Размер молекулы

Термодинамика изучает законы превращения энергии в различных процессах, происходящих в макроскопических системах и сопровождающихся тепловыми эффектами. Макроскопической системой называется любой материальный объект, состоящий из большого числа частиц. Размеры макроскопических систем несоизмеримо больше размеров молекул и атомов. [c.6]

Физика прошла долгий путь, прежде чем научилась как следует измерять характеристики микроскопических частиц. В частности, попытки определить массу и размер молекул начались еще в прошлом столетии, когда сам факт существования этих объектов вызывал у многих серьезные сомнения. Собственно говоря, сомнения и рассеивались по мере того, как благодаря изобретению все новых и новых методов измерений атомы и молекулы одевались, так сказать, в плоть и кровь надежных чисел. [c.33]

В газах обычно расстояния между атомами и молекулами в среднем значительно больше размеров молекул. Силы отталкивания на больших расстояниях не действуют, поэтому газы легко сжимаются. [c.71]

Пусть на такую молекулу, диаметр витка которой равен а, падает линейно поляризованная волна Е == Ех (рис.4, 14). Она вызовет движение зарядов, направленное вдоль оси X. Но если заряды будут двигаться вдоль спирали, то неизбежно возникнет их движение и вдоль оси У. Следовательно, можно говорить об У-компоненте волны в веществе, наличие которой должно привести к отклонению плоскости колебаний от направления Е Е -Расчет неизбежно должен быть связан с изменением фазы волны в пределах одной молекулы (вместо mt нужно взять at — ka), а его результат покажет, будет ли такое изменение существенно. На первый взгляд этот эффект кажется пренебрежимо малым, так как для оптической области отношение размера молекулы к длине волны порядка 10 , но возможность выявления в эксперимен- [c.158]

Таким образом, отношение реальной и идеальной прочностей твердого тела определяется соотношением между размером молекул (или межатомным расстоянием) Ь и размером дефекта. [c.128]

Из критерия разрушения Гриффитса следует, что отношение реальной и идеальной прочностей твердого тела определяется соотношением между размером молекул (или межатомным расстоянием) Ь и размером дефекта (трещины) / [c.361]

Явление дифракции на пространственных препятствиях или неоднородностях очень легко наблюдать в тех случаях, когда число таких неоднородностей очень велико, а размеры их незначительны. В таком случае среду принято называть мутной, и явление дифракции носит обычно название рассеяния света. В дальнейшем мы подробнее рассмотрим это явление, особенно для того случая, когда оно не связано с засорением среды посторонними частицами, а является следствием молекулярной структуры среды. Отметим, что для волн обычного света молекулярное строение среды само по себе еще не обусловливает неоднородности, ибо размер молекул в тысячи раз меньше длины световой волны. Молекулярная мутность есть результат случайного скопления значительного числа молекул, образующегося при беспорядочно.м тепловом движении их. Наоборот, для волн очень коротких, например для рентгеновских, уже само наличие молекул обусловливает неоднородность среды и ведет к дифракции (рассеянию). [c.228]

Рассмотренные выше процессы дисперсии и рассеяния света не исчерпывают, конечно, явлений, возникающих при взаимодействии света и вещества. Среди них чрезвычайно важное место и в принципиальном, и в практическом отношении занимает явление вращения плоскости поляризации света. Было обнаружено, что явление это имеет место в весьма разнообразных телах, получивших название естественно-активных. К числу таких тел принадлежат, например, сахар и ряд других органических веществ поэтому измерение вращения плоскости поляризации стало ходовым аналитическим методом в ряде промышленных областей. Исследования показали, что объяснение этого явления можно получить, рассматривая общую задачу взаимодействия поля световой волны с молекулами или атомами вещества, если только принять во внимание, конечные размеры молекул и их структуру. [c.607]

Этот. пример лишний раз показывает, что всякое упрощение (схематизация) задачи имеет относительный характер и должно быть строго обдумано применительно к рассматриваемой проблеме в одних вопросах можно ограничиться первым приближением и Дальнейшие уточнения не вносят существенно нового в других необходимо более точно учитывать действующие факторы, переходя ко второму приближению, ибо только с его помощью могут быть выяснены существенные особенности задачи. С этой точки зрения проблема вращения плоскости поляризации имеет большой принципиальный интерес, заставляя нас принимать во внимание размеры молекул при взаимодействии с видимым светом, длины волн которого в тысячи раз больше этих размеров. Интересно также отметить, что для полного решения проблемы надо учитывать не только электрический момент, приобретаемый молекулой, но также и создаваемый световой волной магнитный момент молекулы, что также является излишним во множестве других оптических задач. [c.608]

