Метод теплового смещения

Метод теплового смещения [c.42]

МЕТОД ТЕПЛОВОГО СМЕЩЕНИЯ 43 [c.43]

Щ МЕТОД ТЕПЛОВОГО СМЕЩЕНИЯ 45 [c.45]

МЕТОД ТЕПЛОВОГО СМЕЩЕНИЯ 47 [c.47]

МЕТОД ТЕПЛОВОГО СМЕЩЕНИЯ [c.49]

Окончательный ответ на данный вопрос может быть получен, вероятно, методом моделирования пика смещения на ЭВМ, однако к настоящему времени из всех металлов только медь и железо изучались с помощью этого метода, но без учета влияния тепловых колебаний атомов, что является существенным недостатком. В це- [c.200]

Примеры установки радиально-упорных подшипников, обеспечивающей отсутствие защемления вала при его тепловом расширении, и методы регулировки этих подшипников иллюстрируют фиг. 195 и 196. Смещение вала при [c.609]

Точечные дефекты бывают различных типов. Ионы, расположенные в узлах кристаллической решетки, совершают тепловые колебательные движения около положения равновесия. Величина среднего по всему кристаллу отклонения ионов от положения равновесия определяется температурой. Однако всегда имеются ионы, которые отклонились в данный момент от положения равновесия больше, чем другие. Отдельные ионы могут отклоняться настолько, что они уже не возвращаются обратно в положение равновесия. При этом в узле кристаллической решетки образуется пустое место — вакансия (рис. 1-5,а). Плотность вакансий, установленная косвенными методами, оценивается для отожженного металла в а для наклепанного, т. е. деформированного пластически при низких температурах, до 10 — в 1 см . Сместившийся из узла ион некоторое время не находит свободного узла в кристаллической решетке и оказывается в промежутке между другими ионами. Такой дефект строения называется смещением (рис. 1-5,6). 12 [c.12]

Вышеприведенные системы линеаризованных алгебраических уравнений необходимо дополнить уравнениями состояния для энтальпии теплоносителей, уравнениями смещения (впрыски и др.), расхода топлива, теплообмена в топке, радиационного теплообмена, а также уравнениями, отражающими связи искомых переменных по поверхностям нагрева. Таким образом, получается математическая модель тепловых процессов в парогенераторе. Для реализации этой модели на ЭВМ разработан алгоритм, сводящийся к итеративному процессу решения данной системы комбинацией методов Зейделя и простой итерации. Расчет полной системы модели парогенератора наиболее эффективно проводится по ходу движения дымовых газов от топки. [c.48]

На точность обработки влияет и метод настройки. Настройка станка зависит от правильного выбора настроечного размера от компенсирующего действия систематических факторов (силовые, тепловые воздействия, износ инструмента и др.) от способа установки инструмента на размер (по лимбу, эталону, индикатору, готовой детали) от контроля правильности настройки в начале процесса от способа компенсации смещения уровня настройки во времени или ело управления [59, 63]. [c.53]

В заключение следует отметить, что нелинейное уравнение теплопроводности при произвольной зависимости X=f T) сравнительно легко представляется в ко-нечно-разностной форме различных видов. Расчетные зависимости с симметричным смещением обеспечивают высокую точность [формула (2-121)]. Однако в случае ярко выраженной несимметричности температурного поля, что имеет место в элементах конструкций тепловых машин, несимметричное смещение может обеспечить требуемую точность при большей простоте расчетных зависимостей [формулы (2-119), (2-120)]. Учет нелинейности усложняет расчетные зависимости для определения температуры. Кроме того, учет нелинейности приводит к тому, что коэффициенты в расчетных зависимостях являются переменными. Схема расчета, расчетный бланк и порядок проведения расчета сохраняются такими же, как и при решении линейного уравнения теплопроводности. Линеаризация уравнения теплопроводности при пользовании численным методом существенных преимуществ не дает. [c.99]

Колебания кристаллической решётки. Методы описания колебаний кристаллич. решётки вследствие тепловых движений ионов, находящихся в её узлах, основаны на раз- южении в ряд Тейлора потенц. энергии решётки U ... R j--) по степеням малых смещений u,j ионов из их положения равновесия R,j=R2j+u /, здесь п—П1а+П2Ь+П С—вектор, определяющий положение элементарной ячейки кристал- [c.586]

В соответствии с методом смещения предварительно нагретый исследуемый газ направляется в калориметр. Протекая через калориметрическое устройство, газ охлаждается, нагревая калориметр. Искомая теплоемкость находится из уравнения теплового баланса. [c.416]

