Когерентное поле

ДИФРАКЦИЯ ЧАСТИЧНО КОГЕРЕНТНЫХ ПОЛЕЙ — [c.680]

Из нестационарных корреляторов особый интерес представляет GO (x), определяющий напряжённость квантового поля. Величина б" (ж) даёт значение пн-тенсивности поля только в спец. случаях, в частности для когерентных полей. [c.294]

Здесь уместно задержаться и постараться понять, что вне зависимости от того, сколь сильно может различаться когерентность поля освещенности от одной точки к другой, такие различия незаметны глазом глаз чувствителен только к интенсивности. [c.18]

Соотношение начальных фаз когерентных полей произвольно и фиксировано. [c.29]

Р и Y — комплексные амплитуды первого и второго когерентных полей [c.29]

Разность фаз когерентных полей ф—V равна нулю [c.29]

Закон распределения разности фаз когерентных полей 1 ) —V равномерный (1/2п) производится усреднение по распределению разности фаз [c.31]

Полностью когерентным полем является поле, все нормированные корреляционные функции которого удовлетворяют условиям [c.200]

При подстановке весовой функции одномодового излучения, являющегося суперпозицией гауссова хаотического поля с когерентным полем [c.250]

Шереметьев А. Г. К вопросу нахождения квантовых флуктуаций суперпозиции двух когерентных полей в присутствии тепловых полей. — Радиотехника и электроника , 1966, № 8. [c.264]

Следует еще иметь в виду, что при наложении когерентных полей часто находятся направления (волны), для которых выполняются соответствующие фазовые условия и происходит сложение амплитуд. Поскольку линейный рост амплитуды вызывает квадратичный рост интенсивности, мощность рассеянного света в указанных направлениях резко растет с числом проходов, на которых осуществляется накопление амплитуды. По этим причинам выгодно удалять рассеянное излучение из резонатора как можно быстрее, пока амплитуда паразитных колебаний не успела достичь значительной величины. [c.142]

Любое смещение поверхности объекта вызывает от№>сительное смещение диффузно рассеянных световых полей, соответствующих начальному и смещенному состояниям объекта. Для формирования интерференционной картины необходимо, чтобы эти диффузные когерентные поля были пространственно когерентными. Другими словами, идентичные индивидуальные спеклы этих полей, являющиеся объемами когерентности (в смысле образования низкочастотной интерференционной картины), должны хотя бы частично перекрываться. Таким образом, если при смещении поверхности объекта существует область пространства, в которой эти световые поля не испытывают относительного смещения, то в такой области следует ожидать появления локализованной интерференционной картины, контраст которой будет близок к единице [172]. [c.136]

Как следует из (7.25), световые поля (фурье-образы), соответствующие, исходному и смещенному положениям объекта, смещены друг относительно друга на величину Дту, определяемую соотношением (7.14). Этот относительный сдвиг обусловлен исключительно наклоном объекта, и прт а> = О диффузно когерентные поля в фурье-плоскости полностью совпадают, что и обеспечивает локализацию в этой плоскости интерференционной картины с интенсивностью [c.144]

Свойства когерентных полей [c.40]

Аналогичным образом можно определить и полностью когерентное поле. Поля в точках Х и когерентны, если [c.41]

В начале 2.2 мы дали понятие когерентного и некогерентного света в двух точках поля и, следовательно, дали определение когерентных полей. Эти результаты являются двумя крайними случаями более общей ситуации, которая описывает частично-когерентные поля. [c.53]

Если свет действительно монохроматический, то пространственную когерентность можно рассматривать отдельно, т. е. мы имеем y xi, Х2, 0). В качестве примера исследуем степень когерентности поля, образованного светом от некогерентного источника. Если расстояние гот источника до плоскости, в которой исследуется поле, больше, чем размеры источника и размеры области, занимаемой интересующим нас полем, то комплексная степень когерентности дается преобразованием Фурье распределения интенсивности источника [c.57]

