Число Деборы

В ГЛ. 4 И 5 было показано, что течения с предысторией постоянной деформации представляют собой единственные течения, для которых возможен точный анализ. Таким образом, следовало бы определить безразмерный критерий, измеряющий в некотором смысле близость общего течения к течению с предысторией постоянной деформации. Это приводит к введению числа Деборы De, которое определяется так [8] [c.270]

Удовлетворительная корреляция данных по снижению сопротивления была получена в [29], где рассматривалось число Деборы, введенное соотношением [c.283]

Очевидно, что левая часть этого выражения совпадает с выражением для числа Деборы, полученным на основании прежнего подхода при условии, что Ткр интерпретируется как х/Л, т. е. [c.285]

Дебора число 79 Девиаторная деформация 14 Декартова система координат 8, 9 Деструкция 74, 152 Дефекты структуры 102, 149, 183, [c.351]

Заметим, что для стационарных течений отношение числа Деборы и других безразмерных комплексов, таких, как число Вейссенберга, равно формпараметру поля течения и, таким образом, постоянно в пределах любого класса геометрически подобных полей течения. Для нестационарных течений отношение чисел Вейссенберга и Деборы равно числу Струхаля. [c.270]

Как было указано Крейком [51], этот факт явился причиной некоторых парадоксальных результатов, полученных в работах [47, 48]. Действительно, не следует ожидать, что реологическое соотношение, лежащее в основе жидкости второго порядка, даст существенные результаты для больших волновых чисел, соответствующих малым временным масштабам возмущения. Поэтому, применяя линеаризованное уравнение состояния максвелловского типа, следует ожидать, что это также приведет к ситуациям, когда число Деборы возмущения не мало. С другой стороны, если не подвергать лР1неаризации член, описывающий напряжение, то окажется невозможным применение классической методики анализа устойчивости, поскольку основное уравнение становится нелинейным относительно переменных возмущения. [c.298]

Эти методы первоначально были развиты Рейнольдсом и Нус- ejibToM применительно к ньютоновским жидкостям. Для характеристики нормальных напряжений в эластических жидкостях Вейссенберг [40] и Рейнер [10] пытались ввести безразмерную группу, аналогичную критерию Рейнольдса, названную Рейнером числом Дебора ( Debora h number ). Дальнейшее развитие этот анализ получил в работах Уайта и др. [40, 82, 83, 226]. [c.79]

Более подробно о числе Деборы (обычно обозначаемом Ое) и его использовании см., например, книгу Астарита Дж., Марруччи Дж. Основы гидромеханики неньютоновских жидкостей. — М. Мир, 1978. — 309 с. — Прим. ред. [c.346]

Для жестких цилиндров, катящихся по основанию из материала с простейшей функцией релаксации вида (9,.25), решения Хантера и Морланда совпадают. Результаты для материала С постоянным коэффициентом Пуассона v и = 1 приведены на рис. 9.13, где они сравниваются с расчетами по одномерной модели упругого основания. Качественное поведение решения по простой модели близко к полученному путем полного анализа контактная область существенно асимметрична, а сопротивление качению максимально при числе Деборы, близком к единице. Максимум момента сопротивления ниже для модельной задачи, так как в ней не учитывается рассеяние энергии при сдвиге между элементами и этот максимум достигается при несколько меньших значениях VT/uq, так как длина деформированной зоны в модельной задаче меньше, чем для полупространства. [c.348]

В (2.5.2) последовательно представлены критерии Рейнольдса, Вейссенберга, Дебора и вязкоупругие безразмерные числа ki/k h- Если выделить характеристические длины Ьц ш Lj вдоль и поперек направления потока, то числа Вейссенберга iV e и Дебора Nxjeb могут быть записаны в виде [c.79]

В работе [241] использовано уравнение состояния Уайта и др. [40, 82—84] и записаны условия задачи изотермического каландрования. Получена система уравнений для численного решения в безразмерных переменных, в которые входят числа Вейссенберга Дебора Л веь и отношения вязкоупругих характеристик, причем в качестве характеристики неньютоновской вязкости принимается эффективная вязкость т) = К эмпирического степенного закона. Число Вейссенберга для валков радиусом i , вращаюш ихся с угловой скоростью Й при зазоре Л,,, составляет [c.86]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...