Расширение адиабатическое

Расходимость при низких частотах 245, 282 Расширение адиабатическое 7, 20, 41, 52, 67, 78, 79, 96, 98, 99, 423 Расщепление уровней магнитных ионов 385, 386, 388, 403, 405, 408, 409, 426, 463 Реальные газы 46, 49 [c.931]

Найти изменение температуры, вызванное эффектом Джоуля - Томсона. Определить среднее значение коэффициента Джоуля - Томсона и сравнить его со значениями 5 (pj, Г,) и 5, T l), взятыми из прил. 8. Найти также изменение температуры, считая газ совершенным и расширение адиабатическим. Принять к= 1,3. [c.155]

Температура конца расширения (адиабатическая) 5 1111 [c.161]

Расширение адиабатическое 41. 150 --в пустоту 40, 68 [c.335]

Растворитель 209, 228, 240, 259 Расширение адиабатическое 101, НО, 121, 174 [c.301]

Рассеяние резонансное 198 Раствор 193, 210 Расширение адиабатическое 382 Реакция химическая 109 Ртуть 76, 126 [c.428]

Пусть полость адиабатически расширяется, так что температура падает. Если за адиабатическим расширением последует изотермическое расширение, адиабатическое сжатие и, наконец, изотермическое сжатие, возвращающее систему в начальное положение, то система совершит цикл Карно, к которому применимо уравнение (12). Пусть при- [c.59]

Второй этап расширения — от точки 2 до точки S по индикаторной диаграмме (рис. 8.12). На этом этапе тепловое взаимодействие между рабочим телом и нагревателем отсутствует (рис. 8.13). На цилиндр как бы устанавливают тепловой изолятор. Рабочее тело продолжает расширяться без подвода тепловой энергии, совершая при этом работу по перемещению поршня (энергия передается поршню в механической форме). Такой процесс расширения называют адиабатическим. Внутренняя энергия тела уменьшается, поскольку она превращается в кинетическую энергию подвижных частей (окружающая среда) посредством работы (механического взаимодействия). Следовательно, температура рабочего тела уменьшается от Ti до Гг, соответствующей точке S на индикаторной диаграмме. Так как тепловая энергия не подводится к рабочему телу и не отводится от него, то процесс расширения адиабатический. На индикаторной диаграмме (рис. 8.12) он показан линией 2-3. Точка 3 на индикаторной диаграмме соответствует положению поршня в НМТ. [c.15]

Полезно напомнить те предположения, при которых уравнения (12.17) и (12.18) оказываются справедливыми. Эти предположения таковы а) одномерный параллельный поток б) имеет место уравнение состояния идеального газа в) удельные теплоемкости постоянны г) расширение адиабатическое и изэнтропическое д) отсутствие реакций в потоке е) нулевая скорость входа потока в сопло. Хотя может показаться, что эти предположения ограничивают слишком многое, окончательные уравнения соответствуют эксперименту с точностью до двух или трех процентов при самых точных измерениях. [c.405]

При адиабатическом сжатии и расширении в газе распространяются продольные звуковые волны, имеющие скорость с, равную [c.98]

Изложенные методы расчетов и экспериментальных оценок ракетных двигателей являются, конечно, идеализированными Если в ракетном топливе используются металлы или их соеда не-ния, то в процессе адиабатического расширения возможна конден сация некоторых продуктов сгорания. При конденсации выделяется тепло и уменьшается число молей газа. Из-за высокой скорости потока условия равновесия не выполняются. Для определения различных видов потерь в дополнение к обусловленным запаздыванием по температуре и скорости требуется знать скорость образования зародышей, конденсации (разд. 3.2) и химических реакций (разд. 3.3). Однако для веществ, образующихся при работе ракетного двигателя, и условий его работы указанные-скорости в общем случае неизвестны. В этом состоит основная трудность сравнения расчетных и действительных характеристик ракетного двигателя. [c.335]

