитанной доли жидкого этанола в воздухе на разных расстояниях от горловины сопла (а — коэффициент прилипания). Для всех исследованных веществ экспериментальное значение скорости образования зародышей /дксп отличалось от значений ФВБД> предсказываемых классической теорией, на фактор Г = = экоп/ ФВБд = 10 10 [291]. С другой стороны, критические пересыщения пара, измеренные с помощью диффузионной камеры для ряда органических (288, 290, 292, 293] и неорганических 1294] соединений, хорошо согласовались с данными классической теории. Причина разногласия результатов пока неясна и, по-видимому, связана не только с различием методик измерения, поскольку, например, при исследовании в сверхзвуковом сопле конденсации SFg, подмешанной к аргону [295, 296], также получено качественное согласие с классической теорией. [c.98]

Часто предполагаемое равенство единице коэффициента прилипания д приводит к значительному преувеличению скорости образования зародышей, ибо в действительности не все соударяющиеся с кластером молекулы пара конденсируются, поскольку для удаления теплоты конденсации требуются многократные столкновения [42]. Например, измеренные концентрации кластеров в свободно расширяющейся сверхзвуковой струе GOg смогли быть объяснены теорией только при значении коэффициента прилипания мономера на димерах, тримерах и тетрамерах, равном З-Ю" [342]. [c.119]

В Б5 происходит выбор поверхности, на которую попала молекула, и координат точки столкновения. Минимальный положительный корень г = min /f f= 2,п определяет поверхность и координаты точки столкновения (х, у, г) = (xo + yJ, o + V > о + Уг )- Затем происходит переход на блок, соответствующий выбранной поверхности (Л вх, Л вых — фиксируются молекулы, вылетающие в ту или другую сторону f/gx, вых — фиксп-руются модекулы во входном и выходном сечениях, попавшие в интервал углов (t—l)A9 0 t A9 Ti — строится траектория молекулы, отраженной поверхностью Fi Л погл — фиксируются молекулы, поглощенные поверхностью, если в точке столкновения коэффициент прилипания Р>0). С помощью ДСЧ генерируется случайное число х при молекула считается захваченной поверхностью, а при и>р — отраженной. [c.60]

Пространственное распределение плотности молеку-.1ярных потоков, поглощаемых стенками й эмиттируе-мых выходным торЦом, в зависимости от коэффициента прилипания р Для простейшей структуры — цилиндрической трубы с относительной длиной L/i =10 — получено в [ 35] (рнс. 4,3, 4.4) расчеты выполнены, ММК в предположении, что молекулы влетают в трубу только через один -торец. При. вычислениях прослеживались траектории от 2,5-10 до 2-10 молекул, так что погрешность не превышала 3%. Угловое распределение молекулярного потока на кходе в.,трубу описывается законом косинуса такой -же характер носит- распределение молекул, рассеиваемых стенкой, при р<1. За единицу принята плотность потока молекул, поглощаемых стен-крй в непосредственной близости от входного торца (х=0), <7погло- Как легко показать, для трубы при р = = 1,0 эта величина (-g nor.i) связана с плотностью потока на входе в трубу q простым соотношением [c.165]

Итак, мы видим, что как сечение упругого рассеяния, так и сечение захвата полное 1ью определяются величинами pj. Входящая в (17.8) величина (1 — 1ргр) может быть названа вероятностью или коэффициентом прилипания. Мы будем обозначать её через j. Так как Од>0, то величина j не может быть больше единицы. Вводя j, перепишем (17.8) в виде [c.166]

Следует подчеркнуть, что феноменологическое рассмотрение, которым мы пользуемся, вводя о, не может, конечно, дать исчерпывающего описания всех сторон ядерных столкновений (хотя бы потому, что при этом мы исходим из рассмотрения задачи одного тела). К этому следует добавить, что интересующая нас величина коэффициента прилипания существенно зависит от хода изменения о у поверхности ядра, о котором можно лишь делать те или иные предположения. Поэтому излагаемая теория является полукачествен-ной тем не менее, как мы увидим далее, основные особенности поведения при больших и малых энергиях она передаёт правильно. [c.172]

Прежде чем вычислять амплитуду рассеяния с этим значениями Рг, заметим, что резкое разграничение значений моментов количества движения, для которых коэффициент прилипания равен нулю и единице, имеет, конечно, приближённый характер. Это связано, во-первых, с неточностью квазиклассического рассмотрения, которым мы пользовались выше при определении и, во-вторых, с нерезкостью ядер-ной границы, которая возникает благодаря движению ядерных частиц, расположенных у границы ядра. Поэтому можно [c.194]

Прежде чем переходить к вычислению /(Й), заметим, так же как это было сделано выше при рассмотрении рассеяния нейтронов, что резкое разграничение значений орбитальных моментов, для которых коэффициент прилипания равен нулю и единице, имеет приближённый характер. Можно сказать, что введение критического момента Iq имеет смысл с точностью до величины порядка единицы. Поэтому вычисление / (0) с приведёнными выше значениями даст правильный результат, если в написанной ниже сумме (22.4) роль промежуточных членов, т. е. членов со значениями /, близкими к Iq, будет незначительной. Иными словами, наш метод расчёта /(9) даст правильный результат, если при изменении на вели- [c.207]

Введение в ядерную физику (1965) -- [ c.323 ]

Кластеры и малые частицы (1986) -- [ c.45 , c.98 , c.124 ]

Адгезия пыли и порошков 1967 (1967) -- [ c.13 ]

Адгезия пыли и порошков 1976 (1976) -- [ c.18 ]

Теплопередача при низких температурах (1977) -- [ c.235 , c.236 ]

Основы физики поверхности твердого тела (1999) -- [ c.155 , c.183 , c.223 , c.231 , c.233 , c.268 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...