Процесс медленного статического нагружения является аналогом изотермического нагружения, когда испытываемый образец успевает достичь теплового равновесия с окружающей средой. Помимо теплового расширения, вклад в величину измеряемой деформации вносят обратимые процессы смещения дефектов кристаллической решетки — примесных атомов, вакансий, дислокаций. Поэтому в литературе к модулям упругости, определенным статическими методами, часто применяют термин релаксированный модуль упругости . [c.257]

Требования к частоте повторения импульсов в технологических процессах, рабочая операция которых происходит в течение одного импульса, могут ограничиваться техническими возможностями излучателя, и тогда частота следования будет определять производительность процесса. С другой стороны, частота посылок импульсов может задаваться производительностью обслуживающих операций (смещение или смена деталей, контроль, настройка и т. п.). В установках, работающих методом много-импульсной обработки, основанном на парциальном подводе энергии к детали и тепловой инерции процесса, частота повторения импульсов должна быть не меньше, чем обратная величина времени тепловой релаксации в зоне обработки [66]. При частотах следования импульсов порядка 10 Гц импульсная обработка (сварка) в большинстве случаев практически соответствует непрерывной при той же средней мощности излучения. [c.116]

Наиболее просто интерференционная картина расшифровывается при двухлучевой интерференции с однократным проходом измерительного пучка через активный элемент параллельно оси резонатора. В этом случае по наблюдениям за смещением интерференционных полос относительно интерференционной картины недеформированного элемента можно непосредственно определять изменения оптической разности хода лучей вдоль оси резонатора в различных точках поперечного сечения, т. е. непосредственно измерять волновые аберрации, вносимые в резонатор термооптическими искажениями активной среды. Если исследуемый образец однороден в направлении наблюдения и характеризуется двумерным распределением температуры и оптических характеристик в поперечном направлении, интерференционная картина непосредственно характеризует поле коэффициентов преломления, от которого при известных термооптических характеристиках образца легко перейти к распределению температур. Это позволяет применять интерференционные методы для изучения тепловых полей и измерений тепловыделения в лазерных активных элементах. С другой стороны, в сочетании с измерениями температуры исследуемых образцов интерферометрические измерения могут применяться для определения термооптических характеристик материалов. [c.174]

К числу первых можно отнести сварку нагретым элементом (роликом, клином, лентой и т. п.), присадкой и газовым теплоносителями. Ко вторым относятся сварка токами высокой частоты, инфракрасным излучением, трением и ультразвуком. Следует, однако, отметить, что эта классификация относительно ультразвуковой сварки несколько условна. Свариваемый материал в процессе УЗС находится под воздействием двух факторов 1) скорости колебательного смещения и колебательного давления сварочного наконечника 2) температура сварочного наконечника, которая является следствием внутренних потерь в материале концентратора—волноводном звене, передающем энергию механических колебаний в зону сварки. Эти потери весьма велики, что приводит к его разогреву. Вследствие этого, сварочный наконечник является внешним источником тепловой энергии, которая также существенно влияет на процесс сварки. Отсюда следует, что УЗС по принципу ввода энергии в классификации методов сварки полимеров занимает особое место. [c.143]

Для определения средней теплоемкости Ср газов и паров можно использовать метод, являющийся видоизменением метода смещения. В этом случае газ предварительно поступает в печь, где, протекая по змеевику, он нагревается до начальной температуры t. В некоторых случаях печь используют только для предварительного подогрева газа, а окончательное нагревание до t производится в специальном нагревателе, куда газ поступает после печи [108]. Начальная температура газа t точно измеряется. Для этой цели можно использовать платинородий-платиновую термопару. Нагретый газ поступает в калориметр и охлаждается в нем до температуры tn, причем выходящий из калориметра газ должен находиться в тепловом равновесии с калориметром. Для этого газ, на- [c.353]

Поверочный расчет допусков составляющих звеньев методом максимума-минимума. Например, в осевой размерной цепи механизма коробки передач (т = 6), показанного на рис. 6.2, эксплуатационные границы для замыкающего звена — осевого зазора — определяют, исходя из наличия масляной пленки толщиной ктш, компенсаций теплового расширения вала Д(в и максимально допустимого по прочности смещения Дпр сидящего на валу зубча- [c.215]

