Течение периодическое

Русла (больших и средних рек) значительно засоренные, извилистые и частично заросшие, каменистые с неспокойным течением. Периодические (ливневые и весенние) водотоки, несущие во время паводка заметное количество наносов, с крупногалечным или покрытым растительностью (травой и пр.) ложем. Поймы больших и средних рек, сравнительно разработанные, покрытые нормальным количеством растительности (травы, кустарника). [c.186]

Значительно засоренные русла больших и средних рек, частично заросшие или каменистые, с неспокойным течением. Чистые русла периодических водотоков Значительно засоренные каменистые русла с бурным течением. Периодические водотоки с крупногалечным покрытием ложа, / = 7-4--И5% Пойма, поросшая редким кустарником и деревьями (весной без листвы), изрезанная староречьями [c.345]

В условиях пульсирующего течения (периодического изме-I нения градиента скорости, давления, температуры, теплового I потока и других параметров) процесс теплообмена является не- [c.148]

Организация процесса течения Периодического и непрерывного действия [c.346]

Значительно засоренные каменистые русла с бурным течением, Периодические водотоки с крупногалечным покрытием ложа, ( = 7- [c.616]

Численное моделирование конечно-амплитудных режимов проводилось в работах [9, 10]. Применялся метод конечных разностей для расчета вторичных течений, периодических по вертикали. В [9] изучались вторичные режимы в предельном случае Рг = О, когда неустойчивость называется гидродинамическим механизмом. Расчеты свидетельствуют о том, что при использованных значениях параметров возбуждение вторичных течений [c.102]

В поликристаллическом теле при пластической деформации одновременно действуют по крайней мере три разновидности пластического течения периодическое неоднородное смещение групп зерен относительно соседних групп зерен, соединенных между собой областями более сильного сдвига обычный сдвиговый процесс в зернах по плоскостям скольжения, приводящий к перемещению одних частей зерен относительно других дополнительное пластическое течение в объемах зерен между действующими плоскостями скольжения, затрудненное условиями деформирования зерна — объемное сжатие. [c.44]

Пусть в жидкости имеется какое-то характерное течение периодического характера. Обозначим период этого течения Т. Тогда левую часть (8.39) можно переписать в виде [c.131]

Ограничимся одной из простейших моделей гидродинамического течения — периодической цепочкой точечных вихрей. Подобные цепочки моделируют периодические распределения завихренности, возникающие в сдвиговых слоях в результате развития неустойчивостей [21]. Такая цепочка в свою очередь неустойчива, при этом наибольшим инкрементом обладают возмущения удвоенного периода. Эти возмущения приводят к тому, что образуются две цепочки, двигающиеся друг относительно друга. Воспользовавшись хорошо известными результатами [c.509]

Несмотря на меньшую восприимчивость скользящего крыла к неоднородности по-тока, нельзя однозначно сделать вывод о меньшем воздействии внешней турбулентности на ламинарно-турбулентный переход на нем. Ввиду кардинального различия механизмов перехода на прямом и скользящем крыле полосчатая структура одинаковой амплитуды должна по-разному влиять на развитие неустойчивых возмущений на них. Известно, что на скользящем крыле переход вызывается стационарными вихрями неустойчивости поперечного течения, периодическими по размаху и почти параллельными внешнему течению [4]. Полосчатая структура, связанная с неоднородностью потока, имеет аналогичные характеристики и поэтому может эффективно порождать эти вихри, оказывая очень сильное воздействие на процесс перехода. [c.121]

Периодические течения представляют практический интерес в рео-метрии в предельном случае бесконечно малых деформаций, например когда может быть применимо уравнение (4-3.24). Действительно, в периодическом течении полная деформация, переводящая конфигурацию материала в некоторый момент времени [c.172]

Следовательно, напряжение т определено, если известно значение интеграла в правой части (5-1.27). Поскольку это значение однозначно определяется частотой со, можно определить также единственную комплексную материальную функцию комплексную вязкость т), характеризующую поведение материала в периодических течениях. Поскольку т] — комплексная величина, ее [c.173]

Под Re (ij) и Im i 3 понимаем соответственно действительную часть и коэффициент при мнимой части комплексной величины г ). В литературе по периодическим течениям обозначение Re часто опускают и подразумевают неявно. [c.173]

Системы с эйлеровым периодическим течением [c.194]