Сказанное о роли размеров молекул можно выразить иным, несколько более формальным, но общим образом. Дипольный момент, индуцируемый в молекуле, определяется значением напряженности поля Е не в одной точке, а в области с размерами, сопоставимыми с протяженностью молекулы. То же заключение относится, очевидно, и к связи между Е и вектором индукции О. Таким образом, вследствие конечности размеров молекул связь между Е ш О оказывается нелокальной, т. е. значение I) в какой-либо точке зависит от значений вектора Е в некоторой ее окрестности. [c.608]

Релятивистская механика и квантовая механика не опровергли пригодности классической механики, а только уточнили область приложения классической механики. Эти новые механики лишь строго доказали, что предметом классической механики является изучение общих законов движения тел больших размеров (начиная с размеров молекул) и движущихся медленно по сравнению со скоростью света. [c.12]

Эти же данные позволяют рассчитать и среднее расстояние между молекулами воздуха, которое оказывается примерно в 3 раза больше размеров молекул (эти данные будут уточнены в дальнейшем). [c.69]

Применимость начал термодинамики ограничивается прежде всего рамками самой термодинамики — ее предметом и исходными положениями. Действительно, тепловое движение, закономерности которого изучает термодинамика, существует лишь в системах из большого числа частиц. Поэтому законы термодинамики неприменимы к микросистемам, размеры которых сравнимы с размерами молекул. Это означает не то, что в таких системах нарушается второе начало,— вечный двигатель второго рода осуществить нельзя с помощью любых систем , а то, что говорить о вечном двигателе второго рода как об устройстве, которое некомпенсированно превращало бы теплоту в работу, в применении к микросистемам лишено смысла, поскольку для них стирается различие между теплотой и работой. [c.82]

Константа Ь связана с величиной сил отталкивания она имеет размерность объема и характеризует уменьшение свободного объема, в котором движутся молекулы, из-за конечных размеров молекул. В не очень сжатом газе имеют место только двойные столкновения молекул. При столкновении двух молекул вследствие того, что молекулы не могут сблизиться до расстояния (между центрами их), большего диаметра молекулы о, существует объем, который недоступен для сталкивающихся молекул. Этот объем представляет собой сферу диаметром 2й (, (называемую сферой непроницаемости) и равен [c.199]

Отрицательные отклонения от идеальности могут иметь место и в том случае, когда энтальпия смешения мала и размеры молекул компонентов раствора достаточно сильно отличаются друг от друга (например, растворы высокомолекулярных веществ в низкомолекулярных жидкостях). Как правило, число-способов, которыми может быть расположена молекула полимера в растворе, оказывается большим, чем число способов, которыми эта молекула может быть расположена в чистой жидкости, вследствие чего избыточная энтропия смешения (см. 4.8) является положительной величиной, [c.88]

Положительный знак избыточной энтропии смешения в атермических растворах связан с тем, что при значительных различиях в размерах молекул компонентов раствора число способов, которыми может быть расположена молекула полимера в растворе, как правило, оказывается большим, чем число способов, которыми эта молекула может быть расположена в чистой жидкости. [c.130]

Таким образом, теория атермических растворов представляет собой важную ступень в трактовке растворов, компоненты которых значительно отличаются друг от друга по размерам молекул. [c.130]

В гидромеханике рассматриваются макроскопические движения жидкостей и газов, а также силовое взаимодействие этих сред с твердыми телами. При этом, как правило, размеры рассматриваемых объемов жидкостей, газов и твердых тел оказываются несопоставимо большими по сравнению с размерами молекул и межмолекулярными расстояниями. Это естественно, поскольку межмолекулярные расстояния в жидкостях составляют всего Ю" —10" см и изменяются обратно пропорционально давлению, а длина свободного пробега молекул газа при атмосферном давлении 10" см. Поэтому обычно жидкости и газы воспринимаются как сплошные среды, масса которых непрерывно распределена по объему. Исключение составляют сильно разреженные газы. г [c.10]