Взаимное смещение пиноли устройства правки и шпинделя шлифовального круга, связанное с тепловыми деформациями, не стабилизируется за исследуемый промежуток времени. Например, характер кривой 3 (см. рис. 9.2, б) показывает, что здесь действуют совместно три типа температурных полей и методами предварительного нагрева системы нельзя ликвидировать влияние тепловых деформаций. [c.300]

Схема кристаллизации сварных швов. Рост кристаллитов в сварном шве происходит нормально к фронту кристаллизации, т. е. к изотермической поверхности кристаллизации (ИПК), соответствующей Гпл. Поскольку при сварке сварочная ванна перемещается, то ось растущего кристаллита является ортогональной траекторией к семейству ИПК, смещенных по оси шва. Определенные трудности заключаются в математическом описании ИПК методами теории тепловых процессов при сварке. Для инженерных решений ИПК аппроксимируют уравнением эллипсоида с полуосями L, Р, Н, которые соответствуют длине затвердевающей задней части сварочной ванны, половине ее ширины и глубине проплавления [1]. В зависимости от схемы нагреваемого тела и типа источника теплоты ИПК может быть эллипсоидом с двумя равными полуосями (точечный источник на поверхности полубесконечного тела, Р = Я), эллиптической цилиндрической поверхностью (линейный источник по толщине листа, Н = 6) или частью фиктивного эллипсоида (точечный источник на поверхности плоского слоя, р<Р и hпроцесс кристаллизации и оси кристаллитов являются Пространственными кривыми. При этом поскольку поперечное сечение сварочной ванны является кругом (P = Я = L), то форма осей всех кристаллитов аналогична форме кристаллитов на ее [c.100]

До того как стало возможным получать гиперзвук искусственным путем, изучение гиперзвуковых волн и их распространение в жидкостях и твердых телах проводилось главным образом оптическим методом, основанным на исследовании рассеяния света на гиперзвуках теплового происхождения. При этом было обнаружено, что рассеяние в оптически прозрачной среде происходит с образованием нескольких спектральных линий, смещенных относительно частоты падающего света на частоту гиперзвука. [c.43]

Бесконтактные методы теплового контроля основаны на использовании инфракрасного излучения, испускаемого всеми нафетыми телами. Инфракрасное излучение занимает широкий диапазон длин волн от 0,76 до 1000 мкм. На практике в ТНК преимущественно используются два спектральных диапазона З...5и8... 14 мкм, совпадающие с окнами максимальной прозрачности атмосферы и являющиеся наиболее информативными. Спектр, мощность и пространственные характеристики этого излучения зависят от температуры тела и его излучательной способности, обусловленной, в основном, его материалом и микроструктурными характеристиками излучающей поверхности. Например, шероховатые поверхности излучают сильнее, чем зеркальные. При повышении температуры мощность излучения быстро растет, а ее максимум сдвигается в область более коротких длин волн. Эта закономерность характеризуется законом смещения Вина [c.531]

Подход Рэлея к изучению теплового излучения. Во всех разобранных выше случаях подход к изучению теплового излучения был термодинамическим. Рэлей в отличие от своих предшественников впервые применил методы статистической физики к явлениям теплового излучения. Равновесное электромагнитное излучение, находящееся в замкнутой полости с постоянной температурой стенок, рассматривалось им как система стоячих волн разных частот, распространяющихся во всевозможных направлениях. Частоты образовавшихся стоячих волн должны удовлетворять тем же условиям, что и частоты стоячих упругих волн в стержне. При колебаниях упругого стержня на его закрепленпых концах образуются узлы смещения и на длине стержня L укладывается целое число полуволн [c.330]

По Н. Н. Давиденкову, различают остаточные напряжения трех родов. В основе классификации лежит объем, в котором напряжения уравновешиваются. Напряжения I рода, возникающие в процессе изготовления детали, уравновешиваются в объеме всего тела или в объеме макрочастей. Напряжения II рода формируются вследствие фазовой деформации отдельных кристаллитов, зерен и уравновешиваются в объеме последних. При наличии развитой субзерен-ной структуры напря5кения будут локализоваться в объеме субзе-рен, которые могут иметь различное упругонапряженное состояние. Напряжения III рода уравновешиваются в микрообъемах кристаллической решетки. Причина их появления — упругие смещения атомов кристаллической решетки. Напряжения I рода часто называют тепловыми, напряжения II и III рода — фазовыми или структурными. В покрытиях обычно возникают напряжения всех родов, причем их величина колеблется в зависимости от метода напыления, толщины покрытия, природы напыляемого материала, предварительной подготовки поверхности напыления, технологического режима напыления, условий охлаждения и т. д. При нанесении покрытий возникают остаточные напряжения, которые могут иметь противоположные знаки, достигать весьма значительных величин, неравномерно распределяться в напыленном слое и основном металле. Наличие остаточных напряжений характерно для покрытий, нанесенных любыми способами. [c.185]