ДЛЯ случая, когда адиабатическое понижение температуры (кривая аЬ) происходит при расширении тела. Мы видим, что адиабата на [c.108]

Если принять расширение воздуха при его подъеме адиабатическим, что реально из-за низкой теплоемкости газов, то из [c.156]

Из первого закона термодинамики следует, что система, совершающая работу в условиях адиабатической изоляции, должна охлаждаться, поскольку такая работа производится за счет внутренней энергии системы. Так, при обратимом адиабатическом расширении системы согласно (5.22) и (6.52) изменение температуры [c.162]

При еще более низких температурах существуют магнитные газы в парамагнитных твердых телах. Речь идет о веществах, частицы которых имеют произвольно ориентированные в отсутствие поля магнитные моменты, так что в среднем образец такого вещества не поляризован. При включении поля происходит ориентация элементарных магнитиков и вещество приобретает суммарный магнитный момент. Адиабатическое размагничивание таких тел эквивалентно адиабатическому расширению газа, так как работа размагничивания производится за счет внутренней энергии тела и оно должно охлаждаться. Для количественной характеристики процесса, основываясь на (9.30), введем функцию состояния, обобщенную энтальпию, Н = Н—УЖЖ, дифференциал которой при постоянном давлении и химическом составе системы [c.163]

Интересующий процесс может происходить с изменением как температуры, так и давления. Например, адиабатическое расширение газа, сопровождающееся химическими превращениями веществ.. Энтальпия системы в таком процессе также меняется. Если, однако, расширение можно считать равновесным, то должна сохраняться энтропия системы и ее можно определить по энтропиям исходных веществ, т. е. [c.173]

Во время осуществления адиабатических процессов расширения [c.123]

Для создания перенасыщенного пара в рабочем объеме обычно одна из стенок этого объема делается подвижной (в виде поршня или эластичной диафрагмы). Совершая адиабатическое расширение газа до объема V2, мы вызовем понижение температуры в рабочем объеме до некоторого значения, удовлетворяющего соотношению [c.46]

В более поздних конструкциях камер создание пересыщенного состояния пара достигается быстрым выпуском сжатого воздуха из вспомогательного объема через клапан Кх- В результате уменьшения давления во вспомогательном объеме резиновая диафрагма Д быстро опускается и происходит адиабатическое расширение газа и пара в рабочем объеме камеры на 25—35%, приводящее к понижению температуры и пересыщению пара. Пунктиром показано положение диафрагмы Д на опорной сетке S . Изменяя положение этой сетки, можно регулировать величину расширения газа и пара в рабочем объеме. Трубка служит для впуска сжатого воздуха во вспомогательный объем который возвращает диафрагму в исходное положение в конце каждого рабочего цикла. Сетка Si ограничивает движение резиновой диафрагмы вверх. Через трубку Кз заполняется рабочий объем газом и паром выбранной жидкости. Рабочий объем камеры ограничен стеклянными боковыми стенками А, верхним плоским стеклом В и металлической сеткой Si, покрытой черным бархатом (для получения темного фона). Для освещения рабочего объема сбоку ставится импульсная осветительная лампа. [c.47]

Фактически теплоемкости Ср и с гелия II при температурах, не слишком близких к -точке, близки друг к другу (ввиду малости коэффициента теплового расширения). Согласно известной термодинамической формуле в этих условиях близки друг к другу также и изотермическая и адиабатическая сжимаемости [c.724]

Глава делится на 9 разделов, охватывающих следующие темы раздел J — газовые холодильные машины раздел 2— паровые компрессионные холодильные машины разделы 3—5—охлаждение с использованием эффекта Джоуля — Томсона (дросселирование) и ожижение воздуха и водорода методом Линде разделы 6 и 7—охлаждение с использованием адиабатического расширения и ожижение воздуха (а также других газов) методом Клода раздел 8— применение однократного адиабатического расширения для он н-жения водорода. Раздел 9 посвящен теплообменникам и регенераторам. [c.7]

