Обобщенная Ньютоновская жидкост

Обобщенные НЬЮТОНОВСКИЕ ЖИДКОСТИ [c.67]

В приведенном выше рассмотрении предполагалось использование следующего реологического определения обобщенной ньютоновской жидкости [c.67]

Интегрирование уравнения (2-4.3) для определенных систем граничных условий зачастую более громоздко, хотя и не отличается принципиально от интегрирования уравнения (1-9.8). Расчеты течений, основывающиеся на уравнении (2-4.3), составляют содержание дисциплины, называемой гидромеханикой обобщенных ньютоновских жидкостей. [c.68]

ЛАМИНАРНОЕ ТЕЧЕНИЕ ОБОБЩЕННОЙ НЬЮТОНОВСКОЙ ЖИДКОСТИ [c.69]

Теория обобщенных ньютоновских жидкостей применяется, в частности, при анализе установившихся ламинарных течений через трубки постоянного сечения, где лучше всего выполняются предположения, заложенные в уравнении (2-4.1). [c.69]

Ламинарное течение обобщенной ньютоновской жидкости 71 [c.71]

Уравнение (2-5.24) можно считать справедливым и для обобщенных ньютоновских жидкостей, если только подходящим образом определить обобщенное число Рейнольдса. Действительно, подставляя уравнения (2-5.8) и (2-5.18) в (2-5.24) и разрешая относительно числа Рейнольдса, получаем [c.72]

Важно понимать, что приведенный выше анализ основывается на линейном уравнении, хотя оно и учитывает при помощи члена, содержащего А, некоторые эффекты памяти. Действительно, для обтекаемых тел простой геометрии (таких, как сферы и цилиндры) решение уравнения (7-4.3) можно довести до вычисления коэффициента лобового сопротивления в явном виде [15, 17]. Кажущаяся значительно более простой задача, состоящая в вычислении коэффициента лобового сопротивления для течения обобщенных ньютоновских жидкостей (т. е. жидкостей, для которых напряжение задается уравнением (2-4.1)), оказывается практически более сложной для решения из-за нелинейности члена, описывающего вязкие напряжения даже для тела простейшей геометрии (сфера) получены лишь оценки для несовпадающих верхней и нижней границ решения [18]. [c.277]

В последующих главах будут изучаться задачи с физической нелинейностью, главным образом при переменном коэффициенте вязкости, что является обобщением ньютоновской жидкости. Кроме того, кратко, остановимся на вопросе о переменном пределе текучести От, с которым связано явление упрочнения. Что касается [c.246]

Приступая к изучению обобщенной вязкой жидкости, для кото- рой т] переменно, с самого начала сталкиваемся с весьма интересным фактом. Насколько я знаю, все простые жидкости и истинные растворы являются ньютоновскими жидкостями, а все обобщенные ньютоновские жидкости есть дисперсные системы . Обратное утверждение, однако, неверно. [c.249]

ОБОБЩЕННАЯ НЬЮТОНОВСКАЯ ЖИДКОСТЬ [c.287]

ОБОБЩЕННОЙ НЬЮТОНОВСКОЙ ЖИДКОСТИ [c.292]

ОБОБЩЕННАЯ НЬЮТОНОВСКАЯ ЖИДКОСТЬ ПРИ НАЛИЧИИ ПРИСТЕНОЧНОГО ЭФФЕКТА [c.320]

В частном случае обобщенной ньютоновской жидкости при наличии пристеночного эффекта следует положить Ст = О- Тогда мы получаем [c.320]

При п = О эти уравнения сводятся к уравнениям обобщенной ньютоновской жидкости при отсутствии пристеночного эффекта, а именно к формулам [c.320]

Обобщенная Ньютоновская жидкость 287, 292, 319 Образование шейки 330 Объемная вязкость 103 деформация (59, 119 упругость 56 Объемная упругая энергия ( .) 120 Объемное течение 207, 212 Оден 200 [c.378]

Классическая теория течения ньютоновских жидкостей в пограничном слое хорошо развита, и лучше всего этот предмет изложен в книге Шлихтинга [4]. Мы хотим обсудить здесь очень кратко только некоторые фундаментальные понятия, относяш,иеся к двумерным пограничным слоям, для того, чтобы проанализировать возможные обобщения этой теории на неньютоновские жидкости. [c.258]

Уравнения движения жидкости с переменными физическими свойствами, подчиняющейся обобщенному ньютоновскому закону вязкого трения, имеют вид [c.24]