Деформированное состояние оболочки компенсатора определялось на основе метода [140] решения задачи о длительном циклическом нагружении данной конструкции. Задача решалась в ква-зистациоиарной несвязанной постановке путем численного интегрирования на ЭВМ Минск-32 системы нелинейных дифференциальных уравнений, определяющих напряженно-деформированное состояние неупругих осесимметрично нагруженных оболочек вращения. Решение линейной краевой задачи производилось на основе метода ортогональной прогонки [52]. Рассматривалась только физическая нелинейность. Учет геометрической нелинейности при расчетах сильфонов, работающих как компенсаторы тепловых расширений в отличие от сильфонов измерительных приборов [193], обычно не производится [32, 150, 222], как не дающий существенного уточнения при умеренных перемещениях. Предполагалось, что все гофры сильфона деформируются одинаково. Поэтому расчет производился только для одного полугофра. Эквивалентный размах осевого перемещения полугофра, вызывающий те же деформации, что и полное смещение концов сильфона, определялся по формуле [c.200]

Методы определения he еще не стандартизированы, тем не менее методика, описанная в работе [23], получила широкое распространение. В компактном образце с глубоким надрезом (но ASTM Е399) предварительно создается трещина таким образом, чтобы a/Wi 0,6. Образец нагружают с тем, чтобы получить прирост трещины с записью кривой нагрузка—смещение. Смещение измеряют в направлении приложения нагрузки. После разгрузки образец подвергают тепловому окрашиванию для фиксации приращения трещины. Затем образец разрушают и но излому измеряют прирост трещины Да. Величину J рассчитывают по кривой нагрузка—смещение, используя приближение [24] [c.18]

Из общих представлений о причинах, вызывающих появление теплового эффекта в каскаде столкновений, следует, что в случае облучения урана осколками деления большая масса атомов урана наряду с высокой энергией частиц, инициирующих пики смещения, будет способствовать значительному локальному разогреву решетки в течение очень коротких промежутков времени. По расчетам Нельсона [33], атом отдачи с энергией 60 кэВ вызывает повышение температуры на 1450 К, которая сохраняется примерно 10 с. Результаты расчета Нельсона основаны на сравнении экспериментальных данных по распылению в зависимости от температуры урановой мишени без облучения и в условиях облучения ионами Кг с энергией 80 кэВ. Летертром предложен другой способ оценки максимальной температуры в пиках смещения, основанный на отжиге дефектов закалки в уране при облучении осколками деления. Исследование процесса отжига методом измерения электросопротивления позволяет оценить объем материала, в котором пик смещения отжигает пары Френкеля, и получить, таким образом, представление о температуре в пике смещения. Расчет по этому методу дает температуру порядка 2200 К, что, однако, рассматривается как верхний предел среднее повышение температуры в пиках ожидается несколько меньше. Следовательно, расчеты Летертра подтверждают оценку Нельсона. [c.202]

Лазеры широко используются в химической спектроскопии, где их роль сводится не только к стимулированию химических реакций, но и к определению характера их протекания. Импульсные лазеры применяются для фотолиза веществ, в котором участвуют микросекупдные и наносекундпые импульсы. Однако использование пикосекундных импульсов позволяет повысить разрешение системы на трн-четыре порядка и открывает новые возможности для исследования фотофизических процессов. Большая мощность излучения лазера может быть вложена в малый объем твердого тела, жидкой или газовой среды, вызывая эффект пиролиза. Это может быть использовано в области микроскопических исследований, а также для ускорения специфических реакций и других целей. При определенных условиях лазеры могут служить для возбуждения определенной степени свободы в потенциально реактивных молекулах, приводя их таким образом к селективно возбужденной химической реакции. Этот метод может быть использован для исследований реакций при воздействии на них тепловым источником. Новым применением лазеров в химии является фотохимическое разделение изотопов, при котором используются такие положительные моменты, как высокая интенсивность, узкая полоса излучения и возможность настройки лазера на определенную длину волны. Облучая систему атомов или молекул, среди которых имеются изотопные элементы с несколько смещенной линией поглощения, можно возбудить их селективно и известным способом отделить от общей системы. Таким образом удалось разделить изотопы водорода (дейтерия), бора, азота, кальция, титана, брома, бария, урана и т. д. [238]. [c.222]