Работу машины можно проследить но индикаторной диаграмме, приведенной на фиг. 2. Здесь кривая от а до соответствует адиабатическому сжатию газа от давления до р (буквы к, h п т. д. проставлены также в соответствующих точках на фиг. 1). В процессе, характеризуемом линией от 6 до с, газ охлаждается при постоянном дав,пении от температуры до и отдает теило Q . Кривая от с до с/ изображает адиабатическое расширение до давле 11п 1 /1 . а в процессе, изображенном линией от d до а, газ, проходящий через [c.8]

Эта необратимость, обусловленная изобарическим расширением газа в холодной камере, может быть уменьшена путем изменения температуры газа, покидающего детандер Т . Для этого необходимо использовать меньшие степени сжатия г = p- lpi- Зависимость S от г может быть выяснена следующим образом. Работа, производимая при адиабатическом сжатии одного моля идеального газа от давления р, до р , равна [c.10]

Перепад температур (Тс—Т ) при идеальном адиабатическом расширении. ............................... [c.15]

Холодильный коэффициент V газовой холодильной машины с адиабатическим расширением без использования мош,пости детандера, [c.15]

Холодильный коэффициент газовой машины с адиабатическим расширением, найденный по (1.4) при Ta=Q° С........... [c.15]

Относительный к. н. д. т ти- цикла с вихревой трубой по сравнению с газовой холодильной машиной с адиабатическим расширением [c.15]

При простом адиабатическом расширении, которое, например, осуществляется в прежних газовых холодильных машинах (см. схемы на фиг. 1 и 8), имеем [c.20]

В 2.1 было показано, что для линейных синусоидальных волн расширения адиабатическое приближение достаточно при радиальных частотах со, меньших примерно 10 сек для большинства металлов. Однако при (о— схз эффективный модуль расширения достигает своего изотермического значения и волны за -тухают. Характеристические скорости при аднайатнче-ском приближении, равны [(А,- -2 г)/ро1 = н ( 1/ро)Ч а для теплопроводной среды [(Я-[-2ц —роХ /т1)/роЗ / и (ц/ро) все значения приведены для линейных волн. Поскольку последние два значения не зависят от коэффициента теплопроводности к, отсюда следует, что дилатационная характеристическая скорость при к = = О не совпадает со скоростью, получаемой в пределе при /г—>0. В каком-то смысле, еще не до конца [c.127]

По условиям устойчивости (13.9), (13.11), (13.21) и (2.7) коэффициент при AV ъ этой формуле положительный, поэтому при расширении всегда АТ<0. Этот эффект используется для охлаждения газов. Чтобы процесс расширения происходил адиабатически, необходимо проводить его быстро, но при этом не приходится рассчитывать на равновесность. На практике применяют необратимое расширение (дросселирование) газов. Работа такого процесса всегда меньше, чем обратимого (см. (8.11)), однако он более удобен технически. Для получения предельно низких температур используют несколько каскадов охлаждения охлажденный за счет дросселирования газ или образовавшийся конденсант служат для охлаждения газа, дросселируемого в следующем цикле процесса, и т. д. Самым низкотемпературным газом из всех известных являются пары изотопа Не . Их откачкой из пространства, содержащего жидкий Не , была достигнута температура —0,3 К- [c.162]

Полагая процесс статической осадки изотермическим ipV = = onst), а процесс расширения — сжатия воздуха при колебаниях около поло иепия равновесия адиабатическим (р F = onst, /с = onst > 0), определить частоту малых (х < I) колебаний штока с амортизируемым грузом, если G > р Р. [c.202]