Схема зеркального отражения молекул от поверхности реализуется в том случае, когда эта поверхность очень гладкая и наклонена под малым углом атаки. Однако даже при полированной поверхности только малая часть молекул отражается зеркально. Наиболее вероятной оказывается схема диффузного отражения, которая предполагает наличие шероховатости и щeJ eй, размеры которых соизмеримы с поперечными размерами молекул. В этой схеме молекулы в результате соударения а [c.713]

Во-вторых, частицы вещества, растворенного в движущейся жидкости или газе, увлекаются и переносятся макрочастицами, размеры которых значительно больше размеров молекул. Такая диффузия называется конвективной диффузией вещества. Процесс диффузии в турбулентных потоках и частично в ламинарных полностью подчиняется механизму конвективной диффузии вещества. [c.81]

Уравнение (6-22) отражает отклонение газа от идеальности только за счет учета конечных размеров молекул. [c.118]

Таким образом, рассмотренная г, р-диаграмма свидетельствует о том, что свойства реального газа могут очень сильно отличаться от свойств идеального. Столь большое несоответствие уравнения идеального газа (1.2) поведению реального газа объясняется тем, что при рассмотрении идеального газа принимается простейшая модель газа, молекулы которого являются материальными точками, т. е. имеют бесконечно малые размеры и не взаимодействуют друг с другом. В то же время ясно, что уравнение реального газа Должно в той или иной форме учитывать конечные размеры молекул и силы взаимодействия между ними. [c.22]

Коэффициент а, называемый коэффициентом сжимаемости, различен для разных веществ. Он зависит от действительных размеров молекул и действующих между ними сил притяжения и поэтому является функцией температуры Т и плотности точное выражение этой функции в настоящее время известно лишь для газообразного состояния вещества. [c.13]

Поэтому, когда давление пара настолько увеличится (а в противоположном конденсации случае, т. е. при испарении, давление жидкой фазы настолько уменьшится), что критический размер станет порядка размера молекулы, вероятность образования зародыша станет практически равной единице (при этом зародыши образуются спонтанно при случайном сближении или, наоборот, удалении нескольких молекул при их беспорядочном тепловом движении). Этим устанавливаются границы возможных значений пересыщения пара и перегрева жидкости. [c.222]

Размер молекулы воды. ................. [c.41]

Для сравнения укажем, что эффективный диаметр молекулы воды равен примерно 0,27 нм, поэтому маленькие по размерам молекулы воды могут проникать даже во внутримолекулярные поры целлюлозных электроизоляционных материалов. [c.75]

Однако наибольшее число органических электроизоляционных материалов принадлежит к высокомолекулярным соединениям, т. е. к веществам с весьма большими молекулами, содержащими иногда многие тысячи атомов. Молекулярная масса таких веществ может доходить примерно до миллиона, а геометрические размеры молекул настолько велики, что растворы этих веществ, если вообще способны растворяться, по свойствам приближаются к коллоидным системам. [c.102]

В 1873 г. первую теорию реальных газов, учитывающую размер частиц и силы взаимодействия между ними, дал голландец Ван-дер-Ваальс. С ее помощью определили размер молекул, а затем число Лошмидта — число молекул в единице объема при нормальных условиях (температура 0°С, давление 1 атмосфера) и число Авогадро — число молекул в одном грамм-моле. [c.164]

Мы видим, что среднее расстояние между молекулами в газе примерно в 10 раз больше размеров молекул. Еще большей оказьша-ется при этом средняя длина свободного пробега молекул. [c.36]

Взяв iIJ. 3 -10 см, из формулы (2.1) получим, что при нормальных условиях длина свободного пробега молекул в газе X 10 см. Это много больще как размеров молекул, так и среднего расстояния между ними. [c.36]

Если считать размеры молекул (диполя) исчезающе малыми по сравнению с длиной волны падающего света, то можно ограничиться рассмотрением дииольного рассеяния, согласно которому электрическое 1юле световой волны, получаемой диполем в точке, находящейся на расстоянии г от диполя, значительно превышающем его размеры, равно [c.312]