В системах с эйлеровым периодическим течением испытываемый образец материала подвергается синусоидально зависящим от времени малым деформациям при помощи реально воздействующих на некоторую физическую границу синусоидальных вибраций. С точностью до членов первого порядка малости но величине [c.194]

Параметр а , размерность которого обратно пропорциональна квадрату длины, появляется во всех задачах о периодическом течении в качестве масштаба для измерения относительного вклада инерционных сил. [c.197]

Все материальные точки в течении, описываемом уравнениями (5-4.11) — (5-4.13), движутся периодически величина б описывает смещение относительно средней точки траектории.) Можно представить S в виде [c.198]

Периодические винтовые течения [c.200]

Периодическое винтовое течение [6] описывается в цилиндрической системе координат г, 9, z следующими уравнениями для физических компонент вектора скорости [c.200]

Системы с лагранжевым периодическим течением [c.203]

Как и для систем с эйлеровым периодическим течением, подробный анализ будет произведен только для простой системы, в то время как для систем с более сложной геометрией будут приведены только основные результаты. [c.203]

Из соотношений (5-4.72) и (5-4.73) следует, что рассматриваемый тип течения принадлежит фактически системам с лагранже-вым периодическим течением. Разумеется, существуют лишь две отличные от нуля компоненты напряжений, например, как это следует из уравнения (5-1.29), [c.204]

Кроме определения комплексной вязкости т], системы с периодическим течением можно использовать для определения дополнительных свойств функционала Q в предельном случае очень малых деформаций. Для обсуждения этой возможности необходимо рассмотреть приближение второго порядка для функционала выражаемое уравнением (4-3.25) и приводимое ниже [c.206]

Рассмотрим теперь описываемое уравнениями (5-4.11) — (5-4.13) течение, удовлетворяющее граничным условиям (5-4.25) и (5-4.26), т. е. периодическое плоское сдвиговое течение между [c.206]

При очрьшном обтекании (рис. 16.3, о) Hi- ja взаимодсйстия носового и кормового течений периодически изменяются напряженности вихрей, сходящих с хвостика и носка пластины. Это н известной степени аналогично наложению иа основное монотонное течение сильного гармонического возмущения, которое, как известно [2.8, 2.11, 3.27], вызывает потерю устойчивости вихревой поверхности и, как следствие, образование дискретной структуры в следе. [c.356]

Например, характеристики многих машин, производяш их работу, определяются нестационарными явлениями, о которых исследователи имеют до сих пор довольно поверхностное представление. Особое значение эта проблема имеет для течений за лопатками газовых и паровых турбин. Лопатки с острыми выходными кромками для малоразмерных турбин выполнить практически невозможно. В крупногабаритных турбинах нередко также нельзя сделать тонкие кромки из условий обеспечения прочности или охлаждения лопаток. Выходные кромки могут иметь и плоскую торцевую поверхность, но обычно на практике применяют лопатки со скругленными кромками. И при дозвуковых, и при сверхзвуковых скоростях статическое давление непосредственно за тупой выходной кромкой меньше, чем в прилежащем основном потоке. Это относительно низкое давление называют донным. Оно проявляется в дополнительном донном сопротивлении профиля. Хотя донное сопротивление существует и при дозвуковых, и при сверхзвуковых течениях, порождается оно в этих случаях различными причинами. При дозвуковых течениях фактором, определяющим сопротивление профиля, является существование вихревой дорожки Кармана. При сверхзвуковых течениях периодический сход вихрей с выходных кромок может подавляться в этом случае будут преобладать эффекты потери импульса, связанные с волнами расширения и сжатия. [c.225]

Силы и массы машинного агрегата приведены к звену АВ. Движущий момент в течение трех первых (от начала движения) оборотов звена Л В меняется по закону прямой аЬ, а далее по периодическому закону, соответствуюш,ему ломаной линии bed. Момент сопротивления подключается в конце третьего оборота, считая от начала движения, и равен = 230 нм, оставаясь все время постоянным. Приведенный момент инерции постоянен и равен / 0,2кем . Выяснить, возможно ли установившееся движение звена АВ, и если возможно, то определить коэффициент неравномерности б этого движения. [c.155]

Периодическим двио/сением механизма называется такое движение, при котором в течение некоторого промеоюутка времени механизм обладает постоянными циклами движения, причем в течение каждого цикла движение происходит по одному и тому оке закону. [c.305]