Третья разновидность динамических методов определения модулей упругости — анализ рассеяния рентгеновских лучей и тепловых нейтронов на тепловых колебаниях решетки. Поскольку тепловые колебания представляют собой суперпозицию продольных и поперечных волн с широким набором длин волн (частот), вместо дифракционного рефлекса возникает более или менее широкая ди( )фузная область рассеянных лучей вблизи брэгговских углов отражения. Отдельным выделенным точкам в диффузном облаке соответствуют константы упругих волн с данной длиной волны и частотой. Таким образом, анализируя спектр теплового диффузного рассеяния в различных точках диффузного пятна, смещенных относительно дифракционного максимума для соответствующей отражающей плоскости кристалла, можно определить длину упругой волны, распространяющейся в выбранном направлении и, следовательно, найти упругие постоянные. [c.270]

OUTPUT. Величины и и v — независимые переменные, они определяются по значениям ф с использованием (11.17). Эти выражения показывают, что и и v подобны плотности теплового потока q в (2.31) и их удобно определять на гранях контрольных объемов. Поэтому, хотя используются индексы (I, J) для и и V, компонента скорости U(I, J) не соответствует расчетной точке (I, J). Предполагается, что U(I,J) определена в точке с координатами XU(I) и Y(J), лежащей на грани контрольного объема. Аналогично V (I, J) — компонента скорости по оси у определена в точке с координатами X (I) hYV(J) (теперь вы понимаете, почему мы обозначили положения граней контрольных объемов через XU(I) и YV(J) Величина XU(I) —это координата X для и (I, J), а величина YV (J) —координата у для V (I, J). Кстати, такое смещенное положение узловых точек для скоростей используется и в более сложных методах расчета течений жидкостей, описанных, например в [6]). [c.266]

Подробнее остановимся на подходе, предложенном А.Н. ВсСлковым [84]. В этой работе функции смещений и напряжений разлагаются в пределах каждого слоя в ряды по степеням поперечной координаты. Их подстановка в уравнения пространственной задачи теории упругости, отделение поперечной координаты и использование условий межслоевого контакта приводят к выражениям для коэффициентов разложений через начальные функции, определенные на начальной поверхности. Искомые функции выражаются через начальные при помощи матрицы начального преобразования, операторные элементы которой содержат в качестве параметров тепловые члены, механические и геометрические параметры слоев. Система дифференциальных уравнений для определения начальных функций получается путем удовлетворения условиям нагружения на верхней и нижней граничных поверхностях оболочки. Порядок этой системы определяется как числом слоев оболочки, так и числом членов ряда, удерживаемых в разложениях искомых функций, и оказывается достаточно высоким, что ограничивает возможности практического использования метода. Так, если для четырехслойной оболочки в разложениях искомых функций удерживаются члены до третьей степени включительно, то получающаяся при этом система дифференциальных уравнений имеет сороковой порядок. [c.7]

Первый метод предполагает использование анализа на основе динамической ЛМР (описан ранее) для оценки Кю при различных скоростях трещиныПри испытаниях проводят два статических измерения 1) измерение смещения точек приложения нагрузки, соответствующего началу разрушения, которое определяет величину Kq, и 2) измерение величины скачка трещины Аа, которое производят после теплового окрашивания испытанного образца и последующего его долома (см. рис. 2). [c.234]

В математической модели вместо уравнения Рейнольдса задавалось давление в виде герцевского профиля. Уравнение энергии учитывало только поперечный перенос тепла теплопроводностью и вязкую диссипацию. Из решения стационарной задачи следовало, что распределение температуры в смазочной пленке имеет сходство с распределением давления, максимальная температура пленки увеличивается с увеличением скорости скольжения и нагрузки. В работе [ПО] при решении полной системы УГД уравнений с условиями сопряжения на твердых границах для тепловой части задачи не учитывался продольный перенос тепла теплопроводностью в пленке и твердых телах. При этом уравнение Рейнольдса решалось методом верхней релаксации, а задача о сопряженном теплообмене — маршевым методом. Из численных результатов следовало, что по сравнению с изотермическим случаем имеет место снижение по величине пика давления и его некоторое смещение вверх по течению, а также возрастание температуры в зоне контакта с увеличением скорости скольжения. Отмечалось, что величины максимального повышения температуры на поверхностях тел с увеличением скорости скольжения растут медленнее, чем в в пленке, из-за отвода тепла конвекцией. [c.506]