Первоначальные попытки молекулярного толкования оптической активности имели, по существу, формальный характер и сводились к предположению, что связи, существующие в асимметричной молекуле, обусловливают винтообразные траектории электронов, смещаемых под действием световой волны. Борн (1915 г.) показал, то, исходя из более общей модели молекулы, пригодной для истолкования явлений молекулярной анизотропии вообще, можно объяснить и вращение плоскости поляризации асимметричными молекулами, т. е. молекулами, не имеющими ни центра симметрии, ни плоскости симметрии. При этом оказалось, как мы уже упоминали в начале главы, что при решении задачи о взаимодействии световой волны и молекулы в данном случае нельзя пренебрегать эффектами, зависящими от отношения с(/А,, где с1 — размер молекулы, а X — длина волны. В. Р. Бурсиан и А. В. Тиморева существенно дополнили теорию, показав, что необходимо принять во внимание не только электрический, но и магнитный момент, возбуждаемый в асимметричной молекуле полем световой волны. [c.618]

Непосредственный опыт всегда очевиден, и из него в кратчайшее время можно извлечь пользу ,— мудро заметил позднее выдающийся австрийский физик Л. Бо.аьцман. Используя данные Максвелла, соотечественник Бо и.цмана Й. Лошмидт в 1865 г. впервые в истории науки вычисляет размеры молекул воздуха и их число в 1 СМ при нормальных условиях. Впоследствии это число получило название постоянной Лошмидта о- Проследим [c.68]

Оценки Лошмидта впервые дали в руки экспериментаторов размеры молекул. В то же время эти результаты долгое время не признавались из-за большого числа предположений, лежащих в основе расчета. С другой стороны, они же вызывали и всеобщее восхищение среди ученых. Все шире распространялось убеждение, что эти доселе гипотетические частицы могут быть подсчитаны. На принципиальные стороны исследования Лошмидта указывал Л. Больцман Значение числа Лошмидта выходит далеко за пределы теории газов. Оно позволяет заглянуть глубоко в самую природу и дает ответ на вопрос о непрерывности материи. Когда мы имеем каплю воды объемом 1 мм , то опыт показывает, что мы IvIoжeм разделить ее на две части, и каждая из них тоже является водой. Каждую из этих частей можно снова разделить на две части. Число Лошмидта указывает нам пределы этой де. шмости. Когда мы разделим нашу каплю на триллион равных частей, то дальнейшее деление на равные части становится невоз-М05КНЫМ. Мы получим индивидуальные части, о точных свойст- [c.69]

Применимость начал термодинамики ограничивается прежде всего рамками самой термодинамики — ее предметом и исходными положениями. Дейстаит(2Льно, тепловое движение, закономерности которого изучает термодинамика, существует лишь в системах из большого числа частиц. Поэтому законы термодинамики неприменимы к микросистемам, размеры котор-ых сравнимы с размерами молекул. Это означает не то, что в таких системах нарушается второе начало — вечный двигатель второго рода осуществить нельзя с помощью любых систем , а то, что говорить [c.71]

Как показывает молекулярно-статнстический анализ, отклоне-иия свойств атермических растворов от свойств идеальных растворов обусловлены значительными различиями в размерах молекул компонентов раствора и вытекающего отсюда различия в мольных объемах. Увеличение различия между мольными объемами приводит к возрастанию отрицательных отклонений от идеальности. [c.130]

Кроме того, в жидкостях и газах перенос тепла осуществляется перемещением макрообъемов жидкостей и газов. Размеры этих частиц во много раз превосходят размеры молекул. Такой процесс называется конвективным теплообменом. Обычно различают два типа конвективного теплообмена естественную конвекцию и вынужденную. [c.75]

Для уменьшения гигроскопичности н влагопроннцаеыостп порк- тых изоляционных материалов широко применяется их пропитка. Необходимо иметь в виду, что пропитка целлюлозных волокнистых атериалов и других органических диэлектриков лишь замедляет у влажнение материала, не влияя на удельное объемное сопротивле-1ие после длительного воздействия влажности. Это объясняется тем, что молекулы пропиточных веществ, имеющие весьма большие размеры по сравнению с размерами молекул воды, не в состоянии создать полную непроницаемость пор материала для влаги, а в наиболее мелкие поры пропитываемого материала они вообще не могут проникнуть. [c.77]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...