Существуют в основном два класса течений, рассматриваемых с точки зрения гидромеханики в качестве возможных реометрических течений. Первый класс составляют течения с предысторией постоянной деформации, кинематический анализ которых проведен в разд. 3-5. Ко второму классу относятся периодические течения. Реометрические течения с предысторией постоянной деформации рассматриваются далее в разд. 5-2, 5-3, а периодические течения — в разд. 5-4. [c.169]

Уравнение (4-3.24) применимо, если предыстория G находится на очень малом расстоянии от предыстории покоя. Это справедливо на практике, если по крайней мере в не очень отдаленном прошлом модуль величины G был мал для любого значения s. Действительно, правая часть уравнения (4-3.24) является просто первым членом разложения в ряд интегралов, причем первый отброшенный член имеет второй порядок по модулю G (см. уравнение (4-3.25)). Следовательно, оценку О для периодических течений, используемых в реометрии, необходимо производить лишь с точностью до членов первого порядка по ее модулю, поскольку вклад в напряжение членов более высокого порядка не превышает вклада членов, обусловленных отброшенным интегралом. [c.173]

Реометрические периодические течения можно определить как такие течения, для которых функция G имеет с точностью до членов первого порядка по модулю следующий вид ) [c.173]

Определение периодических течений было дано в разд. 5-1. Следует повторить, что, поскольку такие течения представляют интерес в реометрии в предельном случае очень малых деформаций, определяющее уравнение (5-1.24) должно удовлетворяться только с точностью до членов первого порядка по величине деформации. [c.194]

Имеются в основном два типа реометрических систем, используемых для экспериментов по периодическим течениям мы будем называть эти два типа эйлеровым и лагранжевым. Хотя оба типа допускают реометрическое определение комплексной вязкости т], они значительно различаются по своему характеру в то время как лагранжевы периодические течения представляют собой течения с предысторией постоянной деформации, эйлеровы периодические течения таковыми не являются. [c.194]

Рассмотрим периодическое плоское сдвиговое течение, поле скорости которрго описывается в некоторой декартовой системе координат выражениями [c.196]

Следовательно, рассмотренное течение представляет собой эйлерово периодическое течение, и уравнение (5-4.9) удовлетворяется при (I = tj2 и 7 = 2Di2- [c.196]

Необходимо подчеркнуть два обстоятельства. Во-первых, рассматриваемое здесь течение описывается уравнениями (5-4.11) — (5-4.13) и (5-4.21), (5-4.22), которые просто получаются из уравнений, описывающих стационарное плоское сдвиговое течение между двумя параллельными плоскими пластинами, умножением на периодический множитель Из уравнения (5-4.30) следует, что в предельном случае = О скорость сдвига у равна величине, которая была бы скоростью для стационарного плоского сдвигового течения, умноженной на тот же самый множитель. Переход от стационарного описания поля скоростей к эйлеровому периодическому течению путем умножения на является общим правилом для всех вискозиметрических течений. Эквивалентность дифференциальных уравнений для распределения скоростей в периодическом течении (для плоского сдвигового течения — это уравнение (5-4.23)) и для стационарного течения фактически представляет собой следствие пренебрежения силами инерции. [c.198]

При рассмотрении периодической формы крутильного течения и течения между конусом и пластиной вначале может показаться, если только не рассматривать безынерционное приближение, что течение не контролируемо, поскольку инерционные силы делают таковым даже стационарную форму течения. В действительности дело обстоит не так на самом деле, инерцией в радиальном направлении (т. е. центробежными силами) можно пренебречь, но инерцией в направлении течения (вследствие осциллирующего характера периодического течения) пренебрегать нельзя. [c.202]

Поскольку соотношение (5-4.59) представляет собой, кроме того, условие малости деформаций, очевидно, что при реометрическом определении rj в периодическом крутильном течении и в течении между конусом и пластиной силы инерции, возникающие вследствие колебаний, действительно доминируют над центробежными силами, так что учет первых и пренебрежение последними оправданы. [c.202]

В лагранжевых периодических течениях поле скоростей стационарно в эйлеровом смысле в некоторой системе отсчета. В такой системе отсчета каждая материальная точка циклически перемещается по замкнутой траектории и элементы материала подвергаются периодическим деформациям. Кроме того, лагранжевы периодические течения являются течениями с предысторией постоянной деформации, и, следовательно, тензор if в уравнении (5-1.24) не зависит от [c.203]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...