Набор пластинок фиксированной толщины прочно и с заданным интервалом удерживается в единой сборке за счет кольцевых перемычек, располагаемых на некотором расстоянии друг от друга. Вся сборка изготовляется из единой трубки на специальной оправке, имеющей кольцевые проточки для формирования кольцевых перемычек. Последовательность операций при изготовлении- такой капиллярной структуры наглядно иллюстрируется рис. 42. Снаружи трубка прокатывается валиком в местах, соответствующих кольцевым проточкам. Затем она обтачивается снаружи до получения гладкой внешней поверхности под прессовую посадку, которая производится внутрь корпуса тепловой трубы. После этого поверхность обрабатывается фрезой для получения продольных борозд. Борозды фрезеруются на глубину вплоть до поверхности оправки. Толщина фрезы и шаг ее смещения выбираются в соответствии с расчетной геометрией капиллярной структуры. Окончательная операция заключается в химическом растворении материала оправки. Хотя этот способ изготовления капиллярных структур и несколько более сложен, чем описанный выше метод изготовления их из плоской металлической пластины, зато он позволяет получить весьма длинные капиллярные каналы точно заданной формы даже при небольших диаметрах тепловых труб. В частности, указанным способом в условиях промышленного предприятия была изготовлена тепловая труба длиной 500 мм с наружным диаметром 10 мм. Труба предназначалась для работы в области температур около 1 500° С и поэтому для изготовле- [c.68]

Особенностью высокочастотного метода нагрева, принципиально окишающего его от других методов, является выделение теплово энергии в самой массе нп-греваемого материала. НепроводникиБЫе ма1срааль , та кие как пластмассы, нагреваются в электрическом поле. При внесении диэлектрика в электрическое поле заряды несколько смешаются деформируя молекулы. На смещение заряженных частиц затрачивается работа, которая превращается в тепло из-за наличия между материальными частицами молекулярного трения . Чем выше частота изменений направления поля, тем большее количество тепла выделяется в диэлектрике в единицу времени. [c.95]

Методы испытания заключаются в определении относительных линейных и ушовых смещений узла, несущего инструмент, и узла, несущего обрабатываемую деталь, возникающих в результате нагрева станка при его работе на холостом ходу. Схема измерения тепловых деформадай зависит от компоновки станка (рис. 1.23.6). [c.728]

Оценка мощности когерентных излучений клетки. Для оценки мощности, излучаемой клетками, как уже отмечалось в подпараграфе 4.1.2, было использовано постепенно накапливающееся их смещение в поле когерентно излучающих синхронизируемых ЭМИ клеток. При этом в соответствии с [ИЗ] могут быть использованы методы, основанные на определении таких параметров, как масса, расстояние и время, позволяющих выделять мощность, связанную с когерентными излучениями, на фоне существенно более мощных потоков теплового излучения, не приводящего к накапли-ваемым перемещениям. [c.97]

Пределы воспламенения ("пред.воспл."), в частности, нижний предел ("нижн.пред."), смещение пределов ("смещ.пред.") или тепловой предел ("тепл.пред.") обозначают соответствующие методы измерения к, "дйфф.обл." - метод диффузионного облака, "маш." - определение к с использованием электронно-счетных машин. "Из к и К" обозначает определение к по форкчуле к = Кк , где к - константа скорости обратной реакции и К - константа равновесия. [c.8]

НОЙ гетероструктуры InGaAsP/InP с различным составом активного слоя, что позволит перекрыть диапазон 1,05. ..1.,6 мкм. Источники излучения, типа схематически показанного на рис. 9.17, о, имеют спектральные характеристики, приведенные на рис. 8.5. Поскольку подложка из InP прозрачна для излучения светодиода, имеется возможность изготовить методом травления монолитную микролинзу. При этом диаметр контакта составляет 40 мкм, а толщина активного слоя 1,5 мкм. Основные характеристики при токе смещения 100 мА (80 А/мм ) представлены в табл. 9.1. Выходная мощность на длине волны 1,5 мкм нелинейно зависит от тока, как это заметно на рис. 9.17, б. Причины этого могут быть следующие рекомбинационный безызлучательный процесс (см. рис. 8.1) инверсия населенностей (см. 10.1) утечка тока через потенциальный барьер аномальные тепловые эффекты. Проблемы такого типа будут разрешаться по мере совершенствования технологии изготовления приборов, работающих на длинных волнах. Это относится и к наблюдаемой температурной зависимости выходной мощности при постоянном токе питания. Она аппроксимируется соотношением вида [c.259]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...