В камере Вильсона путем адиабатического расширения достигается пересыщенное состояние пара на короткое время. Камера становится чувствительной и в течение этого времени может регистрировать пролетающую заряженную частицу. Однако отношение времени чувствительности к времени между двумя последо-ватель 1ыми расширениями для камеры Вильсона очень мало, 10 — 10 . Этот недостаток камеры Вильсона устраняется в диффузионной камере, в которой отсутствует система расширения и сжатия рабочего объема. В диффузионной камере пересыщение пара создается за счет постоянно существующего перепада температуры между дном и крышкой камеры. Между крышкой и дном камеры существует такая область — сЛой с пересыщенным паром,— в которой может происходить образование капелек на ионах. Подбирая температурный градиент нужной величины (примерно, 5—10 град/см), удается получить высоту этого слоя, чувствительного к ионизации на ионах в 50—70 мм и более. Диффузионная камера является камерой непрерывного действия когда бы ни попала заряженная частица в рабочий объем камеры, она всегда создает видимый след. [c.49]

Ясно, что для повышения коэффициента k газовых холодильных машин необходимо устранить потерю полезной работы при изобарическом расширении газа в холодной камере и сделать процесс сжатия более экономичным с точки зрения затраты энергии, проводя его квазиизотермически, а не адиабатически. Значительное приближение к такому более выгодному изотермическому процессу отдачи и поглощения тепла было достигнуто недавно Келлером и Джонкерсом [3] в газовой холодильной машине с замкнутым циклом (см. п. 5). [c.10]

Интересно сравнить значение холодильного коэффициента вихревой трубы вихр.- определяемое по формуле (3.3), со значением холодильного коэффициента газовой машины с незамкнутым циклом (использующей адиабатическое расширение газа), подсчитанным по формуле (1.4). Отметим, что если бы при вычислении k машины с адиабатическим расширением мы пренебрегли бы работой, отдаваемой детандером, то было бы равно [c.14]

Ото значение больше вихр. для вихревой трубы, во-первых, на множитель (l/[i) (ибо в вихревой трубе используется только часть (j. газа, проходящая через холодную камеру) и, во-вторых, на некоторую добавочную величину, связанную с тем, что > Т , поскольку расширение в вихревой трубе не является адиабатическим. [c.14]

Для адиабатического сжатия формула (3.3.) дает величину вихр. =0,07. Это значение следует сравнить со значениями коэффициентов и k газовой холодильной машины с адиабатическим расширением, работающей при тех же температурах Т и Т . Величина представляет собой значение холодильного коэффициента машины, не использующей работу расширения. Вычисление дает = 0,45 и S = 0,97. Отсюда видно, что цикл с вихревой трубой обладает значительно меньшим холодильным коэффициентом, чем обычный цикл газовой холодильной машины. Относительный к. п. д. цикла с вихревой трубой ио сравнению с газовой холодильной машиной Т отн. = вихр./ составляет, следовательно, 7,3%. Поскольку онисанпые выше газовые холодильные машины обладают небольшими к. п. д. по сравнению, например, с паровыми компрессионными машинами, представляется маловероятным, чтобы вихревые трубы приобрели большое практическое значение, за исключением тех случаев, когда необходимым требованием является предельная простота конструкции. [c.15]

В идеальном обратимом цикле расширение рабочего вещества из конденсатора в испаритель происходило бы обратимо адиабатически и изoбpaжaлo J> бы линией df. В этом случав максимальное количество теила, поглощаемое при температуре было бы равно [c.25]

Цикл Линде. Вместо адиабатического расширения, необходимого для охлаждения в описанном выше цикле идеального ожижителя, Линде [115— 1171 и Хемпсон [118] независимо друг от друга предложили в 1895 г. метод. [c.52]

Физика низких температур (1956) -- [ c.7 , c.20 , c.41 , c.52 , c.67 , c.78 , c.79 , c.96 , c.98 , c.99 , c.423 ]

Гидроаэромеханика (2000) -- [ c.22 ]

Техническая термодинамика Издание 2 (1955) -- [ c.41 , c.150 ]

Термодинамика (1970) -- [ c.101 , c.110 , c.121 , c.174 ]

Температура и её измерение (1960) -- [ c.382 ]

Основы техники ракетного полета (1979) -- [ c.159 , c.167 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...