Статистические особенности регистрируемого оптического изображения существенным образом зависят от того, какому световому полю (пространственно когерентному или некогерентному) оно соответствует. Это позволяет, зарегистрировав оптическое изображение, сделать надлежащий вывод, непосредственно о самом световом поле. Такая информация оказывается часто необходимой как для того, чтобы правильно обработать зарегистрированное оптическое изображение, так и для выбора оптимальной обработки самого светового поля. Последнее непосредственно следует из того, что функционалы плотностей вероятностей (см. разд. 1.3) для пространственно когерентных и некогерентных полей имеют различный вид. Источником пространственно когерентного поля являются цели с зеркальной поверхностью, а пространственно некогерентное поле создается объектами с шероховатой поверхностью. Поэтому обсуждаемая задача эквивалентна фактически задаче выявления типа поверхности наблюдаемой цели. [c.98]

Реализация выражения (3.1.15) полностью соответствует методу голограмм интенсивностей [28]. Обработка пространственно когерентного поля также сводится к регистрации голограммы интенсивности, но в отличие от пространственно некогерентного сигнала сверка с эталонным образцом должна осуществляться не по восстановленному образцу, а непосредственно по самой голограмме. Напоминаем, что проведенные рассуждения основывались на разложении экспоненты (3,1.9) в ряд Тейлора, что является возможным при малом отношении сигнал/шум. На практике часто реализуется обратная ситуация. [c.111]

Когда говорят о пространственной когерентности светового пучка, то обычно имеют в виду взаимную когерентность поля в двух точках, освещаемых одним или несколькими источниками света. Степень когерентности поля в двух точках характеризует контраст интерференционной картины, получаемой в экспериментах, где эти точки являются вторичными источниками света. [c.76]

Понятие пространственной когерентности лучше всего можно уяснить, если рассмотреть двухщелевой интерферометр Юнга или его эквивалент. Из этого рассмотрения можно получить довольно неожиданное, но весьма важное заключение протяжен-ный источник может создать когерентное поле, несмотря на то что источник состоит из многих миллионов статистически некогерентных излучателей. Это заключение является верным, если соблюдено единственное условие — угловые размеры источника, рассматриваемого из плоскости, где расположены щели, намного меньше, чем отношение длины волны света к расстоянию между щелями ). [c.76]

Д. с. играет в оптике и физике вообще исключительно важную роль ею определяются, напр., предельные возможности оптич. приборов, разрешающая сила микроскопов и телескопов, добротность открытых pe io-наторов и др. Появлеине лазеров определило новый круг задач и явлений, связанных с Д. с. К ллы относятся вопросы дифракции частично когерентных полей или явление самодифракции в нелинейных оптич. средах (см. IJелииейпая оптика). [c.677]

Этот специально выделенный в К. о. класс полей с ве-флуктуирующей интенсивностью генерируется, напр., движущимися классически электрическими зарядами. Когерентные поля наиб, просто описываются в т. н. f (сс)-1Гредставл0нии Глаубера (см. Квантовая когерентность). В этом представлении [c.295]

Когерентные поля, как классические, так и квантовые, аадаются плотностью вероятности [c.295]

Определение параметров источника излучения. Исходное излучение источника характеризуется распределением яркости /(6), где Ь = (Да,Лб) — уклонение угл. координат от ср. направления на источник. Используют также ф-цию видности, или ф-цию когерентности поля В (Дг j ), к-рая представляет собой отклик интерферометра с базой Arj и связана с 1 Ь) преобразованием Фурье. При восстановлении распределения яркости но источнику наиб, информативными являются мерцания на геометрически тонком слое случайно [c.99]