Эта запись представляет обобщенный закон трения Ньютона. Вязкие несжимаемые жидкости, которые подчиняются этому закону, называют ньютоновскими жидкостями. К ньютоновским жидкостям принадлежат такие технически важные жидкости, как вода, масло, воздух и т. д. Однако встречаются жидкости (например, в химическом производстве), которые не подчиняются этому закону. [c.140]

Методика, примененная выше к задаче ламинарного течения через круглую трубку, была распространена на другие задачи ламинарных течений, такие, например, как стекание по наклонной плоскости [12]. В литературе [14, 15] были также обсуждены некоторые задачи ползущих течений. Гидромеханика обобщенной ньютоновской жидкости была подробно рассмотрена в книге-Скелланда [9]. [c.73]

При исследовании обобщенных ньютоновских жидкостей реометрия сводится к экспериментальному определению функции Т1 (S) в уравнении (2-4.1). Это более трудная задача, чем определение единственного значения вязкости, поскольку нужно определить полную кривую кажущейся вязкости. Методы реометрии частично обсуждались в разд. 2-5, где рассматривались течения в реометрических системах, которые позволяют определить кривую Л (S). [c.167]

Ньютоновская жидкость не разрушится при установившемся течении. При неустановившемся состоянии простая ньютоновская жидкость может разрушиться из-за рейнольдсовской турбулентности, а обобщенная ньютоновская жидкость, обладающая структурной вязкостью, может разрушиться раньше из-за структурной турбулентности. [c.237]

Из вышеприведенного следует, что кривая консистентности обобщенной ньютоновской жидкости в общем проявляет следующие свойства кривая выходит из начала координат (это значит, что материал — жидкость), и ордината V монотонно возрастает с абсциссой Р, т. е. не существует максимума для V. В начале координат [c.255]

В качестве следующего шага были вычислены консистентные переменные F и Р в соответствии с уравнениями (II. 12 ) и (II. 13 ), и помещены в столбцы 5 и 6. На основании этих данных были построены кривые рис. XVI. 1. В то время как технические кривые., построенные в непосредственно измеренных величинах, сильно расходятся, кривые консистентности, ностроенные в V — Р — переменных, все совпадают. В параграфе 4 главы II было сказано, что V — Р — переменные дают кривые консистентности, не зависящие от размеров приборов в случае простой ньютоновской жидкости, а в параграфе 3 главы VIII это было установлено и для бингамовых тел. Теперь мы видим, что это также справедливо и в случав обобщенных ньютоновских жидкостей. [c.262]

Рис. XVIII. 1. Влияние коэффициента устойчивости на кривую текучести обобщенной ньютоновской жидкости (ср. с рис. XVI. 8.).

Уравнение (XVIII. 21) есть реологическое уравнение обобщенной ньютоновской жидкости. [c.293]

В реологическом уравнении обобщенной ньютоновской жидкости <р выражается как функция диссяпированной мощности или скалярной величины [c.305]

Таким образом, на данной стадии возможны два подхода к гидромеханике неньютоновских жидкостей. С одной стороны, можно сконцентрировать внимание на проблемах течения, для которых (в некотором смысле требующем определения) используется лишь кажущаяся вискозиметрическая вязкость, так что неадекватность уравнения (2-3.4) считается несущественной. Такая система представлений характерна для предмета, который мы будем называть обобщенной ньютоновской гидромеханикой. Этот подход может быть оправдан либо вследствие того, что в рассматриваемом течении существенна лишь вискозиметрическая вязкость (к этой категории относятся ламинарные течения, по крайней мере в первом приближении), либо вследствие того, что рассматриваемый материал имеет зависящую от сдвига вискозиме-трическую вязкость, но не обладает никакими другими неньютоновскими свойствами. (К этому типу зачастую относятся суспензии твердых частиц, но, к сожалению, нельзя отнести более важные в практическом отношении полимерные расплавы и растворы.) [c.66]

Ясно, что принцип затухающей памяти вводит понятие естественного времени для любого данного материала. В некотором интуитивном смысле естественное время является мерой временного промежутка памяти материала, например минимально необходимой продолжительности проведения эксперимента, подобного описанному вьпне. Теория чисто вязких жидкостей (т. е. теория Рейнера — Ривлина) может трактоваться как предельный случай, когда естественное время равно нулю. Таким образом, можно надеяться установить, что обобщенная гидромеханика ньютоновской жидкости будет асимптотически справедливой при определен-иых условиях. В дальнейшем будем использовать символ Л для обозначения естественного времени жидкости, в то время как символ X, используется для обозначения любого реологического [c.132]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...