Теория эл.-магн. излучения, основанная на Максвелла уравнениях, описывает любое М. и. как гармония. колебание, происходящее с неизменной амплитудой и частотой в течение бесконечно долгого времени. Плоская монохроматич. волна эл.-магн. излучения служит примером полностью когерентного поля (см. Когерентность), параметры к-рого неизменны в любой точке пространства и известен закон их изменения во времени. Однако процессы излучения всегда ограничены во времени, а потому понятие М. и. является идеализацией. Реальное естеств. излучение обычно представляет собой сумму нек-рого числа монохроматич. волн со случайными амплитудами, частотами, фазами, поляризацией и направлением распространения. Чем уже интервал, к-рому принадлежат частоты наблюдаемого излучения, тем оно монохроматичнее. Так, излучение, соответствующее отд. линиям спектров испускания свободных атомов (наир., атомов разреженного газе), очень близко к М. и. (см. Атомные спектры)-, каждая из таких линий соответствует переходу атома из состояния т с большей энергией в состояние п с меньшей энергией. Если бы энергии этих состояний имели строго фиксиров. значения и , атом излучал бы М. и. частоты v n = ( m — n)th. Однако в состояниях с большей энергией атом может 210 находиться лишь малое время At (обычно 10" с — т. н. [c.210]

При рассеянии эл.-магн. волн статистически неровная поверхность по отношению к когерентному полю эквивалентна импедансной, вообще говоря, анизотропной плоскости, описываемой тензором поверхностного вмпенданса t)g р, — х, у, связывающего тангенц. компоненты ср, алектрпч. Е и магн. Н полей [c.268]

В этом определении усреднение во времени можно выразить через интегрирование, и тогда со ссылкой на разд. 4.7 становится очевидным, что Г12( г) может быть описана как комплексная функция кросскорреляции между освещенностями поля в С1 и С2, для которой колебания в С1 рассматриваются на время х позже, чем в С2. В современном контексте физической оптики Fij t) также часто называется комплексной функцией взаимной когерентности поля освещенности в этих точках. Тогда [ri2(t)] называется взаимной когерентностью, и из сравнения с нашим анализом в разд. 1.1 дифракции на двойной апертуре ее роль в уравнении (6.27) четко соответствует отмеченному в уравнении (1.07) интерференционному члену . [c.139]

Затем находятся и анализируются статистические характеристики (распреде-леиие фотоэлектронов, производящая функция и факториальные. моменты) одномодового когерентного лазерного излучения. Исследуются статистические характеристики одномодового излучения ОКГ при различных распределениях амплитуды излучения ((вариации распределений. могут происходить при распро-странеиии излучения в турбулентной ореде, при различных преобразованиях оптических лолей и т, д.). Находятся н исследуются статистические характеристики шумовых ((тепловых) или некогерентных полей, а также суперпозиции некогерентных и когерентных полей. Определяются статистические характеристики излучен1ия 0 К Г при наличии различных механических воздействий (вибраций, тряски и т. д.). Находятся статистические характе,ристики модулироваи- Ы.Х оптических полей. [c.201]

Как уже отмечалось выше, фаза отдельного элемента спекл-структу-ры в пределах зтого элемента практически остается постоянной и меняется случайным образом при переходе от одного такого элемента к другому. Поэтому область пространственной когерентности такого поля равна размеру индивидуального элемента спеклч труктуры [163] и определяется выражением (7.13). Следовательно, если два идентичных диффузно когерентных поля сдвинуты друг относительно друга на величину, превышающую размер индивидуального спекла, то эта световые поля будут пространственно некогерентными, и низкочастотная интерференционная картина не возникнет. Для рассматриваемого случая полное нарушение корреляции между двумя спеклч труктурами будет наступать при выполнении соотношения [c.142]

Может yuj e TBOBaTb высоко монохроматическое поле с малой пространственной когерентностью, так как пространственную когерентность в точке можно определить независимо от спектральной плотности энергии. Спектральной плотностью энергии в точке г определяется временная когерентность поля, так как спектральная плотность энергии является фурье-преобразо-ванием автокорреляционной функции. [c.365]

Некогерентный прием на лазер эхосигналов может быть реализован на практике в ситуациях, когда масштабы пространственной или временной когерентности поля рассеянного излучения являются малыми по сравнению соответственно с радиусом апертуры Ro и временем 2zj , [c.207]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...